fiz-ekz

Добавил:

Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Московский технический университет связи и информатики

Предмет:

Физика

Файл:

имеет вид ω = 2ω sin(

- коэффициент упругости при поперечных

.pdf

Скачиваний:

107

Добавлен:

03.05.2015

Размер:

1.84 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 1617 / 2217 18 19 20 21 22 > Следующая >>>

34. (ÍÒ2). (Ñ). Âырàжению, стоящему в левом столбике, соответствует следующее соотношение, стоящее в прàвом столбце:

À) Äàвление светà нà вещество в	À) D× B
результàте его поглощения рàвно	Â) Dm Bm c2
Â) Äàвление электромàгнитной волны нà
вещество при полном отрàжении рàвно
	2
Ñ) Âектор импульсà, переносимый
	Ñ) E × H
единицей объемà волны рàвен
D) Èнтенсивность волны рàвнà	D)	< EH >

Îтвет: A-D; B-C; C-A; D-B.
			c

35.(HÒ2). (Ç). Åсли при попàдàнии в вещество свет снàчàлà испытывàет рàссеяние и поглощàется уже рàссеянный свет, то дàвление светà:

*A) остàнется тàким же кàк и в отсутствие рàссеяния P =					I	;
*A) остàнется тàким же кàк и в отсутствие рàссеяния P =						;
				д	C
			I		C
B)	P	>	I	, т.к. в кàждом àкте рàссеяния будет передàвàться импульс, больший чем
B)	P	>
	д	C

при поглощении;

C)Pд < I , поскольку излучение будет постепенно поглощàться;

D)в зàвисимости от соотношения между рàсстоянием и поглощением возможны все

три вàриàнтà.

36.(ÍÒ1). (Ç). Åсли умножить àмплитуду мàгнитного поля нà удельное сопротивление вàкуумà, то получим:

*À) нàпряженность поля Åm;

Â) энергию, зàпàсенную в мàгнитном поле; Ñ) знàчение векторà мàгнитной индукции;

D)интенсивность волны.

37.(ÍÒ2). (Ç). Åсли интенсивность электромàгнитной волны рàвнà I =100 Âт м2 , то

знàчение àмплитуды электрического поля в волне Em < 25Â м :

À) не может быть никогдà; *Â) будет в диэлектрике с μ =1 ε >100 ;

Ñ) возможно если пучок электромàгнитных волн дефокусировàть;

D)возможно в среде, где волнà испытывàет случàйное рàссеяние.

38.(ÍÒ1). (Ç). Îбщàя формулà для фàзовой скорости упругих волн в жидкостях и гàзàх рàвнà:

À)	γÐ	;	Â)	Ð	;	* Ñ)	∂Ð	;	D)	γ∂Ð
										∂ρ
	ρ			ρ			∂ρ

161

39. (ÍÒ2). (Ç). Ïростейшей моделью твердого телà является цепочкà àтомов, связàнных между собой квàзиупругими силàми. Íà рисунке приведенà для цепочки àтомов зàвисимость

ω от k для упругих волн. Èз рисункà следует, что волны:

À) не облàдàют дисперсией; * Â) дисперсия нормàльнàя; Ñ) дисперсия àномàльнàя;

D)по кривым нельзя определить вид дисперсии

40.(ÍÒ1). (Ç). Äисперсионные соотношения для

цепочки квàзиупруго связàнных àтомов имеют вид ω =ω0 sin(ka) . Èз урàвнения следует, 2

что волны в цепочке:

À) не облàдàют дисперсией; * Â) дисперсия нормàльнàя; Ñ) дисперсия àномàльнàя;

D)по формуле нельзя однознàчно определить вид дисперсии.

41.(ÍÒ1). (Ç). Äисперсионные соотношения для цепочки квàзиупруго связàнных àтомов

имеют вид ω =ω0 sin(		ka	) . Èз урàвнения следует , что дисперсия отсутствует при:

	2			π		ka			π
*À) κ →0	Â) κ ≈				Ñ)		= 2πn,n N	D) κ =		(2n +1),n N
				a
					2				a

42. (ÍÒ2). (Ç). Äля упругой волны ξ = Acos(ωt − kx) вырàжениям, стоящим в левом столбце, соответствуют следующие соотношения из прàвого:

a)плотность кинетической энергии wк

b)плотность потенциàльной энергии wп

c)вектор Óмовà j

d)интенсивность волны I

a)A2ω2ρ cos2 (ωt − kx) 2

b)A2k2υф2 ρ sin 2(ωt − kx) 2

c)A2ω3ρ

d) A2ω3ρ sin2(ωt − kx) k

Âàриàнты ответов:

A) a-a, b-a, c-d, d-c; C) a-d, b-b, d-c;

B) a-a, b-b;

*D) a-b, b-b, c-d, d-c.

43. (ÍÒ2). (Ç). Íà рисунке предстàвлен мгновенный снимок, плоской бегущей вдоль оси ÎÕ, звуковой волны. Ðàспределение знàчений векторà Óмовà в прострàнстве имеет вид

162

0	0.1			0.2			0.3			т.к. Wk и Wn чàстиц изменяются в противофàзе
										т.к. Wk и Wn чàстиц изменяются в противофàзе

				Wk и Wn синфàзны Wk и Wn тàм где ξ = ξmax
0	0 .1	0 .2	0 .3	Wk и Wn синфàзны Wk и Wn тàм где ξ = ξmax
0	0 .1	0 .2	0 .3

*C)

f( x)

0 .1

0 .2

0 .3

Wk и Wn синфàзны их мàксимумы при ξ = 0

0	0.1	0.2	0.3	т.к. поток энергии периодически изменяет нàпрàвление

44. (ÍÒ2). (Ç). Íà рисунке предстàвлен мгновенный снимок скорости смещения чàстиц в упругой волне. Ðàспределение знàчений векторà Óмовà в прострàнстве имеет вид:

A)	5					т.к. Wk и Wn чàстиц


		0	0.1	0.2	0.3

изменяются в противофàзе

*B)													W и W синфàзны W			и W тàм где ξ = ξ
*B)	0 0		.1		0	.2		0	.3				W и W синфàзны W		k	и W тàм где ξ = ξ	max
													k	n	k	n	max
2
		f( x)

				0	0		.1	0		.2	0	.3
C)										x			Wk и Wn синфàзны их мàксимумы при ξ = 0
C)													Wk и Wn синфàзны их мàксимумы при ξ = 0

т.к. поток энергии периодически изменяет нàпрàвление

0 0.1

0.2 0.3

45. (ÍÒ1). (Ç). Â метàллической плàстине в нàпрàвлении, перпендикулярном ее грàнице, возбуждàют продольную или поперечную упругие волны одинàковой àмплитуды. Ïàдàя нà грàницу с воздухом, волнà:

*À) не возбуждàет в воздухе волну, если онà поперечнàя; Â) и поперечнàя и продольнàя волны возбуждàют одинàковую волну;

Ñ) поперечнàя волнà возбуждàет волну мàлой интенсивности;

163

D) эффективность возбуждения зàвисит от отношения коэффициентов сдвиговой

деформàции (G) и модуля Þнгà. Ïри G >1 возбуждение более эффективно поперечной

волной.

2.3.Çàдàчи.

1.(ÍÒ1). (Ç). Åсли ток смещения в некотором плоском конденсàторе с площàдью плàстин

1см2 рàвномерно рàспределен по его поперечному сечению и рàвен 1 À, то rotH внутри конденсàторà в системе ÑÈ рàвен

À) 1A;

B)100A/M;

*C) 104A/M2;

D)10-4M2/A.

2. (ÍÒ1). (Ç).

Çàвисимость мàгнитной индукции от координàт имеет вид B = ez B0

(

−1) .

Ïри этом

rotB рàвен:

*A).- e

Â)

;

C) e

;

D) −e

y x

z 0

3. (ÍÒ1). (Ç). Çàвисимость мàгнитной индукции от координàт имеет вид B

= ez B0 (

−1) .

Ïри этом

divB рàвнà:

À)

;

* B) 0 ;

C) e

;

D) − е

х0

4. (ÍÒ2). (Ç). Çàвисимость мàгнитной индукции от координàт и времени имеет вид

B = ez B0

(

−1) . Ïри этом

rotE рàвен:

;

*B) −e

(

−1) ;

C) 0 ;

ez .

x0 t0

z t

x0t0

5. (ÍÒ2). (Ç). Çàвисимость мàгнитной индукции от координàт и времени имеет вид

B = ez B0

(

−1) . Ïлотность токà смещения в вàкууме рàвнà

*A) −ey

;

B) − ey

;

C) ey

;

D) ey μ0

c 2 x ε

c 2 x t

164

6. (ÍÒ2). (Ç).

Íàпряженность электрического поля в однородном диэлектрике с

относительной диэлектрической проницàемостью ε рàвнà E(r,t) = ex

. Ïри

y 2 +1

в прострàнстве рàвен:

этом rotH

t 1- y 2

r t

y r

A) εEm

;

B) ex Em

εε 0

; C) exε

;

*D) εε0

ex .

2 H

( y 2 +1)

y 2 H

7. (ÍT1). (Ç). Íàименьшее рàсстояние между точкàми, в которых колебàние

электромàгнитного поля в вàкууме осуществляется в фàзе, рàвно:

*À)

;

Â)

; Ñ)

сν ;

8. (ÍÒ1). (Ç). Èнтенсивность плоской электромàгнитной волны, рàспрострàняющейся в

вàкууме с пàрàметрàми

= 377Â

и Í

=1 À

рàвнà

À)337 Â/м2 ;

Â) 674 Âт/м2 ;

*Ñ) 188,5 Âт/м2 ;

D) 1348 Äж/м

9. (ÍÒ1). (Ç). Èнтенсивность плоской электромàгнитной волны рàвнà I =188,5

Âт

2 .

= 3,77 ×102 Â

Àмплитудà векторà E

. Íàйти àмплитуду векторà нàпряженности

мàгнитного поля Hm .

À) 0,5 À/м ;

*Â) 1 À/м ;

Ñ) 2 Òл

D) 2 Âб

10. (ÍÒ2).(Î) Èнтенсивность электромàгнитной волны I =1Âт

2 . Äàвление световой

волны нà вещество при полном поглощении рàвно pa

= k ×10n Ïà . Çàписàть k с точностью

до двух знàчàщих единиц и степень n (нàпример, 2,2.10-4 Ïà ®k=2,2; n=-4).

Îтвет: k = 3,3 ;

n = -9.

11. (ÍÒ2).(Î). Èнтенсивность в лàзерном луче достигàет знàчений I =1016 Âт

2 .

Äàвление создàвàемое тàким излучением в результàте отрàжения при нормàльном

пàдении рàвно pa

= k ×10n Ïà . Çàписàть k с точностью до двух знàчàщих единиц и степень

n (нàпример, 2,2.104 Ïà ®k=2,2; n=4).

Îтвет: к = 6,6; n = 7.

12.(ÍÒ2). (Î). Èнтенсивность электромàгнитной волны в дàльней зоне

I (r,θ) =

30 sin2 θ Âт

(электрический диполь). Ìощность потокà энергии волны рàвнà

м2

… Âт:

Îтвет: 40

13. (ÍÒ1). (Ç). Èзвестнà интенсивность электромàгнитной волны

I. Âектор мàгнитной

индукции в волне рàвен:

À)

;

*Â)

I ;

Ñ)

μ0

I ;

;

2μ0C

μ0C

2μ0C

165

14. (ÍÒ2). (Î). Èнтенсивность мощного излучения от лàзерà состàвляет I =1, 2×1016 Âт м2 .

Çнàчение векторà мàгнитной индукции в волне рàвно k ×10n Òл. Ïри рàсчете принять μ0 =1,25×10−6 Òл À . (Çàписàть знàчение n).

Îтвет: 7.

15. (ÍÒ2). (Ç). Èнтенсивность электромàгнитной волны лàзерного излучения в некоторой

облàсти прострàнствà состàвляет I =1, 2×1016 Âт			2 . Ìàксимàльное знàчение
		м
нàпряженности электрического поля в волне рàвно:
*À) » 2,7 x 109 Â/м ;	Â) »3 x 106 Â/м ;	Ñ) »1,2 x 1010 ;		D) » 7x108
16. (ÍÒ2). (Ç). Èнтенсивность плоской электромàгнитной волны I =1Âт					2 . Äля
определения одной из величин Em или Ím (àмплитуд поля):				м

À) можно воспользовàться соотношением I = Em Hm , однàко при этом однà из величин 2

должнà быть известнà по условию и может быть произвольной;

Â) воспользовàвшись формулой из À) необходимо учесть связь между Åm и Ím в волне, которàя в вàкууме рàвнà ε 0Em = μ0 Hm ;

*Ñ) связь действительно следует учесть, но в отличие от Â), онà нà сàмом деле рàвнà

ε 0 Åm =

μ0 Hm ;

D) для рàсчетà полей необходимо еще знàть переносимый волной импульс т.к. его квàдрàт

определяет кинетическую энергию, переносимую волной.

17.(ÍÒ1). (Ç). Óдельное волновое сопротивление вàкуумà рàвно …

*Â)

;

Ñ)

ε0

;

μ0

À)

ε 0

;

μ0

ε0

μ0

ε 0

μ0

18.(ÍÒ1). (Ç). Óдельное сопротивление вàкуумà в системе ÑÈ рàвно … Îм.м. Îтвет: 377

19.(ÍÒ2). (Ç). Äисперсионное урàвнение для поперечных волн, возбуждàемых в периодической цепочке одинàковых àтомов с рàвновесным рàсстоянием между ними –à,

смещениях àтомов. Ôàзовые скорости для длинных ( λ ® ¥, k ® 0,vp = cs ) и предельно коротких ( λmin , v m ) волн рàвны:

*A) Ñ

= a

= C

;

S π

B) Ñ

= a

= 2a

;

C)т.к V

,то C

ω0

x ® ¥ , V

ω0

λ очень длинные волны имеют

2π

min

166

очень большую фàзовую скорость;

ω0

a =

т.к. λ

ω0

D) Ñ

= a

;

= 2a ,à V

min

kmax

20.

кинетической энергии чàстиц плоской

времени

прострàнстве.

Ãрàфик

Wn имеет

вид:

*A)

Â)

Ñ)

21. (ÍÒ2). (Ç). Íà рисунке покàзàн мгновенный снимок плоской бегущей звуковой волны. Ñоответствующий грàфик рàспределения в прострàнстве плотности кинетической энергии чàстиц покàзàн нà рисунке:

À)

*Ñ)

167

22. (ÍÒ2). (Ç). Íà рисунке покàзàн мгновенный снимок плоской бегущей звуковой волны. Ñоответствующий грàфик рàспределения в прострàнстве плотности потенциàльной энергии упругой деформàции покàзàн нà рис.:

À)

Â)

*C)

23. (ÍÒ1). (Ç). Ïри переходе упругой волны из одной среды в другую ее фàзовàя скорость уменьшилàсь в двà рàзà, при этом чàстотà колебàний:

A)увеличилàсь в 2 рàзà

B)уменьшилàсь в 2 рàзà *C) остàлàсь неизменной

D)уменьшилàсь в 2 рàз

24.(ÍÒ1). (Ç). Óпругàя волнà рàспрострàняется через двà сосудà, отношение плотности

	ρ		υ	ф
гàзà в которых	1	= 4	(T=const). Îтношение	1		рàвно:
	ρ 2		υ2		ф
			168

ρ1

;

*B)

;

; D)

ρ2

ρ1

ρ2

25. (ÍÒ2). (Ç). Èнтенсивность сферической звуковой волны нà рàсстоянии r1 = 1м от источникà, рàвнà 4мÂт/м2. Èнтенсивность волны нà рàсстоянии r2 = 2м, рàвнà …. мÂт/м2

*A) 1; B) 2; C) 3; D) 4.

26. (ÍÒ2). (Ç). Íà рàсстоянии r=1м от источникà сферических звуковых волн мàксимàльное знàчение векторà Óмовà 5мÂт/м2.

Ìощность источникà волны рàвнà:

A)5мÂт;

B)20 мÂт; *C) 31,4мÂт;

D)62,8мÂт.

27.(ÍÒ3). (Ç). Ïлоскàя звуковàя волнà ξ (x,t) = 2 ×10−6 sin(500t - 2x) м рàспрострàняется в среде с ρ =1кг /м3. Àмплитудà векторà Óмовà рàвнà : .

*A)2,5*10-4Âт/м2; B)1,25*10-4Âт/м2; C)5*10-4Âт/м2; D)5*10-5Âт/м2.

28.(ÍÒ2). (Ç). Â некоторой среде для упругой плоской волны нà грàфикàх покàзàны: 1) зàвисимость смещения ξ чàстиц от t при х=0 и 2), скорость колебàния чàстиц от х при

t=0. Âолновàя функция плоской бегущей волны ξ (x,t) имеет вид

υ 10-1[м/c]

1,57

x[м]

*A) 10-2 cos(5πt ± 0,2πx) ;	B) 1 cos(5πt ± 0,2πx) ;
Ñ) 10-2 sin(5πt ± 0,2πx) ;	D)1sin(5πt ± 0,2πx) .

29. (ÍÒ2). (Ç). Òочки, нàходящиеся нà рàсстоянии х1 = 7м и х2 = 12м от источникà

возмущения, колеблются с рàзностью фàз ϕ =	5	π .Ñкорость волны 12м/c. Ïлоскàя
6
бегущàя впрàво вдоль оси ÎÕ волнà имеет вид:

*A)	ξ = A cos( 2πt −			π	x ) м	;	B) ξ = A cos( π t −			π	x ) ;

	6						6
C)	ξ = Acos(2πt +	π	x) ;				D) ξ = Acos(4π -	π	x)м .

	6						3

30. (ÍÒ1). (Ç). Îтношение скорости звукà в воздухе при темперàтурàх t1 = 270C и t2 = -

2130C ( cs1 ) рàвно: cs2

169

A) 5; *B) 5 ; C) 1; D) 22

31. (ÍÒ1). (Ç). Îтношение скорости звукà при одинàковых темперàтурàх в воздухе и

гелии

cs (B)

рàвно:

cs (He)

*A)

;

C) 2

;

D) 1.

32. (ÍÒ1). (Ç). Èзвестно, что скорость звукà в воздухе при нормàльной темперàтуре cs = 330 м с . Ïри тех же условиях этà скорость в молекулярном водороде рàвнà :

*A)~1,4*103м/с; B)~82м/с; C)~8*103 м/с; D)~3,3*102 м/с. (отношение молярных мàсс воздухà и водородà рàвно 14.5)

33. (ÍÒ1) (Ç). Èзвестно, что скорость звукà в воздухе при нормàльной темперàтуре и дàвлении cs = 330 м с . Ïри увеличении дàвления в 16 рàз скорость:

A) увеличится в 4 рàзà; *B) не изменится;

C)уменьшиться в 4 рàзà;

D)уменьшится 16 рàз.

Ðàздел 3. Ñложение волн и интерференция.

3.1.Îсновные определения и понятия

1.ÍÒ1. (3). Ãàрмоническую волну (бесконечную во времени и прострàнстве): À) можно предстàвить в виде волнового пàкетà незàвисимо от её природы;

*Â) нельзя предстàвить в виде волнового пàкетà незàвисимо от её природы; Ñ) можно предстàвить в виде волнового пàкетà только, если это электромàгнитнàя

волнà;

D)можно предстàвить в виде волнового пàкетà только, если это упругàя волнà.

2.ÍÒ1. (3). Äля цугов волн, покàзàнных нà рисункàх, нàибольший рàзброс волновых чисел

k в волновом пàкете соответствует рис: À)

;

*Â)		;

Ñ)	;

3. ÍÒ1.(3). Ôàзовàя скорость меньше групповой, если dυф : dλ

À) >0; B) >1; *C) <0; D) =0.

170

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 1617 / 2217 18 19 20 21 22 > Следующая >>>

Соседние файлы в предмете Физика

#
09.11.2019863.74 Кб4014. Механические колебания.doc
#
11.11.20183.56 Mб1042.Динамика.doc
#
11.11.20183.51 Mб1023.Законы сохранения.doc
#
15.04.20191.95 Mб11Dopoln otveti.doc
#
03.05.2015488.28 Кб397Dushevnye_otvety_na_test_po_fizike.pdf
#
03.05.20151.84 Mб107fiz-ekz.pdf
#
03.05.20154.8 Mб358fiz-ekz2sem.pdf
#
03.05.2015159.74 Кб132Fizika.doc
#
03.05.2015235.01 Кб66Fizika_2.doc
#
19.12.20185.8 Mб123Fizika_ekzamen_3_semestr.doc
#
03.05.20152.88 Mб83Konspekt_lektsy_po_fizike.doc