Добавил:

Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Московский технический университет связи и информатики

Предмет:

Физика

Файл:

fiz-ekz

.pdf

Скачиваний:

107

Добавлен:

03.05.2015

Размер:

1.84 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 1516 / 2216 17 18 19 20 21 22 > Следующая >>>

A) 1,-т.к.энергия, зàпàсённàя в мàгнитном и электрическом полях в волне одинàковà;

æV ö			1			E
				2
					, поскольку в волне		m		c ;
B) ç		÷						=

è	c ø					Bm

*C) V , т.к Em = c ;

cBm

D)не может быть однознàчно определено, поскольку воздействие поля зàвисит от

условий, в которых нàходятся зàряды в веществе.

23. (ÍÒ1). (Ç). Îсновным «силовым» вектором, действующим нà электрический зàряд в электромàгнитной волне, считàют:

A)обà векторà Em и Bm т.к. волнà рàспрострàняется со скоростью светà;

B) вектор Bm , т.к. в волне Bm = сE ;

r	FB		V
*C) вектор Em ,поскольку отношение		=		;
	FE
			c

D)или вектор Em или Bm в зàвисимости от того кàкàя из состàвляющих силы Ëоренцà

больше.

24. (ÍT2). (Ç). Íепрàвильным знàчением рàзмерности для интенсивности электромàгнитной волны является:

A)	A ×B	;	Â)	À× Â	;	Ñ)	Âт	; D)	Êл × Â
							м2		м2с
	м2с			м
Îтветы: À, Â.

25.(ÍÒ1). (Ç). Âектор Ïойнтингà есть:

À) вектор потокà энергии в электромàгнитной волне; *Â) вектор плотности потокà энергии в электромàгнитной волне; Ñ) интенсивность волны;

D)мощность потокà энергии в волне.

26.(ÍÒ1). (Ç). Çнàчение векторà Ïойнтингà P в плоской бегущей волне :

À) неизменнo т.к. через любую поверхность, перпендикулярную Vp

переносится однà и тà же энергия (Vp -фàзовàя скорость); *Â) изменяется от 0 до Åт Íт ;

Ñ) уменьшàется по экспоненциàльному зàкону с удàлением от источникà, т.к. мощность источникà огрàниченà;

D)уменьшàется экспоненциàльно, т.к. мощность источникà огрàниченà и одновременно колеблется от 0 до Åт (z)Hm (z) , где z – рàсстояние до источникà..

27.(ÍÒ1). (Ç). Èнтенсивность электромàгнитной волны в вàкууме - это среднее знàчение: *À) векторà Ïойнтингà:

Â) потокà энергии в волне; *Ñ) плотности потокà энергии;

D)мощности в волне нà избрàнной в прострàнстве поверхности.

28.(ÍÒ2). (Ç). Èнтенсивность (I) плоской гàрмонической волны в вàкууме рàвнà:

151

32. (ÍÒ2). (Ç). Â упругой нити фàзовàя скорость волн vф =

*À) Å

E 2 m + μ

;

Â)

;

Ñ)

(ε

) ;

2ε

Íеверными вырàжениями являются:

29. (ÍÒ1). (Ç). Îпределите все неверные ответы. Ìощность потокà энергии это : A) полнàя энергия, переносимàя волной в единицу времени;

Â) энергия, переносимàя волной в единицу времени через зàмкнутую поверхность, кàждый r

элемент которой перпендикулярен вектору Ïойтингà Ï ; *C) энергия, которàя переносится волной зà период ;

*D) энергия, переносимàя волной через зàдàнную поверхность в единицу времени . Íеверными ответàми являются:

30. (ÍÒ1). (Ç). Åсли Å – модуль Þнгà, ρ- плотность твердого телà, то фàзовàя скорость продольных упругих волн в твердом теле рàвнà:

À)	Å	; * Â)	Å	; Ñ)		;	D) ρÅ .
					ρÅ

ρ ρ

31.(ÍÒ1). (Ç). Â àдиàбàтической звуковой волне в гàзàх фàзовàя скорость рàвнà :

À)	γRT	;	Â)	γkT	;	*Ñ)	γRT	; D)	γP
									ρ
	M			m			m

Çдесь γ -констàнтà Ïуàссонà, Ì- молярнàя мàссà, m- мàссà молекул, ρ - плотность, Ð – дàвление гàзà.

Íеверными ответàми являются:

Fн . Â этой формуле : ρS

À) Fн- коэффициент упругости нити, S – площàдь сечения, ρ -плотность; Â) Fн- силà нàтяжения нити, S – длинà, ρ - плотность нити;

*Ñ) Fн- силà нàтяжения нити, S – площàдь сечения, ρ - плотность нити;

D)Fн- силà нàтяжения нити, S – длинà нити, ρ - дàвление внутри нити.

33.(ÍÒ1). (Ç). Â большинстве случàев фàзовàя скорость звуковых волн в гàзàх

количественно прàвильно описывàется формулой v =	γ kT	=	γ RT	, где γ – постояннàя

ф	m		M

Ïуàссонà. Ôормулу получàют, предположив, что в сжàтиях и рàзрежениях волны изменяются

À) только темперàтурà;

Â) только темперàтурà при V=const;

*Ñ) объем слоев и темперàтурà в них (àдиàбàтический процесс);

D) только дàвление (изохорный процесс);

34.(ÍÒ1). (Ç). Çвуковые волны в гàзàх и жидкостях могут быть: À) продольными и поперечными;

*Â) только продольными; Ñ) в гàзàх только продольными, в жидкостях продольными и поперечными;

D) в гàзàх только продольными, в жидкостях при большой длине волны продольными и поперечными, мàлой только продольными/

152

35. (ÍÒ1). (Ç). Â твердых телàх в рàвновесии силы притяжения между структурными элементàми (àтомàми, молекулàми)

À) отсутствуют; * Â) между кàждой пàрой существуют, но рàвнодействующàя нà кàждый

элемент рàвнà нулю; Ñ) не рàвны нулю, т.к. внутри существует дàвление, стягивàющее àтомы;

D) Íàличие или отсутствие рàвнодействующей всех сил, действующей нà кàждый àтом зàвисит от видà веществà.

36. (ÍÒ1). (Ç). Ôàзовые скорости продольных и поперечных волн:

À) всегдà одинàковы, т.к. определяются знàчением модуля Þнгà; *Â) в принципе они всегдà рàзные, т. к. у первых определяются знàчением

модуля Þнгà, à у вторых модулем сдвиговых деформàций; Ñ) рàзные только в àнизотропных веществàх;

D)рàзные только в кристàллàх, обрàзовàнных из àтомов рàзных типов.

37.(ÍÒ2). (Ç). Äля звуковых волн в гàзàх волновое урàвнение чàсто зàписывàют в виде

∂2 p	= v		∂2 p	, где p – дàвление,	v		- скорость звукà. Â твердых телàх это урàвнение
		ps				ps
∂t 2			∂x2

A)применимо для àнàлизà продольных и поперечных волн, если в кàчестве волновой функции используется изменение дàвления;

B)не имеет смыслà т.к. упругие волны в твёрдых телàх всегдà векторные à дàвление скàлярнàя величинà;

*C) применимо с определёнными оговоркàми к продольным волнàм для àнàлизà прирàщений плотности (и, соответственно, дàвления в волне);

D)спрàведливо утверждение À), но только для изотропных веществ.

38. (ÍÒ1). (Ç). Â кристàллàх длины упругих волн изменяются:

A)непрерывно и , в пределе, от нуля до бесконечности;

B)непрерывно , но от “2à” до удвоенного рàзмерà кристàллà (L) (L-половинà длины волны, à - рàсстояние между àтомàми);

*C) дискретно λ = λminn ; n N ; λmin = 2a ;

D) кàк дискретно тàк и непрерывно, в зàвисимости от нàпрàвления волны.

39. (ÍÒ1). (Ç). Èнтенсивность плоской незàтухàющей волны:

A) убывàет с рàсстоянием ~ 1 ; r2

*B) постояннà;

C)меняется в кàждой точке по зàкону cosωt или sin ωt ;

D)меняется в кàждой точке по зàкону cos2 ωt или sin2 ωt .

40.( ÍÒ1). (Ç). Ñуммà потенциàльной и кинетической энергии в плоской бегущей звуковой волне в дàнной точке прострàнствà изменяется со временем:

A) по зàкону sinωt ; *B) по зàкону cos2 ωt ;

C)по зàкону cos ωt ;

D)остàется постоянной.

153

41. ( ÍÒ1). (Ç). Âектор Óмовà описывàется вырàжением:

	W		r	r	r	W		r	r
									k
A) j =		V ;	*B) j = wV ;		C) j =		;	D) j = w		.

	S	ф		ф		Vt			ω

2.2.Ýлементы теоретического описàния.

1.(ÍÒ1). (Ç). Åсли ρ - удельное сопротивление среды, ε - относительнàя

диэлектрическàя проницàемость, χ - мàгнитнàя восприимчивость, то мàтериàльные урàвнения для изотропной среды, входящие в систему урàвнений Ìàксвеллà, имеют вид:

r r

À) D =εε0E; j = ρE; B = (1+ χ)μ0H ;

Â) E =

; j

; B = χμ0H ;

εε0

r v

*Ñ) j

; E =

; B = (1+ χ)μ0H ;

D) B

H; j

; D = εε0 E .

εε0

1+ χ

2. (ÍÒ2). (Ç).

Åсли поле

имеет компоненты:

E(r,t) = Ex

(x,t)ex , то

rotE

∂E

A) rotx E =

; roty E = 0; rotz E = 0 ;

*B) rotx E = 0; roty E = 0; rotz E = 0 ;

∂x

∂Ex

∂Bx

C) rotx E = −

; rot y E = 0;rotz E = 0 ;

D) rotx E = −

;

∂t

∂x

, то

имеет компоненты:

3.(HÒ2). (Ç). Åсли поле E(r,t) = Ex (y,t)ex

rotE

∂E

A) rotx E =

; roty E = 0; rotz

= −

;

B) rotx E =

; roty E = 0; rotz E = 0 ;

∂y

∂E

*C) rotx E = 0; rot y E = 0;rotz E = −

;

D) rotx E = 0 т.к. roty E = 0;rotz E = 0..

∂y

4.(HÒ2). (Ç).		Â электромàгнитной волне
r					r		r
A) rotx E = −	∂E y		; roty E = 0; rotz E = 0 ;

		∂z		r ∂E
r						y	r
*C) rotx E = 0; roty				E =			;rot z E = 0 ;
					∂z

Íепрàвильные соотношения: C; D

r r			r		компоненты			r
E(r,t) = Ey	(z,t)ey				компоненты			rotE рàвны:
r		∂Bx			r			r
B) rotx E = −		∂Bx		; roty E = 0; rotz E = 0 ;
B) rotx E = −		∂t		; roty E = 0; rotz E = 0 ;
		∂t
r		∂E		y	r	∂E	y	r
*D) rotx E = −				y	; roty E =		y	;rot z E = 0.
*D) rotx E = −			∂z		; roty E =	∂z		;rot z E = 0.
			∂z			∂z

5. (HÒ2). (Ç). Â электромàгнитной волне

r r

E(r,t) = Ez

(x,t)ez

компоненты rotE

рàвны:

∂E

A) rotx E =

; roty E

= 0; rotz =

;

*B) rotx E = 0; rot y E = −

;rotz E = 0;

∂x

C) rotx E = 0; rot y E = 0;rotz E = −

∂Ez

. D) Â приведённых выше ответàх нет прàвильного.

∂x

компоненты

6. (HÒ2). (Ç). Â электромàгнитной волне в вàкууме E(r,t) = Ey (z,t)ey

роторà

B в системе ÑÈ рàвны:

154

¶B

¶E y

A) rot

B =

= ε

;rot

B = 0; rot

B = 0;

¶z

0 ¶t

1 ¶E y

¶B

*B) roty B =

; rotx B = 0; rotz B = 0;

¶t

c 2

¶z

C) rotB всегдà рàвен нулю, т.к. B - вихревое поле (компоненты роторà в кàждый момент

¶E

компенсируют друг другà) Íе рàвнà нулю дивергенция B(divB) т.к. -

определяет

¶t

плотность токà смещения т.е.источник поля

B ;

r r

D) rotH = j; j = γE y ey ; B = μ0 H Þ rotH = ey

rot y H Þ roty H = γE y ;rotx H = 0 .

7. (ÍÒ1). (Ñ). Âырàжениям в левом столбце соответствуют следующие вырàжения,

стоящие à прàвом столбце:

¶B

A) Ñò Bdl

A) -ò

B) òEdS

¶t

¶D ù

C) òBdS

B) μ0 êò j

údS

ëS

¶t û

D) òEdl

òdivBd

D) ò ρd 3r

Îтвет: À-Â, Â-D, Ñ-Ñ, D-A.

8. (ÍÒ1). (Ç). Åсли решение урàвнения divE =

известно, то с помощью урàвнения

εε0

¶B

rotE = -

¶t

¶B

A) Ìожно нàйти производную

, à зàтем и B(t) ;

¶t

*B) невозможно нàйти B(r,t ) ;

C)можно нàйти B(r,t ) , но лишь в отдельных случàях (при известных нàчàльных

условиях)

r r

D)определяется только потенциàльнàя чàсть B(r,t ) , т.к. решение первого урàвнения дàёт

потенциàльную состàвляющую поля E(r,t)

9. (ÍÒ1). (Ç). Â некоторой облàсти прострàнствà для электромàгнитного поля окàзàлось:

divE = 0, divB = 0 . Ñоотношения ознàчàют, что в этой облàсти:

r r	- вихревые поля;
A) E и B	- вихревые поля;
r	r
*B) B - вихревое (всегдà!), E - может быть вихревым или потенциàльным;
r	r

C)Â - вихревое поле, Å - потенциàльное, но в рàссмàтривàемой облàсти нет источников;

D)Äля однознàчного ответà недостàточно дàнных, т.к. неизвестно рàспределение токов и

зàрядов, à тàкже их зàвисимость от времени.

155

Ñò		ò Ñ
10. (ÍÒ1). (Ç). Åсли интегрàл по некоторому контуру (L)	Edl =	Bdl = 0 , то:
L		L

A)Ìàгнитное поле отсутствует – оно всегдà вихревое и порождàется токàми, электрическое поле – потенциàльное.

B)Ìàгнитное и электрическое поля потенциàльны.

C)Ìàгнитное и электрическое поля не зàвисят от времени и могут быть либо потенциàльными либо вихревыми.

*D) Ýлектрическое поле потенциàльно, для мàгнитного поля àлгебрàическàя суммà токов, пересекàющих поверхность, охвàтывàемую контуром, рàвнà нулю.

11.(ÍÒ2). (Ç). Ïостоянному полю в вàкууме соответствует системà урàвнений Ìàксвеллà:

A)divD = ρ, divB = 0, rotE = 0, rotH = j ;


*B) divD = 0,divB = 0, rotE = 0, rotH = 0 ;
r	r	r	∂B			r r		∂D
C) divD = ρ, divB = 0, rotE =					, rotH = j		+			;
C) divD = ρ, divB = 0, rotE =					, rotH = j		+	∂t		;
			∂t					∂t
r	r	r	∂B			r	∂D
D) divD = 0,divB = 0, rotE = −						, rotH =			;
D) divD = 0,divB = 0, rotE = −				∂t		, rotH =			;
				∂t			∂t

12. (ÍÒ2). (Ç). Ïеременному полю в вàкууме соответствует системà урàвнений Ìàксвеллà:

A) divD = ρ, divB = 0, rotE = 0, rotH = j ;

B) divD = 0,divB = 0, rotE = 0, rotH = 0 ;

∂B

∂D

C) divD = ρ, divB = 0, rotE =

, rotH = j +

;

∂t

∂B

∂D

*D) divD = 0,divB = 0, rotE = −

, rotH =

∂t

13. (ÍÒ2). (Ç). Ïеременному полю в среде в общем случàе соответствует системà

урàвнений Ìàксвеллà:		r			r r
r	r	r			r r
A) divD = ρ, divB = 0, rotE = 0, rotH = j ;
r	r	r			r
B) divD = 0,divB = 0, rotE = 0, rotH = 0 ;
r	r	r	∂B		r	r		∂D
*C) divD = ρ, divB = 0, rotE =					, rotH = j +				;
*C) divD = ρ, divB = 0, rotE =				∂t	, rotH = j +				;
				∂t				∂t
r	r	r	∂B		r	∂D
D) divD = 0,divB = 0, rotE = −					, rotH	=		.
D) divD = 0,divB = 0, rotE = −				∂t	, rotH	=	∂t	.
				∂t			∂t

14. (ÍÒ2). (Ç). Ïостоянному полю в среде соответствует системà урàвнений Ìàксвеллà:

*A) divD = ρ, divB = 0, rotE = 0, rotH = j ;

B) divD = 0,divB = 0, rotE = 0, rotH = 0 ;

∂B

∂D

C) divD = ρ, divB = 0, rotE =

, rotH = j

;

∂t

∂B

∂D

D) divD = 0,divB = 0, rotE

= −

, rotH =

∂t

156

15. (ÍÒ2). (Ç). Âолновое урàвнение, решением которого является плоскàя поперечнàя электромàгнитнàя волнà, можно получить из системы урàвнений Ìàксвеллà:

A)divD = ρ, divB = 0, rotH = j ,rotE = 0 ;

B)divD = 0,divB = 0, rotH = 0, rotE = 0 ;

r r

∂D

∂B

C) divD = ρ, divB = 0, rotH = j

,rotE

= −

;

∂t

∂D

∂B

*D) . divD = 0,divB = 0, rotH =

, rotE = −

∂t

i (kz−ωt

16. (ÍÒ2). (Ç). Ïлоские электромàгнитные волны E = E e

являются чàстным решением следующих урàвнений:

∂B

∂D

À) rotE = −

, rotH =

;

∂t

B) divE = 0,divB = 0 ;

∂Ey

∂B

*C)

;

∂z

∂t

*D) −

∂Hx

∂Dy

, −

∂Ex

∂Bx

∂z

∂t

∂z

∂t

i (kz−ωt

17. (ÍÒ1). (Ç). Ïлоские электромàгнитные волны E = E e

являются решением урàвнений −

∂Ey

∂Bx

;

−

∂Hx

∂Dy

∂z

∂t

∂z

∂t

A) только при условии ω = c ; k

)

r	r	i (kz−ωt)
, B = B e e
m	x

r	r	i (kz−ωt)
, B = B e e
m	x

не

Â) всегдà, если	ω	=		c		;
	k			με

*C) в любой однородной изотропной линейной среде при выполнении условия:

ω = с ; k με

*D) в любой однородной изотропной линейной среде при выполнении условия: ω = сμε .

i (kx−ωt )

18. (ÍÒ2). (Ç). Äля плоской электромàгнитной волны E = E e

, B = B e e

волновое урàвнение может быть зàписàно в виде:

m y

m z

À)

∂E y

= −

∂B

;−

∂B

∂Dy

;

∂x

∂t

∂x

∂t

∂2 Ey

.μμ

εε

∂2 B

;

∂y

∂t 2

∂x 2 μμ0εε 0

∂t

157

∂E y

∂B

∂Dy

*C)

= −

;

∂x

∂t

∂x

∂t

∂B

∂D

D) rotE = −

; rotH =

;

∂t

Íепрàвильными вырàжениями являются:

19. (ÍÒ2). (Ñ). Óстàновите все соответствия между прàвым и левым столбцàм, чтобы получить волновые урàвнения, чàстным решением которых является плоскàя

ei(ky+ωt) , B

электромàгнитнàя волнà E = −E e

= B e ei(ky+ωt ) :

−

∂H x

−

∂Bx

∂y

∂t

∂E z

∂H

B) μμ0 (

∂y

∂t

∂Dz

rotx E

∂t

∂E

rot

−εε

(

)

∂t

Îтветы: ÂÀ; ÑÀ; ÀÑ; DC.

21.(ÍÒ1). (Ç). Íеверными являются соотношения : À) εε 0 Em = μμ0 Hm ;

*B)	1		Em =	1	Hm ;

	εε	0		μμ0

C) Em = cBm ; *D) Em = cHm .

22. (ÍÒ1). (Ç). Â электромàгнитной волне, рàспрострàняющейся в однородном изотропном прострàнстве соотношение между àмплитудàми электрического (Em ) и мàгнитного ( Hm ) полей рàвно:

*À)

μμ0

;

Â)

εε 0

;

Ñ)

εε 0

;

μμ0

εε 0

μμ0

Hm εε 0

23. (ÍÒ1). (Ç). Åсли в плоской электромàгнитной волне известно знàчение àмплитуды электрического поля (Em ) , то знàчение àмплитуды мàгнитного поля ( Bm ) может быть определено по формуле:

*A) B

= E

;

B) B

= E

εε 0

;

C) B

= E εε

μμ

;

D) B

εε

μμ

m μμ

εε μμ

158

159

24. (ÍÒ1). (Ç). Åсли в плоской электромàгнитной волне известно знàчение àмплитуды электрического поля (Em ) , то знàчение àмплитуды мàгнитного поля ( Bm ) может быть определено по формуле:

A) − Bm	=	E	m	;	*B) Bm	=	Em	; C) Bm = cEm ; D) Bm = Em		.
									c


			с				с

25.( ÍT1). (Ç). Íепрàвильным утверждением является:

A)электромàгнитные волны в вàкууме поперечные;

B)k × E = ωB ;

*C) векторы E и H колеблются с фàзовым сдвигом π ;

D)	B	=	D	.
D)		=		.
	μμ0		εε 0

26. (ÍÒ2). (Ñ). Äля 2-х сред с диэлектрическими проницàемостями ε1 = 1, ε2 = 4, (μ1 =μ2 =1) отношению величин из левого столбикà соответствуют следующие

их численные знàчения из прàвого столбикà:							a) λ1 /λ2	a) 1/2
							b) T1 / T2	b) 2
							c) υ1 /υ2	c) 4
A) a-b, b-d, c-d, d-b;							d) E1n / E2 n	d) 1
A) a-b, b-d, c-d, d-b;
B) a-a, b-a, c-b, d-c;
*C) a-b, b-d, c-b, d-c;
D) a-a, b-d, c-b, d-b;
27. (ÍÒ1). (Ç). Â зàдàнном элементе прострàнствà (рис.) знàчение
векторà Ïойнтингà в плоской гàрмонической волне :
*À) изменяется со временем по гàрмоническому зàкону с
удвоенной чàстотой: Ï =	1	Åт Íт [1+ cos 2(ωt ± kz)];
удвоенной чàстотой: Ï =		Åт Íт [1+ cos 2(ωt ± kz)];
2			1
B) не зàвисит от времени и			1	Å Í		cos2 α ;
B) не зàвисит от времени и				Å Í		cos2 α ;
			2 т		т

r r

C) колеблется со временем тàк же кàк и векторы E, H ,т.е.

Ï = 2 Åт Íт [1+ cos(ωt ± kz )];

D) рàвно 1 Åт Íт cos2 α[1+ cos(2ωt ± kz )]. 2

28. (ÍÒ2). (Ç). Îпределите все неверные ответы. Åсли I – интенсивность волны, Em , Hm -

			r
нàпряженности полей, n - нормàль, пàрàллельнàя вектору Ïойнтингà ( Π ), то мощность
потокà энергии (Ð) рàвнà:						r	r	r
A) P = òIdSn
				B) P = Ñò Ï			(r,t)dS
	1	S			S
C) P =		ò	Em (rr)Hm (rr)dSn	D) P =	ò	Em (rr)Hm (rr)dSn

2

Îтветы: Â, D.

29. (ÍÒ1). (Ç). Ïусть w- плотность энергии электромàгнитного поля, Π - вектор Ïойнтингà. Ìодуль импульсà, который переносится единицей объемà волнового поля P , рàвен :

A) P = 2mw

(m- релятивистскàя мàссà единицы объёмà поля);

*B) P =

;

C) P =

;

D) P =

30. (ÍT2). (Ç). Ñреднее знàчение векторà Ïойнтингà плоской электромàгнитной волны в вàкууме рàвно Π . Íàпряженность мàгнитного поля Hm рàвнà:

A) (ε0	μ0 )1 4 (2Π ) ;	*B) (2Πε0 μ0 )1 2 ;
C) ( μ0	ε0 )1 4 (2 / Π )1 2 ;	D) (ε0 μ0 )1 4 (Π)1 2 .

31. (ÍÒ2). (Ç). Äля электромàгнитной волны в вàкууме утверждению в левом столбике соответствует следующее соотношение, стоящее в прàвом столбике:

a) модуль импульсà единицы объемà

электромàгнитной волны рw рàвен:

(DE + BH )c

;

EHc2

b) плотность энергии w рàвнà:

b) <

> ;

c) модуль векторà Ïойнтингà | Π | рàвен:

DE + BH

;

2c2

d) интенсивность волны I рàвнà:

;

cε oμ o

Âàриàнты ответов: A) a-b, b-a, c-c, d-a; B) a-b, b-d, c-d, d-c;

*C) a-c, b-d, c-a, d-b;

D)a-d, b-a, c-b, d-c;

32.(ÍÒ2). (Ç). Ïусть Π - вектор Ïойнтингà, Em , Hm -àмплитуды нàпряженности полей у

гàрмонической плоской волны в вàкууме. Ïлотность потокà импульсà в волне, рàспрострàняющейся вдоль оси OZ, рàвнà:

Hm Em

A) Pω = ez

т.к. вектор Pω нàпрàвлен вдоль K

ccos2 (ωt −kz)

Hm Em

*B) Pω = ey

т.к. Pω -результàт действия силы Ëоренцà, пàрàллельный H

c cos2(ωt − kz)

*C) P

, т.к. P =

с2

D) P

= e

, т.к wc = Ï

Íеверными являются следующие ответы:

33. (ÍÒ1). (Ç). Â результàте поглощения электромàгнитной волны веществом единичной поверхности среды в единицу времени передàется импульс:

A)	< Ï >	; B)	< Ï >	;	C)	I	;	D) Ic .
	с		с2
						с

Íеверные ответы: Â, D.

160

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 1516 / 2216 17 18 19 20 21 22 > Следующая >>>

Соседние файлы в предмете Физика

#
09.11.2019863.74 Кб4014. Механические колебания.doc
#
11.11.20183.56 Mб1042.Динамика.doc
#
11.11.20183.51 Mб1023.Законы сохранения.doc
#
15.04.20191.95 Mб11Dopoln otveti.doc
#
03.05.2015488.28 Кб397Dushevnye_otvety_na_test_po_fizike.pdf
#
03.05.20151.84 Mб107fiz-ekz.pdf
#
03.05.20154.8 Mб358fiz-ekz2sem.pdf
#
03.05.2015159.74 Кб132Fizika.doc
#
03.05.2015235.01 Кб66Fizika_2.doc
#
19.12.20185.8 Mб123Fizika_ekzamen_3_semestr.doc
#
03.05.20152.88 Mб83Konspekt_lektsy_po_fizike.doc