К.т.н., доцент Елена Геннадьевна Алексеева
Расчет осесимметричных оболочек по безмоментной теории
m
t
|
m |
– радиус кривизны меридиана |
|
|
|
– радиус кривизны параллели |
|
t |
|
– меридиональное напряжение
– окружное напряжение.
Меридиональное напряжение
находится из условия равновесия
конечной части оболочки, вырезанной нормальным коническим сечением
pt
m
|
0, |
2 r h sin F |
|
F |
|
z |
|
m |
F |
– осевая равнодействующая |
|
|
|
внешних сил |
находится из уравнения Лапласа:
Для определения равнодействующей внешних сил F от действия давления используются специальные теоремы.
Теорема 1: если на какую-либо поверхность действует равномерно распределенное
давление (давление газа), то, независимо от формы поверхности, проекция равнодействующей сил давления на заданную ось равна произведению давления p на площадь проекции поверхности на плоскость, перпендикулярную заданной оси
pt
m
|
|
d |
|
|
pd |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4h |
|
|
|
|
|
pd |
H |
|
|
h |
|
2h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
pd |
|
|
|
|
|
2h |
|
|
|
h |
|
pd |
|
p |
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H |
|
2d |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
m |
t |
|
|
|
|
|
|
Окружное напряжение вдвое больше меридионального, |
то есть t 2 m (как в котельных формулах).