- •Тема 16 Переходные процессы в линейных цепях
- •16.1. Причины возникновения переходных процессов
- •Замыкание цепи изображают на расчётных схемах так:
- •Размыкание цепи изображают на расчётных схемах так:
- •16.2. Законы коммутации
- •16.3. Классический метод расчёта
- •Отнимая почленно уравнения (16.9) и (16.10) и зная, что
- •16.4. Подключение катушки к источнику постоянной э.Д.С.
- •Принуждённый ток после коммутации
- •За время переходного периода в магнитном поле катушки накопится энергия
- •16.5. Короткое замыкание катушки
- •16.6. Зарядка конденсатора через резистор
- •Переходный ток в цепи
- •Переходное напряжение на активном сопротивлении
- •16.7. Разрядка конденсатора через резистор
- •16.8. Переходный процесс в цепи с последовательно соединёнными катушкой и конденсатором
- •16.9. Разрядка конденсатора на катушку
- •16.10. Включение катушки при синусоидальном напряжении
- •Для переходного тока
- •16.11. Включение последовательно соединённых резистора и конденсатора при синусоидальном напряжении
- •Переходное напряжение на ёмкости
- •16.12. Расчёт переходного процесса в разветвлённой цепи
- •16.13. Преобразования Лапласа
- •16.14. Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме
- •В знаменателе находится операторное сопротивление
- •16.15. Теорема разложения
- •16.16. Формула включения
16.8. Переходный процесс в цепи с последовательно соединёнными катушкой и конденсатором
Рассмотрим случай включения последовательно соединённых катушки и конденсатора при постоянном напряжении источника питания (рис.16.12).
Для послекоммутационной схемы справедливо уравнение:
|
|
или
. |
(16.57) |
Если продифференцировать обе части уравнения (16.57), то получим дифференциальное уравнение второго порядка:
, |
(16.58) |
где
; |
. |
(16.59) |
Уравнение (16.58) однородное, а это значит, что ток в данной цепи имеет только свободную составляющую.
Составляем характеристическое уравнение:
|
(16.60) |
и находим его корни
. |
(14.61) |
Общее решение линейного однородного дифференциального уравнения определяется корнями. Возможны три случая.
Первый случай. Если α > ω0, то корни p1 и p2 действительные и разные. При этом общее решение уравнения (14.58) запишется в виде двух экспонент:
, |
(16.62) |
где А1 и А2 – постоянные интегрирования, которые находятся из начальных условий.
В момент коммутации при t = 0 ток i(0) = 0. Тогда из уравнения (16.62) имеем:
. |
(16.63) |
Из уравнения (16.57) находим значение производной в начальный момент времени, учитывая, что i(0) = 0, uC(0) = 0:
. |
(16.64) |
Продифференцируем уравнение (16.62) и приt = 0 находим:
. |
(16.65) |
Совместно решая уравнения (16.63) и (16.65), имеем:
. |
(16.66) |
Таким образом, ток в цепи изменяется по закону (рис.16.13):
. |
(16.67) |
Второй случай. Если α = ω0, то корни p1 и p2 действительные и одинаковые.
Общее решение уравнения (16.58) в этом случае следующее:
. |
(16.68) |
Постоянные интегрирования А1 и А2 находят из начальных условий. Форма кривой тока такая же, как и в предыдущем случае.
Третий случай. Если α < ω0, то корни комплексно-сопряжённые:
, |
(16.69) |
где
. |
(16.70) |
Подставляя значения корней в (16.67), находим:
. |
(16.71) |
На рис.16.14 показан график переходного процесса в этом случае.
Во всех трёх рассмотренных случаях под действием источника постоянной э.д.с. происходит зарядка конденсатора. В первых двух случаях зарядный ток не изменяет своего направления, что характеризует апериодический процесс. В последнем случае ток представляет собой затухающую синусоиду, что характеризует колебательный процесс. Колебания в контуре возникают вследствие периодического взаимного преобразования энергии электрического поля, накапливаемой в конденсаторе, и магнитного поля катушки.
Присутствие активного сопротивления в цепи приводит к затуханию колебаний вследствие рассеяния энергии в активном сопротивлении. Характер процесса зависит от корней характеристического уравнения, которые, в свою очередь, определяются соотношением параметров элементов цепи.