- •Глава 1
- •Глава 2
- •Глава 3
- •Глава 4 Насосы
- •Глава 5 Гидро моторы
- •Глава 6
- •Глава 7
- •Глава 8
- •Глава 9
- •Глава 10
- •Глава 11
- •Глава 12
- •Глава 13
- •Глава 14
- •Глава 15
- •Глава 16
- •Глава 17
- •Глава 1
- •1. Введение
- •1.1. Жидкостная техника (флюидика)
- •1 2 Гидромеханика
- •1.2.1. Гидростатика
- •2. Физические термины 2.1. Масса, сила, давление
- •2.1 3 Давление р
- •2 2. °Абота. Энергия, мощность 2 21 Работа
- •2 2 2.1. Потенциальная энергия
- •2 4 2.1. Давление под воздействием внешних сил
- •2 4 2.2. Передача силы
- •2.4 3. Гидрокинетика
- •2.4.3 2. Закон сохранения энергии
- •2.4.3 3. Трение и потери давления
- •2.4 3 4. Типы потоке
- •2.4 3 4.1. Число Рейнольдса Не
- •3. Гидроприводы
- •3.2.1. Преобразование энергии
- •3.2.2 Управление энергией
- •3,2 3. Передача энергии
- •3.2,4. Дальнейшая информация
- •Глава 2
- •40 Условные обозначь 1ия
- •1. Требования к жидкостям
- •2.1. Смазывающие и антиизносные характеристики
- •2.2. Вязкость
- •2.3. Индекс вязкости
- •2.4. Зависимость вязкости от давления
- •2 8. Антиокислительная стабильность
- •2.9. Незначительная сжимаемость
- •2.10 Незначительное тепловое расшиоение
- •2.11. Малое пенообразование
- •2 14 Высокая плотность
- •2.22. Хорошая фипьтруемостн
- •2.24 Образование шлама
- •2 26 Экологическая допустимость
- •2 27 1Дены и доступность
- •48 Гидравлические жидкости
- •4. Пример выбора подходящих гидравлических компонентов
- •Глава 4
- •52 Насосы
- •2 5. Пластинчатый насос одинарного действия
- •2.7. Радиально-поршневой насосс эксцентричным ротором
- •2.8. Радиально-поршневой насосс эксцентричным валом
- •2.9 Аксиально-поршневой насос с наклонным блоком
- •4. Функциональное описание 4.1. Роторно-винтовые насосы
- •56 Насосы
- •4.2.1. Принцип действия
- •4.3. Шестеренные насосы внутреннего зацепления
- •4.3.1. Принцип действия
- •4 4 Радиально-поршневые насосы
- •4 5 Пластинчатые насосы
- •4.5.1.11Ластинчатые насосы двойного действия
- •4.5.2 Пластинчатые насосы одинаоного действия
- •4.5.2.1. Регулируемые пластинчатые насосы
- •4.5 3. Принцип работы регулятора давления
- •66 Насосы
- •4.5.5. Регулятор расхода
- •Глава 5
- •1. Введение
- •2. Конструктивные принципы
Па&лица
1.3.
Аналогии Масса
т
Масса
создает на Зе.лле за счет гравита!
1ии силу тяжести. Сила
Р
В
соотве гствии с законом Ньютона-
Сила
- масса• ускорение
Р=т* а (1)
Если
общее ускорение заменить на земное
ускоре ние
д
= 9,81 м/с', то в результате получается:
Сила веса = масса • земное ускорение
Гв=™'В (2)
Таким
образом, для массы 1 кг сила веса
составляет
Рв
=
1 кг • 9,81 м/с3
= 9,81 кг • м/с2
Единица
СИ для силы называется Ньютон (Н) 1 Н = 1
кг • м / с2
.
Масса
в 1 кг создает на Земле силу 9.81 Н
Дл*
практики в принципе можнс считать, что
зна чение силы тяжести, создаваемой
массой в 1 кг, равно не 9,81 Н, а 10 Н или 1
даН.
Для
описания процессов, происходящих в
жидко стях. давление ьвляетсь вежной
величиной.
Если
распределенная по плоское ■ и сила Р
воздей ствуег вертикально на плоскость
площадью
А,
то отно иение силы к площади дает
давление
р
(3)
Производная
от единицы СИ для давления называется
Паскаль (Па)
1
Ь< =1Па.
На
практике используют преимущественно
едини-цу
бар.
1
бар = 104
Па - 0,1 МПа.2. Физические термины 2.1. Масса, сила, давление
2.1 3 Давление р
Разрывноедаьление
■о
Испытательное
давление
о
Пиковое давлениео
Номинальное давление
о
Минимальное давление
юЛтмосф(
рной
давление
Непойт
ЯйайЯ
Осное
ные принципы 21
В:
идроприводпх давление обозначается
бум юй
р
По ложигельная или отрицательная
величина не ооозна- чает ся; р принимается
как превышение над атмосферным
(манометрическим)
давлением
(Рис. 11).
Латание
управления Рабочее давление (дейстьиъ~Л1
ное)
Вакууи
Рис.
1.1.
Давления по ^IN 24312
Если
тело перемещается силой Яна определенное
расстояние 5, го сила производит работу
IV.
Раоота
— это произведение расст ояния 5 на
силу
Р.
которая действует в направлении
пеоемещения (Д)
Единица
работы в системе СИ — джоуль (Дж) 1
Дж = 1Н*м = 1Вт 2
2 2 Энергия
Если
объект способен выполнясь работу, он
имеет «запасенную работу
Этот
тип «запасонной работы» извостен как
энергия. Следовательно, работа и
энергия имеют одни и те же единицы.
В
зависимости от типа «запасенной работы»
различают-
потенциальную
энергию (энергию положения Еа)
кинетическую
энер| ию (энергию движения
Ек).
Тело
може'| опуститься на определенный
уоогень из своего начальною высокого
положения и, следовательно, приизвести
работу.
Количество
выполненной при этом работы зависит
от силы веса
т * д
и высоты Л.
Е^
= (т.д)*П (5) 2.2.2
2. Кинетическая энергия
Если
движущееся тело встречается с не!
юдзижным, оно совершает работу на
корпусе неподвижного тела (т.е работу
деформации) В этом случае накопление
раооты заключается в движении тела.2 2. °Абота. Энергия, мощность 2 21 Работа
2 2 2.1. Потенциальная энергия
у- Основные принципы
Нехгот!"
сЫасйс
Количество
энергии зависит от массы т и скорое тм
V
тела
V
(6) 2.2.3.
Мощность
Мощность
— частное от деления работы на время
Р=
\V
Т
■
(7)
Единицей
мощности в системе СИ является Ватт
(Вт)
1
Вт= 1 Дж/с . 2
4 Гидромеханика
Гидромеханика
имеет депо с физическими харак теристиками
и поведением жидкостей н нелодвиж ном
(гидростатика) и подвижном (гидрокинотика
1))
состояниях.
Различие
между жидкими и твердыми телами состоит
в том, что частицы, из которых состоят
жид- кост и, мог ут свободно перемещаться
внут ри занимаемою обьома. Следовательно,
жидкости не имеют специфической
формы, они принимают форму содержащего
их сосуда.
По
контрасту с газами жидкости практически
не сжимеются. 2.3.
Скорость, ускорение 2.3.1. Скорость
Скорое
гь — это расстояние 5, деленное на время
I, за которое эго расстояние преодолено.
(8)
В
системе СИ скорос гь измеряется в метпах
в секунду (м/с).
2
3 2. Vскорейие
Если
гело не движется с постоянной скоростью,
это квапифицируегся как ускорение.
Изменение
скорости может
быть положительным (увеличение скорогш
/ ускорение) или от рицатель- ным
(уменьшение скорости/ замедление).
Линейное
ускорение определяется как изменение
скорос!и V за время (
-г- (9)
В
системе СИ единицей ускорения (замедления)
является метр на секунду
е*
ква, ;рат е (м/сг) Гидростатика
С
:ро1 о говоря, законы гидростатики
относится только к идеальным
жидкостям, которые рассматриваются
без массы, трения и сжимаемости.
В
этой связи возможно сделать заключение
о поведении идеальных, т.е. свободных
от трения систем циркуляции. Тем не
менее, потери в той или иной форме
присущи всем компонентам жидко с гньгх
сие тем В компонентах, работающих по
дрос сельному принципу, потери
действительно опреде ■ ляют их
функционирование. Давление
Если
сосуды различной формы с одинаковой
площадью днища
(А^ - Аг
-
Л3)
заполнены жидкостью до одно' о и того
же уровня /7, то давления на дно будут
равны (р5
= р, = р ) и действующие силы будут рав!
1ы также (Р, = Р2
= Р3).
Рис
1.2.
Гидростатическим парадокс
см.
примечание к г. 1.2