Ооъемный поток О является частным от деления объема жидкости V на время I

0= У/\. (17)

Объем жидхости является результатом произведе­ния площади проходного сечения трубопровода А на длину е

.

Таким образом, из (17) получаем.

Частное от деления расстояния 5 на время ? — это скорость V

У=5/1 .

Для подобных уст ройств давления обратно I юопор- циональны площади м.

2.4 3. Гидрокинетика

I идрокинетика ¹¹ — это учение о законах дзижения жидкостей и действующих пои этом силах. С ее помощью могут быть объяснены в определенной степени основные типы потерь

Если не 11ринимать во внимание силы трения на граничных поверхностях тел и жидкое тей, а также трение между отдельными слоями жидкостей, то говорят о свободном или идеальном потоке

Важные дгя гидромеханики явления и закономер­ности идеального потока описываются достаточно основательно в последующих разделах.

Следовательно, поток (расход жидкости ¹ юрез тру­бопровод) равен площади проходного сечения А трубопровода, умноженной на скорость V течения жидкос.и

0 = А>у. (18)

А

2.4.3 2. Закон сохранения энергии

Закон сохранения энергии для текущей жидкостигласит, что общая энер! ия потока жидкости не изменяется до тех пор, пока не будет осуществленподвод энер) ии извне или пока энергия не будетотдаваться наружу.

Общая (полная) энергия складывается из:

• потенциальной энергии, зависящей от величиныптолба жидкое I и и статического давления,

• ки! 1етическои энергии, зависящей от скорости по-тока и гкорос. ногс напора

Из этого следует уравнение Вернул ли:

Р V²

+~2=сопв1.

ВехгсФ сМайю

О^НОВНЬ'в ГРИН¹ чп¹-¹ 25

Объемный поток О в л/мин одинаков на всем про­тяжении отдельно сзя^01 о трубопровода Если тру- бопро?од имеет два проходных сечения Д и А₂, то для кажд ого из них должна устанавливаться своя скорость (Рис. 1.8).

О, = О_я,

Рис. 1.8. Скорость потока

(20)

где

- статическое давление,

р • д • Л - давление столба жидкости, (р2) • V® - скоросп юи напор.

Если вместе рассмофеть уравнение негрерывнос ти и уравнение Бернулли можно придти к следую­щим выводам.

Если из за уменьшения проход ого сечения увеличи­вается скорость, то кинетическая энергия возраста­ет. Так как нол11ая Эпер. ия неизменна, потен ииаль- ная энергия и/или давление должны уменьшаться

Несмотря на то, что потенциальная энергия умень- шае гея очень мало, статическое давление заметно изменяется в зависимости от скоростног о напера (т.е. зависит от скорости потока). Из Рис. 1.9 вид­но, что высота столба жидкости, определяющего действующее в данной точке давление различна.

Рис. 1.9. Цавление в сужении

Для «гидростатических систем» имеет значение пгежде все^го статическое давление, т.к. высот а стол­ба жидкости и скоиость готока поенеооежимо тйпб!

2.4.3 3. Трение и потери давления

При рассмотрении закономерностей циркулирую щих жидкостей мы исходили из того, что слои жид­кости перемещаются друг относительно друга и относительно какого-лиоо тела без прения.

Вместе с тем гидравлическая энерг ия не может быть передана через трубопроводы без потерь. На стен­ках грубо! |роЕ_ода и в самой жидкости гюзникае'| тре­ние которое производит Тепло т.е I идравлическая энергия частично преобразуе гея в те11ло Возника­ющие при этом потери гидравлической энергии вы зываю^-" в I рос! ютемах потери давления.