Â) имеет эллиптическую поляризàцию, бежит в сторону отрицàтельных Z , врàщение векторà со стороны нàблюдàтеля происходит впрàво;
*Ñ) рàспрострàняется в сторону отрицàтельных Z, имеет прàвую круговую поляризàцию; D) рàспрострàняется в сторону отрицàтельных Z, имеет левую круговую поляризàцию.
20. (ÍÒ2). (Ç). Êомпоненты электрического поля в электромàгнитной волне имеют вид
r |
Ex0 sin(ωt − ky) |
r |
Ez 0 cos(ωt − ky) . Ïри этом волнà: |
Ex = ex |
Ez = ez |
À) рàспрострàняется вдоль OY, имеет прàвую эллиптическую поляризàцию; Â) рàспрострàняется вдоль OY, имеет прàвую круговую поляризàцию;
*Ñ) рàспрострàняется вдоль OY, имеет левую эллиптическую поляризàцию; D) рàспрострàняется вдоль OY, имеет левую круговую поляризàцию.
21. (ÍÒ2). (Ç). Åсли в бегущей вдоль оси Z волне между компонентàми колеблющегося в
|
|
A2 |
(z,t) |
|
A2 |
(z,t) |
|
|
волне векторà A имеется связь видà |
x |
|
+ |
y |
|
=1, то это: |
|
Exm2 |
Eym2 |
|
|
|
|
À) только электромàгнитнàя волнà с круговой или эллиптической поляризàцией для
r r |
r r |
которой A = E(z,t ) или |
A = H (z,t) ; |
*Â) любàя поперечнàя векторнàя волнà с круговой или эллиптической поляризàцией; Ñ) любàя поперечнàя векторнàя волнà с эллиптической поляризàцией;
D) произвольнàя векторнàя волнà (продольнàя, поперечнàя, продольно поперечнàя) с эллиптической поляризàцией.
|
|
|
r |
22. (ÍÒ2). (Ç). Åсли компоненты векторà H в электромàгнитной волне описывàются |
урàвнениями |
r |
r |
Hx = −ex Hm sin(ωt + kz) |
H y = ey Hm cos(ωt + kz) , то: |
r |
r |
и волнà имеет левую круговую поляризàцию; |
À) vp |
= -ez v p |
r |
r |
|
|
Â) vp |
= ezv p и волнà имеет прàвую круговую поляризàцию; |
r |
r |
|
|
*Ñ) vp = -ez v p и волнà имеет прàвую круговую поляризàцию; |
r |
r |
|
r r |
D) vp |
= -ez v p |
, но для определения поляризàции необходимы соотношения Ex , Ey . |
23. (ÍÒ1).(Ñ ). Âолне, укàзàнной в левом столбике, соответствует следующее знàчение векторà Ïойнтингà ( P ) в зàдàнном элементе прострàнствà
À) Ëинейно поляризовàннàя волнà |
|
À) P = Pmax = const |
Â) Âолнà с левой круговой поляризàцией |
|
Â) P = Pmax sin2 ωt |
Ñ) Âолнà с прàвой круговой поляризàцией |
|
Ñ) Pmin £ P £ Pmax |
D) Ýллиптически поляризовàннàя волнà |
|
D) P = 0,5× Pmax (1-cos2ωt) |
|
|
E) P = Pmax cos2 ωt |
Îтвет: À – Â,D,E; |
B,C – A; |
D – C. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
r |
r |
r |
- Iy . |
24. (ÍÒ1). ×àсто зàписывàют интенсивность волны с E Pex - Ix , |
E |
Pey |
Èнтенсивность волн от теплового источникà рàвнà : |
|
|
|
|
À) I = Ix или I = Iy , причем Ix = I y . |
) I = Ix + Iy , где Ix ,I y могут иметь любые знàчения; |
*Ñ) I = Ix + Iy , à Ix |
= I y ; |
D) I = |
|
|
|
, т.к. Ix = I y |
|
|
|
|
Ix2 + Iy2 |
= Ix |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
25. (HÒ2). (Ç). Åсли в спектре волнового поля имеют место чàстоты в интервàле Vω , то
время когерентности τk |
для нàблюдения квàзистàционàрной кàртины интерференции |
можно оценить по формуле… (Âыбрàть все неверные ответы) |
|
|
|
|
|
π |
1 |
; *B)τk |
|
ν |
|
|
* C)τk ≈ |
ν −Vν |
*D)τk ≈ |
λV |
|
|
À) τk ≈ |
|
= |
|
≈ |
|
|
; |
|
|
; |
|
|
. |
ωk |
|
(Vν ) |
2 |
2 |
v phλ |
2 |
|
Vν |
|
|
|
|
|
νV |
|
|
|
Âэтих формулàх Vλ - интервàл длин волн в спектре; ν – среднее знàчение чàстоты.
26.(HT1). (Ç). Çà время t нàблюдения интерференции в точке Ì случàйное отклонение сдвигà фàз δϕ = π/4. Â этом случàе интерференция:
A. не будет нàблюдàться, т. к. t > tкогер; *B. будет нàблюдàться, т. к. t < tкогер;
C.не будет нàблюдàться, т. к. t = tкогер;
D.будет нàблюдàться, т. к. t> tкогер.
27. (HT2). (Ç). Çà время нàблюдения интерференции t в точке Ì случàйное отклонение сдвигà фàз волн δφ = (4/3)π. Â этом случàе в точке Ì интерференция:
A.будет нàблюдàться, т. к. t<τ когер;
B.везде будет нàблюдàться, т. к. t=τ когер;
*C. не будет нàблюдàться, т. к. t>τ когер; D. не будет нàблюдàться, т. к. t<τ когер.
28. (HÒ1). (Ç). Îт двух когерентных источников электромàгнитные волны попàдàют в точку «À» (рис.) . Óсловие мàксимумà и минимумà àмплитуды колебàний в т. «À» имеет вид
E = E1m + E2m |
|
(N1 − N2)(r1 −r2 ) = mλ0 |
|
λ0 - длинà волны в |
À) |
|
|
|
|
|
|
|
2m+1 |
|
E =| E |
− E |
2m |
| |
(N |
− N |
)(r |
− r ) = |
|
|
λ , где m = 0, |
±1,±2,... |
|
|
1m |
|
|
1 |
2 |
1 |
2 |
2 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
вàкууме; N - коэффициент преломления.
E = E1m + E2m
*Â)
E =| E1m − E2m |
E = E1m + E2m
Ñ)
E =| E1m − E2m |
N1r1 − N2r2 = mλ0 |
|
|
|
N r − N |
r = |
2m+1 |
λ |
, где m = 0,±1,±2,... |
|
|
1 |
1 |
|
2 |
|
2 |
|
|
2 |
|
|
0 |
|
N1r1 − N2r2 = mλ |
|
|
|
|
|
|
λ, где m = 0, ±1, ±2,..., λ - длинà волны в |
N r − N r = |
2m+1 |
|
|
1 1 |
|
2 |
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
рàссмàтривàемой среде; |
|
|
|
E = E1m + E2m |
|
r1 − r2 = m(λ1 −λ2 ) |
λ1, λ2 - длины волн в |
D) |
|
|
|
|
2m +1 |
|
E =| E |
− E |
2m |
| |
r − r = |
|
(λ |
−λ ), где m = 0,±1,±2,... |
|
1m |
|
|
1 2 |
2 |
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
кàждой из сред.
29. (HÒ2).(Ñ). Êонструктивной и деструктивной интерференции двух когерентных волн с
àмплитудàми в точке нàблюдения E1m, E2m соответствует следующее соотношение между суммàрной интенсивностью и àмплитудой поля (левый столбик) и вырàжениями в прàвом столбике:
A) E1m + E2m , |
|
|
|
| E1m − E2m | |
|
|
|
|
B) |
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E2 |
+ E 2 |
|
|
| E2 |
|
− E 2 |
|
| |
|
À) интенсивность |
|
1m |
|
2m |
|
|
|
1m |
|
2m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C) |
I12 + I22 , |
|
|
| I12 − I22 | |
|
|
|
|
D) ( |
|
|
|
+ |
|
|
)2 , ( |
|
|
− |
|
|
|
)2 |
I |
1 |
|
I |
2 |
I |
1 |
I |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Â) àмплитудà поля Îтвет: À-D; B-A.
30. (HÒ2). (Ç). Â опыте Þнгà нà две щели пàдàет монохромàтический свет с длиной
волны λ и чàстотой ν от удàлённого источникà, для которого время когерентности τÊ. Íàибольшее число мàксимумов нà экрàне определяется формулой:
A) m ≤ τÊ ν; |
B) m ≤ 1/(τÊ ν); |
*C) m ≤ cτÊ/ λ; |
D) m ≤ λ /cτÊ. |
31. (HÒ2). (Ç). Â точку M приходят две волны y1 = Acos(ωt+kx) и y2 = Acos(ωt+kx+φ). Â этой точке нàблюдàется мàксимàльнàя интенсивность, если:
A. φ = mπ/2; где m=0,1,2…; |
B. φ = (2m+1)π/2; где m=0,1,2…; |
C. *φ = 2mπ; где m=0,1,2…; |
D. φ = (2m+1)π; где m=0,1,2… . |
32. (HÒ2). (Ç). Äвà синфàзных источникà нàходятся нà рàcстоянии “a” друг от другà и излучàют электромàгнитные волны в нàпрàвлении θ нà удàлённый приёмник. Ðàзность фàз между волнàми в месте рàсположения приёмникà φ рàвнà:
A. φ = (2π/λ) a cosθ; |
|
θ |
B. * |
φ = (2aπ/λ) sinθ; |
|
|
|
C. φ = (2πλ/a) sinθ ; |
à |
|
D. |
φ = mπθNa. |
|
|
|
|
|
33. (ÍT1). (Ç). Òонкàя плёнкà одинàковой толщины освещàется светом с чàстотàми ν1 и ν2 < ν1. Â проходящем свете в точке Ì нàблюдàется мàксимум интенсивности волны с чàстотой только ν1. Â точке Ê будет нàблюдàться мàксимум интенсивности волны с чàстотой:
|
|
|
|
A. *ν = ν1 ; |
Â)ν = ν2 ; Ñ) ν 2 < ν < ν1 ; |
|
D) Çàвисит от рàсстояния ÊÌ . |
|
|
|
|
|
Ê |
Ì |
34. (HÒ3). (Ç). Äве одинàковые рàдиомàчты, удàлённые друг от другà нà рàсстояние d, рàботàют в противофàзàх нà чàстоте ν. Ìàксимумы излучения будут нàблюдàться в
нàпрàвлениях: |
|
*A. Sinθ = (2m-1)λ/2d; где m=1,2,3…; |
B. Sinθ = mλ/d; где m=1,2,3…; |
C. Sinθ = mλ/2d; где m=1,2,3…; |
D. Sinθ = (2m-1)λ/d; где m=1,2,3… . |
183
35. (HT3). (Ç). Ïàрàллельный пучок монохромàтического светà с длиной волны λ пàдàет нà две щели шириной à и промежутком между ними b. Ìинимумы интенсивности светà нàблюдàются в нàпрàвлениях:
A. |
*sinθ1 = λ(2m+1)/(2(a+b)); |
sinθ 2= λm/a; |
B. |
sinθ1 |
= mλ/(2b); |
sinθ2 = λ(2m+1)/(2a); |
C. |
sinθ1 |
= mλ/(a+b); |
sinθ2 = |
λ(2m+1)/(2a); |
D. |
только для sinθ = λm/a. |
|
36.(HÒ1). (Ç). Â зàкрытой с концов трубе длиной L зàперт столб воздухà, в котором возбуждàется стоячàя волнà основного тонà. Â трубе для смещения слоёв среды возникнут:
*À. Îднà пучность и двà узлà; Â. Äве пучности и один узел;
C.Äве пучности и двà узлà;
D.Îднà пучность и один узел.
|
|
|
|
|
37. |
(HÒ1). (Ç). Åсли волновые функции бегущих нàвстречу волн |
Ψ1 = Acos(ωt − kx), |
Ψ 2 = A cos(ωt + kx) , то волновàя функция стоячей волны имеет вид: |
|
A) A coskx cosωt; |
B) 2Acos kxsinωt; |
|
*C) 2 Acos kxcosωt; |
D) 2Asin kxsinωt. |
38. |
(HÒ1). (Ç). Åсли волновые функции бегущих нàвстречу волн |
Ψ1 = Asin(ωt − kx), |
Ψ2 = A sin(ωt +kx) , то волновàя функция стоячей волны имеет вид : |
|
A) A coskx cosωt; |
*B) 2A cos kxsinωt; |
|
C) 2Acos kxcosωt; |
D) 2Asin kxsinωt. |
39. |
(HÒ1). (Ç). Åсли волновые функции бегущих нàвстречу волн |
Ψ1 = Acos(ωt − kx), |
Ψ 2 = A cos((ωt + kx) −π ) , то волновàя функция стоячей волны имеет |
вид: |
|
|
|
|
A) A coskx cosωt; |
B) 2Acos kxsinωt; |
|
C) 2Acos kxcosωt; *D) 2Asin kxsin ωt. |
40. |
(HÒ2). (Ç). Ýлектрическое поле стоячей электромàгнитной волны описывàется |
функцией Ex = 2E0 coskz cosωt . Ñоответствующее вырàжение для мàгнитного поля волны имеет вид:
*A) Hy |
= 2H0 sin kzsinωt; |
B) Hz |
= 2H0 sin kzsinωt; |
C) Hy |
= 2H0 sin kz cosωt; |
D) Hy |
= 2H0 cos kzsin ωt. |
41. (HÒ2). (Ç). Ýлектрическое поле стоячей электромàгнитной волны описывàется функцией Ex = 2E0 coskz sinωt . Ñоответствующее вырàжение для мàгнитного поля волны имеет вид:
A) H y = 2H0 sin kzsinωt; *C) Hy = 2H0 sin kzcosωt;
B) Hz = 2H0 sin kz sinωt; D) Hy = 2H0 cos kzsin ωt.
42. (HÒ2). (Ç). Ñтоячàя электромàгнитнàя волнà обрàзуется при сложении двух встречных волн, электрические поля которых описывàются функциями
E1x = E0 sin(ωt −kz), E2x = E0 sin(ωt + kz) . Ñоответствующие вырàжения для мàгнитных полей этих волн имеют вид:
A) B1y |
= B0 cos(ωt −kz), |
B2 y = B0 cos(ωt + kz); |
*B) B1 y = B0 sin(ωt −kz), |
B2 y |
= B0 sin(ωt + kz); |
C) B1y |
= −B0 sin(ωt − kz), |
B2y |
= −B0 sin(ωt + kz); |
D) B1z |
= B0 sin(ωt − kz), |
B2z = B0 sin(ωt + kz). |
43. (HÒ2). (Ç). Ñтоячàя электромàгнитнàя волнà обрàзуется при сложении двух встречных волн, электрические поля которых описывàются функциями
E1x = −E0 sin(ωt −kz), E2x = E0 sin(ωt + kz) . Ñоответствующие
вырàжения для мàгнитных полей этих волн имеют вид: |
A) B1y |
= B0 cos(ωt −kz), |
B2 y |
= B0 cos(ωt + kz); |
B) B1y |
= B0 sin(ωt −kz), |
B2 y |
= B0 sin(ωt + kz); |
*C) B1y = −B0 sin(ωt −kz), B2 y = −B0 sin(ωt + kz); |
D) B1z |
= B0 sin(ωt − kz), |
B2z |
= B0 sin(ωt + kz). |
44. (HÒ2). (Ç). Â дàльней зоне угловàя ширинà глàвных мàксимумов ( ϑ , при ϑ = 1)во многолучевой интерференции N лучей рàвнà
*A) ϑ |
2λ |
B) ϑ |
4λ2 |
|
C) ϑ |
2d |
D) ϑ |
2λ |
|
|
; |
|
; |
|
; |
|
|
|
|
|
dN |
|
|
dN |
(dN )2 |
|
|
λN |
|
2 |
45. (HÒ2). (Ç). Ñтоячàя электромàгнитнàя волнà обрàзуется при сложении двух встречных волн, электрические поля которых описывàются функциями
E1x = E0 cos(ωt −kz), E2x = −E0 cos(ωt + kz) . Ñоответствующие вырàжения для мàгнитных
полей этих волн имеют вид: |
|
*A) B1 y = B0 cos(ωt −kz), |
B2 y |
= B0 cos(ωt + kz); |
B) B1y |
= B0 sin(ωt −kz), |
B2 y = B0 sin(ωt + kz); |
C) B1y |
= −B0 sin(ωt − kz), |
B2y |
= −B0 sin(ωt + kz); |
D) B1z |
= B0 sin(ωt − kz), |
B2z = B0 sin(ωt + kz). |
46. (HÒ2). (Ç).Ýлектрическое поле стоячей электромàгнитной волны описывàется функцией Ex = 2E0 sin kzcosωt . Ñоответствующее вырàжение для мàгнитного поля волны имеет вид:
A) H y |
= 2H0 sin kzsinωt; |
B) Hz = 2H0 sin kz sinωt; |
C) Hy |
= 2H0 sin kz cosωt; |
* D) Hy = 2H0 cos kzsin ωt. |
47. (HÒ1) (Ç). Íà рисунке изобрàжён мгновенный снимок электрического поля стоячей электромàгнитной волны. Îбъёмные плотности мàгнитной энергии в точкàх 1 и 2 в дàнный момент времени рàвны:
A.w1=wmax ; w2=0 ;
B.w2=wmax ; w1=0 ;
C.w1=w2=wmax ;
*D. w1=w2=0.
48. (HÒ1). (Ç). Íà рисунке изобрàжён мгновенный снимок мàгнитного поля в стоячей электромàгнитной волне. Ïучности нàпряженности электрического поля в дàнный момент нàблюдàется в точкàх:
A.1, 3, 5;
B.0, 2, 4;
C.0, 4 ;
*D. E=0 при любых знàчениях Õ.
Ðисунок к вопросàм № 49 - 53.
49. (HÒ2). (Î). Íà рис. 1 приведено рàспределение àмплитуды электрического поля в стоячей волне в некоторый момент времени t . A0 - àмплитудà поля в бегущей волне; Wm - мàксимàльнàя плотность энергии. Ðàспределение плотности электрической и мàгнитной энергии в стоячей волне покàзàно нà рисункàх:
Îтвет: 2 и 3.
50. (HÒ2). (Î). Íà рис. 1 приведено рàспределение àмплитуды мàгнитного поля в стоячей волне в некоторый момент времени t . A0 - àмплитудà поля в бегущей волне; Wm - мàксимàльнàя плотность энергии. Ðàспределение плотности электрической и мàгнитной энергии в стоячей волне покàзàно нà рисункàх:
Îтвет: 3 и 2.
51. (HÒ2). (Î). Íà рис. 3 приведено рàспределение àмплитуды электрического поля в стоячей волне в некоторый момент времени t . A0 - àмплитудà поля в бегущей волне; Wm - мàксимàльнàя плотность энергии. Ðàспределение плотности электрической и мàгнитной энергии в стоячей волне покàзàно нà рисункàх:
Îтвет: 3 и 2
52. (HÒ2). (Î). Íà рис. 5 приведено рàспределение àмплитуды мàгнитного поля в стоячей волне в некоторый момент времени t . A0 - àмплитудà поля в бегущей волне; Wm - мàксимàльнàя плотность энергии. Ðàспределение плотности электрической и мàгнитной энергии в стоячей волне покàзàно нà рисункàх:
Îтвет: 7 и 8
53. (HÒ2). (Î). Íà рис. 5 приведено рàспределение àмплитуды электрического поля в стоячей волне в некоторый момент времени t . A0 - àмплитудà поля в бегущей волне; Wm - мàксимàльнàя плотность энергии. Ðàспределение плотности мàгнитной и плотности электрической энергии в стоячей волне покàзàно нà рисункàх… Îтвет: 7 и 8.
54. (HÒ1). (Ç). Íà рисунке изобрàжён мгновенный снимок стоячей упругой волны. Ïри этом соответствующие скорости колебàний чàстиц в точкàх B и C рàвны:
A.Vв=Vm ; Vc=0;
B.Vc=Vm ; Vв=0; *C. Vc=Vв=0;
D.Vc=Vв=Vm.
55. (HT1. (Ç). Âолны E1Y=E0sin(ωt-kx) и E2Y=E0sin(ωt+kx) обрàзуют электрическое поле в стоячей электромàгнитной волне. Àмплитудà нàпряженности электрического поля имеет вид:
A.Em=|2E0 cos(ωt-kx)|;
B.Em=|2E0sinkx|;
C.Em=const;
*D. Em=|2E0 coskx|.
56. (HT1). (Ç). Â трубе длиной L, открытой с одного концà возбуждàются стоячие волны, соответствующие 2ой гàрмонике. Ìестà, в которых кинетическàя энергия чàстиц воздухà в трубе имеет нàибольшее знàчение, соответствуют точкàм:
*A. 2,4;
B.1,2,3,4;
C.1,3;
D.одинàковà нà всей протяжённости трубы.
57. (HT2). (Ç). Íà рисунке изобрàжён мгновенный снимок стоячей волны. Ïри этом скорости колебàтельного движения в точкàх 1 и 2 рàвны:
A. V1=Vmax ; V2=0.5Vmax; *B. V1=V2=0;
C.V1=V2=Vmax;
D.V1=0 ; V2=0.5Vmax.
58. (HÒ2). (Ç). Ñтоячàя электромàгнитнàя волнà обрàзуется при сложении двух встречных волн, электрические поля в которых описывàются функциями:
E1X=E0cos(ωt-kz) и E2X=E0cos(ωt+kz). Ìàгнитные поля в этих волнàх должны описывàться функциями:
*A. B1Y=B0cos(ωt-kz) и B2Y=-B0cos(ωt+kz);
B.B1Y=B0sin(ωt-kz) и B2Y=-B0sin(ωt+kz);
C.B1Z=B0cos(ωt-kz) и B2Z=B0sin(ωt-kz);
D.B1Z=B0cos(ωt-kz) и B2Z=-B0cos(ωt+kz).
59.(ÍT1). (Ç). Íà рисунке изобрàжен мгновенный снимок cтоячей волны. Ðàзность фàз между колебàниями в точкàх 1 и 2 рàвнà:
A. 0; |
B. π / 4 ; |
C. 2π / 3; |
*D. π. |
60. (HT1). (Ç). Âолновàя функция стоячей электромàгнитной волны может иметь вид:
A.EY=2E0coskx*cosωt ; BY=2B0coskx*cosωt
B.EZ=2E0sinky*sinωt ; BY=2B0sinkz*sinωt *C. EX=2E0coskz*cosωt ; BY=2B0sinkz*sinωt
D.EZ=2E0sinkx*sinωt ; BY=2B0cosky*cosωt
61. (HT1). (Ç). Íà рисунке изобрàжен мгновенный снимок стоячей волны. Ðàзность фàз между колебàниями в точкàх 1 и 2 рàвнà:
A.0;
B.π /4;
C.3π /4;
*D. 2π.
62. (HT2). (Ç). Íà рисунке изобрàжен мгновенный снимок мàгнитного поля в стоячей электромàгнитной волне. Ìестà, в которых энергия электрического поля
может принимàть нàибольшее знàчения соответствуют точкàм: *A. 2, 6, 10;
B.0, 2, 8;
C.0, 2, 4, 6, 8, 10;
D.энергия электрического поля одинàковà во всех точкàх.
63. (HT1). (Ç). Ñтоячàя волнà обрàзуется при сложении 2-х волн:
A.y1=A1cos(ωt-kx) и y2=A2cos(ωt-kx+π/2;)
B.y1=A1cos(ω1t-kx) и y2=A2cos(ω2t+kx);
C.z1=Acos(ωt-kx) и z2=Acos(ωt+ky);
*D. y1=Acos(ωt-kx) и y2=Acos(ωt+kx+π).
64. (HÒ2). (Ç). Íà рисунке изобрàжен мгновенный снимок упругой стоячей волны. Îбъёмнàя плотность полной мехàнической энергии (Ð) в точкàх Â и Ñ в дàнный момент времени рàвнà:
*A. PB=Pmax ; PC=0;
B.PB=0 ; PC=Pmax;
C.PB=PC=0;
D.PB=PC=Pmax
65.(HT1). (Ç). Íà рисунке изобрàжен мгновенный снимок электрического поля в стоячей
электромàгнитной волне. Óзлы мàгнитной индукции этой волны нàблюдàются в точкàх:
A.1,3,5,7;
B.2, 6 ;
C.1, 2, 3, 4, 5, 6, 7; *D. 2, 4, 6.
66. (HT2). (Ç). Íà рисунке изобрàжен мгновенный снимок стоячей упругой волны, с àмплитудой пучности 2À0 в момент времени t=0. Ãрàфик этой волны через четверть периодà имеет вид:
*A. B.
C. D.
67. (HT1). (Ç). Ðàсстояние между двумя точкàми стоячей электромàгнитной волны Õ = λ /3. Ðàзность фàз между колебàниями нàпряженности электрического поля этой
волны рàвнà: |
|
A. Äφ = π /3; |
*B. Äφ = 0; |
C. Äφ = 2π /3; |
D. Äφ = π. |
68. (HT1). (Ç). Â открытой с двух концов трубе длиной L обрàзовàлàсь стоячàя волнà, соответствующàя основному тону. Ïлотность потенциàльной энергии принимàет нàибольшее
знàчение в точкàх (точке): |
|
A. 1, 5; |
B. 2, 4; |
*C. 3; |
D. 1, 3, 5 |
69. (HÒ1). (Ç). Ïри «пàдении» упругой волны нà грàницу двух сред (из 1 в 2), ее отрàжение с потерей полуволны происходит при условии:.
A)) cs1 > cs2 ; B) cs1 < cs2 ; *C)ρ1cs1 < ρ2cs 2; *D)z2 > z1
70. (HÒ1). (Ç). Ïри пàдении упругой волны нà грàницу среды с волновым сопротивлением z → ∞ волнà:
À) полностью отрàжàется и нà грàнице обрàзуется пучность; *Â) полностью отрàжàется с потерей полуволны и нà грàнице обрàзуется узел;
Ñ) полностью отрàжàется без потери полуволны и нà грàнице обрàзуется узел; D) чàстично отрàжàется с потерей полуволны и нà грàнице поле существенно увеличивàется (обрàзуется пучность).
71. (HÒ2) (Ç). Ïри пàдении электромàгнитной волны из среды с большим волновым
сопротивлением в среду с меньшим волновым сопротивлением фàзà поля E при отрàжении от грàницы:
À) сохрàняется (вектор E в пàдàющей и отрàженной волне имеет одинàковое нàпрàвление);
*Â) происходит потеря полуволны (Eпàд = −Eотр );
Ñ) потеря полуволны нàблюдàется для H ;
D)потеря полуволны происходит и для E и для H .
72.(HÒ1). (Ç). Åсли в точке нàблюдения интерферируют N лучей, то àмплитудà колебàний:
À. не изменяется; |
*B. Óвеличивàется в N рàз; |
Ñ. Óвеличивàется в N2 рàз; |
D. Óменьшàется в N2 рàз. |
73. (HÒ1). (Ç). Åсли в точке нàблюдения àмплитудà колебàний увеличивàется в N рàз, то число интерферирующих лучей рàвно:
A. 
N ; *B. N; C. N 2; D. нельзя определить.
74. (HÒ1). (Ç). Ïоложение глàвных мàксимумов при многолучевой интерференции определяется условием:
A. Äφ =(π-1)m/2; |
B. Äφ =2π(m-1/2); |
*C. Äφ =2πm; |
D. Äφ =λm. |
Çдесь Äφ – сдвиг фàзы между соседними лучàми. |
|
|
75. (HÒ2). (Ç). Åсли в точке нàблюдения интерферируют N лучей, то число |
минимумов интенсивности рàвно: |
|
|
A. N; |
*B. N-1; |
C. N/2; |
D. 2N. |
|
|
76. (HÒ2). (Ç). Àнтеннà состоит из 4-х синфàзных когерентных источников, рàсположенных нà одной прямой нà рàсстоянии à друг от другà. Ðàзность фàз между волнàми от соседних источников в нàпрàвлении нà первый минимум интенсивности
рàвнà: |
|
|
|
À) π/8; |
Â) π/4; |
* Ñ) π/2; |
D) π. |
77. (HÒ1). (Ç). Óгoл, под которым виден первый минимум интерференции волн с длиной волны λ от N источников, рàсположенных нà рàсстоянии d друг от другà нà одной прямой, в дàльней зоне, рàвен:
*A) sinθ = |
λ |
; |
B) sinθ = |
λ |
; |
C) sinθ = |
Nλ |
; |
D) θ 2 = |
λ |
; |
|
|
|
|
|
Nd |
dN 2 |
|
|
d |
|
Nd |
3.3.Çàдàчи
1.(ÍÒ2). (Î). Ýлектрическое поле электромàгнитной волны в среде с μ = 1 изменяется по
зàкону E = E0 cos(1,5π ×1014 t -π ×106 x) . Äиэлектрическàя проницàемость среды ε рàвнà: Îтвет: 4
2. (ÍÒ1). (Î). Äисперсионное урàвнение имеет вид ω = ak 2 + bk , где a и b - const . Ãрупповàя скорость uгр рàвнà:
*Îтвет: 2ak+b
