- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Уравнения Максвелла
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Кинематика поступательного и вращательного движения
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Поляризация и дисперсия света
- •Тема: Тепловое излучение. Фотоэффект
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Динамика поступательного движения
- •Тема: Волны. Уравнение волны
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Электрические и магнитные свойства вещества
- •Тема: Магнитостатика
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Элементы специальной теории относительности
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Эффект Комптона. Световое давление
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Поляризация и дисперсия света
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Элементы специальной теории относительности
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Первое начало термодинамики. Работа при изопроцессах
- •Тема: Работа. Энергия
- •Тема: Поляризация и дисперсия света
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Магнитостатика
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Второе начало термодинамики. Энтропия
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Энергия волны. Перенос энергии волной
- •Тема: Элементы специальной теории относительности
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Тепловое излучение. Фотоэффект
- •Тема: Явление электромагнитной индукции
- •Тема: Электростатическое поле в вакууме
- •Тема: Уравнения Максвелла
- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Поляризация и дисперсия света
- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Энергия волны. Перенос энергии волной
- •Тема: Кинематика поступательного и вращательного движения
- •Тема: Энергия волны. Перенос энергии волной
- •Тема: Эффект Комптона. Световое давление
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Волны. Уравнение волны
- •Тема: Свободные и вынужденные колебания
- •Тема: Сложение гармонических колебаний
- •Тема: Средняя энергия молекул
- •Тема: Распределения Максвелла и Больцмана
- •Тема: Спектр атома водорода. Правило отбора
- •Тема: Ядерные реакции
- •Тема: Явление электромагнитной индукции
- •Тема: Электрические и магнитные свойства вещества
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Второе начало термодинамики. Энтропия
- •Тема: Фундаментальные взаимодействия
- •Тема: Уравнения Максвелла
- •Тема: Интерференция и дифракция света
- •Тема: Ядро. Элементарные частицы
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Законы сохранения в механике
- •Тема: Первое начало термодинамики. Работа при изопроцессах
- •Тема: Ядро. Элементарные частицы
- •Тема: Фундаментальные взаимодействия
- •Тема: Динамика поступательного движения
- •Тема: Работа. Энергия
- •Тема: Дуализм свойств микрочастиц. Соотношение неопределенностей Гейзенберга
- •Тема: Второе начало термодинамики. Энтропия
- •Тема: Электрические и магнитные свойства вещества
Тема: Электрические и магнитные свойства вещества
Начало формы
Конец формы
Неверным для ферромагнетиков является утверждение …
|
|
Магнитная проницаемость ферромагнетика – постоянная величина, характеризующая его магнитные свойства. |
|
|
Ферромагнетиками называются твердые вещества, которые могут обладать спонтанной намагниченностью, то есть могут быть намагничены в отсутствие внешнего магнитного поля. |
|
|
Для ферромагнетиков характерно явление магнитного гистерезиса: связь между магнитной индукцией (намагниченностью) и напряженностью внешнего магнитного поля оказывается неоднозначной и определяется предшествующей историей намагничивания ферромагнетика. |
|
|
Для каждого ферромагнетика имеется температура, называемая температурой или точкой Кюри, при которой ферромагнитные свойства исчезают. |
Тема: Магнитостатика
Начало формы
Конец формы
На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с одинаково направленными токами, причем : Индукция результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала …
|
|
b |
|
|
a |
|
|
c |
|
|
d |
Решение: Линии магнитной индукции прямолинейных длинных проводников с токами и представляют собой концентрические окружности, плоскости которых перпендикулярны проводникам, а центры лежат на их осях. Касательные к этим линиям в любой точке совпадают с направлением вектора магнитной индукции . Направления этих линий определяют правилом правого винта: направление вращения винта дает направление силовой линии магнитной индукции, если поступательное движение винта совпадает с направлением тока в проводнике. Индукция результирующего магнитного поля определяется по принципу суперпозиции и равна нулю, если векторы и противоположно направлены и равны по модулю. Это может быть только в точках интервалов b и c. Поскольку магнитная индукция прямолинейного длинного проводника с током вычисляется по формуле , то модули векторов и равны, если , так как по условию . Следовательно, индукция результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала b.
Тема: Законы постоянного тока
Начало формы
Конец формы
На рисунке представлены результаты экспериментального исследования зависимости силы тока в цепи от значения сопротивления R, подключенного к источнику постоянного тока. КПД источника (в процентах) при сопротивлении Ом составляет …
|
|
80 |
|
|
83 |
|
|
75 |
|
|
67 |
Тема: Электростатическое поле в вакууме
Начало формы
Конец формы
Два точечных заряда q и 2q на расстоянии r друг от друга взаимодействуют с силой F. Сила взаимодействия зарядов q и q/2 на расстоянии 2r будет в ______ раз(-а) меньше.
|
16 |
Тема: Явление электромагнитной индукции
Начало формы
Конец формы
На рисунке показана зависимость силы тока от времени в электрической цепи с индуктивностью 1 мГн: Модуль среднего значения ЭДС самоиндукции в интервале от 0 до 5 с (в мкВ) равен …
|
|
6 |
|
|
30 |
|
|
0 |
|
|
15 |
Тема: Уравнения Максвелла
Начало формы
Конец формы
Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля в интегральной форме имеет вид: , , , 0. Следующая система уравнений: , , , 0 – справедлива для …
|
|
электромагнитного поля при наличии заряженных тел и в отсутствие токов проводимости |
|
|
электромагнитного поля в отсутствие заряженных тел и токов проводимости |
|
|
стационарных электрических и магнитных полей |
|
|
электромагнитного поля при наличии заряженных тел и токов проводимости |
Решение: Вторая система уравнений отличается от первой системы своими первым и вторым уравнениями. В первом уравнении иначе записана правая часть, но , а во втором уравнении отсутствует в подынтегральном выражении плотность тока проводимости и не конкретизирована плотность тока смещения ( ). Отсутствие токов проводимости означает, что источником вихревого магнитного поля является только переменное электрическое поле. Таким образом, рассматриваемая система справедлива для переменного электромагнитного поля при наличии заряженных тел и в отсутствие токов проводимости.
Тема: Волны. Уравнение волны
Начало формы
Конец формы
Электромагнитная волна частоты 3,0 МГц переходит из вакуума в диэлектрик с проницаемостью . При этом ее длина волны уменьшится на _____ м.
|
|
50 |
|
|
100 |
|
|
|
|
|
0,50 |
Тема: Энергия волны. Перенос энергии волной
Начало формы
Конец формы
Если в электромагнитной волне, распространяющейся в вакууме, значение напряженности магнитного поля равно: , объемная плотность энергии , то напряженность электрического поля составляет _____
|
300 |
Тема: Свободные и вынужденные колебания
Начало формы
Конец формы
Шарик, прикрепленный к пружине (пружинный маятник) и насаженный на горизонтальную направляющую, совершает гармонические колебания. На графике представлена зависимость проекции силы упругости пружины на положительное направление оси Х от координаты шарика. В положении О энергия пружинного маятника (в мДж) равна …
|
40 |
Тема: Сложение гармонических колебаний
Начало формы
Конец формы
Складываются два гармонических колебания одного направления с одинаковыми частотами и равными амплитудами . Установите соответствие между амплитудой результирующего колебания и разностью фаз складываемых колебаний. 1. 2. 3.
1 |
|
0 |
2 |
|
|
3 |
|
|
|
|
|
Решение: Амплитуда результирующего колебания, полученного при сложении двух гармонических колебаний одного направления с одинаковыми частотами, определяется по формуле , где и – амплитуды, ( ) – разность фаз складываемых колебаний. Если амплитуда результирующего колебания , то . Тогда и разность фаз будет равна Если , то . Тогда ; следовательно, Если , то . Тогда ; следовательно,
Тема: Законы постоянного тока
Начало формы
Конец формы
Через лампу, подключенную к источнику тока с ЭДС 8 В и внутренним сопротивлением 1 Ом протекает ток 2 А. Зависимость тока от приложенного к лампе напряжения показана на графике …
|
|
3 |
|
|
4 |
|
|
1 |
|
|
2 |
Тема: Уравнения Максвелла
Начало формы
Конец формы
Утверждение «Переменное электрическое поле, наряду с электрическим током, является источником магнитного поля» раскрывает физический смысл уравнения …
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0. |
Тема: Электрические и магнитные свойства вещества
Начало формы
Конец формы
Явление гистерезиса, то есть запаздывания изменения поляризованности от изменения напряженности внешнего электрического поля, имеет место в …
|
|
сегнетоэлектриках |
|
|
полярных диэлектриках |
|
|
неполярных диэлектриках |
|
|
любых диэлектриках |
Решение: Для сегнетоэлектриков характерно явление диэлектрического гистерезиса, состоящее в различии значений поляризованности сегнетоэлектрического образца при одной и той же напряженности электрического поля в зависимости от значения предварительной поляризованности этого образца. При уменьшении напряженности внешнего электрического поля до нуля наблюдается остаточная поляризованность. Явление гистерезиса объясняется доменной структурой сегнетоэлектрика.
Тема: Явление электромагнитной индукции
Начало формы
Конец формы
Сила тока, протекающего в катушке, изменяется по закону . Если при этом на концах катушки в момент времени наводится ЭДС самоиндукции величиной , то индуктивность катушки (в ) равна …
|
|
0,01 |
|
|
0,2 |
|
|
0,1 |
|
|
0,02 |
Тема: Электростатическое поле в вакууме
Начало формы
Конец формы
Электростатическое поле создано положительно заряженной сферой. Правильно отражает зависимость потенциала от расстояния рисунок …
|
2 |
Тема: Магнитостатика
Начало формы
Конец формы
Небольшой контур с током I помещен в неоднородное магнитное поле с индукцией . Плоскость контура перпендикулярна плоскости чертежа, но не перпендикулярна линиям индукции. Под действием поля контур …
|
|
повернется против часовой стрелки и сместится влево |
|
|
повернется против часовой стрелки и сместится вправо |
|
|
повернется по часовой стрелке и сместится вправо |
|
|
повернется по часовой стрелке и сместится влево |
Решение: На контур с током в однородном магнитном поле действует вращающий момент , стремящийся расположить контур таким образом, чтобы вектор его магнитного момента был сонаправлен с вектором магнитной индукции поля. Если контур с током находится в неоднородном магнитном поле, то на него действует еще и результирующая сила, под действием которой незакрепленный контур втягивается в область более сильного поля, если угол между векторами и острый (α < 90°). Если же указанный угол тупой (α > 90°), то контур с током выталкивается в область более слабого поля, поворачивается под действием вращающего момента, так что угол становится острым, и затем втягивается в область более сильного поля. В соответствии с этим контур повернется против часовой стрелки и сместится влево.
Тема: Средняя энергия молекул
Начало формы
Конец формы
Отношение средней кинетической энергии вращательного движения к средней энергии молекулы с жесткой связью . Это имеет место для …
|
|
водорода |
|
|
водяного пара |
|
|
гелия |
|
|
метана ( ) |
Тема: Второе начало термодинамики. Энтропия
Начало формы
Конец формы
На рисунке изображен цикл Карно в координатах , где S – энтропия. Адиабатное расширение происходит на этапе …
|
|
2–3 |
|
|
4–1 |
|
|
1–2 |
|
|
3–4 |
Решение: Адиабатным называется процесс, протекающий без теплообмена с окружающей средой. Следовательно, для такого процесса Изменение энтропии определяется как , следовательно, в адиабатном процессе энтропия остается постоянной. Согласно первому началу термодинамики, для адиабатного процесса . При адиабатном расширении газ совершает работу над внешними телами ( ), следовательно, внутренняя энергия уменьшается ( ). Это означает, что температура газа понижается. Таким образом, адиабатное расширение происходит на этапе 2–3.