- •1. Электрический заряд. Дискретность заряда. Закон Кулона.
- •2.Электрическое поле. Напряженность поля . Принцип суперпозиции.
- •Теорема Гауса. Её применение для расчёта электрических полей.
- •4.Потенциал поля.
- •5. Связь напряженности с потенциалом электрического поля.
- •9.Электроемкость. Конденсаторы.
- •10. Энергия электрического поля.
- •11. Электрический ток. Закон Ома для участка цепи. Сопротивление проводников.
- •12. Эдс. Закон Ома для полной цепи.
- •13. Свободные электроны в металлах.
- •14. Закон Ома с точки зрения электрической теории проводимости металлов.
- •17. Ток электролита. Закон Фарадея для электролиза.
- •18. Закон Ома для электролитов.
- •19. Электрический ток в газах
- •21.Магнитное поле
- •22.Закон Био-Савара-Лапласа
- •23.Закон Ампера
- •24.Теорема о циркуляции
- •Вопрос 25
- •26.Контур с током в магнитном поле.
- •Вопрос 28
- •30 .Электромагнитная индукция
- •31. Индуктивность
- •32. Токи при замыкании и размыка индуктивностьнии цепи содержащие
- •33.Энергия магнитного поля
- •35 Свободные колебания ! Колебательный контур !
- •1Свободные колебания
- •Условия возникновения свободных колебаний.
- •37. Энергия электромагнитных волн
- •1 Электромагнитные волны
- •38. Индуктивность
- •39. Закон Ома для цепи переменного тока
23.Закон Ампера
Ампер эксп-но установил, что сила d(в-р)F действ на элемент тока Id(в-р)l с индукцией (в-р) B равна: – закон Ампера (сила Ампера). Если проводник прямолинейный и магнитное поле однородное (одинаковое в каждой точке), интегрируя последнее выражение, получаем: . Направление силы Ампера (в-р)F опр по правилу в-рного произведения. Сила (в-р)F ┴-а пл-сти, в кот лежат в-ры l и B и напр силы (в-р)F опред правилом правого винта: «если рукоятка правого винта вращается от первого вектора l ко второму ве-ру B на кратчайший угол, то поступательное движ винта указ направление силы (в-р)F». Модуль силы Ампера:
Рассмотрим работу перемещения проводника с током в магнитном поле: На проводник с током будет действовать сила Ампера и проводник передвинется:
Элементарная работа при перемещении проводника:
,
Конечная работа это: ,
24.Теорема о циркуляции
Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в вакууме ( ) допускает обобщение на магнитное поле в веществе в виде: , где Iмакро и Iмикро – алгебраическая сумма макро и микро токов через поверхность S ограниченных контуром L. Покажем теперь, что Iмикро связан с намагниченностью j:
Т .е. сумма микро токов через поверхность S ограниченных контуром L равна циркуляции вектора намагниченности j. Рассмотрим прямой круговой намагниченный цилиндр длинной dl и площадью поперечного сечения S. Молекулярные токи внутри цилиндра текут в противоположные стороны и поэтому взаимноскомпенсированы. Нескомпенсированы только те токи, которые выходят на поверхность цилиндра и ни складываются в поверхностный ток
С другой стороны полный магнитный момент цилиндра по опр намагниченности равен: ,
Так как и направлены в одну сторону, то dIмикро=jdl. Вклад в циркуляцию намагниченность дадут только те токи, которые нанизаны как бусы на нитку. Тогда окончательно можно написать:
С учетом последнего соотношения теорема о циркуляции вектора магнитной индукции принимает вид: ,
, - теорема о циркуляции магнитного поля
Циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль произвольного замкнутого конура равна результирующему макро току через поверхность ограниченного этим контуром. Для изотропных магнетиков связь намагниченности j и напряженности Н магнитного поля. Т.е. χ—безразмерная величина – магнитная восприимчивость среды или вещества. Подставим в выражении для : , ,
Закон полного тока(теорема о циркуляции вектора магнитной индукции):циркуляция вдоль замкнутого контура вектора магнитной индукции в вакууме равна произведению магнитной постоянной 0 на алгебраическую сумму токов охватываемых этим контуром: . Выбор направления обхода контур L согласовывается с направлением тока по правилу правого винта. Ток берётся с «+»если с острия тока I обход контура совершается против часовой стрелки иначе «-». Если замкнутый контур не охватывает проводник с током, то циркуляция вектора равна В=0. Рассмотрим доказательство для магнитного поля бесконечного прямолинейного проводника с током I в вакууме. За контур L возьмем линии индукции В находящихся на r от оси проводника с током.
I
r
B
,Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции есть следствие з-на БСЛ, но она допуск обобщение на поля и люб среды. При таком обобщении эта теорема – одно из обобщ электродинамики Максвелла: . Т о цирк в-ра магн инд позвол магн поля различных конструкций токов.