книги из ГПНТБ / Кузьмин, А. А. Маломощные усилители с распределенным усилением
.pdfКак уже указывалось, при наличии потерь и умень шении относительной эквивалентной крутизны транзис тора единственным корректирующим фактором является увеличение характеристического сопротивления w B = wn.
При этом, если обеспечено оптимальное соотношение между числом секций, параметрами ПЛ и транзистора, то форма АЧХ каскада будет удовлетворять тем или иным необходимым и реализуемым требованиям. К со жалению, решение задачи оптимизации, исходя из фор мулы АЧХ, без применения ЭЦВМ практически невоз можно из-за весьма сложных функциональных зависимо стей Ук, -/?Цк, Кп и т. д. Поэтому оптимальное сочетание параметров будем искать при определенной величине относительной АЧХ каскада на одной фиксированной частоте соф, близкой к частоте среза фильтров, и предпо лагая, что АЧХ каскада при наборе варьируемых параметров, близком к оптимальному, не имеет резких из менений в большей части полосы пропускания, а на часто тах о)ф< (о < соср АЧХ имеет быстрый спад, чем и опреде ляется граница полосы пропускания. Как показывают расчеты и опыт, указанное допущение для каскада с по терями и расфазировкой реально. Кроме того, после оп ределения оптимального числа секций можно проверить форму АЧХ по всей полосе с помощью соответствующих расчетов. Несмотря на сравнительную простоту поста новки вопроса, указанная задача для данного каскада УРУ может быть решена только в рамках графо-анали тического подхода, аналогичного описанному в [56].
АЧХ каскада, отнесенная к низкочастотному значе нию коэффициента усиления,
К е ш — y z i K o W ( e J t / 2 |
(8.41) |
определяется формулой, полученной из (8.27) с учетом
(8.28) и (8.41), |
|
|
|
|
|
|
M { x ) = l\ YVwFa, |
|
(8.42) |
||
где Пу = |
Ук; Vw = 1 /]/" |
1 — х \ х = «>/<оср; |
Fa — функция |
||
потерь, |
определяемая |
формулами (5.150), |
(5.154), |
||
(5.155). |
Как видно из |
(8.42), Пу и Fn с |
увеличением |
||
частоты уменьшаются, |
a Vw растет. |
При этом, |
поскольку |
||
согласно (4.9) |
|
|
|
|
|
|
« i= a W (2flnK V 1 ~ |
х 2), |
|
|
то Fn при л-И уменьшается быстрее, чем растет Vw, что
приводит к Мж-и->0. Потребуем, чтобы на некоторой фи
153
ксированной частоте соф=л:фсоср(хф=0,8—0,9) |
М (х ф) = |
|
= М ф, где 0,7<^Мф^1. Тогда из |
(8.42) находим |
|
пФ Уф)j— -^ф"\f 1 |
-^ф / ^кф(уф)> |
|
где Уф— (Оф/ит— ^Ф^/ср» и в Fиф |
используется |
cci при |
Яик(уф) ■Теперь же можно использовать формулу (5.156), подставляя в нее Fn=FПф и перенося в правую часть те
множители, которые зависят от фиксированной частоты,
(8.43)
В (8.43) левая и правая части поделены на ДМ— нор мирующее сопротивление, например, равное 100 Ом. Очевидно, что величина ЛощИМ/ДМ зависит от выбран ного относительного диапазона частот г/Ср = / с р / / т , от тре буемого уровня Мф и сопротивления противосвязи Д0с.
Обозначим
N j(ycv, Roc) =noptW0l/R(-R'>.
Для более наглядного представления взаимозависи
мости параметров проиллюстрируем |
(8.43) |
графиками, |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
рассчитанными |
для |
тех |
|||||
100 0м |
|
|
|
|
же |
значений |
параметров |
||||||
|
|
|
|
|
|
транзистора |
и |
показан |
|||||
|
|
|
|
|
|
ных на рис. 8.5 (падаю |
|||||||
|
|
|
|
|
|
щие сплошные линии). |
|||||||
|
|
|
|
|
|
При заданном уровне от |
|||||||
|
|
|
|
|
|
носительной АЧХ, в дан |
|||||||
|
|
|
|
|
|
ном |
случае Мф = 0,7, при |
||||||
|
|
|
|
|
|
увеличении |
полосы |
про |
|||||
|
|
|
|
|
|
пускания |
и |
уменьшении |
|||||
|
|
|
|
|
|
Roc |
в |
результате умень |
|||||
|
|
|
|
|
|
шения эквивалентной кру |
|||||||
°02 |
|
0,3 |
|
0,0- |
0,5 Уср |
тизны и увеличения по |
|||||||
|
|
терь |
произведение |
допу |
|||||||||
Рис. |
8.5. |
Определение |
опти |
стимого |
числа |
секций в |
|||||||
мального |
числа |
секций |
в кас |
каскаде и ®oi уменьшает |
|||||||||
каде |
при |
различных |
значе |
ся. |
Уменьшение |
flopl> |
|||||||
|
|
ниях Rос: |
|
естественно, |
приводит к |
||||||||
10 Ом (/), |
15 |
Ом |
(2), 20 |
Ом (3), |
|||||||||
уменьшению |
|
коэффици- |
|||||||||||
|
|
25 |
Ом (4). |
|
|
154
ента усиления, если Roc бйределено. К сожале
нию, уравнение (8.43) практически невозможно решить относительно Л0с, что могло бы дать информацию о ве личине необходимого R oc и, следовательно, позволило бы
рассчитать элементы фильтров и низкочастотный коэф
фициент |
усиления. |
Двойная зависимость произведения |
|
n0ptw |
01 от Roc и г/ср оставляет неопределенность при вы |
||
боре |
Roc |
или г/ср, |
для устранения которой следует за |
даться еще какой-либо величиной. В качестве такой ве личины возьмем низкочастотный коэффициент усиления (8.41), который также зависит от R QC. Преобразуем ле
вую часть (8.43), вводя в нее коэффициент усиления и полагая, что у2\ко«Д /#2К (8.20),
м |
a>oi — |
н о Р ( Ш 02 2 R 2k |
a j o i ___ ^ |
2Л?2к ^ o i |
i n |
\ |
|
opt № |
2R2k |
шО2” а Я410 |
|
(8.44) |
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, имеется |
система |
двух уравнений |
(8.43) |
и (8.44), совместное графическое решение которых дает информацию о связи R oc с г/ср при остальных заданных величинах. Рассчитанные значения (8.44) при ®0i/®o2 = l и К е ш — 4 для тех же значений R 0с показаны на рис. 8.5 пунктирными линиями 1, 2, 3, 4. Точки пересечения со
сплошными линиями являются решениями системы от носительно Roc= f (г/ср). Естественно, что с увеличением полосы пропускания необходимо увеличивать R0с, чтобы увеличить YK и уменьшить потери. Может оказаться, что при заданных исходных условиях R 00 нереально пли уср
не лежит в области нужных значений. При этом необхо димо изменить исходные условия, например, уменьшить или увеличить Кеш, ч т о приведет, в частности, как вид
но из рис. 8.5, соответственно |
к расширению (/(£ 4 10 = 3) |
или к уменьшению (Леш = 5) |
полосы пропускания. |
Описанный графоаналитический метод расчета, несмотря на до статочно большой объем вычислений, сравнительно прост и, что весьма ценно, позволяет рассчитать элементы каскада с учетом ча стотно-зависимых параметров транзисторов по заданным величинам: полосы пропускания, коэффициента усиления, уровня относительной АЧХ (на частотах, близких к частоте среза) и низкочастотных зна чений характеристических сопротивлений. Если известны параметры транзисторов, то с помощью описанных расчетов нетрудно оценить возможности каскада с точки зрения увеличения полосы пропускания при заданном коэффициенте усиления.
П о р я д о к р а с ч е т а э л е м е н т о в к а с к а д а
Задано: тип транзистора и его параметры, а также /ср, иш.г,
Л е 410, Мф, Х'ф.
155
Рассчитываются семейства кривых
У к —К У с р , R o c ) , |
RilK = f (Уср, R o c ) , |
|
Rimo = |
f (Roc), |
pin) = Nf (г/ор. ^ o). |
n0VtWa,IRW=^{Rcc) |
в некотором интервале изменения y cp и R0c- |
Далее графически определяется совместное решение Nf и срк и стро ится зависимость Roc=f(ycp), из которой находится необходимое Rос. По (8.44) определяется число секций. Элементы фильтра вход ной линии рассчитываются по методике, изложенной в начале на стоящего параграфа. При этом Roc уже известно. Элементы фильтра
выходной линии можно определить из (4.10), полагая, |
что Сы = С 2= |
|
= Ск + Сдоп. При необходимости нетрудно рассчитать |
по '*(4.14) эле |
|
менты согласующих полузвеньев ФНЧ типа т. |
|
|
8.3. |
КОЭФФИЦИЕНТ ШУМА КАСКАДА НА ТРАНЗИСТОРАХ, |
|
ВКЛЮЧЕННЫХ ПО КАСКОДНОЙ СХЕМЕ ОБЩИЙ |
||
ЭМИТТЕР — ОБЩАЯ БАЗА |
|
|
8.3.1. |
Источники шума и шумовые параметры |
|
каскодной схемы ОЭ—ОБ
Шумы транзистора образуются из тепловых шумов,
дробовых шумов |
токов р —«-переходов |
и низкочастот |
ных (избыточных) |
шумов. Источниками |
тепловых шу |
мов являются омические сопротивления полупроводни ка, из которых наиболее существенный вклад вносит сопротивление базы. Дробовые шумы возникают вслед ствие случайных флуктуаций прямых и обратных токов через р —«-переход, а также вследствие случайных про
цессов рекомбинации носителей заряда в области базы. Поскольку обратные токи много меньше прямых, то шу мами, обусловленными обратными токами, как правило, пренебрегают. Интенсивность избыточных шумов обрат но пропорциональна частоте и на частотах более не скольких сотен килогерц становится меньше интенсивно сти тепловых и дробовых шумов. Поэтому при анализе шумовых свойств транзистора на высоких частотах избы точные шумы можно не учитывать.
Для анализа шумовых свойств транзисторных усили телей используется несколько шумовых эквивалентных схем транзистора, отличающихся различным сочетанием источников шумов, как коррелированных, так и некорре лированных и их различным математическим представ лением (42, 57—59]. Анализ некоторых из этих схем, про веденный авторами работ (42, 58], показал их эквива лентность.
156
Для УРУ наиболее приемлемой является эквивалент ная шумовая схема Джиаколетто [58], содержащая не коррелированные источники шумов из-за их различного физического происхождения. Трехполюоная схема тран зистора с основными источниками шума, дополненная
Рис. 8 .6 . Схемы УЭ с источниками шума:
а) трехполюсная схема транзистора; б) схема УЭ общий эмиттер—общая база.
наиболее существенными высокочастотными элемента ми, представлена на рис. 8,6,а. Формулы для квадратов действующих значений источников шума имеют вид
|
2е/К(Д/, |
(8.45) |
С = |
2е/б°^> |
(8.46) |
|
||
et = |
4kTr6df, |
(8.47) |
где i2 и i2 —- источники тока дробовых |
шумов коллек |
торного тока и шумов токораспределения; е2 — источник
тепловых шумов распределенного омического сопротив ления базы; /„о, /бо — постоянные составляющие коллек торного и базового токов; е — заряд электрона; k — по
стоянная Больцмана.
Схема рис. 8.6,а может быть положена в основу на хождения шумовых параметров qb,в для различных ис
точников шума, имеющихся в составном УЭ общий эмиттер — общая база (рис. 8.6,6). При этом в эмиттерный полюс первого транзистора необходимо включить источник напряжения тепловых шумов, создаваемых со противлением противосвязи,
157
e2oo = 4k T R 04 f . |
(8.48) |
Таким образом, в УЭ имеется семь источников шума.
'Порядок определения шумовых параметров следующий. Пара метры первого и второго транзисторов полагаются одинаковыми. Однако одноименные источники шума, принадлежащие первому и второму транзистору, отличаются и обозначаются соответственно одним и двумя штрихами. Составляются узловые автономные уравне ния схемы с общей базой ‘(ОБ) (на рис. 8 .6,а базовый полюс пола гается общим). Осуществляется переход к неопределенным автоном ным уравнениям схемы рис. 8 .6 ,а, представленным через параметры схемы с общей базой. Делая эмиттерный полюс общим, находим1 автономные уравнения схемы с общим эмиттером. Далее производит ся учет Roc и его источника шума. В результате имеем автономные и неавтономные параметры двух каскадно соединенных четырехпо люсников, выраженные через параметры схемы с ОБ. Используя общую теорию автономного четырехполюсника (29], находим экви валентные автономные источники тока на входе и выходе всего со единения для случая, когда автономным является только первый четырехполюсник:
5 r5 = 3 ri » - « i 3 r* . . 3 r. = » .3 r. . . |
(8 -49) |
и случая, когда автономным является только второй четырехпо люсник:
а , = - |
S .J.a, |
- S2J ie. |
(8.50) |
В выражениях (8.49), |
(8.50) |
S? г.гэ — эквивалентные |
автономные |
источники первого четырехполюсника соответственно на его входе и выходе; S! 1,26 — аналогичные источники второго четырехполюсника;
'■6i — t/i 2 э/[г/11б — г/22э];
‘&2= У21б[[УНВ— у 22э];
yij с индексами э и б есть (/-параметры первого (с учетом Roc) и второго четырехполюсников соответственно.
После достаточно сложных преобразований и допу щений, аналогичных сделанным при выводе неавтоном ных параметров, шумовые параметры как коэффициен ты передачи от соответствующих автономных первоис точников в УЭ на его короткозамкнутые вход и выход можно представить в виде
М ' |
--- 1 + У11к (Roc + гб 4" I'y^iL^) |
|
У2Ы (Roc + Г6 + |
||
L<7o Jt |
М ' |
= |
УПК (Roc+ jy®т^э) |
(8.51) |
|
а т + |
#21Ж( R o c + i y ^ L , ) . |
|
||
I <?6 Jk |
|
|
||
|
|
Г ' |
_ Г#пк |
(8.52) |
|
|
l<7s-б |
I У а к - |
|
158
Г<75ос"|_ Г1/ик] |
|
(8.53) |
||
|_<7бос J |
1 У ч 1к J |
|||
jyaijL'v) Т1 |
||||
Г<7б - | " _ Г /“<7К(й„6 — г6 |
+ |
|||
l<7s Jea L |
— “т |
J |
||
|
|
|
(8.54) |
|
Us Jk l M i + 1'У) |
J’ |
|||
[<75 1" _[7<oCK] |
|
|||
l<?sJ6 |
L o |
у |
|
В (8.51) — (8.54) для обозначения шумовых параметров использованы индексы, присвоенные соответствующим источникам шума. Параметры одноименных источников в первом и втором транзисторах обозначены одним и двумя штрихами. Следует заметить, что вследствие иден тичности выражений (8.52) и (8.53) источники, обуслов ленные Гб и Roc, можно объединить одним источником
тепловых шумов
= 4кТ (гб -f- Roc) df, |
(8.55) |
сократив, таким образом, число источников в УЭ до ше сти.
8.3.2. Расчет коэффициента шума
Имея шесть внутренних источников шума УЭ и учи тывая внешние шумы балластных сопротивлений 7?3]2 и нагрузочного сопротивления Ri, можем представить ко
эффициент шума каскада в виде суммы следующих со ставляющих:
|
Fm ^ l + |
F |
2 |
+ F3 + |
F4 + F'63 + |
|
||
|
+ Р к + |
^ |
+ |
|
М 6э + |
У''к + |
М 6, |
(8.56) |
где |
F2 ,з,4 — составляющие |
наружных |
шумов, |
описыва |
||||
емые |
формулами (6.27), |
|
(6.28); |
F3 — на нижних часто |
тах равна единице (рис. 6.3); для составляющих исполь зуются те же индексы, что и в обозначениях источников шума.
Для оценки составляющих внутренних шумов во всем диапазоне частот необходимо воспользоваться фор мулой (6.40) с учетом (8.51) — (8.54), (6.32), (6.37) и (5.100). Однако ввиду сложности выражений рассмот рим составляющие внутренних шумов на низких часто-
159
тах (у-)-0). При этом формулы |
(8.51) — (8.54) |
упроща |
||||||
ются |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— 1 |
|
[ |
о |
|
|
К: ].- |
[ У21к0 J |
1/21x0 (До= + Гб) ]• |
: : Н 1о/^2,к . |
|||||
1^6 |
]бэ |
[-!.]• |
Чв[-I к, ( |
О . (8.57) |
||||
|
° |
1 |
г,. |
" : |
|
|
?. г ' |
0 |
Из |
(8.57) |
следует |
весьма важный вывод о |
том, что |
на низких частотах шумы второго транзистора практиче ски не влияют на общий коэффициент шума, так как, во-первых, шумовые коэффициенты коллекторного дро бового источника тока и источника тепловых шумов Гб второго транзистора равны нулю и, во-вторых, влиянием i2"бЭ можно пренебречь, поскольку /"бо</'ко (8.45),
(8.46).
Таким образом, учитывая наиболее существенные со ставляющие и пользуясь методикой, изложенной в гл. 6,
получим |
|
|
|
|
(8.58) |
Fw = 2 + |
Fi + Ft + |
F lt + Fz + Fl6a, |
|||
где |
|
|
|
|
(8.59) |
F z . i — R k H | К |
е и 12K i ] , |
||||
F'K=2ra/nw0i, |
|
(8.60) |
|||
F ^ |
4 |
( r 6 + R |
|
ос)lltWB1, |
(8.61) |
1 |
|
Гт/------ |
|
2 (Roa-f- г6) |
(8.62) |
2p„ra |
[ V nW^ - |
Y n w 0i |
|
||
|
|
|
|
|
В формулах (8.60), (8.62) использованы соотношения kT/eIao = r3, h m ~ r 3,
Л;о ~ Т)(ь К о ~ 60-
Первое слагаемое в квадратных скобках выражения
(8.62), пропорциональное У п , характеризует прохож
дение шумового сигнала во входную линию и его усиле ние всеми УЭ. Причем оно оказывается больше второго, благодаря чему Т'бэ становится соизмеримой с F'к и Fz ,
несмотря на то, что /бо*СА<о. |
|
|
Сумму составляющих F 'к, |
Fs и F'бэ можно предста |
|
вить в более удобном для анализа виде |
|
|
A= F K+ FS + F 63 = |
|
|
= (1/2W [4р„а(1 + |
а) + (И - 1)2]М , |
(8.63) |
160
где
а = гэ/2 (Roc + гв), 1= nw0l/2 (Яос + Гб)-
Анализ А как основной добавки Ршо, обусловленной тран
зисторами, показывает, что увеличение р0 и уменьшение (Яос + гь) приводит к монотонному уменьшению А, в то время как в зависимости от гэ, т. е. от /эо, и nwot А име
ет минимум при некоторых оптимальных значениях 1'эopt и (nwm)opi■Минимум в зависимости от гэ вызван ростом F'к и спадом F'бЭс увеличением гэ, в зависимости от nwoi обусловлен тем, что наряду с шумами, попада
ющими в выходную ПЛ и обратно пропорциональными
nwoi, значительная доля шумов (г'2оэ) проходит во вход
ную линию, усиливается всеми УЭ и становится, таким образом, пропорциональной /ш<н.
Проведем анализ минимума А. Параллельно анализу будем производить численный ргасчет величин.
Из уравнения dA/da — О определяется |
|
|
|||
^ovt = |
^ + l ) l 2 V % = ( l : 2 V f 0)[nw0i/2(Roc + |
r6) + l ] (8.64) |
|||
или |
|
|
|
|
|
|
гэ opi “ .(1/2 |/|%) [д®01 “Ь 2 (Roc -f- f g)]. |
|
|||
При п = 3, ш01 = 75 |
Ом, р0=50, |
Яос= 22 Ом, г0 = 20 |
Ом, |
||
£= 2,68 |
расчет по |
(8.64) дает |
aopt = 0,26, |
r30Pt = 22 |
Ом, |
/:>о = 1,2 ма (при 7"=300 К)- Подставляя (8.64) в (8.63),
находим
А(а0Р1) = (2/У%) [(j/p0- H + l ) / 4
При тех же значениях A (a0pt) = 1,14. О том, насколько
выражен минимум, можно судить по выражению
6а:=[А |
(о) А(й0р/) ]/A(flop!) :==Iйор// (1 "Ь |
+ 2 |
аор/)] [(а/ciopt 1 )2/ (я/о0р/) ]> |
откуда видно, что минимум в зависимости от тока эмит тера выражен чрезвычайно слабо. Действительно, если
задать допустимым |
увеличение |
А (а) |
по сравнению |
||||
с A (flop/) |
на 20% (6а—--0,2), |
то в |
зависимости от |
a0Pt |
|||
значения |
(a/aop/)li2, соответствующие данному |
ба, будут |
|||||
иметь следующие величины: |
|
|
|
|
|
||
(lopt |
0,02 |
0,06 |
0,1 |
0,2 |
0,4 |
0,7 |
1 |
{fl-lO'opt)1 |
12,3 |
6,2 |
4,2 |
3,1 |
2,5 |
2,2 |
2,1 |
{Cl(Clopt)2 |
0,08 |
0,16 |
0,24 |
0,32 |
0,4 |
0,45 |
0,47 |
11 —675 |
1G1 |
Проведенный расчет показывает, что в зависимости от тока эмиттера минимум коэффициента шума практически не будет ощущаться. Так, например, даже при a0Pt = 1,
что является довольно редким случаем, увеличение и уменьшение тока эмиттера в два раза от оптимального дает увеличение А всего на 20%. Решение уравнения dAld^ = 0 приводит к выражению
'£оpi—'[1 +4р0а( 1 + а)]1/2,
откуда можно определить (nw0i)oPt. Тогда
|
|
А(W ) = |
[/l+ 4 P o fl( l+ f l) + |
1 ]■ |
|
|
||||
При гэ= 5 0 |
Ом, Roc= 22 Ом, |
Гб = 20 |
Ом, |
(30= 5 0 , |
Woi = |
|||||
= |
75 |
Ом имеем |
значения |
а=0,06, |
gop<= 3,7, |
nw0i= |
||||
= |
310 |
Ом, п — 4, |
Adopt) — 1,57. |
|
дает |
прираще |
||||
Отклонение |
| от оптимального значения |
|||||||||
ние |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* |
А(Е)-А(6ои) |
lopt |
(S'iopf — l)2 |
■ |
|
|||
|
|
£ |
A(|opt) |
~ 2(S„pt +l)* |
%/lovt |
|
Минимум А в зависимости от g более ярко выражен по сравнению с предыдущим случаем. Однако и здесь до пустимы достаточно широкие пределы отклонения £ от lopt• Например, для gopt = 3,7, при l = 2 l ovt или £= 0,5\ 0ри
приращение составляет 20%.
Зависимости А= / (1/g) при a = const проиллюстриро ваны рис. 8.7, из которого видно, что необходимо стре миться к увеличению а и задавать оптимальное £. При этом чем больше а, тем меньше Adopt), a A = f d ) имеет
более пологий характер при отклонении £ от £0J>t. По следнее обстоятельство является достаточно важным моментом, поскольку nw0i, взятое на основании требова ний оптимальности АЧХ, как правило, меньше nwoi, ко
торое требуется для минимума А. Однако при достаточ но больших а отличие фактического nwoi, выбранного из требований АЧХ, от необходимого nw0i несущественно
отразится на величине А.
На частотах, где начинают заметно влиять реактив ные параметры транзисторов, формулы для составляю щих коэффициента шума становятся весьма сложными. Однако на основании численных расчетов и свойств функций, входящих в составляющие Fm, можно сделать
16?