- •Вопрос
- •Масса атомного ядра
- •Пример
- •Магические ядра
- •Пример
- •Зеркальные ядра
- •Пример
- •Пример
- •Пример
- •Вопрос
- •Вопрос
- •Спин-орбитальное взаимодействие
- •Пример
- •Вопрос
- •Пример
- •Пример
- •Характеристики ядерных состояний
- •Вопрос
- •Пример
- •Вопрос
- •Вопрос
- •Антиядра
- •Вопрос
- •Clustering building blocks: more than one nucleon bound, stable & no exited states below particle decay thresholds – 4He, deuterium, tritium, and 3He nuclei
Вопрос
Почему гигантский дипольный резонанс в сильно деформированных ядрах расщепляется на два максимума?
Вращательныесостояния
деформированныхядер
2
Eвращ = 2I J (J +1) .
Волновой функцией вращающегося ядра является собственная функция оператора квадрата полного момента
ˆ2 , имеющего собственные значения
J
2 J (J +1), т.е. сферическая функция YJM (θ,ϕ). Волновая функция ядра,
имеющего форму аксиальносимметричного эллипсоида, не изменяется при пространственной инверсии, т. е. переходит сама в себя. Поэтому волновая функция ядра, имеющего форму эллипсоида симметрична, что исключает состояния с J =1, 3, 5, … Чётность P сферической
функции равна (−1)J . Поэтому чётность
вращательных состояний четно-четного ядра всегда положительна.
Пример.
Вращательные состояния ядра 180Hf
8+ |
|
1085 (1120) |
|
|
|
6+ |
642 (653) |
||
4+ |
309 (311) |
||
2 |
+ |
|
93 кэВ |
|
|||
0 |
+ |
0 |
Нижние вращательные уровни ядра
18072 Hf . Рядом с экспериментальными
значениями энергии в скобках приведены энергии, рассчитанные по
формуле Евращ = ћ2J(J+1)/2I с моментом инерции I, оцененным по энергии
состояния 2+
Вращательные спектры бесспиновых ядер
2
EJ = 2J J (J +1)