- •Минский государственный высший авиационный колледж
- •Электрорадиоизмерения
- •Предисловие
- •Введение
- •Тема 1 общие вопросы электрорадиоизмерений
- •Основные сведения о средствах измерений
- •Общие сведения
- •1.1.2 Меры электрических величин
- •1.1.3 Измерительные преобразователи
- •1.1.4 Измерительные приборы, установки и системы
- •Основные свойства и характеристики средств измерений
- •1.2.1 Основные свойства средств измерений
- •Тема 2. Погрешности измерений
- •2.1 Общие сведения о погрешностях измерений
- •2.1.1 Классификация погрешностей измерений
- •2.1.2 Систематические составляющие погрешностей измерения
- •2.1.3 Случайные составляющие погрешностей измерения
- •Тема 3. Измерение тока и напряжения
- •3.1 Общие представления об измерении тока и напряжения
- •3.1.1 Измеряемые параметры тока и напряжения
- •3.1.2 Классификация приборов для измерения тока и напряжения
- •3.1.3 Измерение тока и напряжения с помощью электромеханических приборов Общие сведения об электромеханических приборах
- •Магнитоэлектрические приборы
- •Магнитоэлектрические амперметры
- •Магнитоэлектрические вольтметры
- •Электродинамические приборы
- •Электродинамические амперметры
- •Электродинамические вольтметры
- •Электромагнитные приборы
- •Электростатические приборы
- •3.3 Электронные вольтметры
- •3.3.1 Общие сведения об электронных вольтметрах
- •3.3.2 Аналоговые электронные вольтметры
- •Вольтметры амплитудных значений
- •Вольтметры средневыпрямленных значений
- •Вольтметры среднеквадратических значений
- •3.3.3 Цифровые вольтметры
- •Цифровые вольтметры с времяимпульсным кодированием
- •Тема 4. Измерение мощности электрических сигналов
- •4.1. Измерение мощности в цепях постоянного и переменного тока
- •4.1.1 Общие сведения
- •4.1.2 Измерение мощности постоянного тока и переменного тока низкой частоты Измерение мощности постоянного тока
- •Измерение мощности переменного тока низкой частоты
- •4.2 Измерение мощности электрического тока на высоких и сверхвысоких частотах
- •4.2.1 Термоэлектрический метод
- •4.2.2 Метод терморезистора
- •4.2.3 Калориметрический метод
- •4.2.4 Измерение проходящей мощности на основе использования направленных ответвителей
- •4.2.5 Пондеромоторный метод
2.1.3 Случайные составляющие погрешностей измерения
Поскольку величину случайной погрешности нельзя предвидеть заранее, для ее уменьшения проводят многократные измерения величины в одинаковых условиях. При этом принимают, что систематическая составляющая скомпенсирована, т.е. ее значение близко к нулю. В этом случае можно считать, что наиболее достоверным значением, которое может принимать измеряемая величина, является среднее арифметическое из полученных значений, определяемое как
Аср = (а1 + а2 + … + аn)/n, (2.1)
где а1 , а2 , … аn – результаты отдельных измерений, n – число измерений.
Для оценки точности результатов измерений необходимо знать закон распределения вероятностей случайных погрешностей. Закон распределения вероятности случайной составляющей погрешности определяется как устройством (схемой, конструкцией) измерительного прибора, так и условиями его эксплуатации, т. е. условиями измерений.
Реально каждой серии измерений, производимой с определенной группой измерительных приборов, соответствует свой закон распределения погрешностей. Установление и анализ этого закона существенно усложнили бы процедуру расчета погрешностей измерений. Поэтому на практике обычно пользуются аппроксимацией реального закона распределения, сводя его к наиболее простому виду.
В практике электрических измерений одним из наиболее распространенных законов распределения случайных погрешностей является нормальный закон (закон Гаусса), математическое выражение которого имеет вид
p(δ) = , (2.2)
где p(δ) – плотность вероятности случайной погрешности δ;
σ – среднеквадратическое отклонение.
При δ = 0 формула для определения плотности вероятности случайной погрешности принимает вид
p(δ) = .
Среднеквадратическое отклонение σ может быть определено через случайные отклонения отдельных результатов измерений по формуле
где ρ1 = a1 – Aср; ρ2 = a2 – Aср; ρn = an – Aср.
Графическое изображение нормального закона распределения показано на рис. 2.1.
Рис. 2.1. Нормальный закон распределения случайных погрешностей
Здесь изображены кривые, описываемые уравнением (2.2) для двух значений δ. Из этих кривых видно, что чем меньше δ, тем чаще встречаются малые случайные погрешности, т. е. тем точнее выполнены измерения. Кривые симметричны относительно оси ординат, так как положительные и отрицательные погрешности встречаются одинаково часто.
Вероятность появления погрешности со значениями от δ1 до δ2 определяется площадью заштрихованного участка на рис. 2.2. При нормальном законе распределения вероятность появления случайных погрешностей в интервале от δ1 до δ2 вычисляется как определенный интеграл от функции р(δ):
P = .
Значения этого интеграла вычислены для различных пределов (интервалов ±Δδ) и сведены в таблицы, приведенные в математических справочниках. Интеграл, вычисленный для пределов от δ1= - ∞ до δ2= + ∞ равен единице, т. е. вероятность появления случайной погрешности в интервале от -∞ до +∞ равна единице. Это естественно, так как все погрешности имеют конечные значения.
Как указывалось ранее, среднее арифметическое ряда измерений Aср является лишь наиболее достоверным значением измеряемой величины. Точность результата измерения Aср можно оценить с помощью средней квадратической и вероятной погрешностей. Если случайные погрешности распределены по нормальному закону, то согласно теории погрешностей средняя квадратическая погрешность среднего арифметического значения равна:
σA = = .
Из данного выражения видно, что увеличение количества повторных измерений приводит к уменьшению средней квадратической погрешности результата измерений.
Если известен закон распределения случайных погрешностей, можно определить вероятность появления погрешности δ, не выходящей за некоторые принятые границы. Этот интервал называют доверительным интервалом, а характеризующую его вероятность – доверительной вероятностью.
При нормальном законе распределения по таблице интегралов вероятностей можно определить значения доверительных интервалов. При увеличении доверительных интервалов значения доверительных вероятностей возрастают, стремясь к пределу, равному единице. Например, для доверительного интервала от δ1 = -σ до δ2 = +σ доверительная вероятность Р равна 0,68. Следовательно, вероятность того, что случайная погрешность не превышает среднего квадратического значения, равна 0,68. Так как вероятность появления случайной погрешности для доверительного интервала от δ1 = - ∞ до δ2= + ∞ равна единице, то вероятность появления погрешности по абсолютному значению, превышающей σ, равна 1 - 0,68 = 0,32, т. е. примерно только одно из трех измерений будет иметь погрешность, большую σ.
Для доверительного интервала от - 3σ до + 3σ доверительная вероятность равна 0,9973. Вероятность появления погрешности, большей 3σ, равна 1 - 0,9973 = 0,0027 ≈ 1/370. Такая доверительная вероятность означает, что из 370 случайных погрешностей только одна погрешность по абсолютному значению будет больше 3σ. Поэтому значение 3σ считается максимально возможной случайной погрешностью. Погрешности, большие 3σ, считаются промахами и при обработке результатов измерений не учитываются.
Как указывалось, для оценки точности результата измерения можно воспользоваться вероятной погрешностью.
Вероятной погрешностью называется такая погрешность, относительно которой при повторных измерениях какой-либо величины одна половина случайных погрешностей по абсолютному значению меньше вероятной погрешности, а другая – больше ее. Из данного определения следует, что вероятная погрешность равна доверительному интервалу, при котором доверительная вероятность Р=0,5.
Вероятная погрешность результата измерений, т. е. среднего арифметического значения, при нормальном законе распределения случайных погрешностей равна:
εА = σA = .
Следует отметить, что указанный способ определения доверительных интервалов справедлив только при большом количестве измерений (n > 20 – 30). На практике чаще всего значение εА приходится определять по результатам сравнительно небольшого количества измерений. В этом случае при нормальном законе распределения для определения доверительного интервала нужно пользоваться коэффициентами Стьюдента которые зависят от задаваемой доверительной вероятности Р и количества измерении n (табл. 2.1).
Таблица 2.1
n |
Р |
||||||||
|
0,5 |
0,6 |
0,7 |
0,8 |
0,9 |
0,95 |
0,98 |
0,99 |
0,959 |
2 |
1,00 |
1,38 |
2,0 |
3,1 |
6,3 |
12,7 |
31,8 |
63,7 |
636,6 |
3 |
0,82 |
1,06 |
1,3 |
1,9 |
2,9 |
4,3 |
7,0 |
9,9 |
31,6 |
4 |
0,77 |
0,98 |
1,3 |
1,6 |
2,4 |
3,2 |
4,5 |
5,8 |
12,9 |
5 |
0,74 |
0,94 |
1,2 |
1,5 |
2,1 |
2,8 |
3,7 |
4,6 |
8,6 |
6 |
0,73 |
0,92 |
1,2 |
1,4 |
2,0 |
2,6 |
3,4 |
4,0 |
6,9 |
7 |
0,72 |
0,90 |
1,2 |
1,4 |
1,9 |
2,4 |
3,1 |
3,7 |
6,0 |
8 |
0,71 |
0,90 |
1,1 |
1,4 |
1,9 |
2,4 |
3,0 |
3,5 |
5,4 |
9 |
0,71 |
0,90 |
1,1 |
1,4 |
1,9 |
2,3 |
2,9 |
3,4 |
5,0 |
10 |
0,70 |
0,88 |
1,1 |
1,4 |
1,8 |
2,3 |
2,8 |
3,3 |
4,8 |
15 |
0,69 |
0,87 |
1,1 |
1,3 |
1,8 |
2,1 |
2,6 |
3,0 |
4,1 |
20 |
0,69 |
0,86 |
1,1 |
1,3 |
1,7 |
2,1 |
2,5 |
2,9 |
3,9 |
30 |
0,68 |
0,85 |
1,1 |
1,3 |
1,7 |
2,0 |
2,5 |
2,8 |
3,7 |