- •4. Ускорение
- •5. Обратная задача кинематики
- •6. Движение по окружности
- •2. Сила электрического взаимодействия.
- •4. Силы
- •1. Сила гравитационного взаимодействия.
- •3. Силы упругости.
- •3. Уравнение динамики вращательного движения
- •4. Теорема Штейнера
- •Xoy, совпадает по форме с уравнением вращательного движения тела вокруг закрепленной оси (3.9):
- •6. Закон сохранения момента импульса
- •2. Теорема о кинетической энергии
- •4. Потенциальная энергия
- •3. Потенциальные силы
- •5. Закон сохранения энергии
- •4. Физический маятник.
- •3. Математический маятник.
- •1. Затухающие колебания.
- •1. Плоская монохроматическая волна
- •4. Дисперсия
- •1. Постулаты сто.
- •1. Постулат относительности.
- •2. Постулат постоянства скорости света.
- •3. Следствия из преобразований Лоренца.
- •1. Второй закон Ньютона в сто.
- •3. Связь энергии и импульса.
- •4. Эквивалентность массы и энергии
- •2. Абсолютная температура. Макроскопические параметры
4. Дисперсия
Обратимся теперь к рассмотрению обеих скоростей волн — фазовой и групповой — и сравним их между собой. Из определения фазовой скорости (7.19) следует, что
скоростью волн. Для того, чтобы ее отыскать, напишем условие постоянства фазы волны:
Тогда групповая скорость (см. (7.20))
Найдем теперь отдельно скорость
перемещения определенной амплитуды волны Очевидно, что эта скорость совпадает со скоростью перемещения группы в целом; она называется поэтому групповой скоростью. Для отыскания ее пишем, по аналогии с предыдущим, условие постоянства амплитуды:
Если фазовая скорость v, образующих пакет гармонических волн, не зависит от к (или X), то говорят, что среда, в которой распространяется волна, не обладает дисперсией. В этом случае
Отсюда находим
и будем называть групповой скоростью:
Можно показать, что путем суперпозиции плоских волн можно осуществить волновой процесс, в котором амплитуда отлична от нуля только в небольшой части пространства Δх, а в остальном пространстве равна нулю. Для этого нужно, чтобы волновые числа плоских волн лежали в некотором интервале Δк, причем
Соотношение (7.21), как мы узнаем позже, приводит к знаменитым соотношениям неопределенностей Гейзенберга в квантовой механике.
При наличии же дисперсии групповая скорость не совпадает с фазовой, а именно, в зависимости от знака производной dv/dk групповая скорость
говорят, что среда обладает нормальной дисперсией, а во втором — аномальной. В оптике осуществляются оба эти случая. Так, в вакууме
Возникает вопрос: какая же из этих скоростей измеряется на опыте при определении, например, скорости света. Анализ различных методов измерения скорости света показывает, что ни один из них не дает возможности определить фазовую скорость, но все они дают групповую скорость.
Из сказанного следует, что фазовая скорость в точном соответствии со своим названием дает лишь скорость перемещения определенной фазы и, как показывает более строгий анализ, совершенно не связана, например, со скоростью движения фронта ограниченного в пространстве пакета волн (сигнала) или со скоростью движения энергии волны, которые определяются как раз групповой скоростью.
Именно поэтому возникновение фазовой скорости, большей скорости света в пустоте с, ни в коем случае не противоречит утверждению теории относительности (см. следующую лекцию) о том, что скорость света в пустоте есть предельная скорость.
В частности, в оптике доказывается, что скорость фронта волны при любых условиях равна с, т.е. скорости света в пустоте.
33
Лекция 8. КИНЕМАТИКА СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ (СТО)
Постулаты СТО; преобразования Лоренца; следствия из преобразований Лоренца.