- •Введение
- •Часть I
- •1. Кинематика материальной точки
- •1.1. Пространство и время
- •1.2. Системы отсчета
- •1.3. Материальная точка
- •1. 4. Способы описания движения материальной точки. Скорость. Ускорение
- •Векторный способ
- •Координатный способ
- •Описание движения с помощью параметров траектории
- •1.5. Кинематика вращательного движения
- •1.6. Степени свободы и обобщенные координаты
- •2. Динамика материальной точки
- •2.1. Первый закон Ньютона. Инерциальные системы отсчета
- •2.2. Сила. Масса тела
- •2.3. Второй закон Ньютона
- •2.4. Роль начальных условий
- •2.5. Третий закон Ньютона.
- •2.6. Принцип относительности Галилея. Преобразования Галилея
- •3. Движение в неинерциальных системах отсчета
- •3.1. Кинематика относительного движения
- •3.2. Силы инерции
- •634050, Томск, пр. Ленина, 34а, тел. (382-2) 23-33-35
3. Движение в неинерциальных системах отсчета
До сих пор рассматривались движения относительно инерциальных систем отсчета. Однако довольно часто мы наблюдаем явления, происходящие в системах, которые не являются инерциальными. Неинрциальной системой отсчета называется система, движущаяся ускоренно относительно инерциальной. Система отсчета связана с телом отсчета, которое принимается за абсолютно твердое. Ускоренное движение твердого тела включает в себя как поступательное движение, так и вращательное. Поэтому простейшими неинерциальными системами отсчета являются системы, движущиеся прямолинейно с ускорением, и вращающиеся системы. При этом возможен двоякий подход к описанию движения: во-первых, кинематическое рассмотрение движения материальной точки относительно ИСО, учитывающее движение неинерциальной системы отсчета относительно инерциальной; во-вторых, изменение основного уравнения динамики таким образом, чтобы оно оказалось справедливым и для неинерциальных систем отсчета.
3.1. Кинематика относительного движения
Пусть имеются две произвольные системы отсчета S и S', движущиеся относительно друг друга. В системе S заданы скорость и ускорение некоторой точки. Нужно найти соответствующие значения скорости и ускорения в системе S'. Рассмотрим последовательно три наиболее важных случая движения одной системы отсчета относительно другой.
1. S'-система движется поступательно по отношению к S-системе.
Рис.
3.1
. (3.1)
Продифференцировав (3.1) по времени, найдем формулу преобразования ускорения
. (3.2)
Отсюда видно, в частности, что при , то есть при движении S'-системы без ускорения относительно S-системы, ускорения точки А в обеих системах отсчета будут одинаковы.
2. S'-система вращается с постоянной угловой скоростью вокруг оси, неподвижной в S-системе.
Рис.
3.2
Если точка А неподвижна в S'-системе, то это значит, что ее перемещение в S-системе за время dt обусловлено только поворотом радиус-вектора на угол (вместе с S'-системой) и равно, согласно (1.1), векторному произведению .
Если же точка А движется относительно S'-системы со скоростью , то за время dt она совершит дополнительное перемещение и тогда, как видно из рис. 3.2,
. (3.3)
Поделив это выражение на dt, получим следующую формулу преобразования скорости:
, (3.4)
где и – скорости точки А в S- и S'-системах отсчета соответственно.
Найдем связь между ускорениями в разных системах отсчета. В соответствии с (3.4) приращение вектора за время в S-системе должно складываться из суммы приращений векторов и , то есть
. (3.5)
Рис.
3.3
. (3.6)
Подставим (3.3) и (3.6) в равенство (3.5) и полученное выражение разделим на dt. В результате найдем следующую формулу преобразования ускорения:
, (3.7)
где и – ускорения точки А в S- и S'-системах отсчета. Второе слагаемое в правой части этой формулы носит название кориолисова (или поворотного) ускорения , а третье слагаемое – осестремительного ускорения :
, . (3.8)
Осестремительное ускорение в каждой точке направлено перпендикулярно плоскости, в которой лежат вектора линейной и угловой скоростей вращения неинерциальной системы отсчета.
Таким образом, ускорение точки относительно S-системы равно сумме трех ускорений: ускорения относительно S'-системы, кориолисова ускорения и осестремительного ускорения .
Осестремительное ускорение можно представить в виде , где – радиус-вектор, перпендикулярный оси вращения и характеризующий положение точки А относительно этой оси. Тогда формулу (3.7) можно записать так:
= . (3.9)
3. S'-система вращается с постоянной угловой скоростью вокруг оси, перемещающейся поступательно со скоростью и ускорением по отношению к S-системе.
Этот случай объединяет два предыдущих. Введем вспомогательную S"-систему отсчета, которая жестко связана с осью вращения S'-системы и перемещается поступательно в S-системе. Пусть и скорости точки А в S- и S"-системах отсчета, тогда в соответствии с (3.1) . Заменив , согласно (3.4), выражением , где – радиус-вектор точки А относительно произвольной точки на оси вращения S'-системы, получим следующую формулу преобразования скорости:
. (3.10)
Аналогичным образом, используя (3.2) и (3.9), найдем формулу преобразования ускорения:
. (3.11)
Напомним, что в последних двух формулах , и , – скорости и ускорения точки А соответственно в S- и S'-системах отсчета, и – скорость и ускорение оси вращения S'-системы в S-системе, – радиус-вектор точки А относительно произвольной точки на оси вращения -системы, – радиус-вектор, перпендикулярный оси вращения и характеризующий положение точки А относительно этой оси.