- •Міністерство освіти і науки України
- •О. Ю. Співак, м. М. Чепурний
- •1 Загальні відомості про тепломасообмінні процеси 6
- •IV дослідження процесів тепломасообміну методом математичного моделювання 70
- •І теоретична частина
- •1 Загальні відомості про тепломасообмінні процеси
- •Іі Дослідження процесів теплообміну на фізичних моделях
- •Визначення коефіцієнта теплопровідності матеріалу методом циліндричного шару
- •Дослідження поширення температури в металевому стержні
- •Обробка результатів
- •1 Частина
- •2 Частина
- •Дослідження поширення температури в багатошароВій плосКій стіНці
- •Дослідження тепловіддачі в разі вільної конвекції
- •Дослідження тепловіддачі для вИмуШеної течії у кільцевому каналі
- •Вплив шорсткості на локальну тепловіддачу в кільцевому каналі
- •Дослідження тепловіддачі в разі кипінНя у великому обємі
- •Визначення термічного опору теплової труби
- •Визначення коефіцієнта випромінювання твердого тіла
- •Дослідження тепловіддачі до двофазних потоків
- •Дослідження неусталеного теплового режиму для граничних умов першого роду.
- •Дослідження неусталеного теплового режиму для граничних умов другого роду
- •Ііі Масообмін
- •Дослідження характеристик конвективної сушильної установки
- •Дослідження процесу конвективного сушіння капілярно – пористих тіл
- •Вивчення кінетики конвективного сушіння капілярно-пористих матеріалів
- •IV дослідження процесів тепломасообміну методом математичного моделювання
- •Дослідження температурного поля в плоских і циліндричних стінках при сталих і змінних коефіцієнтах теплопровідності
- •Дослідження радіаційно-конвективного теплообміну
- •Визначення оптимальних характеристик ребер різного профілю
- •Дослідження теплопередачі через стінку поперечно-обтічної труби
- •Дослідження процесу адіабатного випаровування
- •Література
- •Тепломасообмін
- •21021, М. Вінниця, Хмельницьке шосе, 95,
- •21021, М. Вінниця, Хмельницьке шосе, 95,
Дослідження неусталеного теплового режиму для граничних умов другого роду
Мета: дослідити поле температур в тілі під час нагрівання його зі сталим тепловим навантаженням. Порівняти дослідні дані з розрахунковими.
Відомо, що в разі нагрівання необмеженого циліндра радіусом R зі сталим тепловим навантаженням (q = const) у певний момент часу, який відповідає умові Fo = 0,5, настає регулярний режим п-роду. У цьому випадку поле температур с достатньою для практики точністю описується рівнянням:
t=t0 + qR(2Fo – 0,25 + 2 /2)/ , (12.1)
де – безрозмірний поточний радіус циліндра;
– поточний радіус циліндра;
t0 – температура циліндра в початковий момент часу.
Обчислення тривалості нагрівання до заданої температури зручно подавати за середньою температурою в перерізі
, (12.4)
де .
Враховуючи (10.4) одержуємо розрахункову форму
, (12.5)
де tn – початкова температура тіла.
Звідки виходить, що для нагрівання заданим тепловим потоком циліндра радіусом R від початкової температури tn до кінцевої температури tk необхідний час складає
. (12.6)
Розв΄язання рівняння (12.1) за умови, що температура центра циліндра нагрівається від початкової температури t01 до певної заданої температури t02, дає формулу для обчислення коефіцієнта температуропровідності, м2/с
. (12.7)
Досліди виконуються на установці, яка описана в попередній роботі. Порядок проведення дослідів такий. Перш за все визначають тривалість інерційного періоду до досягнення регулярного режиму
. (12.8)
Після цього вмикається електронагрівник і установлюється заданий тепловий режим q=сonst, який контролюється електроприладами. Вимірювання температур поверхні tf і центра t0 циліндра починають після досягнення регулярного режиму. Інтервал вимірювань наведений в журналі спостережень.
Таблиця 12.1 – Журнал спостережень
Час, τ, хв |
Температура, 0С |
Різниця температур, 0С |
Температуропровідність а, м2/с |
|||
tf |
t0 |
дослідна |
розрахункова |
дослідна |
розрахункова |
|
1 2 3 5 10 15 20 25 30 40 |
|
|
|
|
|
|
За результатами дослідів будують експериментальні і розрахункові залежності і та визначають їх розбіжність. Коефіцієнт температуропровідності визначають для інтервалів часу, коли температура в центрі тіла t0 стає рівною температурі tf на поверхні. Дослідні значення коефіцієнта температуропровідності а за (12.7) порівнюються з дійсними а=λ/(ρс) і визначається їх розбіжність.
Зміст звіту
1. Схема установки.
2. Звітна таблиця.
3. Розрахунок.
4. Графічна інтерпретація результатів.
5. Висновки.
Контрольні запитання
1. Що розуміють під регулярним тепловим режимом?
2. Що розуміють під темпом нагрівання (охолодження)?
3. Що розуміють під параметром нерівномірності температурного поля?
4. Від яких характеристик залежить темп нагрівання для ?
5. Як змінюється температурне поле під час регулярних режимів І і ІІ роду?
6. Що розуміють під коефіцієнтом форми (coefficient of form)?
7. Поясніть суть критерію Фур΄є.