- •Гидравлические и тепловые расчеты в электрических машинах
- •Воронеж 2012
- •Оглавление
- •1. Общие вопросы теплообмена
- •2. Основы теории гидравлических
- •3. Вентиляторы электрических машин
- •Предисловие
- •После изучения дисциплины необходимо знать
- •После изучения дисциплины необходимо уметь
- •1.1. Содержание дисциплины
- •1.2. Самостоятельная работа и контроль знаний студентов
- •1.3. Учебно-методические материалы по дисциплине
- •1 . Общие вопросы теплообмена в электрических машинах
- •1.1. Требования к электрическим машинам
- •1.2. Общая характеристика физических процессов
- •1.3. Эффективность и экономичность систем охлаждения электрических машин
- •1.4. Расчёт и проектирование систем охлаждения электрических машин
- •1.5. Достижения отечественных научных школ в создании
- •2 . Основы теории гидравлических
- •2.1. Основные понятия и уравнения аэродинамики гидравлики
- •2.2. Охлаждающие среды
- •Удельный объём жидкости – это объем единицы массы
- •В практических расчётах часто используют кинематической коэффициент вязкости
- •2.3. Основные понятия и уравнения гидростатики
- •2.4. Кинематика жидкости, основные понятия и уравнения гидродинамики
- •Потенциальная энергия
- •2.5. Элементы теории сопротивления жидкостей
- •Сопротивление жидкости при турбулентном движении
- •Теорема количества движения
- •3 . Вентиляторы электрических машин
- •3.1. Устройство и принцип действия вентиляторов
- •3.2. Теория идеального центробежного вентилятора
- •Следовательно
- •Центробежного вентилятора
- •Подставляя (3.12) и (3.13) в (3.9) получим
- •Из (3.19) получим
- •Подставив (3.20) в (3.18), получим
- •3.3. Потери давления и мощности в центробежном
- •Баланс энергии и кпд вентилятора
- •Коэффициент полезного действия вентилятора
- •3.4. Характеристика давления центробежного вентилятора
- •3.5. Вентиляционные расчеты.
- •Классификация систем охлаждения или классификация систем вентиляции
- •Нагнетательные и вытяжные схемы подразделяют на одноструйные и многоструйные.
- •3.6. Проектирование вентиляторов
- •4 . Основы теории теплопередачи
- •4.1. Основные процессы передачи тепла. Поле температуры
- •4.2. Основной закон теплопроводности.
- •4.3. Начальные и граничные условия для уравнения теплопроводности
- •4.4. Фундаментальное решение уравнения теплопроводности
- •4.5. Простейшие задачи теплопроводности
- •4.6. Основное уравнение конвективного процесса
- •5 . Тепловые расчёты электрических машин
- •5.1. Задачи и методы теплового расчета
- •5.2. Эквивалентные тепловые схемы
- •5.3. Тепловой расчёт с помощью тепловых схем
- •5.4. Упрощенный тепловой расчет установившегося режима работы
- •5.5. Классическая теория нестационарного теплового процесса
- •5.6. Нестационарный нагрев в стандартных режимах
- •Гост 183-74 устанавливает восемь типов номинальных режимов работы электрических машин s1-s8. Рассмотрим наиболее часто встречающиеся режимы работы s1, s2, s3.
- •Допустимые потери для продолжительного режима работы при том же доп
- •Соотношение допустимых потерь
- •5.7. Общий метод расчета нестационарных процессов
- •Вопросы для самоконтроля
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Гидравлические и тепловые расчеты в электрических машинах в авторской редакции
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
2.3. Основные понятия и уравнения гидростатики
На жидкость, находящуюся в равновесии, действуют внешние силы, которые подразделяют на массовые и поверхностные.
Массовые (объёмные) силы – это силы, приложенные частицами, заполняющими некоторый объём (силы собственной тяжести, силы инерции и т.п.).
Поверхностные силы – это силы, действующие на поверхность выделенного объёма (давление твёрдого тела на обтекающую его жидкость, атмосферное давление и др.).
Гидростатическое давление
Жидкое тело ограниченного объёма разделим на две части, одну из которых мысленно отбросим и заменим её действие поверхностной силой F (рис.2.5).
Рис. 2.5. К определению гидростатического давления
Среднее значение давления на единицу площади
. (2.31)
Гидростатическим давлением называется
. (2.32)
Гидростатическое давление обладает следующими свойствами:
1) всегда направлено по нормали к площадке, на которую действует;
2) всегда действует одинаково по всем направлениям;
3) в точке зависит от её координат в пространстве.
Основное уравнение гидростатики
Рассмотрим основной случай равновесия жидкости, когда на неё действует лишь одна массовая сила – сила тяжести.
Рис. 2.6. Распределение давления в сосуде с жидкостью
и силы уравновешивающие элементарный объём жидкости в точке А
;
где
–ρgdh = dp, (2.33)
. (2.34)
Таким образом, давление внутри жидкости возрастает в направлении активной силы так, что его приращение на единицу длины равно произведению плотности на активную силу.
Если ось z направлена снизу вверх, т.е. противоположно силе тяжести. Поэтому
, (2.35)
где γ – удельный вес жидкости.
Интегрируя получим следующее выражение
.
Для нахождения постоянной с используем дополнительные условия
При z = z0, p = p0
отсюда
.
Подставляя с в уравнение (2.26) получаем
p – p0 = - γ (z – z0), (2.36)
p = p0 – γ (z - z0) = p0 + γ (z0 – z) = p0 + γh. (2.37)
Из (2.36) для 2-х точек одного и того же объёма жидкости с координатами z0 и z получим
Z + (2.38)
Основное уравнение гидростатики
Z + (2.39)
Часто внешнее давление равно атмосферному (р0 = рат)
В инженерных расчётах атмосферное давление
рат = 1.013 ∙ 105 Па = 1.013 бар = 760 мм. рт. ст. 1Па = 1Н/м2.
Избыточное, или манометрическое давление определяется как разность между полным и атмосферным давлением: рм = р – рат или
рм = р0 + γh - pат. (2.40)
Если р0 = рат то манометрическое давление
рм = γh, (2.41)
т.е. глубина погружения h любой точки жидкости характеризует манометрическое давление в ней. Из 2.30 следует, что манометрическое давление равно весу столба жидкости высотой h, приходящегося на единицу площади.
ГИДРОСТАТИЧЕСКИЙ ПАРАДОКС
Формула для силы давления на горизонтальную стенку
, (2.42)
показывает, что суммарное давление на плоскую фигуру определяется лишь глубиной погружения центра тяжести и площадью самой фигуры, но не зависит от формы того сосуда, в котором находится жидкость. Поэтому, если взять ряд сосудов, различных по форме, но имеющих одинаковую площадь дна г и разные уровни жидкости Н, то во всех этих сосудах суммарное давление на дно будет одинаковым (рис. 2.7). Гидростатическое давление обусловлено в данном случае силой тяжести, но вес жидкости в сосудах разный.
Возникает вопрос: как же различный вес может создать одинаковое давление на дно? В этом кажущемся противоречии и состоит так называемый гидростатический парадокс. Раскрытие парадокса заключается в том, что сила веса жидкости действует в действительности не только на дно, но еще и на другие стенки сосуда.
В случае расширяющегося вверх сосуда, очевидно, что вес жидкости больше силы, действующей на дно.
Рис. 2.7. Гидростатический парадокс
Однако в данном случае часть силы веса действует на наклонные стенки. Эта часть есть вес тела давления.
В случае сужающегося вверх сосуда достаточно вспомнить, что вес тела давления G в этом случае отрицателен и действует на сосуд вверх.
ЗАДАЧИ
Задача 1. Определить высоту столба воды, который удерживается атмосферным давлением.
Решение
В соответствии с уравнением р + ρgh = p0 получаем р = р0 - ρgh = 0, откуда
.
Принимая рат = 1.013 ∙ 105 Па, а плотность воды =1000 кг/м3, получаем
м.
Задача. Определить силу давления на дно бака масляного трансформатора, в соответствии с рис. 2.6. Трансформаторное масло имеет плотность = 844 кг/м3. Атмосферное давление принять Р0 = 0,1 МПа
Решение
1. Площадь дна бака трансформатора
м2
2. Сила давления
Н