- •Задания и методические указания к выполнению практических работ по дисциплине «транспортная энергетика»
- •С о д е р ж а н и е
- •1. Занятие № 1: Анализ основных термодинамических процессов и термодинамических циклов двс
- •1.1. Краткие теоретические сведения
- •1.1.1. Основные понятия и определения
- •Теплоемкости идеального газа
- •1.1.2. Термодинамические процессы с участием идеальных газов Изотермический процесс
- •Изохорный процесс
- •Изобарный процесс
- •Адиабатный процесс
- •Цикл Карно
- •Цикл двигателя внутреннего сгорания с подводом теплоты
- •Цикл двигателя внутреннего сгорания с сообщением теплоты постоянном давлении (цикл Дизеля)
- •Цикл двигателя с сообщением теплоты при постоянных объеме и давлении (смешанный цикл Тринклера)
- •1.2. Примеры и задачи
- •1.2.1. Анализ термодинамических процессов
- •Пример 1: Изотермический процесс
- •Пример 2: Изохорный процесс
- •Пример 3: Изобарный процесс
- •Пример 4: Адиабатный процесс
- •Условие задания
- •Пример 1: Цикл Карно
- •Пример 2: Цикл Отто
- •Пример 3: Цикл Дизеля
- •Пример 4: Цикл Тринклера
- •1.3. Контрольные вопросы
- •2. Занятие №2: Расчет процессов теплопередачи
- •2.1. Краткие теоретические сведения
- •2.2. Примеры и задачи
- •2.3. Контрольные вопросы
- •3. Занятие №3: Расчет процессов горения топлив в двс
- •3.2. Примеры и задачи
- •3.3. Контрольные вопросы:
Цикл двигателя внутреннего сгорания с сообщением теплоты постоянном давлении (цикл Дизеля)
Вданном цикле поршень, совершая первый такт, сжимает воздух до достаточно высоких давлений (30 - 40.105 Па) Растет температура, применяются также более высокие степени сжатия (14-22). При приближении поршня к ВМТ в верхний объем цилиндра над поршнем впрыскивается под значительным давлением топливо. Физические показатели процесса в этот момент таковы, что топливо самовоспламеняется. Так как топливо постепенно поступает через форсунку, то резкого повышения давления не наблюдается и поэтому можно считать, что тепло (Qн) поступает в процесс при постоянстве давления. Таким образом, в начале второго такта выполняется изобарический процесс (23, рисунок 1.7).
Далее второй такт осуществляется адиабатически (34) и заканчивается как и в цикле Отто изохорическим (41) выведением теплоты (Qх) холодильнику (окружающая среда). После полного выброса отработавших газов (третий такт) цилиндр заполняется воздухом (четвертый такт).
Р
Рисунок 1.7- Диаграмма
теоретического цикла Дизеля
Имеется и характерный только для этого цикла параметр - степень предварительного расширения:
= V3/V2. (1.47)
При количественном рассмотрении цикла найдем вначале выражение для к.п.д. Определительная формула: = (Qн + Qх)/Qн. Величину Qн найдем, рассматривая изобарныий процесс 23, а величинуQхпо формулам изохорного процесса:
Qн=M ср(Т3-Т2);Qх=Mсv(Т1-Т4). (1.48)
Подставляя найденные величины в уравнение для к.п.д., а также заменяя значения температур Т3,Т2,Т4, выраженные через Т1 после записи соотношений для частных термодинамических процессовТ2=Т1k-1 (из уравнений адиабаты 12); Т3=Т2=Т1 k-1 (из уравнений изобары 23); Т4 = Т3 1-k = Т1 k , получим в итоге:
. (1.49)
Среднее давление цикла найдем, определив все работы цикла: работу изобарического расширения L23 = (М/)R(Т3-Т2); работу адиабатического расширенияL34 = (М/μ)(k- 1)-1R(Т3-Т4); работу адиабатического сжатияL12= (М/μ)(k- 1)-1R(Т2-Т1). Полная работа цикла определится алгебраической суммойL0=L23+L34+L21. После подстановки в эту сумму слагаемых и преобразований получим вначале:
. (1.50)
Затем, определяем среднее давление цикла ( р0=L0/Vh). Для этого выражаем величинуVh черезV1:Vh=V1(1 - 1/), а затем вводимр1= (М/μ)RТ1 V1-1. В итоге получим выражение:
.(1.51)
Цикл двигателя с сообщением теплоты при постоянных объеме и давлении (смешанный цикл Тринклера)
Смешанный цикл (рисунок 1.8) состоит из адиабатического процесса сжатия 12, изохорического процесса 23, изобарического процессарасширения газов 34, адиабатического расширения 45 и изохорического процесса 51. В процессе 1-2 сжимается воздух, с состояния 2 в систему впрыскивается топливо и начинает сгорать, поставляя теплоту Q1, после достижения состояния 3 топливо продолжает сгорать, поставляя на участке 34 тепло Q2. Соотношение величин Q1 и Q2 зависит от момента впрыска топлива и поддается плавной регулировке, что делает цикл хорошо управляемым. На участке 51 происходят процессы отдачи теплоты в окружающую среду (холодильник).
Смешанный тепловой цикл, как и прежде рассмотренные циклы двигателей внутреннего сгорания характеризуется во многом уже известными параметрами и характеристиками. Вывод формул для количественного выражения параметров цикла аналогичен рассмотренным в теоретических разделах методических указаний.
Цикл характеризуется следующими, уже известными соотношениями:
степень сжатия:
= V1/V2;
степень предварительного расширения:
= V4/V3 =V4/V2;
степень повышения давления:
= р3/р2=р4/р2.
Термический к.п.д. цикла Тринклера:
Рисунок 1.8 - Диаграмма
теоретического цикла Тринклера
Теплоты цикла:
Qн=Q1+Q2=Mсv(Т3-Т2) +Mср(Т4-Т3) ,
Qх=Mсv(Т1-Т5). (1.53)
Работа цикла:
. (1.54)
Среднее давление цикла :
, (1.55)
где р0=L0/Vh ,Vh =V1-V2.