- •1Дифференциальные уравнения поступательного движения, вращательного и плоскопараллельного движения твердого тела.
- •2Принцип Даламбера для материальной точки и механической системы. Уравнения метода кинетостатики
- •3 Определение динамических реакций в точках закрепления вращающегося тела.
- •4.Классификация связей. Виртуальные перемещения.
- •5 Работа сил на виртуальных перемещениях, идеальные связи. Принцип виртуальных перемещений
- •6Общее уравнение динамики (принцип Даламбера-Лагранжа)
- •7Обобщенные координаты, обобщенные силы. Условия равновесия мс в обобщенных координатах
- •8. Уравнения Лагранжа второго рода (Уравнения движения мс в обобщенных координатах)
- •9Уравнения Лагранжа в случае потенциальных сил. Циклические координаты и циклические интегралы
- •10 Положение равновесия механической системы и ее устойчивость. Теорема Лагранжа-Дирихле. 2 теоремы Ляпунова о неустойчивости.
- •11. Кинетическая и потенциальная энергия механической системы в малой окрестности устойчивого положения равновесия.
- •12. Дифференциальные уравнения малых движений механических систем около устойчивого положения равновесия. Малые колебания системы с одной степенью свободы.
- •13. Малые свободные колебания механических систем с двумя степенями свободы. Главные колебания.
- •14. Вынужденные колебания механических систем с двумя степенями свободы. Динамический гаситель колебаний
- •15 Основные понятия и гипотезы теории удара. Основное уравнение теории удара
- •16 Удар точки о неподвижную поверхность. Коэффициентом восстановления
- •17 Теоремы об изменении количества движения, о движении центра масс и об изменении кинетического момента мс при ударе
- •18Прямой центральный удар двух тел. Потеря кинетической энергии (теорема Карно) при прямом центральном ударе.
- •19Удар по вращающемуся телу. Определение реактивных ударных импульсов. Центр удара. Рассмотрим атт массы м, закрепленное в точке о подпятником, а в точке в – подшипником (рис1).
- •Учитывая, что в данном случае , а, из формулы
- •На оси декартовой системы координат Oxyz, получим проекции кинетического момента атт до удара на эти оси:
9Уравнения Лагранжа в случае потенциальных сил. Циклические координаты и циклические интегралы
В случае потенциальных сил обобщенные силы определяются через потенциальную энергию системы соотношениями:
.
Тогда уравнения Лагранжа
.
перепишутся в виде:
.
Введем функцию Лагранжа соотношением: .
Учитывая, что потенциальная энергия есть функция только обобщенных координат:
,
имеем:
.
Если в функцию Лагранжа не входят явно обобщенных координат , то возможно частичное интегрирование дифференциальных уравнений движения механической системы. Соответствующие обобщенные координаты называютсяциклическими. Для них:
.
Тогда откуда находим общих, так называемыхциклических интегралов системы дифференциальных уравнений движения механической системы:
10 Положение равновесия механической системы и ее устойчивость. Теорема Лагранжа-Дирихле. 2 теоремы Ляпунова о неустойчивости.
Условие равновесия механической системы с голономными, стационарными и идеальными связями в обобщенных координатах имеет вид:
,
а в случае действия только потенциальных сил ( для консервативных систем)
(1)
Эта система уравнений относительно обобщенных координат позволяет найти все положения равновесия консервативной механической системы. Из них только устойчивые реализуются на практике и представляют интерес.
Положение равновесия механической системы, имеющей степеней свободы устойчиво (по Ляпунову), если для любых существуют , , такие, что при начальных возмущениях и , в дальнейшем движении механической системы для каждой обобщенной координаты выполняется неравенство ,. В противном случае положение равновесия называется неустойчивым.
Достаточный критерий устойчивости дает
Теорема Лагранжа-Дирихле.
Если в положении равновесия консервативной механической системы с идеальными и стационарными связями потенциальная энергия имеет локальный минимум, то это положение равновесия устойчиво.
Для механических систем с одной степенью свободы условие минимума потенциальной энергии в положении равновесия определяется на основе соответствующих теорем математического анализа о необходимых и достаточных условиях существования экстремума функции одной переменной:
,
Для исследования устойчивости положения равновесия механической системы с несколькими степенями свободы разложим потенциальную энергию в ряд в окрестности положения равновесия. С точностью до членов более высокого порядка малости, потенциальная энергия механической системы в окрестности положения равновесия может быть представлена квадратичной формой. Так как потенциальная энергия в положении равновесия равна нулю, и в этом положении она имеет минимум, то вблизи положения равновесия П > 0, т . е . соответствующая квадратичная форма определенно
положительна. Математическое условие положительной определенности любой квадратичной формы дается теоремой Сильвестра: Для того чтобы квадратичная форма была определенно положительной, необходимо и достаточно, чтобы все главные миноры матрицы квадратичной формы были положительными.
В некоторых случаях проще установить неустойчивость равновесия на основании теорем Ляпунова.
теорема 1. Равновесие консервативной системы неустойчиво, если потенциальная энергия системы в положении равновесия не имеет минимума и отсутствие минимума определяется слагаемыми второго порядка малости в разложении потенциальной энергии в ряд по степеням обобщенных координат.
теорема 2. Равновесие консервативной системы неустойчиво, если потенциальная энергия системы в положении равновесия имеет максимум и наличие максимума определяется членами наименьшего порядка малости в разложении потенциальной энергии в ряд по степеням обобщенных координат.