Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Готовые шпоры физика.docx
Скачиваний:
0
Добавлен:
21.04.2019
Размер:
15.74 Mб
Скачать
  1. Электрический заряд. Закон взаимодействия электрических зарядов. Закон Кулона. C1-2

  2. Электрическое поле. Напряжённость поля. Принцип суперпозиции полей. C 3-4

  3. Теорема Гаусса. Её применение для расчёта электрических полей. C5-6

  4. Работа сил электрического поля. Потенциал поля. C7-8

  5. Связь между напряжённостью и разностью потенциалов электрического поля. C9

  6. Диэлектрики. Поляризация диэлектриков. Напряжённость поля в диэлектриках. C10

  7. Сегнетоэлектрики. Пьезоэлектрический эффект.C11-12

  8. Проводники в электрическом поле. C13-14

  9. Электроёмкость. Конденсаторы. Электроёмкость плоского конденсатора. C15

  10. Энергия электрического поля.C16

  11. Электрический ток. Закон Ома для участка цепи. Сопротивление проводников.C17

  12. ЭДС. Закон Ома для полной цепи.C18

  13. Свободные электроны в металлах.C19-20

  14. Закон Ома с точки зрения электрической теории проводимости металлов.C21-22

  15. Контактная разность потенциалов.C23-24

  16. Термоэлектричество. Работа выхода электрона из металла.C25-26

  17. Ток электролита. Закон Фарадея для электролиза.C27-28

  18. Закон Ома для электролитов. C29-30

  19. Ток в газах. Закон Ома для газов.C31-32

  20. Типы газовых разрядов. Плазма.C33-34

  21. Магнитное поле. Индукция магнитного поля.C35-36

  22. Закон Био-Савара-Лапласа. Его применение для расчёта магнитных полей. C37-38

  23. Закон Ампера. Сила Лоренца.C39-40

  24. Теорема Гаусса. Теорема о циркуляции магнитной индукции.C41-44

  25. Поле соленоида и тороида. C45-46

  26. Контур с током в магнитном поле.С47-48

  27. Работа по перемещению тока в магнитном поле.С49-50

  28. Намагничивание вещества. Напряжённость в магнитном поле.С51-54

  29. Дио- и паро- магнетизм. Ферромагнетики.С55-60

  30. Явление электромагнитной индукции. Закон Ленца.С61-62

  31. Явление самоиндукции. Индуктивность.С63-64

  32. Токи при замыкании и размыкании цепи содержащие индуктивность.С65-66

  33. Энергия магнитного поля.С67-68

  34. Основы теории Максвелла для электромагнитного поля.С69-74

  35. Свободные колебания. Колебательные контуры.С75-76

  36. Затухающие колебания.С77-78

  37. Электромагнитные волны. Энергия электромагнитной волны.С79-83

  38. Индуктивность и ёмкость переменного тока.С84-85

  39. Закон Ома для переменного тока. С86-89

1. Электрический заряд. Дискретность заряда. Закон Кулона.

Из опытов следует, что тела, например при трении, способны наэлектризовываться, т.е. приобретать Эл/з. наэл тела взаим между сабой. Сущ. два вида Эл/з, условно называемые «+» и «-». Из опытов следует, что Эл/з дискретен, т.е. Эл/з q тела: q = Nе, N=0,1,2,3… е- элементарный зар. е=1,6*10ˉ19Кл. Носителем «-» Элем/з явл. электрон , «+» зар. ядро атома водорода, протон или позитрон. Единицей измерения Эл/з в СИ Кулон (Кл), он определяется из силы тока ⇒ q=It 1Кл=1А*1с. Кулон –зар. проходящий через поперечное сечение проводника за 1с при силе тока в проводнике 1А. Для Э/з споведл з-н сохр: «суммарный заряд электрич изолир сист сохран во врем». . Система электрически изолированная, если через ее границу не проходят зар. тела. Электростатика изучает з-ны взаимодействия неподвижных зар. Основной З. электростатики – З.Кулона (1785): «сила взаимод 2-ух точечных неподвижных Э/л зар в вакууме прямопропорц произвед модулей этих зарядов и обратно пропорц квадр раст между зар». . Сила направленная по прямой, соединяющих зар. так, что одноименные зар. отталкиваются, а разноименные притягиваются. Зар. точечный, если размеры зар. тел малы по сравнению с расстоянием между ними. к - к-т пропорциональности , - электрическая постоянная, =8,85*10-12Ф/м.

Диэлектрическая проницаемость показывает во сколько раз сила взаимодействия задов в среде меньше, чем в вакууме. . εвак=1, εстекла=4/3, εводы=81. З.Кулона в векторном виде:

2.Электрическое поле. Напряженность поля . Принцип суперпозиции.

Взаимодействие между покоящимися зар. осуществляется посредством Эл.п. (электро-статического поля) . понятие Эл.п. ввел Фарадей. Неподвижный Эл.зар. изменяет свойство пространства и создает Эл.п. Оно проявляется по действию на пробный зар. Отношение силы действующей со стороны поля на пробный зар. не зависит от величины этого зар. и может хар-ть само Эл.п. , тогда приходим к характеристике поля – напряженности :

Эл.п. эсть векторная силовая характеристика поля = отношению силы, действующей на зар. со стороны поля,к зар. , т.е.: , q0, Напряженность поля численно = силе, действующей на единичный «+» зар. , когда q=+1. Единицы измерения напряжения , . Найдем напряжение поля точечного зар. q , находящейся в точке. Хар. вектором в среде, по З.Кулона можем записать

, - созд. точечный зар.

Если известна Е , то сила со стороны поля действующая на зар. q =:

Сила F, действующая на пробный зар. q в данной точке поля, = векторной сумме сил каждого зар. в отдельности, т.е.: , помножим на

… т.е. - принцип суперпозиции .

Напряженность Эл.п. системы зар. = векторной сумме напряженностей полей, создаваемых каждым зар. в отдельности.

Если непрерывно распределенный зар. т.е. : . Эл.п. графически изображается с помощью линий напряженности Е, силовых линий, линий Е, метод предложил Фарадей. Линии напряженности это кривые, касательный к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора напряженности в данной точке. Линии напряженности начинаются на «+» зар. и заканчиваются на «-» или уходят в . Густота силовых линий ,т.е. число линий на ед. площади поверхности перпендикулярной к линиям. Она выбирается так, что количество линий пронизывающих ед. площади поверхности равно или пропорционально . По силовым линиям можно судить о величине и направлении вектора в разных точках пространства. Рассмотрим примеры силовых линий:

Тут вы можете оставить комментарий к выбранному абзацу или сообщить об ошибке.

Оставленные комментарии видны всем.