Иванов В.И (1)
.pdfной камерой и рентгеновской пленкой. Чувствительный слой мож٠ но рассматривать как полость, в К'0'Торой измеряется реакция на'
поглощение энергии, в камере такой реакцией является ионизация, ,в фотослое —почернение. Все, ЧТО' О'Кружает чувствительный
слой пленки, образует «стенку полости». Следует ؛различать два крайних 'Случая: пробег электронов R значительН'О' меньше толщины эмульсионного слоя h и прО'бег электронов R значительно
больше hl В первом 'Случае фотографический эффект 'Обусловлен
в основном теми электронами, которые высвободились в результате взаимодействия фотонов с веществом эмульсии, а электронами, попавшими из окружающей среды, можно пренебречь. Во ВТО- Р'ОМ случае, напротив, можно пренебречь электронами, освобожденными из эмульсии.
Рассмотрим б٠0٠лее подробно первый случай, когда JR<h. при
неизменном энергетическом спектре фотонов поглощенная энергия
пропорциональна числу поглощенных фотонов ،7v٠ Поэтому число
экспонируемых зерен п=К1Яъ где ^!-коэффициент пропорцио-
нальности, равный числу экспонированных зерен на один погло-
пенный фотон. Если ؟-٠٠١ —плотность потока фотонов, |
то |
|
|
|
<7٦’=<Fv(PAmz/|Ifnz)[l—ехр(—ЦтгЛт)]/, |
|
(51.1) |
где اهلد —массовый коэффициент передачи энергии |
в |
веществе |
|
эмульсии؛ |
د —массовый коэффициент .ослабления излучения в |
||
эмульсии: |
ط —толщина эмульсии в массовых единицах؛ |
£ —вре- |
мя облучения. '
Для малых значений IImzhm число поглощенных фотонов ،7آحء
٩٥фу[Ikmzhm И n=Killkmzhmt•
Подставив значение п в формулу (50.4), по٠лучим
s = CsbKiikmzhmt. |
(51.2) |
При средней энергии фотонов Еу справедливо равенство
фyt ='D/ (Е٠?пв) ,
где اهلد-массовый коэффициент передачи энергии в воздухе. Для чувствительности пленки, по дозе
sRD::bC3(Ki/Ey)hm(llkmz/lllkmB)• |
(51.3) |
Число экспонированных зерен на один поглощенный фотон приближенно пропорционально энергии фотонов, поэтому отноше-
ние Кл/Ёу (можно 'Считать не зависящим О'Т энергии. 06'О'Значив А = = K bc >hm|E\ 3 4
ع — |
rkmZ |
م |
(51.4) |
D |
ة |
A |
где А не зависит от энергии фото-нов. Соотношение (51.4) О'Преде-
ляет энергетическую зависимость чувствительности пленочного дозиметра для .случая R(h. Если бы материал эмульсии был воз-
духоэквивалентен по эффективному атомно٠му Н'Омеру, то. отношение VLkmzHikmB было бы ПО'СТОЯННЫМ и чувствительность не зависела бы от энергии излучения, в действительности эмульсия и
11—6403 |
161 |
٦كأا |
воздух имеют существенно различ- |
|||||||||||
ные эффективные атомные *номера |
||||||||||||
и '.рентгеновская |
пленка |
обладает |
||||||||||
|
|
|
|
заметной эзч, особенно в области |
||||||||
|
|
|
|
низких энергий. |
Типичная зависи- |
|||||||
|
|
|
٢ |
МОСТ'Ь |
дозовой |
|
чувствительности |
|||||
1 — |
’ -- |
1■■ |
пленки для случая Ксй показана |
|||||||||
а |
|
ь |
|
на рис. 52. |
|
|
электронов |
значи- |
||||
Рис. 52. Зависимость дозовой чув- |
Если пробег |
|||||||||||
тельно |
больше |
толщины |
эмульсии |
|||||||||
ствительности |
фотопленки |
от |
||||||||||
энергии фотонного |
излучения |
|
(زج<غ), число зерен, подвергнутьX |
|||||||||
изменного |
спектрального |
Действию фотонного излучения не- |
||||||||||
состава, |
пропорционально |
числу |
||||||||||
электронов, попавших в эмульсию извне, |
и |
толщине |
эмульсии. |
|||||||||
Число электронов, попавших из стенок в полость, |
в соответствии |
|||||||||||
с теорией |
Брэгга — Грея пропорционально числу |
фотонов, |
погло |
|||||||||
щенных в единице объема стенки. Поэтому |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
П —к ,т |
|
|
|
|
|
|
(51.5) |
||
где Кг— коэффициент, |
пропорциональный |
средней энергии |
фото |
|||||||||
нов |
ст — массовый коэффициент передачи энергии в |
мате |
риале стенки, окружающей пленку (например, стенка кассеты). Рассуждая так же, как в первом случае, получим для
ئР&СТ
о Рй Е1
ИЛИ
ث:لبيذج٠ |
)51.6( |
ВРлтв
где 5 —не зависящий от энергии коэффициент. Формула (51.6)
определяет эзч дозиметра, когда «эффект стенки» преобладает над «эффектом полости». Если оба эффекта сравнимы между собой, то
ى - جملد7ره٨اНьв 7ب بش?/Рй |
(517) |
|
Г |
51.7) |
عت'ئ٦ئذ٢ي) |
Формулы (51.4), (51.6) и (51.7) ,правильно характеризуют зависимость чувствительности пленки О'Т энергии фотонов при неизменном составе эмульсии. Однако представления, на основе которых выведены эти формулы, недостаточны для абсолютного, вы-
числения чувствительности и определения зависимости чувствительности от ‘Структуры эмульсии. Для получения более полной
картины необходимо применить теорию Брэгга —Грея не к эмульсионному слою в целом, а к отдельным зернам.
162
52 ا. КОМПЕНСАЦИЯ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ ЗАВИСИМОСТИ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ. ИНДИВИДУАЛЬНЫЙ ФОТОКОНТРОЛЬ
Энергетическую зависимость чувствительности можно существенно уменьшить с помощью компенсирующих фильтров. Пусть пленка в разных (местах 'Экспонируется моноэнергетическими пучками фотонов с энергиями Еу1 и Еу2. Экспозиционная доза излучения для каждого пучка одинакова и равна X. ؛Будем рассматривать область низких энергий, где Я<(Н (интервал энергий аЬ,
см. рис. 5'2). Именно этот случай наиболее важен в дозиметриче-
ской практике. Пусть далее Еу1<Еу2, тогда в соответствии с рис. 52 2كا<ك٠ Если ٠на пути пучка фотонов между источником и
эмульсией поместить пластину поглощающего материала (напри-
мер, свинца), интенсивность излучения, действующего) на пленку,
уменьшится, причем интенсивность излучения с энергией Еу1 уменьшится в большей степени, чем с энергией Еу2. Это (несколько, уменьшит разницу между 51 и $2. ]Подбирая соответствующую толщину поглотителя, можно подучить 52ا=ة.
Между тяжелым поглотителем и пленкой следует поместить слой легкого материала (например, алюминия), который задерживал бы характеристическое и электронное излучение свинца.
Компенсацию легко осуществить .для двух энергий фотонов. Однако реально приходится иметь делО' с фотонами различных энерГИЙ, и эзч скомпенсировать труднее, так как для каждой энер-
ГИИ фотонов требуется определенной толщины комбинированный
фильтр. Теоретически можно оценить оптимальную толщину фильтра, при которой в заданном диапазоне энергий эзч будет минимальной.
Пусть кО'Мбинированный фильтр состоит из алюминия толщиной Нм и свинца толщиной Нръ (рис. 53). ^!—экспозиционная до-
за излучения с энергией Еу1 после фильтра около эмульсии; х2—
соответственно для излучения |
с энергией Еу2. Тогда |
|
||||
|
8[= А Рм! X |
■؟2= م ^Ьтг2 |
X |
(52.1) |
||
|
۶۵٠ |
V |
Ьв2 |
؛ |
|
|
где р٠г1 и |
— массовые коэффициенты |
передачи энергии в |
||||
веществе эмульсии соответственно для Еу1 и Еу2; [1ьтв1 |
и рьтвг — |
|||||
коэффициенты передачи энергии в воздухе. |
|
|
||||
Из уравнений (52.1) следует |
|
|
|
|||
|
ج_ ٣! |
|
ع |
|
)52 2(« |
|
|
2ك |
\lknZ2 |
۶۵٢2٠ ز |
|
|
|
Пусть ^РВ1, |
|Лрв2> ЦА11, |
ЦА12 —коэффициент |
ослабления в свин- |
це и алюминии соответственно для Еу1 и Еу2. Тогда
Х1=4оехр[— (|!ры/1рь+|Ла11Яа1)];
٠^ = 2؛ехр[-^(ррЬ2Йрь+рА12ЙА1)1٠
11' |
163 |
Рис. 53. Комбинированный фильтр для компенсации энергетической зависимости чувствительности фотодозиметра
Рис. 54. 'Типичный вид кривых для нахождения |
толщины компенсирующего |
||
фильтра |
|
|
|
Подставляя Х\ и х2 в уравнение (52.2) |
и учитывая, что |
услови- |
|
ем компенсации является Si/S2=l, получаем |
|
|
|
1 “ :ي؛ехрК^-^^Мехр !(Ил,2-»52.3) |
■د„(س* |
) |
|
Зафиксировав значения Еу1 и Лаь из равенства (52.3) можно |
|||
найти такую толщину свинца Лрь для разных значений Еу2, |
при |
которой компенсируется эзч. Эта толщина будет неодинаковой для разных значений £?2, и можно построить график, типичный вид которого показан на рис. 54. Построив такую зависимость для разных значений толщины h\1, можно выбрать так'Ое сочетание значений Нм и /ipb, при котором эзч будет минимальной в данном диапазоне энергий фотонов.
Для фильтра, состоящего из свинца и алюмиН’Ия, наилучшие результаты ؛получаются, если Арь = О,75О,8 ,мм, 0,5 = غ٨ا мм. Для энергий фотонов свыше 100 кэВ погрешность определения ДО'ЗЫ из-за неполной компенсации энергетической зависимости чувствительности при наличии фильтра не превышает 2О٥/о٠
Компенсирующие фильтры применяют в индивидуальном фото-
контроле. Индивидуальный фотоконтроль (ИФК)—это система контроля дозы излучения, получаемой отдельными лицами, основанная -на фотографическом мет'Оде дозиметрии. ИФК —на.иболее распространенный метод дозиметрии. Каждому работнику выдается кассета со специальными сортами пленок для постоянного Н'О- шения. Через определенный срок пленки фотографически обрабатывают и по оптической плотности определяют индивидуальную дозу, полученную за контрольный срок.
Достоинства метода ИФК в его документальности (экспонированные и обработанные пленки можно хранить), простоте в 0'6- ращении и дешевизне. Недостатки метода— его невысокая чувствительность, длительный цикл обработки пленки и невозможность повторного использования. Вследствие малой чувствительности
164
метода кассеты приходится носить в течение нескольких дней (обычно их выдают на неделю).
Погрешность О'Пределения экспозиционной дозы может превышать 3'0%. На оптическую плотность почернения пленки помимо
ДО'ЗЫ излучения влияют сорт пленки, состав и температура проявителя, длительность проявления. Точно внести. по؛правки на ус-
ловия обработки пленки нельзя, поэтому все пленки, относящиеся к одной серии измерений, должны обрабатываться одновременно.
Кроме рабочих пленок, выдаваемых в кассетах для *ношения
имеются контрольные и градуировочные |
пленки. |
Контрольные |
|
пленки служат для |
определения фона (вуали), а |
градуировоч- |
|
ные —для построения градуировочной кривой. |
|
||
Градуировочная |
кривая — зависимость |
оптической ПЛО'ТНОСТИ |
|
от дозы —строится |
экспериментально для |
каждой пар-тии пленок |
по облучению в известной дозе, с помощью градуировочной Кривой по оптической ПЛ'ОТНОСТИ рабочих пленок находят индивидуальную дозу. При использовании фотометода в аварийных случаях следует иметь в виду возможную соляризацию пленки при
облучении в большой дозе. Для надежности контроля метод ИФК следует дублировать другими методами индивидуальной дозиметрии.
Рассмотрим зависимость чувствительности фотодозиметра от
угла падения фотонов. Пусть ۶٧ —ЧИСЛО' фотонов, падающих на 1 см2 поверхности пленки при нормальном направлении, излучеНИЯ. Толщина эмульсии /г всегда намного меньше среднего свободного пробега фотонов, поэтому сама эмульсия не исказит за-
метно поля излучения. Вероятность взаимО'Действия фотона ٠с веществом эмульсии, приводящего к вылету электрона, пропорцио-
нальна пути, проходиМ'Ому фотоном в эмульсии. Следовательно,
при перпендикулярном падении оптическая плотность 5ا~۶ض.
При падении фотонов под углом е путь, проходимый ими в эмуль-
сии, равен /г/соэв, а ЧИСЛ'0 фотонов, падающих на 1 см2 иоверхно-
сти, Лсзв. Отсюда оптическая |
плотность при |
падении под уг- |
|
лом 6 |
|
|
|
552.42 СОЗв) |
٦٢0 |
٦ |
ملمم( ) 0 |
Это значит, что пленка малочувствительна к направлению распрО'- странения (излучения. Однако наличие поглощающих материалов, окружающих .пленку (кассета с фильтрами), может заметно снизить чувствительность при КОСО'М падении фотонов, особенно низких энергий.
§ 53. РАДИАЦИОННО-ХИМИЧЕСКИЕ ПРЕВРАЩЕНИЯ
Химический меТ'ОД дО'ЗИметрии основан на 'Измерении выхода радиационно-химических реакций, протекающих под действием
ионизирующих излучений. Принцип мет'Ода можно 'ПОНЯТЬ на примере жидкой химической 'Системы, основным компонентом кото
165
рой является вода. Под действием ионизирующих частиц от моле кулы воды отрывается электрон и образуется катион по схеме
Н،О-؛٠Н،О+ + ،٢.
Освободившийся электрон захватывается нейтральной молекулой
воды, ؛и образуется анион:
٢ + НаО-٥—٠ НаО٦
Молекулярные ионы Н2О+ и Н2О“ неустойчивы и самопроизволь но распадаются:
Н2О+-٠Н++ОН٠; н2о٦->он-+н٠.
В результате образуются химически активные свободные радика
лы Н٠ и ОН٠, которые оказывают определенное воздействие на
растворенные в воде вещества. Чем больше плотность ионизации, тем выше концентрация свободных радикалов вдоль пути 'ионизи рующей частицы. Свободные радикалы перемещаются из мест своего образования в результате диффузии, стремясь равномерно распределиться по■ всему облучаемому объему. Часть из них, од нако, реагирует друг с другом:
Н٠+Н٠٠Н2; ОН٠+ОН٠-۶Н2О2; Н٠+ОН٠->Н2О.
Те свободные радикалы, которые избежали рекомбинации, в даль
нейшем реагируют с растворенным веществом. Итак, под дейст вием излучения в воде одновременно идут по крайней мере две реакции:
2Н2О-٤٠Н2О٥ + Н2; Н،О-؛؛؛-٠ОН٠-|-Н٠.
Такова упрощенная схема действия излучения на воду. В дей ствительности процессы, происходящие в воде в результате облу
чения, разнообразнее и сложнее. Конечный результат воздействия излучения определяется химическими реакциями, протекающими в присутствии свободных радикалов. Количественно результат воз٩ действия излучения оценивается по радиационно-химическому вы ходу. Под выходом реакции понимают число характерных превра щений на 100 эВ поглощенной энергии (число вновь образован ных атомов, ионов и т. п.). Если выход не зависит от скорости по глощения энергии и суммарной поглощенной энергии, такую си стему можно использовать для определения поглощенной дозы.
Радиационно-химические превращения могут происходить не только в водных растворах, но и в других жидких или твердых химических системах. Из жидких химических дозиметров наибо
лее широко применяются ферросульфатный и цериевый.
166
§ 54. ЖИДКИЕ ДОЗИМЕТРИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ
Ферросульфатный дозиметр. Раствор соли Ре8О4 в разбавлен ной серной кислоте Н2ЗО4— наиболее распространенная химиче ская система, применяемая для дозиметрии ионизирующих излу чений; она основана на свойстве ионов двухвалентного железа Ре2+ окисляться под действием излучения до трехвалентного Ре34٦
В необлученном растворе в результате электролитической дис социации присутствуют ионы двухвалентного железа Ре2+. Под действием ионизирующих излучений происходит радиационно-хи мическое разложение воды с образованием свободных радикалов Н٠ и ОН٠. Радикалы ОН٠ активно участвуют в окислении ионов двухвалентного железа до трехвалентного по реакции
Ре2++ОН—>Ре3++ОН٦
Возможны другие реакции окисления: Ре2؛+Н2О٢>Ре3++ОН-+ОН٠;
Ре2؛+НО2٠>Ре3؛+НО2-.
Группа НО2 образуется либо в реакции между радикалом ОН٠
и пероксидом водорода ОН ٠ + Н2О٢٠НО2+Н2О,
либо в результате непосредственного соединения атомарного во дорода и молекулярного кислорода
н+о2->но2.
Число образовавшихся в результате облучения и завершения всех реакций ионов трехвалентного железа Ре3+ и служит мерой поглощенной энергии. В качестве стандартного ферросульфатного дозиметра принимают следующий состав: 2 г Ре8О4٠7Н2О, 3 г
ЫаС1, ПО см3 концентрированной Н25О4, растворенные в дистил лированной воде, на 5 л дозиметрического раствора. Раствор раз ливают в прозрачные ампулы, которые затем помещают в поле излучения для определения дозы. Появление ионов трехвалентно го железа характеризуется изменением оптической плотности рас твора. Максимум поглощения в спектре видимого■ света приходит ся на длину волны 305 нм.
Энергия Д٤, поглощенная в системе в результате облучения,
определяется соотношением |
|
|
|
А£, =Л1(5обл |
■؟чист)» |
|
(54.1) |
где 5٠бл и $Чист — оптическая плотность облученного |
и необлучен- |
||
ного растворов; М — постоянный |
коэффициент, |
зависящий от |
|
свойств дозиметра и условий облучения. |
по |
отношению к |
|
Обычно оптическую плотность |
определяют |
участку спектра длиной волны 305 нм с помощью специальных
спектрофотометров. Спектрофотометр измеряет отношение интен-
167
оивности .падающего и прошедшего через раствор света. Пусть Iо
'И مل —соответственно интенсивность па^аюЩего ста и света, про-
шедшего через облученный раствор, а Iо' и مل' —соответствующие
интенсивности света для необлученного раствора: тогда
5обл~—54.2): |
,ة4»ء۴ = اج)مل0'مل'/ململ0 |
'Где مل —толщина слоя раствора, см: С— концентрация ионов трех- |
|
валентного железа, моль/л؛ е —коэффициент экстинкции, завися- |
|
щий от температуры и равный 2174 л/'(моль٠см) для 24٥с. Вели- |
|
чина е имеет такое значение при определении концентрации ионов |
|
БеН по .поглощению .света с длиной волны 305 |
нм. |
Измеряя оптическую плотность 5, можно определить концент- |
|
рацию ионов С. Зная концентрацию образованных ионов и радиа- |
|
ционно-химический выход, легко определить |
поглощенную дозу |
излучения в растворе, при неизменной интенсивности падающего |
|
света مل0 = مل0مت и поглощенная энергия |
|
54.3) |
.(ع£=٠)مل'/مل) |
Коэффициент м включает в .себя величину радиационно-химиче- |
|
ского выхода для данной системы. |
|
Для стандартного ферросульфатного дО'Зиметра радиацион- |
ный выход по отношению к выходу ионов трехвалентного железа
можно принять 0=15,6±0,5 на 100 эВ поглощенной энергии при насыщении раствора кислородом. Основным компонентом ферросульфатного ДО'Зиметра является вода, и эффективный атомный номер по поглощению фотонного излучения для раствора близок к эффективН'Ому атомному ,номеру воды, а следовательно, и к живой ткани. Дозиметр практически не имеет эзч в диапазоне энерГИЙ 100 кэВ —2 ؛МэВ. Ферросульфатный дозиметр пригоден для измерения дозы излучения от 20 до 4'00 г.р. при 60'ЛЬШИХ значениях дозы наблюдается уменьшение выхода вследствие уменьшения в растворе кислорода. Выход дозиметра остается ПОСТОЯ.ННЫМ при значении мощности дозы до нескольких гр/с. ]Верхний предел по мощности дозы лежит, по-видимому, выше 103 Гр/с. Ферросульфатный дозиметр чувствителен к ор'Ганическим примесям, ‘Требует насыщения кислородом и применения химически чистых веществ.
Цериевый дозиметр, в дозимет.ре этого типа иС'ПОЛьзуют рас-
твор сернокислого церия в 0,8 н. растворе Н25О4. в отличие от Предыдущей системы здесь ионы четырехвалентного церия восстанавливаются до ионов трехвалентного церия по реакции
Сеансе н؛.
Максимум поглощения света -трехвалентным церием происходит при длине волны 320 нм. Выхо^ дозиметра 0 = 2,54 и не .зависит от концентрации ионов четырехвалентного церия в пределах от 3,2٠10~ج д٠0 3,2٠ 10-2 моль/л.
Дозиметр ,нечувствителен к содержанию кислорода. Будучи
менее чувствительным, цериевый дозиметр измеряет большую до-
168
зу, чем ферросульфатный. Он пригоден для измерения дозы по
рядка 104 Гр. Его верхний предел по мощности дозы также вы ше, чем у ферросульфатного дозиметра.
§ 55. ДРУГИЕ ВИДЫ ХИМИЧЕСКИХ ДОЗИМЕТРОВ
Известно значительное число различных веществ, изменяющих свою окраску в результате окислительных или восстано١вительных реакций. Например, водный раствор метиленового голубого обес цвечивается под действием как окислительных продуктов разло
жения воды (радикалы ОН٠), так и восстановительных продуктов (радикал Н٠). При одновременном действии тех или других про дуктов обесцвечивание оказывается незначительным. Выход реак ции существенно повышается, если в растворе присутствуют ве щества, являющиеся хорошими акцепторами радикала ОН٠ или
Н٠. |
Кислород — хороший акцептор радикала Н٠, |
а |
такие вещест |
ва, |
как гидрохинон, глюкоза, глицерин, являются |
акцепторами |
|
радикала ОН٠. Лишая раствор молекулярного |
кислорода или, |
наоборот, насыщая его кислородом, добавляя те или иные вещест ва, можно получить обратимую или необратимую реакцию на
воздействие излучения. Изменение окраски метиленового голубо го пропорционально поглощенной в растворе энергии, и это ,позво ляет использовать его для дозиметрических целей.
Если краситель растворить в горячей воде и добавить в него
около 10% желатины, то после охлаждения получится гель — сту денистое вещество, сохраняющее свою форму. Под действием ионизирующего излучения в таком растворе идет восстановитель ная реакция, приводящая к изменению окраски. Изменение плот ности окраски в каждом элементе объема внутри геля связано с поглощенной дозой излучения в этом же элементе объема. Разре зая гель на части и исследуя степень обесцвечивания каждой ча сти, можно получить пространственное распространение погло щенной дозы.
Для дозиметрических целей успешно используются тонкие поливинилхлоридные пленки, в состав которых входит краситель. Поливинилхлорид имеет формулу (СН2=СНС1)Х. Под действием ионизирующих излучений выделяется НС1, которая действует на краситель и изменяет цвет пленки. При добавлении метиленового голубого цвет пленки с увеличением дозы изменяется от первона
чального фиолетового до голубого и далее желто-оранжевого.
Толщина пленок может составлять сотые доли миллиметра;
при такой толщине пленочный дозиметр не искажает поля излу чения и практически не имеет угловой зависимости. Пленочные химические дозиметры эффективны для измерений большой дозы — от 5٠103 до 105 Гр.
Разновидностью химических дозиметров, важных в практиче ском отношении, являются обычные прозрачные стекла. Прозрач ное стекло под действием ионизирующих излучений темнеет, и оптическая плотность в некотором интервале дозы пропорциональ-
169
на поглощенной энергии. Для дозиметрических целей используют небольшие кусочки специальных сортов стекла толщиной несколь ко миллиметров. Стеклянные дозиметры обладают следующими особенностями. Потемнение сильнее сказывается для более корот коволнового участка видимого света. Потемнение облученного стекла уменьшается с течением времени хранения и тем сильнее, чем выше температура хранения. Прогрев стекла при температу
ре 100—150 °C сразу же после облучения стабилизирует плотность
потемнения, хотя и уменьшает ее величину. Прогрев стекла при температуре 400—500 ٥С приводит к полному его просветлению, и
его можно использовать повторно для дозиметрии.
Стеклянные дозиметры можно использовать до дозы 103 Гр.
Они имеют значительную энергетическую зависимость чувстви тельности в области низких энергий фотонов, если не принять
специальных мер для ее компенсации.
Такие органические материалы, как ткань одежды, бумага, волосы, ногти и т. п., способны накапливать и сохранять в течение длительного времени свободные радикалы, образованные в ре
зультате воздействия ионизирующего излучения. Концентрация
свободных радикалов пропорциональна поглощенной дозе •излуче ния. Это обстоятельство используют для дозиметрии ■при аварий ном облучении. В качестве дозиметрических детекторов в этом
случае выступают |
упомянутые |
носители свободных радикалов. |
Это своеобразная |
дозиметрия |
без дозиметров — разновидность |
химической дозиметрии — может оказаться незаменимой в случа ях непланируемого облучения.
Для определения концентрации свободных радикалов в орга
нических веществах хорошо зарекомендовал себя метод, основан ный на явлении электронного парамагнитного резонанса (ЭПР-
метод).
Различают диамагнитные и парамагнитные вещества. Диамаг нитные вещества сами по себе не обладают магнитными свойст вами, поскольку у них магнитные поля, индуцируемые отдельны ми электронами в атомах, взаимно скомпенсированы, и атомы ока
зываются магнитно нейтральными. Внешнее магнитное поле инду цирует в атомах электрические токи, которые создают магнитный поток; при этом индуцированное в диамагнитном веществе маг нитное поле ослабляет его внешнее магнитное поле. В парамаг нитных веществах нет полной взаимной компенсации магнитных потоков, связанных с отдельными электронами, и атомы оказыва ются элементарными магнитами. Внешнее магнитное поле в этом
случае упорядочивает направление элементарных магнитных по токов таким образом, что они это поле усиливают. В этом состоя нии парамагнитное вещество избирательно поглощает энергию переменного электромагнитного поля в зависимости от частоты. Таким образом проявляется резонансное поглощение, которое и получило название парамагнитного резонанса (ЭПР). Из сказан
ного ясно, что для наблюдения ЭПР необходимо в постоянное
170