Основные принципы

Нехго1Н ЯдасК)

Потеря давления (разность давлений) обозначает ся символом Др {Рис. 1.10). Нем больше внутрен­нее трение слоев жидкости, том больше ее вязкость.

Рис. 1.10- Потери давления

Пели чина потерь дав_^ юния (потерь на трение; преж­де ьсе. о заьисит от следующих условии

• длины трубопровода,

• поперечного (проходного) сечения трубопровода,

• шероховатости стенок трубопровода,

• количества изгибов трубо! |роьода.

• скорости потока, вязкости жидкости.

Рис. 1.11. Ламинарный поток

Рис. 1.12. Турбулентный поток

2.4 3 4. Типы потоке

2.4 3 4.1. Число Рейнольдса Не

Тип потпка также является важным фак гером, опре­деляющим эноргсгичоские потери в ^идроеистэме

Вид потока определяется с помощью так называе­мого числа Рейнольдса

Известны два типа потока

• ламинаоный,

• турбулентный.

До определенной скорости слои жидкости движут­ся по трубопроводу параллельно его стенкам (ла- минарно). При -этом внут ренний слой жидкости име­ет максимальную скорость, а внешний слой нахо­дится в статическом состоянии у стенок трубопро­вода (Рис. 1.11). Если скорость возрастает, то при достижении определенной критической величины изменяется вид потока, он становится турбулент­ным (Рис. 1.12).

Не=

V* Й

(22)

где

V - скорость потока, м/с,

- гидравлический диаметр, м, для круг пых трубопооводов равен внутреннему диаметру трубопровода; в остальных случаях вычисляемся по Формуле

А - плог.1адь гроходного сечения,

и - периметр проходною сечения,

у - кинематическая вязкость жидкости м^г/с.

В этом случае увеличивается сопротивление пото­ку и следовательно, — увеличиваются I идравли- ческие потери, поэтому турбулентный поток обыч­но нежелателен.

Критическая скорость не является стпого опреде­ленной ьеличиной. Она зависит от вязкое . и жидко сти и проход! Ю1 о сечения т рубогоозода. Критичес­кая скорость може- рассчитываться и не должна превышаться в ! идросистемах.

^к_Рт=2300.

'крип *

Крит"