- •1. Электрический заряд. Дискретность заряда. Закон Кулона.
- •2.Электрическое поле. Напряженность поля . Принцип суперпозиции.
- •Теорема Гауса. Её применение для расчёта электрических полей.
- •4.Потенциал поля.
- •5. Связь напряженности с потенциалом электрического поля.
- •9.Электроемкость. Конденсаторы.
- •10. Энергия электрического поля.
- •11. Электрический ток. Закон Ома для участка цепи. Сопротивление проводников.
- •12. Эдс. Закон Ома для полной цепи.
- •13. Свободные электроны в металлах.
- •14. Закон Ома с точки зрения электрической теории проводимости металлов.
- •17. Ток электролита. Закон Фарадея для электролиза.
- •18. Закон Ома для электролитов.
- •19. Электрический ток в газах
- •21.Магнитное поле
- •22.Закон Био-Савара-Лапласа
- •23.Закон Ампера
- •24.Теорема о циркуляции
- •Вопрос 25
- •26.Контур с током в магнитном поле.
- •Вопрос 28
- •30 .Электромагнитная индукция
- •31. Индуктивность
- •32. Токи при замыкании и размыка индуктивностьнии цепи содержащие
- •33.Энергия магнитного поля
- •35 Свободные колебания ! Колебательный контур !
- •1Свободные колебания
- •Условия возникновения свободных колебаний.
- •37. Энергия электромагнитных волн
- •1 Электромагнитные волны
- •38. Индуктивность
- •39. Закон Ома для цепи переменного тока
21.Магнитное поле
Магнитное поле, как и эл-кое, изображается магнитными силовыми линиями – линиями (в-р) B. Линии магнитной индукции (в-р) B – это линии, касат к кот в каждой точке совпадают с напр в-ра B. Линии (в-р) B всегда замкнуты, что указывает на вихревой характер магнитного поля, на отсутствие магнитных зарядов, на кот могли бы начинаться и заканчиваться силовые линии. По густоте силовых линий судят о величине магнитного поля; там где силовые линии редкие – магнитное поле слабое.
Линии индукции прямолинейного проводника с током представляют собой концентрические окружности, центры которых лежат на оси тока.
При поступательном движении правого винта направление вращения рукоятки винта указывает направление силовых линий.
Электронный орбитальный магнитный момент – из-за вращения эл-нов вокруг ядер.
2. Электронный спиновой магнитный момент.
, где Ls – спиновой механический момент
Если известна Е , то сила со стороны поля действующая на зар. q =:
Сила F, действующая на пробный зар. q в данной точке поля, = векторной сумме сил каждого зар. в отдельности, т.е.: , помножим на
… т.е. - принцип суперпозиции .
Напряженность Эл.п. системы зар. = векторной сумме напряженностей полей, создаваемых каждым зар. в отдельности.
Если непрерывно распределенный зар. т.е. : . Эл.п. графически изображается с помощью линий напряженности Е, силовых линий, линий Е, метод предложил Фарадей.
22.Закон Био-Савара-Лапласа
Взаимодействие между покоящимися зар. осуществляется посредством Эл.п. (электро-статического поля) . понятие Эл.п. ввел Фарадей. Неподвижный Эл.зар. изменяет свойство пространства и создает Эл.п. Оно проявляется по действию на пробный зар. Отношение силы действующей со стороны поля на пробный зар. не зависит от величины этого зар. и может хар-ть само Эл.п. , тогда приходим к характеристике поля – напряженности :
Эл.п. эсть векторная силовая характеристика поля = отношению силы, действующей на зар. со стороны поля,к зар. , т.е.: , q≷0, Напряженность поля численно = силе, действующей на единичный «+» зар. , когда q=+1. Единицы измерения напряжения , . Найдем напряжение поля точечного зар. q , находящейся в точке. Хар. вектором в среде, по З.Кулона можем записать
, - созд. точечный зар.
Если известна Е , то сила со стороны поля действующая на зар. q =:
Сила F, действующая на пробный зар. q в данной точке поля, = векторной сумме сил каждого зар. в отдельности, т.е.: , помножим на
… т.е. - принцип суперпозиции .
Напряженность Эл.п. системы зар. = векторной сумме напряженностей полей, создаваемых каждым зар. в отдельности.
Если непрерывно распределенный зар. т.е. : . Эл.п. графически изображается с помощью линий напряженности Е, силовых линий, линий Е, метод предложил Фарадей. Линии напряженности это кривые, касательный к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора напряженности в данной точке. Линии напряженности начинаются на «+» зар. и заканчиваются на «-» или уходят в . Густота силовых линий ,т.е. число линий на ед. площади поверхности перпендикулярной к линиям. Она выбирается так, что количество линий пронизывающих ед. площади поверхности равно или пропорционально . По силовым линиям можно судить о величине и направлении вектора в разных точках пространства. Рассмотрим примеры силовых линий: