- •1. Электрический заряд. Дискретность заряда. Закон Кулона.
- •2.Электрическое поле. Напряженность поля . Принцип суперпозиции.
- •Теорема Гауса. Её применение для расчёта электрических полей.
- •4.Потенциал поля.
- •5. Связь напряженности с потенциалом электрического поля.
- •9.Электроемкость. Конденсаторы.
- •10. Энергия электрического поля.
- •11. Электрический ток. Закон Ома для участка цепи. Сопротивление проводников.
- •12. Эдс. Закон Ома для полной цепи.
- •13. Свободные электроны в металлах.
- •14. Закон Ома с точки зрения электрической теории проводимости металлов.
- •17. Ток электролита. Закон Фарадея для электролиза.
- •18. Закон Ома для электролитов.
- •19. Электрический ток в газах
- •21.Магнитное поле
- •22.Закон Био-Савара-Лапласа
- •23.Закон Ампера
- •24.Теорема о циркуляции
- •Вопрос 25
- •26.Контур с током в магнитном поле.
- •Вопрос 28
- •30 .Электромагнитная индукция
- •31. Индуктивность
- •32. Токи при замыкании и размыка индуктивностьнии цепи содержащие
- •33.Энергия магнитного поля
- •35 Свободные колебания ! Колебательный контур !
- •1Свободные колебания
- •Условия возникновения свободных колебаний.
- •37. Энергия электромагнитных волн
- •1 Электромагнитные волны
- •38. Индуктивность
- •39. Закон Ома для цепи переменного тока
Вопрос 25
Рассмотрим соленоид длиной l, который имеет N витков, и по которому течет ток (рис. 1). Будем считать длину соленоида во много раз больше, чем диаметр его витков. Экспериментальное изучение магнитного поля соленоида (см. главу "магнитное поле и его характеристики") показывает, что внутри соленоида поле однородно, вне соленоида — неоднородно и практически отсутствует. На рис. 1 даны линии магнитной индукции внутри и вне соленоида. Чем соленоид длиннее, тем магнитная индукция вне его меньше. Поэтому приближенно можно полагать, что поле бесконечно длинного соленоида сосредоточено целиком внутри него, а поле соленоида можно не учитывать. Для вычисления магнитной индукции В выберем замкнутый прямоугольный контур ABCDA, как показано на рис. 1. Циркуляция вектора В по замкнутому контуру ABCDA, который охватывает все N витков, используя формулу циркуляции вектора В, будет Интеграл по ABCDA можно разложить на четыре интеграла: по АВ, ВС, CD и DA. На участках АВ и CD контур и линии магнитной индукции перпендикулярны: Bl=0. На участке вне соленоида B=0. На участке DA циркуляция вектора В равна Вl (контур и линии магнитной индукции совпадают); значит, (1) Из (1) приходим к формуле магнитной индукции поля внутри соленоида (в вакууме): (2) Мы видим, что поле внутри соленоида однородно (при расчетах пренебрегают краевыми эффектами в областях, прилегающих к торцам соленоида). Но отметим, что вывод этой формулы не совсем корректен (поскольку линии магнитной индукции замкнуты, и интеграл по внешнему участку магнитного поля строго нулю не равен). Корректно найти поле внутри соленоида можно, используя закон Био — Савара — Лапласа; в результате получается такая же формула (2). Важное практическое значение имеет также магнитное поле тороида — кольцевой катушки, у которой витки намотаны на сердечник, который имеет форму тора (рис. 2). Магнитное поле, как известно из опыта, сосредоточено внутри тороида, а вне его поле равно нулю. В данном случае линии магнитной индукции, как следует из соображений симметрии, есть окружности, у которых центры расположены по оси тороида. В качестве контура возьмем одну такую окружность радиуса r. Тогда, используя теорему о циркуляции, B•2πr=μ0NI, откуда следует, что магнитная индукция внутри тороида (в вакууме) где N — число витков тороида. Если контур проходит вне тороида, то токов он не охватывает и B•2πr = 0. Следовательно, что поле вне тороида отсутствует (что показывает и опыт).
26.Контур с током в магнитном поле.
Р ассмотрим работу перемещения проводника с током в магнитном поле: На проводник с током будет действовать сила Ампера и проводник передвинется:
Элементарная работа при перемещении проводника:
,
Конечная работа это: ,
Рассмотрим прямоугольную рамку с током I в однородном магнитном поле . Покажем, что в общем случае рамка будет вращаться. Это вид сбоку. Раз течет ток, то возникает сила Ампера: Сила Ампера будет действовать на ребра a перпендикулярные к ним и к магнитной индукции и будет только растягивать рамку.
Вид сверху.
Оказывается, что - М агнитное поле создаваемое самой рамкой будет совпадать с индукцией . Если контур повернется под действием сил на угол , то будет совершена работа этими силами.
, , . С другой стороны, так как магнитный поток через плоскую поверхность ограничи-вается рамкой, магнитный поток есть: , где S- площадь поверхности ограниченной рамкой. , получ:
, получим макс момент: - определение магнитной индукции. 1Тл =
1-а Тл это индукция такого однородного магнитного поля, которое создает максимальный вращательный момент на рамку с током в 1 ампер и площадью поверхности .
Поле должно быть однородным. Если контур в неоднородном поле, то кроме вращательного момента возникает сила втягивающая рамку в область сильного поля.