- •Закон всемирного тяготения.
- •Гравитационная и инертная масса тел.
- •Методы определения постоянной тяготения.
- •Поле тяготения.
- •Законы кеплера.
- •Космические скорости.
- •Явление невесомости.
- •Силы трения.
- •Сухое трение.
- •Жидкое трение.
- •Действие сил трения. Смазка.
- •Силы упругости.
- •Виды упругих деформаций.
- •Силы упругости и закон гука при деформации одностороннего растяжения (сжатия).
- •Коэффициент поперечного сжатия.
- •Упругие силы и закон гука при деформации сдвига.
- •Силы упругости и закон гука при всестороннем сжатии.
- •Силы упругости и закон гуна при деформации кручения.
- •Напряжение.
- •Связь между деформацией и напряжением.
- •Энергия упругой деформации. Упругий гистерезис.
- •Лекция№18 Зависимость силы тяжести тела от широты местности. Эйнштейновский принцип эквивалентности сил инерции и сил тяготения. Силы Кориолиса. Проявление сил инерции на Земле: маятник Фуко.
Лекция№18 Зависимость силы тяжести тела от широты местности. Эйнштейновский принцип эквивалентности сил инерции и сил тяготения. Силы Кориолиса. Проявление сил инерции на Земле: маятник Фуко.
При точном решении задач о движении тел относительно земной поверхности нужно учитывать центробежную силу инерции, равную mR , где т — масса тела, — угловая скорость вращения Земли вокруг ее оси, R — расстояние тела от земной оси (рис.5). В случаях, когда высота тел над поверхностью Земли невелика, можно положить R равнымcos (R3 — радиус Земли, — широта местности). Тогда выражение для центробежной силыинерции примет вид:
(9)
Наблюдаемое относительно Земли ускорение свободного падения тел g обусловлено действием силы F, с которой тело притягивается Землей, и силы Fm6. Результирующая этих сил есть сила тяжести, равная mg.
P = F+ Fm6 (10)
Отличие силы тяжести Р от силы притяжения к Земле F невелико, так как центробежная сила инерции значительно меньше, чем F . Так, для массы в 1 кг наибольшее значение Fu6, наблюдаемое на экваторе, равно
в то время как F равна приблизительно 9,8 Н, т. е. почти в 300 раз больше.
Угол между направлениямиF и Р (см. рис. 5) можно определить, воспользовавшись теоремой синусов:
откуда
sin= 0,0035 sin cos = 0,0018 sin 2.
Синус малого угла можно приближенно заменить значением самого угла. В результате получим, что
(11)
Таким образом, угол изменяется в пределах от нуля (на экваторе, где =0, и на полюсах, где =90°) до 0,0018 рад или 6' (на широте 45°).
Направление силы Р совпадает с направлением нити, натянутой грузом; которое называется направлением отвеса или вертикальным направлением. Сила F направлена к центру Земли. Следовательно, вертикаль направлена к центру Земли только на полюсах и на экваторе, отклоняясь на промежуточных широтах на угол , определяемый выражением (11).
Разность F-Р равна нулю на полюсах и достигает максимума, равного 0,3% силы F, на экваторе. Из-за сплюснутости Земли у полюсов сила Fсама по себе несколько варьирует с широтой, будучи на экваторе примерно на 0,2% меньше, чем у полюсов. В итоге ускорение свободного падения изменяется с широтой в пределах от 9,780 м/с2 на экваторе до 9,832 м/с2 на полюсах. Значение g =9,80665 м/с2 принято в качестве нормального (стандартного) значения.
Заметим, что относительно инерциальной, например, гелиоцентрической" системы отсчета свободно падающее тело движется с ускорением(а не g). Из рис. 5 видно, что из равенства для разных тел ускорения g вытекает и равенство ускорений w. Действительно, треугольники, построенные на векторах Fg и Р для разных тел, подобны (углы а и > для всех тел в данной точке земной поверхности одинаковы). Следовательно, отношение Fg/P, которое совпадает с отношением ig, для всех тел одно и то же, откуда вытекает, что при одинаковых g получаются одинаковыми
и .
При движении тела относительно вращающейся системы отсчета, кроме центробежной силы инерции, появляется еще одна сила, называемая силой Кориолиса или кориолисовой силой инерции.
Рис.6(а,б)
Чтобы заставить шарик катиться по вращающемуся диску вдоль радиальной прямой, нужно сделать направляющую, например, в виде ребра О А (рис. 6 ,б). При качении шарика направляющее ребро действует на него с некоторой силой Fr. Относительно вращающейся системы (диска) шарик движется с постоянной по направлению скоростью. Это можно формально объяснить тем, что сила Fr уравновешивается приложенной к шарику силой инерции FK, перпендикулярной к скорости v'. Сила FK и есть кориолисова сила инерции.
Найдем сначала выражение силы Кориолиса для частного случая, когда частица т движется относительно вращающейся системы отсчета равномерно по окружности ,
Рис.7
Для того чтобы частица двигалась относительно неподвижной системы по окружности со скоростью на нее должнадействовать направленная к центру окружности сила F, например, сила натяжения нити, которой частица привязана к центру окружности (см. рис. 7). Величина этой силы равна
F=m===+2m+ mR (12)
Относительно вращающейся системы частица в этом случае движется с ускорением т. е. так, как если бы на нее действоваласила
(13)
Таким образом, во вращающейся системе частица ведет себя так, как если бы на нее, кроме направленной к центру окружности силы F, действовали еще две направленные от центра силы: и сила Fk, модуль которой равен 2m(рис. 7) Cилу FK можно представить в виде
(14)
Сила (14) и есть кориолисова сила инерции. При v'=0 эта сила отсутствует. Сила Fu6 не зависит от v' — она, как мы уже отмечали, действует как на покоящиеся, так и на движущиеся тела. В случае, изображенном на рис. 7
F=m===-2m+ mR
Соответственно
Следовательно, во вращающейся системе частица ведет себя так, как если бы на нее действовали две направленные к центру окружности силы: F и Fk, а также направленная от центра сила Fu6=m2R. Сила Fk и в этом случае может быть представлена в виде (14).
Теперь перейдем к нахождению выражения силы Кориолиса для случая, когда частица движется относительно вращающейся системы отсчета произвольным образом. Свяжем с вращающейся системой координатные оси х', y', z', причем ось , z' совместим с осью вращения (рис. 8). Тогда радиус-вектор частицы можно представить в виде (15)
_
Положение частицы относительно неподвижной системы следуетопределять с помощью радиуса-вектора г. Однако символы г' и г обозначают один и тот же вектор, проведенный из начала координат к частице. Символом г' обозначил этот вектор наблюдатель, «живущий» во вращающейся системе отсчета; по его наблюдениям орты , е'у, е'г неподвижны, поэтому при дифференцировании выражения (15) он обращается с этими ортами как с константами. Символом г пользуется неподвижный наблюдатель; для него орты, е'у, вращаются со скоростью (ортe'z неподвижен). Поэтому при дифференцировании равного г выражения (15) неподвижный наблюдатель должен обращаться с и е'у как с функциями t, производные которых равны:
(16)
| Для вторых производных ортов по времени получаются выражения:
(17)
Найдем скорость частицы относительно вращающейся системы отсчета. Для этого продифференцируем радиус-вектор (15) по времени, считая орты константами
Повторное дифференцирование этого выражения даст ускорение частицы относительно вращающейся системы отсчета:
(18)
Теперь найдем скорость частицы относительно неподвижной системы отсчета. Для этого продифференцируем радиус-вектор (15) «с позиций» неподвижного наблюдателя. Воспользовавшись обозначением г вместо г' (напомним, что г=г'), получим:
(19)
Продифференцировав это выражение еще раз по t, найдем ускорение частицы относительно неподвижной системы.Приняв во внимание формулы (15), (16) и (18), полученное соотношение можно преобразовать к виду:
(20)
Соотношение (20) можно записать следующим образом:
(21)
Из (21) вытекает, что ускорение частицы относительно неподвижной системы отсчета можно представить в виде суммы трех ускорений: ускорения относительно вращающейся системы w',
ускорения, равного — R1), и ускорения
wK=2[,v'],которое называется кориолисовым ускорением.
Для того чтобы частица двигалась с ускорением (21), на нее должны действовать какие-то тела с результирующей силой F=mw. Согласно (21)
mwr = mw - 2m[, v'] + m2R = F + 2m[v', ] + m2R (22)
(перестановка сомножителей изменяет знак векторного произведения}. Полученный результат означает, что при составлении уравнения второго закона Ньютона во вращающейся системе отсчета,
Из сопоставления формул (19), (17) , (15) , и что с помощью выкладок, аналогичных тем, которые привели нас к соотношению (21), можно убедиться в том, что
V=v'+[,r']. (23)
Примеры движений, в которых проявляется кориолисова сила инерции. При истолковании явлений, связанных с движением тел относительно земной поверхности, в ряде случаев необходимо учитывать влияние кориолисовых сил. Например, при свободном падении тел на них действует кориолисова сила, обуславливающая отклонение к востоку от линии отвеса (рис.9) . Эта сила максимальна на экваторе и обращается в нуль на полюсах.
Рис. 11.
Летящий снаряд также испытывает отклонения, обусловленные кориолисовыми силами инерции (рис.10) . При выстреле из орудия, направленного на север, снаряд будет отклоняться к востоку в северном полушарии и к западу — в южном. При стрельбе вдоль меридиана на юг направления отклонения будут противоположными. При стрельбе вдоль экватора силы Кориолиса будут прижимать снаряд к Земле, если выстрел произведен в направлении на запад, и поднимать его кверху, если выстрел произведен в восточном направлении. Предоставляем читателю самому убедиться в том, что сила Кориолиса, действующая на тело, движущееся вдоль меридиана в любом направлении (на север или на юг), направлена по отношению к направлению движения вправо в северном полушарии и влево в южном полушарии. Это приводит к тому, что у рек подмывается всегда правый берег в северном полушарии и левый берег в южном полушарии. Эти же причины объясняют неодинаковый износ рельсов при двухколейном движении.
Силы Кориолиса проявляются и при качаниях маятника. На рис. 11 показана траектория груза маятника (для простоты предположено, что маятник находится на полюсе). На северном полюсе сила Кориолиса будет все время направлена вправо по ходу маятника, на южном полюсе — влево. В итоге траектория имеет вид розетки.
Как следует из рисунка, плоскость качаний маятника поворачивается относительно Земли в направлении часовой стрелки, причем за сутки она совершает один оборот. Относительно гелиоцентрической системы отсчета дело обстоит так, что плоскость качаний остается неизменной, а Земля поворачивается относительно нее, делая за сутки один оборот. Можно показать, что на широте ф плоскость качаний маятника поворачивается за сутки на угол 2я sin ф.
Таким образом, наблюдения за вращением плоскости качаний маятника (маятники, предназначенные для этой цели, называются маятниками Фуко) дают непосредственное доказательство вращения Земли вокруг своей оси.