- •Лекція 5
- •5.1. Основні означення
- •5.2. Закон гесса
- •5.3.Розрахунок теплових ефектів
- •5.3.1. Розрахунок теплових ефектів хемічних реакцій за теплом утворення сполук
- •Наприклад, отримання при 25 ºС Al2(sо4)3 з кристалічного Аl2о3 (т) і ґазу sо3 за реакцією:
- •5.3.2. Тепловий ефект утворення сполуки певного аґреґатного стану (тепло аґреґатного стану)
- •5.3.3. Тепловий ефект утворення сполуки у розчині (тепло розчинення)
- •5.3.4. Тепло розведення розчину
- •5.3.5. Тепло взаємодії кислоти та основи
- •5.3.6. Розрахунок теплового ефекту хемічних реакцій за теплом згоряння
- •Лекція 6
- •6.1.Означення другого начала термодинаміки
- •6.2. Рівняння другого начала термодинаміки
- •6.3. Коефіцієнти ефективности термодинамічних циклів
- •6.3.1.Прямий цикл
- •6.3.2. Зворотній цикл
- •6.4. Цикл карно
- •6.4.1. Прямий цикл Карно
- •6.4.2. Зворотній цикл Карно
- •6.5. Математичні вирази другого начала термодинаміки
- •Термодинамічний процес (незамкнутий цикл)
- •7.1.Означення характеристичних функцій і термодинамічних потенціалів
- •7.2. Ентропія, внутрішня енергія і ентальпія як характеристичні функції
- •7.3. Ізохорно-ізотермний потенціал гельмгольца
- •7.4. Ізобарно-ізотермний потенціал ґіббса
- •7.5.Десять вислідів з попередньої частини лекції
- •7.6. Рівняння гельмгольца
- •7.7. Рівняння ґіббса
- •7.8.Рівняння ґіббса-гельмгольца
- •Лекція 8
- •8.1. Залежність характеристичних функцій та ентропії від тиску. Фуґітивність
- •Стандартний стан
- •8.2. Хемічний потенціал
- •8.3.Хемічний потенціал ідеального ґазу
- •8.4.Хемічний потенціал реального ґазу
- •Лекція 9
- •9.1. Активність реальних ґазів і розчинів
- •9.1.1. Активність реального ґазу
- •9.1.2. Активність компонентів розчину
- •9.2. Хемічна рівновага
- •9.2.2. Рівняння рівноваги для суміші ідеальних ґазів і константа рівноваги
- •9.2.3. Рівняння рівноваги для ідеального розчину і константа рівноваги
- •9.2.4.Рівняння рівноваги для суміші реальних ґазів і константа рівноваги
- •9.2.5. Рівняння рівноваги для неідеальних розчинів і константа рівноваги
- •9.2.6. Закон діяння мас Ґульдберґа-Воґе
- •9.3.Рівняння ізотерми і напрямок хемічної реакції
- •Для ідеального розчину
- •Для суміші реальних ґазів
- •9.4.Стандартний потенціал ґіббса хемічної реакції Введемо поняття стандартного потенціалу Ґіббса і знайдемо його зв’язок з константами рівноваги хемічної реакції:
- •Для суміші ідеальних ґазів
- •Для ідеального розчину
- •Для неідеального розчину
- •9.5. Константа рівноваги і стандартний потенціал ґіббса хемічної реакції
- •9.6.Константа рівноваги і способи вираження складу реакційної суміші
- •9.7.Вплив тиску на рівновагу хемічної реакції. Принцип зміщення рівноваги ле шательє-брауна
- •Приклади
- •Гетерогенна хемічна рівновага
- •9.9.Залежність константи рівноваги від температури. Рівняння ізобари та ізохори хемічної реакції
- •Рекомендована література
- •Використані джерела інформації
7.1.Означення характеристичних функцій і термодинамічних потенціалів
1. У хемічній термодинаміці для визначення характеристик процесів застосовують різні термодинамічні функції, які отримали назву характеристичних функцій.
Термодинамічними характеристичними функціями називають функції термодинамічного стану, за величинами яких або їх похідних можна визначити термодинамічний стан у явній формі і розрахувати будь-які термодинамічні величини. До таких функцій відносять: ентропію S, внутрішню енергію U, ентальпію H, «енергію» Гельмгольца F, «енергію» Ґіббса G тощо.
Ці функції набувають ознак характеристичних, якщо:
S=S (U, V) (7.1)
U=U (V,S) (7.2)
H=H (p, S) (7.3)
F=F (V, T) (7.4)
G=G (p, T) (7.5)
2. Поруч з ентропією S, зміною якої S найбільше зручно характеризувати процеси в ізольованій системі, внутрішньою енергією та ентальпією, використовують термодинамічні потенціали, які дозволяють отримувати характеристики процесів при різних умовах їх проведення. U, H, F, G називають термодинамічними потенціалами.
7.2. Ентропія, внутрішня енергія і ентальпія як характеристичні функції
1. Ентропія. Для ізольованої системи і протікання оборотніх (знак рівности) або необоротніх (знак нерівности) згідно другого начала термодинаміки:
, (7.6)
звідки TdS≥δQ. (7.7)
Для (7.6) із врахуванням першої форми запису першого начала термодинаміки для оборотніх процесів отримаємо диференціальне визначення ентропії S=S (U, V):
(7.8)
де pdV=δL – термодинамічна робота.
З (7.8) витікає:
при U=const ; (7.9)
при V=const ; (7.10)
при U, V=const (7.11)
Для нерівновагових процесів в ізольованих системах:
(7.12)
При умовах протікання процесів U, V=const dS≥0, при цьому граничний стан (рівновага при х0) досягається при dS=0, d2S<0 (максимум Smax). Тобто в ізольованих системах при U, V=const самочинно відбуваються процеси, які супроводжуються зростанням ентропії (рис.7.1).
У таких системах при умовах U, V=const можливі процеси при dS<0, але вони протікають несамочинно і вимагають витрат енергії.
S
2
Smax
x0
Рис.7.1. Самочинні (1→2) і несамочинні (2→3) процеси в ізольованих системах при U, V=const (тут х – хід процесу)
До числа термодинамічних потенціалів, що характеризують стан термодинамічної системи, відносять зокрема такі характеристичні фугкції:
2. Внутрішню енергію при виборі в якості основних незалежних змінних S і V:
U= U (S, V). (7.13)
Повний диференціал при цьому для U:
dU=TdS – pdV, (7.14)
при S=const dU= – pdV, звідки , (7.15)
при V=const dU= TdS, звідки . (7.16)
Для необоротного процесу:
dU≤TdS – pdV. (7.17)
3. Ентальпію при виборі в якості незалежних змінних S і р:
Н=Н (S, р).
Повний диференціал при цьому для Н:
dH=TdS+Vdp, (7.18)
при S=const dH=Vdp, звідки , (7.19)
при p=const dH= TdS, звідки (7.20)
Для необоротного процесу:
dH≤TdS+Vdp. (7.21)