fiz-ekz

D)Óменьшится в 3 рàзà, т.к. энергия колебàний пропорционàльнà ω2

2ÍÒ1(Ç) Åсли в RLC контуре увеличить электрическую емкость в двà рàзà, остàвив неизменную собственную чàстоту контурà, то время устàновления стàционàрных вынуждàющих колебàний À) остàнется неизменным *Â) уменьшится в 2 рàзà Ñ) увеличится в 2 рàзà

D) Óменьшится в 2 рàз

3ÍÒ2(Î) Ïри вынужденных колебàниях àмплитудà нàпряжения нà индуктивности рàвнà 2Â , конденсàторе 5Â, резисторе 4Â. Àмплитудà нàпряжения источникà рàвнà … Â Îтвет: 5

4ÍÒ2(Î) Ïри вынужденных колебàниях àмплитудà нàпряжения нà индуктивности рàвнà 2Â , конденсàторе 5Â, резисторе 4Â. Ñдвиг фàзы между нàпряжением источникà и зàрядà нà конденсàторе рàвен:

À) +53˚ *Â) -53˚ Ñ) +37˚ D) -37˚

5ÍÒ2(Î) Ïри вынужденных колебàниях àмплитудà нàпряжения нà индуктивности рàвнà 2Â , конденсàторе 5Â, резисторе 4Â. Ñдвиг фàзы между током в контуре и нàпряжением источникà рàвен:

À) +53˚ Â) -53˚ *Ñ) +37˚ D) -37˚

D)1 с−1

4

7ÍÒ1(Î) Ïри вынужденных колебàниях àмплитудà нàпряжения нà индуктивности рàвнà 5Â ,резисторе 4Â,конденсàторе ZB.àмплитудà нàпряжения источникà рàвнà…,Â

8ÍÒ2(Ç) Ïри вынужденных колебàниях àмплитудà нàпряжения нà индуктивности рàвнà 5Â ,резисторе 4Â,конденсàторе ZB. Ñдвиг фàзы между нàпряжением источникà и зàрядà нà конденсàторе рàвен:

À) -53˚

121

*Â) -127˚ Ñ) -37˚ D) +37˚

10ÍÒ2(Î) Àмплитудà колебàния нàпряжения нà конденсàторе при ω <<ω0 рàвнà 1Â , электрический зàряд qm = 10-2Êл, индуктивность контурà L = 10-6 Ãн. Ñобственнàя чàстотà

колебàний контурà рàвнà ….. рàд ( ответ зàписàть в десятичной системе единиц( 10, 20, 25 и т.

с

д. ))

Îтвет: 10000 11ÍÒ1(0) ×àстотà вынужденных колебàний ω = 10 ω0 , àмплитудà нàпряжения источникà 100Â

. àмплитудà нàпряжения нà конденсàторе рàвнà UC ≈… Â Îтвет: 1

12ÍÒ1(Î) Ñобственнàя чàстотà RLC контурà, и коэффициент зàтухàния, соответственно рàвны

рàд

с

Îтвет: 30

13ÍÒ2(Î) Ñобственнàя чàстотà и время релàксàции колебàний в RLC контуре соответственно

электромàгнитнàя энергия зàпàсеннàя зàпàсеннàя в контуре рàвнà ….. Äж Îтвет: 2

14ÍÒ2(Î) энергия зàпàсеннàя в RLC контуре при резонàнсе W = 10 Äж, мàксимàльное знàчение энергии, нàкàпливàемой в конденсàторе контурà при ω << ω0 WC = 4×10-3 Äж. Äобротность контурà (Q) рàвнà…

Îтвет: 50 15ÍÒ1(Î) Íà рисунке предстàвлен грàфик àмплитудного знàчения энергии зàпàсàемой в

конденсàторе RLC контурà от чàстоты вынуждàющей силы.

122

18ÍÒ2(Î) нà рис. Ïредстàвленà зàвисимость àмплитуды нàпряжения нà конденсàторе от чàстоты при вынужденных колебàниях .

Äобротность контурà рàвнà: Îтвет: 50

19ÍÒ3(Î) Ïоследовàтельнàя электрическàя цепь состоит из индуктивности L , емкости Ñ и

резисторà R. Ðеàктивное сопротивление цепи x = 2 Îм , à коэффициент мощности цепи

3

рàвен 2 2

Ñопротивление резисторà R рàвно… Îм Îтвет: 2

20ÍÒ3(Î) Ïоследовàтельнàя электрическàя цепь состоит из индуктивности L , емкости Ñ и

резисторà R. Ðеàктивное сопротивление цепи x = 2 Îм , à сдвиг фàзы между нàпряжением

3

приложенным к цепи и током рàвен -30˚. Ñопротивление резисторà рàвно … Îм Îтвет: 2

21ÍÒ1(Î) Â некоторой электрической цепи реàктивное сопротивление Õ = -3 ÎÌ, à àктивноR = 4 Îм.

Çнàчение полного сопротивления цепи |Z| рàвно … Îм Îтвет: 5

22ÍÒ1(Ç) Â некоторой электрической цепи реàктивное сопротивление Õ = -4 ÎÌ, à àктивно R= 3 Îм.

Çнàчение полного сопротивления цепи |Z|рàвно … Îм

23ÍÒ2(Î) Ýлектрическàя цепь состоит из индуктивности L = 0,02 Ãн и резисторà R = 10 Îм (рис)

ω = 50 рàд .

с

Ñдвиг фàзы между нàпряжением и током рàвен… о Îтвет: -45

24ÍÒ2(Î) электрическàя цепь состоит из конденсàторà C = 200 мкÔ и резисторà R = 1000 Îм

(рис) чàстотà источникà токà ω = 50 рàд . сдвиг фàзы между нàпряжением и током рàвен … о

с

Îтвет: 45

Ðàздел 1. Îбщие предстàвления о волнàх.

1.1 Îсновные определения и понятия. 1.ÍÒ1.(з)Ïродольной волной нàзывàют à) любую волну, у которой фàзà колебàний физической величины

изменяется вдоль нàпрàвления рàспрострàнения волны *в) волну, в которой изменение возмущения среды со временем происходит вдоль рàспрострàнения волны

124

с) любые упругие волны в мàтериàльных средàх д) только звуковые волны в гàзàх, т. к. в них изменяется дàвление.

2.ÍÒ1.(з)Çвуковую волну в воздухе можно считàть à) всегдà скàлярной волной, т. к. в ней изменяется только дàвление гàзà (скàлярнàя величинà)

*в) всегдà продольной т. к. в ней изменения дàвления, темперàтуры и векторà средней скорости чàстиц со временем происходят в нàпрàвлении рàспрострàнения волны с) только векторной волной, т.к. изменения средней скорости чàс-

тиц происходят вдоль нàпрàвления рàспрострàнения волны д) кàк продольной, тàк и поперечной в зàвисимости от дàвления и темперàтуры гàзà.

3.ÍÒ1.(з)Ïоперечнàя волнà это волнà, в которой физические величины, хàрàктеризуюшие возмущение среды, являются:

à) векторàми, нàпрàвленными перпендикулярно нàпрàвлению рàспрострàнения волны *в) векторàми, изменяющимися со временем в нàпрàвлении, перпен-

дикулярном нàпрàвлению рàспрострàнения волны с) векторàми, прирàщение которых со временем происходит вдоль нàпрàвления рàспрострàнения волны д) векторными функциями только одной координàты.

4.ÍÒ1.(з) Ïонятие “скàлярные волны” используют для хàрàктеристики à) только продольных волн в) только поперечных волн

*с) кàк продольных, тàк и поперечных волн д) волн, рàспрострàняющихся в изотропной среде.

5.ÍÒ1.(з) Â изотропной упругой среде могут рàспрострàняться à) только скàлярные волны в) только продольные и скàлярные волны

с) только продольные скàлярные и поперечные векторные волны *д) любые упругие и поперечные электромàгнитные волны.

6.ÍÒ1.(з)Ïонятие “векторные волны” используют для хàрàктеристики à) только продольных волн

в) только поперечных волн

*с) кàк продольных ,тàк и поперечных волн д) только электромàгнитных волн и упругих волн, рàспрострàняющихся в àнизотропных средàх.

7.ÍÒ1.(з) Åсли конкретный волновой процесс , описывàется числовой функцией координàт и времени ,то волну нàзывàют à) продольной *в) скàлярной

с) продольной скàлярной д) непрерывной скàлярной

125

8.ÍÒ1(з) Âолну нàзывàют плоской, если ее волновàя функция Ψ(r, t) à) зàвисит только от одной из декàртовых координàт Ψ(r, t) ≡ Ψ(x, t) *в) имеет одинàковые знàчения в плоскости, перпендикулярной нàпрàвлению рàспрострàнения волны *с) сохрàняет вид при пàрàллельном переносе системы координàт

д) не меняется при произвольном повороте системы координàт .

9.ÍÒ1.(з) Âолну нàзывàют стàционàрной, если

à) волновàя функция является однознàчной функцией координàт r и времени t

в) скорость рàспрострàнения волны не зàвисит от àмплитуды

*с) профиль волны т.е. рàспределение возбуждения среды в прострàнстве не меняется со временем и определяется только фàзой

д) энергия, зàпàсеннàя в волне, не изменяется со временем

10.ÍÒ1.(з) Åсли скорость рàспрострàнения v волнового возмущения зàвисит от его àмплитуды , то волну нàзывàют à) нестàционàрной *в) нелинейной с) уединенной

д) диспергирующей

11.ÍÒ1.(з)Íелинейные волны *à) не подчиняются принципу суперпозиции, т. к. волновые функции

определяются из нелинейных урàвнений движения в) тàк же кàк и любые другие волны всегдà подчиняются принципу суперпозиции , т.к. этот принцип является всеобщим

с) не подчиняются принципу суперпозиции, но всегдà могут быть рàзложены в ряд Ôурье по стàционàрным гàрмоническим состàвляющим д) подчиняются принципу суперпозиции, если энергия в кàждой из

волн не зàвисит от времени .

12.ÍÒ1.(з) Â рàмкàх клàссической электродинàмики электромàгнитные волны в вàкууме подчиняются принципу суперпозиции *à) всегдà т.к. урàвнения Ì àксвеллà в этом случàе являются линей ными дифференциàльными урàвнениями в) только при мàлых àмплитудàх поля

с) когдà источники волн являются гàрмоническими функциями времени д) только в случàе стàционàрных волн.

13.ÍÒ1.(з) Åсли волновàя функция некоторого возмущения среды имеет вид Ψ(r, t) = Ψ(x −υt) , то онà описывàет

à) стàционàрную плоскую волну, бегущую влево ( в сторону отрицàтельных знàчений X )

в) любую плоскую волну, бегущую впрàво с) стàционàрную волну, бегущую впрàво, с произвольным рàспределением возмущения среды в плоскости YZ

*д) стàционàрную волну, бегущую впрàво , с одинàковым в плоскостиYZ возмущением среды

126

14.ÍÒ.1(з) Åсли волновàя функция некоторого возмущения имеет вид Ψ(r, t) = Ψ(x +υt) ,то онà описывàет

à) любую плоскую волну , бегущую влево в) стàционàрную, плоскую волну, бегущую впрàво

*с) стàционàрную волну, бегущую влево , с одинàковым в плоскости YZ возмущением среды

д) стàционàрную волну ,бегущую влево, с произвольным рàспределением возмущения среды в плоскости YZ

15.ÍÒ1(з) Åсли волновàя функция некоторого возмущения облàдàет свойством Ψ(r, t) = Ψ(r, t + nT) , где n N , то волну нàзывàют

à) стàционàрной *в) периодической

с) гàрмонической т.к. приведеннàя зàвисимость от времени возможнà лишь для возмущения, меняющегося по зàкону синусà ( косинусà) д) периодической незàтухàющей, т. к. через рàвные промежутки времени T волновàя функция имеет одно и то же знàчение.

16.ÍÒ1.(з) Ôронт волны -это вообрàжàемàя поверхность в прострàнстве à) нà которой в дàнный момент времени отсутствует волновое воз-

мущение веществà или поля в) нà которой àмплитудà волнового поля имеет одно и то же знàчение

*с) которàя отделяет чàсть прострàнствà ,уже охвàченную волновым процессом, от облàстей, где в рàссмàтривàемый момент времени волновое возмущение еще отсутствует д) где фàзà колебàний волны постояннà.

17.ÍÒ1(з) Ïри геометрическом описàнии волн чàсто используют следующие три понятия: 1) волновàя поверхность, 2) волновой фронт, 3 ) поверхность постоянной фàзы. Èх физический смысл одинàков для à) всех трех понятий

в) первого и второго *с) первого и третьего д) второго и третьего

18ÍÒ1.(з) Ïродольные упругие волны могут рàспрострàняться:

A)только в вàкууме;

B)только в гàзе;

C)только в жидкости и твердом теле; *D) в любой среде, кроме вàкуумà.

19ÍÒ1.(з) Â твердом теле могут существовàть:

A)только продольные упругие волны;

B)только поперечные упругие волны;

*C) кàк продольные, тàк и поперечные волны; D) любые волны, кроме электромàгнитных.

20ÍÒ1.(з) Ýлектромàгнитные волны могут рàспрострàняться:

A)только в вàкууме;

B)только в гàзàх и жидкостях;

C)в любой среде, кроме вàкуумà;

127

*D) в любой среде, à тàкже в вàкууме. 21ÍÒ1(з)Ýлектрический потенциàл в среде изменяется по зàкону

ϕ = ϕ0 cos(ωt − kz) .

Ïриведеннàя функция описывàет:

A) линейно поляризовàнную продольную бегущую волну; *B) скàлярную бегущую волну;

C)линейно поляризовàнную стоячую волну;

D)скàлярную стоячую волну.

A)плоскую зàтухàющую бегущую волну;

B)сферическую зàтухàющую бегущую волну;

C)сферическую незàтухàющую волну;

*D) среди ответов нет прàвильного. 23ÍÒ1(з) Ïрàвильное утверждение:

*A) волновàя поверхность - это геометрическое место точек, колеблющихся в фàзе;

B)волновàя поверхность может быть только плоскостью;

C)волновàя поверхность и волновой фронт - это всегдà одно и то же;

D)волновàя поверхность перемещàется в прострàнстве с груп-

повой скоростью.

24 ÍÒ1(з) Ïонятию изотропнàя средà соответствуют утверждения:

1) фàзовàя скоростьυ p зàвисит от чàстоты или, соответственно, длины волны

r

*2)υ p постояннà по всем нàпрàвлениям в среде

3)υ p - зàвисит от àмплитуды волны

r

4)υ p меняется при изменении нàпрàвления рàспрострàнения

25 ÍÒ.1(з) Ïонятию àнизотропнàя средà соответствуют утверждения:

1)фàзовàя скоростьυ p зàвисит от чàстоты или, соответственно,

длины волны

r

2)υ p постояннà по всем нàпрàвлениям в среде

3)υ p - зàвисит от àмплитуды волны

r

*4)υ p меняется при изменении нàпрàвления рàспрострàнения

26. ÍÒ.1(з) Ïонятию нелинейнàя средà соответствуют утверждения:

1)фàзовàя скоростьυ p зàвисит от чàстоты или ,соответственно, длины волны r

2)υ p постояннà по всем нàпрàвлениям в среде

*3)υ p зàвисит от àмплитуды волны

r

4)υ P меняется при изменении нàпрàвления рàспрострàнения

27 ÍÒ1.(з)Ïонятию дисперсия соответствуют утверждения:

*1) фàзовàя скоростьυ p зàвисит от чàстоты или, соответственно, длины волны

r

2)υ p постояннà по всем нàпрàвлениям в среде

128

3)υ p - зàвисит от àмплитуды волны

4)υ p меняется при изменении нàпрàвления рàспрострàнения

2

3

À) средà с нулевой дисперсией Â) нормàльнàя дисперсия Ñ) àномàльнàя дисперсия

Îтвет: 2-à. 1- в, 3-с

29ÍÒ1(с) Íà рис приведены рàзличные дисперсионные кривые. Óстàновите соответствие между номерàми кривых и текстом левого столбцà

1

2

λ

À) нормàльнàя дисперсия Â) средà с нулевой дисперсией Ñ) àномàльной дисперсией Îтвет: 3-À, 1-Â, 2-Ñ

29.ÍÒ.1(з) Íà рис. приведенà некоторàя дисперсионнàя кривàя. Íà чàстоте ω 1 . Ôàзовую скорость следует определять кàк

129