fiz-ekz

11ÍÒ1(Ç) Íà рис. Ïредстàвленà зàвисимость энергии зàтухàющих колебàний от времени.

Êривàя 2 описывàет:

À) колебàния кинетической энергии вокруг среднего знàчения (кривàя 1) и по ним можно оценить условный период зàтухàющих колебàний, который будет рàвен T = t2-t1

B)Êолебàния потенциàльной энергии вокруг среднего знàчения (кривàя 1) и по ним можно оценить условный период зàтухàющих колебàний, который будет рàвен T=t3-t1

C)Êолебàния полной энергии вокруг среднего знàчения (кривàя 1) и по ним можно оценить условный период зàтухàющих колебàний, который будет рàвен T = t3-t1

D)Êолебàния полной энергии вокруг среднего знàчения (кривàя 1) и по ним можно оценить

условный период зàтухàющих колебàний, который будет рàвен T = t2-t1

12ÍÒ1(Ç) Íà рис. Ïредстàвленà зàвисимость энергии зàтухàющих колебàний от времени.

Ìàксимумы потенциàльной энергии имеют место в моменте времени:

À) t2, t4

B) Âо все моменты отмеченные нà рисунке *Ñ)t1, t3, t5

D) Ïо рисунку положение мàксимумов определить нельзя, т.к. 2 не определяет изменение потенциàльной энергии, à это колебàния полной энергии 13ÍÒ1(Ç) Íà рис. Ïредстàвленà зàвисимость энергий зàтухàющих колебàний от времени.

81

C) Íерàвномерным совершением рàботы диссипàтивной силы, которàя мàксимàльнà

приξ& → ξ&max

D) Òем, что полнàя энергия рàвнà сумме потенциàльной (WC) и кинетической (WL) энергии, мàксимумы которых сдвинуты по времени друг относительно другà

17ÍÒ2(Ç) Íà рисунке изобрàжены процессы релàксàции осцилляторов в àпериодическом режиме с одинàковой собственной чàстотой ω0, в том числе и кривàя, соответствующàя критическому режиму

Êритический режим описывàется

A)Êривой 4, т.к. β= ω 0 у остàльных кривых β > ω 0

B)Êривой 1- т.к. онà соответствует нàиболее быстрому уменьшению ξ в нàчàльные моменты, что и должно иметь место при критическом режиме

*C) зàвисимостью ξ (1) №2, т.к. они соответствуют нàиболее быстрому уменьшению ξ при

больших t

D) кривàя 3 т.к. при критическом режиме при мàлых t, должно происходить срàзу уменьшение ξ, à при больших t коэффициентàх релàксàции должен быть одним из сàмых бàльших.

18ÍÒ2) Íà рисунке изобрàжены процессы релàксàции осцилляторов в àпериодическом режиме с одинàковой собственной чàстотой ω 0, в том числе и кривàя, соответствующàя критическому режиму Â ответе рàсстàвьте все кривые в соответствии с ростом коэффициентà зàтухàния (β)

84

22ÍÒ1(Ç) Ñмещение колеблющейся величины от положения рàвновесия при зàтухàющих колебàниях определяется функцией

*A) x (t ) = A0e− βt cos(ωt +ϕ0)

B)x (t ) = Aei(ω0t +ϕ0 )

C)x (t ) = A cos(ωt +ϕ0 )

D)x (t ) = A cos(ωt −ψ )

23ÍÒ1(Ç) Êолебàтельный режим в реàльных осцилляторàх имеет место, если

A)ω0 < β

B)ω0 = β *C) ω0 > β

D)ω0 = 2β

24ÍÒ1(Ç) Êритический режим релàксàции реàльных осцилляторов имеет место, если A) ω0 < β

*B) ω0 = β

C)ω0 > β

D)ω0 = 2β

25ÍÒ1(Ç) Àпериодический режим релàксàции реàльных осцилляторов имеет место, если *A) ω0 < β

B)ω0 = β

C)ω0 > β

D)ω0 = 2β

26ÍÒ1(Ç) Êолебàтельный режим в пружинном мàятнике имеет место, если

86

C) R > 2

L

C

D) R = 2 L

C

28ÍÒ1(Ç) Àмплитудà зàтухàющих колебàний изменяется со временем по зàкону A) Àt = A0eβt

*B) Àt = A0e− βt

C)At = A0e− βt cos(ωt +ϕ0 )

D)At = A0eβt cos(ωt +ϕ0 )

29ÍÒ1(Ç) Ñкорость убывàния àмплитуды зàрядà в колебàтельном контуре с ростом индуктивности L

À) не меняется *Â) убывàет Ñ) возрàстàет

D) рàстет прямо пропорционàльно L

2.3 зàдàчи

рàд

1ÍÒ1(Ç) Ïри β >> ω0 и ω0 = 10 àмплитудà отклонения осцилляторà при его свободной

с

1

релàксàции изменилàсь в «е» рàз зà время t = 1с коэффициент зàтухàния β = …

с

Îтвет : 50

1

2ÍÒ1(Î) Ïри β >> ω0 и β = 20 àмплитудà отклонения осцилляторà от положения

с

рàвновесия уменьшилàсь в «е» рàз зà время t = 10-1 с собственнàя чàстотà осцилляторà рàвнà

рàд

ω0 = …

с

Îтвет : 2 3ÍÒ3(Ç) Èзвестно , что в общем случàе àпериодический процесс релàксàции описывàется

двумя слàгàемыми, одно из которых убывàет при β >> ω0 существенно быстрее другого. Åсли

собственнàя чàстотà осцилляторà ω0 = 2 рàд , à более «медленное» слàгàемое убывàет в «е»

с

рàз зà t = 0,2 с . Òо пренебречь быстро убывàющим слàгàемым можно уже при t >>…

À) 10-3 c Â) 0,05 с Ñ) 0,01 с *D) 0,1 с

4ÍÒ1(Î) Åсли собственнàя чàстотà колебàний диссипàтивного осцилляторà рàвнà ω0 = 10

рàд , то критический режим процессà релàксàции будет иметь место при β = ….с-1

с

Îтвет : 10

5ÍÒ1(Î) Â электрическом контуре L =10-6 Ãн, Ñ = 1ÌкÔ критический режим процессà релàксàции токà после отключения контурà от источникà будет иметь место при R = … Îм

87

Îтвет: 2

6ÍÒ1(Ç) Äля того, чтобы в RLC контуре имели место колебàния при R= 20 Îм и Ñ = 1 ÌкÔ, индуктивность должнà быть больше L > … Ãн

*À) 10-4 Â) 5 ×10-5 Ñ) 4×10-4 D) 2×10-4

7ÍÒ1(Î) ×àстотà свободных зàтухàющих колебàний диссипàтивного осцилляторà рàвнà

1

Êоэффициент зàтухàния осцилляторà рàвен β =…

с

Îтвет: 3

8ÍÒ1(Î)Öиклическàя чàстотà свободных зàтухàющих колебàний в RLC контуре с

9ÍÒ2(Ç)

Íàчàльнà фàзà в RLC контуре ϕ = 30о сдвиг среды между током и нàпряжением нà UL ψ& = 100о векторнàя диàгрàммà колебàний имеет вид:

Îтвет: Â 10ÍÒ2(Î) Îтношение квàдрàтов циклической чàстоты зàтухàющих колебàний к

коэффициенту зàтухàния рàвно 3. Ñдвиг фàзы между нàпряжением нà конденсàторе и током в RLC контуре рàвен(в грàдусàх)…

Îтвет: 150 11ÍÒ2(Î) Íà рисунке приведенà векторнàя диàгрàммà зàтухàющих колебàний для некоторого

моментà времени в RLC контуре, циклическàя чàстотà колебàний ω = 10 3 рàд

с

88

1

Êоэффициент зàтухàния контурà рàвен β = …

с

Îтвет: 10 12ÍÒ2(Î) Íà рисунке приведенà векторнàя диàгрàммà зàтухàющих колебàний для некоторого

моментà времени в RLC контуре, циклическàя чàстотà колебàний ω = 10 3 рàд

с

Èндуктивность контурà L = 0,1 Ãн. Ñопротивление контурà R = … Îм Îтвет: 2

Í

коэффициент упругости пружины k = …,

м

Îтвет: 40

89

14ÍÒ1(Ç) Êолебàтельнàя функция некоторого диссипàтивного осцилляторà имеет вид

π− t

ξ= 2cos(2πt + )e 2 . Ãрàфик функции приведён нà рисунке…

3

90