- •С.А. Карауш
- •В.В. Литвак
- •Традиционные источники энергии
- •Экологические проблемы энергетики
- •Термоэлектрические преобразователи
- •Фотоэлектрические преобразователи
- •Нагревание воды солнечным излучением
- •Другие применения солнечной энергии
- •Подогреватели воздуха
- •Зерносушилки
- •Охлаждение воздуха
- •Использование энергии Солнца в автомобилях
- •Концентрирующие гелиоприемники
- •Солнечные коллекторы
- •Паротурбинные сэс
- •Ветроэнергетика
- •7.1. Энергия ветра и возможности ее использования
- •Перспективы использования энергии ветра
- •Запасы энергии ветра и возможности ее использования
- •Основы теории расчета ветроэнергетических установок
- •Работа поверхности при действии на нее силы ветра
- •7.3.2. Работа ветрового колеса крыльчатого ветродвигателя
- •Теория идеального ветряка
- •Понятие идеального ветряка
- •Классическая теория идеального ветряка
- •7.5. Теория реального ветряка
- •Работа элементарных лопастей ветроколеса.
- •Второе уравнение связи
- •Момент и мощность всего ветряка
- •Потери ветряных двигателей
- •Характерные особенности ветрогенераторов
- •Классификация ветроэнергетических установок для производства электроэнергии
- •Производство механической работы
- •Минусы ветроэнергетики
- •Вэс с точки зрения экологии
- •Сухие скальные породы
- •Естественные водоносные пласты
- •Запасы и распространение термальных вод
- •Методы и способы использования геотермального тепла
- •Использование геотермального тепла в системах теплоснабжения
- •Теплоснабжение высокотемпературной сильно минерализованной термальной водой
- •Теплоснабжение низкотемпературной
- •8.З.1.З. Двухконтурные системы геотермального теплоснабжения
- •Использование геотермального тепла для выработки электроэнергии
- •8.З.2.1. ГеоТэс на парогидротермах
- •Двухконтурные ГеоТэс на низкокипящих рабочих телах
- •8.3.2.5. Геотермально-топливные электростанции
- •Комбинированное производство электрической и тепловой энергии
- •Верхне-Мутновская ГеоТэс
- •Океанская ГеоТэс
- •Паужетская ГеоТэс
- •Тепловая энергия океана
- •1026 Дж. Кинетическая энергия океанских течений оценивается величи-
- •Энергия приливов и отливов
- •Энергия морских течений
- •Использование тепловой энергии океана
- •Преобразователи энергии волн
- •Преобразователи, отслеживающие профиль волны
- •Преобразователи, использующие энергию колеблющегося водяного столба
- •Подводные устройства
- •Использование энергии приливов и морских течений
- •Мощность приливных течений и приливного подъема воды
- •Использование энергии океанских течений
- •Общая характеристика технических решений
- •Использование теплоты отработавших газов
- •Теплосодержание отработавших газов
- •Теплообменники для отработавших газов
- •Котлы-утилизаторы (ку)
- •Использование теплоты испарительного охлаждения
- •Использование теплоты низкого потенциала
- •Системы аккумулирования энергии
- •Использование теплоты продукции и отходов
- •- Подача сырья; 5 - горячий клинкер; 6 - охлажденный клинкер;
- •Общие сведения
- •Классификация биотоплива
- •Производство биомассы для энергетических целей
- •Сжигание биотоплива для получения тепла
- •Пиролиз (сухая перегонка)
- •Другие термохимические процессы
- •Спиртовая ферментация (брожение)
- •Агрохимические способы получения топлива
- •Проблема взаимодействия энергетики и экологии
- •Влияние ветроэнергетики на природную среду
Момент и мощность всего ветряка
Момент
всего ветряка получим, проинтегрировав
уравнение (7.5.1.27) в пределах от r0
до
R,
где
r0
-
расстояние от оси ветряка до начала
лопасти и R
-
расстояние от оси ветряка до конца
лопасти:
R R Л
M
=
fdM
= f4
-п-
r2
-р-
—
-
V2
- -u-
Zu
dr.
(7.5.3.1)
J J 1
+e zu
+u
Этот
момент обычно выражают в отвлеченных
величинах и обозначают через M
с
чертой вверху. При этом правую и левую
части ра-
Р- V r
венства (7.5.3.1) делят нап- Rи вводят обозначениеr=—, на-
R
зываемое относительным радиусом:
R
-
M =f8 - r2dr. (7.5.3.2)
i 1 + e z, + u
+
e
zu
+u
Уравнение
(7.5.3.2)
является
основным для вычисления характеристики
моментов. Им можно пользоваться при
переменных значениях e
вдоль
r,
если
предположить, что элементарные струи
не влияют друг на друга, что практически
допустимо при плавных изменениях e.
Для ветряка с постоянным е по радиусу мы можем вынести е за знак интеграла:
zu +Ц
■ 0
Этот интеграл можно решить, если пренебречь кручением струи, которое у быстроходных ветряков незначительно.
Следовательно, мы можем принять u1 = 0 и относительное число модулей zu уравнения (7.5.1.8) можем выразить так:
со- r z
V-v1 V-v1 V ■ (1 - e) 1 - e Для конца лопасти имеем
о R
= 8 f
1 + е 1
&■ r + u1 ^ со- r
V-v1
zu =
z
1-Ц zu
■ r2 dr.
(7.5.3.3)
M =
(7.5.3.4)
(7.5.3.5)
Разделив
уравнение (7.5.3.4)
на
(7.5.3.5),
получим:
L
(7.5.3.6)
(7.5.3.7)
^R z:
dr dz
R Z..
Сделав
ряд преобразований уравнения (7.5.3.3)
и
пренебрегая ма-
,3
.2 „ zu0
лыми
величинами Ц
и -^3,
получим:
Zu
{ r\ 1 --0
Zu + R
3 Z
A 2 Л 1 - ^ v R2 у
4^ e
(1 + ц)
(7.5.3.8)
M
(1 + e) ■ Zu
у
v
Подставляя
значение zu
из
уравнения (7.5.3.4), получим:
- 4 ■ e 1 - e
M =
Z 1 + e
(7.5.3.9)
- 2Ц
у
v
A r r2
Z 1 -1 - \
+ R Rl
3 Zu 2
Мощность,
развиваемая ветряком, равна M
■
со,
а так как из уравнения (7.5.3.2) момент
равен:
(
2
7.5.3.2а)
то
мощность, развиваемую ветряком, можно
написать так
2
Z • V
Подставив сюда Z = ~~~, вместо о =
получим:
R
3
- 2 P • V'
T = M n R2-и
(7.5.3.11)
• Z.
2
Заменив M его значением из уравнения (7.5.3.9), получим:
2
1 - 1 - Г_
Z,+ r r2
3 Z 2
2
1 - ^
v R2 у
pV
1 - e 1 + e
T = 4 • e •
2 л
nR *
(7.5.3.12)
Разделив мощность ветряка на секундную энергию потока, получим коэффициент использования энергии ветра:
2
1 -^ 1 -
R
2
1 - 4т
1 - e 1 + e
T
Z
4-e
2л
+
pV
2
Z
V
/
(7.5.3.13)
Так как
1 - e
4 •e = 4t и 4 = 4t ■ n ■
1+e
то
2
1 - Г0 1 - Ю_
_^ + R Ri
3 Z 2
Z
(7.5.3.14)
2 л
n
/
При выводе этого уравнения не были приняты во внимание потери, происходящие вследствие образования вихрей, сходящих с концов лопастей, а также принято кручение уходящей струи равное нулю, что допустимо у быстроходных ветряков.
Следовательно, коэффициент использования энергии ветра, подсчитанный по формуле (7.5.3.13), будет значительно выше возможного к получению в практике.