![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
doc2
.pdf392 X. Динамика материальной системы
Следовательно, вектор оЗ>, угловой скорости прецессии направлен по оси z вверх.
Запишем теорему Резаля: |
|
|
|
й = M0{mg). |
|
Найдем скорость конца вектора L0: |
|
|
|
u = a)yL0 sin9, |
(1) |
ft1/2 |
П1К 2 |
|
г д e i 0 = Iц соф = — - , |
так как /., = I = —. |
|
Тогда |
M = (0v o ^mr—2s m. 0 . |
(2) |
|
Определим главный момент внешних сил относительно точки О:
M0{mg) = mg • ОС • sin 0. |
(3) |
|
Подставим выражения (2) и (3) в уравнение (1): |
|
|
|
тг2 |
|
со^Юф |
sin 0 = mg • ОС • sin 0. |
|
Откуда найдем угловую скорость регулярной прецессии волчка:
О т в е т : 2,18 рад/с.
Задача 40.3
Турбина, вал которой параллелен продольной оси судна, делает 1500 об/мин. Масса вращающихся частей 6 т, радиус инерции р = 0,7 м. Определить гироскопические давления на подшипники, если судно описывает циркуляцию вокруг вертикальной оси, поворачиваясь на 10° в секунду. Расстояние между подшипниками / = 2,7 м.
Р е ш е н и е
Циркуляция судна вокруг вертикальной оси — это вынужденная прецессия вокруг оси z (см. рисунок).
40. Приближенная теория гироскопов |
393 |
Так как турбина вращается вокруг собственной оси Z\, то в соответствии с правилом Жуковского возникает гироскопический момент, стремящийся повернуть ось гироскопа параллельно оси прецессии. Поэтому в подшипниках возникают вертикальные давления NA и NB, направления которых противоположны реакциям ЯА И RB. Так как NA = NB = N, то гироскопический момент
|
МГ = М = |
1Ц1 |
|
|
(1) |
где 1Ц |
10л |
= |
к |
(Оф = |
кп |
= Мр2; с^ = ^ |
18' |
|
|||
* |
' ' т 180 |
|
т 30 |
Тогда из формулы (1) найдем гироскопическое давление
ш¥ |
71 |
0,7 |
71-1500 |
Л/р2™ —-6-103 |
30 _ |
||
N = - v |
3 0 , 1 8 |
' |
|
|
/ |
2,7 |
|
71-10 -0,7 -50 = 30,4 (кН). 3-2,7
О т в е т : 30,4 кН.
Задача 40.4
Определить максимальные гироскопические давления на подшипники быстроходной турбины, установленной на корабле. Корабль подвержен килевой качке с амплитудой 9° и периодом 15 с вокруг оси, перпендикулярной оси ротора. Ротор турбины массы 3500 кг с радиусом инерции 0,6 м делает 3000 об/мин. Расстояние между подшипниками 2 м.
394 |
|
|
X. Динамика материальной системы |
Р е ш е н и е |
|
|
|
Определим кинетический момент тур- |
z1 |
||
бины относительно продольной оси Oz], |
|
||
проходящей через центр масс турбины |
|
||
(см. рисунок): |
|
|
|
т |
т |
2 п п |
|
= 3500 0,б2 • З'^'ЗООО _ 30
= 395 640 (кг • м2)/с.
Предположим, что килевая качка происходит по закону
Тогда угловая скорость |
|
|
|
|
|
dy |
2п |
|
[2пЛ |
сортах) = ^ |
= 2 |
3 ' 1 4 - 3 |
' 1 4 9 |
= 0,0657 (рад/с). |
^ |
Т |
15180 |
|
Гироскопический момент
Мт = Мр = RAl,
где RA = RB — реакции подшипников; Мг = /^ЮуЮ,,. Тогда
= RAL.
Откуда |
|
|
R a = R b = ^ |
= 395 640-0,0657 = „ ^ |
„ = „ ( к Щ |
Силы давления равны реакциям подшипников и направлены противоположно им.
О т в е т : 13 кН.
40. Приближенная теория гироскопов |
395 |
Задача 40.5
Определить время Т полного оборота оси симметрии артиллерийского снаряда вокруг касательной к траектории центра масс снаряда. Это движение происходит в связи с действием силы сопротивления воздуха F= 6,72 кН, приближенно направленной параллельно касательной и приложенной к оси снаряда на расстоянии
А = 0,2 м от центра масс снаряда. Момент количества движения снаряда относительно его оси симметрии равен 1850 кг • м2/с.
Р е ш е н и е
Угловую скорость вращения оси симметрии снаряда вокруг касательной определим (см. рисунок), применив теорему Резаля:
где и = Ь0ц cousin а; Ме0 = Fh sin а.
Тогда |
|
LQ ! «у sin а = Fh sin а. |
|
Откуда |
|
«V = Fh |
(1) |
Lozi |
|
Так как
cov = -2к
то с учетом выражения (1) время полного оборота оси симметрии снаряда
2к |
2nL0z |
2-3,141850 |
= 8,64 (с). |
Т = — = |
Fh |
6,72-10 0,2 |
|
со,, |
|
Ответ: 8,64 с.
396 |
X. Динамика материальной системы |
Задача 40.6
Газотурбовоз приводится в движение турбиной, ось которой параллельна оси колес и вращается в ту же сторону, что и колеса, делая 1500 об/мин. Момент инерции вращающихся частей турбины относительно оси вращения / = 200 кг • м2. Как велика добавочная сила давления на рельсы, если газотурбовоз идет по закруглению радиуса 250 м со скоростью 15 м/с? Ширина колеи 1,5 м.
Р е ш е н и е
Определим кинетический момент турбины относительно оси вращения Z] (см. рисунок):
j |
= |
1 |
, и |
3,14 1500 |
. . . . |
2 , . |
|
|
= Iot, т г = 2 0 0 - ^ — |
= 31 400 (кг- |
м2 /с). |
По теореме Резаля |
|
|
|
тогда |
|
|
|
Ме0 = |
= |
= |
400 — = 1884 (Н • м). |
|
|
л |
250 |
Гироскопический момент турбины
Мг = Mo = Ra АВ.
Откуда динамические реакции:
= |
А В = 1,5 -1256 (H); . |
40. Приближенная теория гироскопов |
397 |
Динамические давления NA и Nв равны динамическим реакциям, но направлены в противоположные им стороны.
О т в е т : на один рельс 1256 Н вниз, на другой рельс 1256 Н вверх.
Задача 40.7
В дробилке с бегунами каждый бегун имеет массу М= 1200 кг, радиус инерции относительно его оси р = 0,4 м, радиус R = 0,5 м, мгновенная ось вращения бегуна проходит через середину линии касания бегуна с дном чаши. Определить силу давления бегуна на горизонтальное дно чаши, если переносная угловая скорость вращения бегуна вокруг вертикальной оси соответствует п = 60 об/мин.
Р е ш е н и е
Выберем оси координат* и z (оси х, и z\ — подвижные), начало координат в точке О. Введем обозначения: со; — угловая скорость вращения бегуна вокруг оси z (угловая скорость прецессии); Ш2 — угловая скорость вращения бегуна вокруг оси z\ (угловая скорость собственного вращения); со — абсолютная скорость вращения.
Мгновенная ось вращения бегуна направлена по линии OA, поэтому
(0=05, + ю2 = GV+<V Так как ЛОАС -AOED, то
(О)_ АС _ R ОС ~ Г
где ОС = /.
Найдем
со2 = со. —
R
или
®<Р = «V—•
А
![](/html/2706/381/html_NcDeLcNJBY.Yi07/htmlconvd-7oeLWi399x1.jpg)
398 |
X. Динамика материальной системы |
Динамические реакции RA и R0 образуют пару сил с моментом Ме0 = RJ и равны гироскопическому моменту:
Mr = ICzi C0iC02, где / с , =тр2 . Тогда
Мг = mp2C0[2/
Л
Найдем динамические реакции:
г. |
г» |
_ М Т |
_ |
= |
m p V |
. |
Яд — Ал — |
|
R |
||||
А |
Ю |
I |
|
|
|
Гироскопическое давление равно по модулю динамическим реакциям, т.е.
A A R
Следовательно, полное давление бегуна на дно
N = mg + NA =m 8 + М"R
пп -
где со. = — = 2тс. 30
Подставив численные значения в это выражение, получим
N = 1200 9,81 + 0,42-4гс2 \ -26 900 (Н) = 26,9 (кН). 0,5
О т в е т : N= 26,9 кН.
Задача 40.8
Колесный скат массы М - 1400 кг, радиуса а = 75 см и с радиусом инерции относительно своей оси р = л/0,55 а движется равномерно со скоростью v = 20 м/с по закруглению радиуса R = 200 м, лежащему в горизонтальной плоскости. Определить силу давления ската на рельсы, если расстояние между рельсами /= 1,5 м.
40. Приближенная теория гироскопов |
399 |
Р е ш е н и е
Выберем начало подвижной системы координат Oxxyxz\ в точке О. Внешними силами являются реакции RA и Rg рельсов и сила тяжести катков Mg/2 (см. рисунок).
Пусть скат вращается вокруг оси z против часовой стрелки. Тогда вектор сбу направлен вверх, а вектор с^ — влево. Найдем динамические реакции. Применим теорему Резаля:
|
cfL |
= Ms = Й = ®VX Г 0 = с^х 0V |
|
Определим момент внешних сил: |
|||
|
|
MS = V |
= 1Ц с^сйф. |
Откуда |
|
кв _ VV ^P> |
|
|
|
||
где 0)v = А |
1г = Мр2 |
= 0,55а2М; соф = а |
|
Тогда |
|
|
|
R - |
М Р2 у 2 =0»55iWflv2 _ 1400 0,55 0,75-202 __? ? Q ( Н ) |
||
В |
Ral |
Rl |
200 1,5 |
и направлена вверх, а Д^ = Ra, но направлена вниз.