- •Вопрос1 Кинематическое описание движения материальной точки
- •Вопрос2 Криволинейное движение
- •Вопрос3 Кинематика вращательного движения
- •Вопрос 4 Законы динамики Ньютона
- •Вопрос 5 Закон сохранения импульса
- •Вопрос 6 Работа, мощность.
- •Вопрос 7 Энергия
- •Вопрос 8 Момент инерции твердого тела
- •Вопрос 9 Работа и кинетическая энергия вращения
- •Вопрос 10 Основной закон динамики вращения
- •Вопрос 11 Закон сохранения момента импульса
- •Вопрос 12 Механические колебания
- •Вопрос 13 Идеальный газ
- •Вопрос 14 Распределение молекул идеального газа по скоростям хаотического теплового движения.
- •Вопрос 15 Распределение молекул в потенциальном поле сил
- •Вопрос 16 Первое начало термодинамики
- •Вопрос 17 Теплоемкость
- •Вопрос 18 Применение первого закона термодинамики к изопроцессам
- •Вопрос 19 Адиабатический процесс
- •2.3.6. Адиабатический процесс. Политропный процесс
- •Вопрос 20 Второе начало термодинамики
- •2.3.8. Энтропия, её статистическое толкование и связь с термодинамической вероятностью
- •2.3.9. Второе начало термодинамики
- •Вопрос 21 Цикл Карно для идеальной тепловой машины Тепловые двигатели и холодильные машины. Цикл Карно и его к. П. Д. Для идеального газа
- •Вопрос 22 Свойства физических зарядов
- •Вопрос 23 Напряженность электрического поля в вакууме
- •Вопрос 24 Теорема Остроградского-Гаусса для электрического поля в вакууме
- •2. Поле двух бесконечных параллельных равномерно заряженных плоскостей
- •Вопрос 25 Потенциал
- •Вопрос 26 Связь напряженности электрического поля с потенциалом
- •Вопрос 27 Проводники в электрическом поле
- •Вопрос 28 Диэлектрики в электрическом поле
- •Вопрос 29 Энергия электростатического поля
- •Вопрос 30 Постоянный электрический ток
- •Вопрос 31 Закон Ома для однородного участка цепи
- •Вопрос 32 Закон Ома для замкнутой цепи
- •Вопрос 33 Работа и мощность электрического тока
- •Вопрос 34 Магнитное поле в вакууме
- •Вопрос 35 Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Вопрос 36 Взаимодействие магнитного поля с током
- •Вопрос 38 Поток вектора магнитной индукции сквозь произвольную поверхность
- •Вопрос 39 Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле.
- •Вопрос 40 Электромагнитная индукция
- •Вопрос 41 Явление самоиндукции
- •Вопрос 42 Энергия магнитного поля тока
- •Вопрос 43 Закон полного тока
- •Вопрос 44 Магнитные свойства вещества
- •Вопрос 45 Магнетики в магнитном поле
- •Вопрос 46 Ферромагнетизм
- •Природа ферромагнетизма
- •Вопрос 50 Интерференция света от двух источников
- •Вопрос 51 Интерференция света в тонких пленках
- •Вопрос 52 Дифракция света
- •Вопрос 53 Дифракция при параллельных лучах Фраунгорфера
- •Вопрос 54 Поляризация света
- •Вопрос 55 Способы получения поляризованного света
- •Вопрос 56 Тепловое излучение
- •Вопрос 57 Законы теплового излучения
- •Вопрос 58 Внешний фотоэффект
- •Вопрос 59 Эффект Комптона
- •Вопрос 60 Корпускулярно – волновой дуализм
- •Вопрос 61 Волновые свойства микрочастиц
- •Вопрос 62 Соотношение неопределенностей
- •Вопрос 63 Волновая функция.
- •Вопрос 64 Боровская теория водородоподобного атома
- •Вопрос 66 Молекула
- •Вопрос 67 Современные представления об электропроводности тел
- •Вопрос 68 Атомное ядро
Вопрос 53 Дифракция при параллельных лучах Фраунгорфера
Немецкий ученый И. Фраунгофер рассмотрел дифракцию плоских световых волн, или дифракцию в параллельных лучах. Дифракция Фраунгофера, имеющая большое практическое значение, наблюдается в том случае, когда источник света и точка наблюдения бесконечно удалены от препятствия, вызвавшего дифракцию. Чтобы этот тип дифракции осуществить, достаточно точечный источник света поместить в фокусе собирающей линзы, а дифракционную картину исследовать в фокальной плоскости второй собирающей линзы, установленной за препятствием.
Следовательно, если число зон Френеля четное, то
a sin = 2m/2, (m = 1, 2, 3, …) |
|
и в точке В наблюдается дифракционный минимум, если же число зон Френеля нечетное, то
a sin = (2m + 1) /2, (m = 1, 2. 3, …) |
|
и наблюдается дифракционный максимум, соответствующий действию одной нескомпенсированной зоны Френеля.
дифракционная решетку — система параллельных щелей равной ширины, лежащих в одной плоскости и разделенных равными по ширине непрозрачными промежутками.
Дифракционная картина на решетке определяется как результат взаимной интерференции волн, идущих от всех щелей, т.е. в дифракционной решетке осуществляется многолучевая интерференция когерентных дифрагированных пучков света, идущих от всех щелей.
(главные) минимумы
a sin = m, (m = 1. 2. 3, …)
a sin = , 2, 3, … — главные минимумы;
d sin = /2, 3/2, 5/2, …, — дополнительные минимумы;
d sin = 0, , 2, 3, …, — главные максимумы,
Вопрос 54 Поляризация света
Свет со всевозможными равновероятными ориентациями векторов Е и Н называется естественным.
Свет, в котором направления колебаний светового вектора полностью или частично упорядочены, называется поляризованным.
Степенью поляризации называется величина
P = (Imax – Imin) / (Imax + Imin),
где Imax и Imin — соответственно максимальная и минимальная интенсивности частично поляризованного света, пропускаемого анализатором. Для естественного света Imax = Imin и Р=0, для плоскополяризованного Imin = 0 и Р = 1.
Естественный свет можно преобразовать в плоскополяризованный, используя поляризаторы, пропускающие колебания только определенного направления.
Пластинка t1, преобразующая естественный свет в плоскополяризованный, является поляризатором. Пластинка Т2 служащая для анализа степени поляризации света, называется анализатором. Обе пластинки одинаковы.
Вопрос 55 Способы получения поляризованного света
Если естественный свет падает на границу раздела двух диэлектриков (например, воздуха и стекла), то часть его отражается, а часть преломляется и распространяется во второй среде.
Шотландский физик Д. Брюстер установил закон, согласно которому отраженный луч является плоскополяризованным при угле падения iB (угол Брюстера), определяемого соотношением
tg iB = n21,
где n21 — показатель преломления второй среды относительно первой. Преломленный луч при угле падения iB поляризуется максимально, но не полностью.
В одноосном кристалле эти волны называются обыкновенной и нео6ыкновенвой волнами. Обыкновенный и необыкновенный лучи показывают направления векторов Умова — Пойнтинга соответствующих волн в кристалле, т. е. направления переноса энергии этими волнами.
Обыкновенная и необыкновенная волны линейно поляризованы. В обыкновенной волне вектор Е0 направлен перпендикулярно главной плоскости кристалла для обыкновенного луча. Электрический вектор Ее необыкновенной волны лежит в главной плоскости кристалла для необыкновенного луча.
двойного лучепреломления, которое состоит в том, что луч света, падающий на поверхность кристалла, раздваивается в нем на два преломленных луча.