- •Конспект лекций
- •Общие сведения о жидкости основные определения и физические свойства жидкости
- •Температура, °с 20 40 60 Вода 2,32-108 7,12-10 19,9-10
- •Гидростатика силы, действующие в жидкости. Понятие об идеальной жидкости
- •Дифференциальные уравнения равновесия жидкости
- •Масса рассматриваемого элемента жидкости
- •Основное уравнение гидростатики и его применение. Основное уравнение гидростатики
- •Гидростатика Манометрическое давление и вакуум
- •Сообщающиеся сосуды
- •Равновесие газа. Естественная тяга Равновесие газа
- •Естественная тяга
- •Закон Паскаля
- •Гидростатика сила давления жидкости на плоскую стенку. Центр давления
- •Сила давления жидкости на криволинейную стенку
- •Закон архимеда
- •Способы описания движения
- •Виды движения
- •Виды потоков
- •Уравнение неразрывности
- •Основы гидродинамики
- •Дифференциальные уравнения движения
- •Уравнение бернулли
- •Уравнение бернулли для реальной жидкости
- •Уравнение количества движения жидкости
- •Режимы движения жидкости
- •Ламинарный Режим движения жидкости
- •Турбулентный Режим движения жидкости
- •Местные гидравлические сопротивления. Общие сведения о местных сопротивлениях
- •Движение жидкости в трубопроводах Расчеты трубопроводов Классификация трубопроводов
- •Напорные характеристики трубопроводов
- •Сложные трубопроводы Последовательное соединение трубопроводов
- •Параллельное соединение трубопроводов
- •Основы расчета газопроводов
- •Кавитация
- •Истечение жидкости через отверстия и насадки
- •Истечение жидкости через малое отверстие в тонкой стенке при постоянном напоре
- •Истечение жидкости через большое боковое отверстие
- •Равномерное движение жидкости в открытых руслах
- •Движение взвешенных частиц в потоке жидкости. Условия гидротранспорта
- •Движение жидкости в пористых средах
- •Уравнение навье-стокса
- •Моделирование. Гидродинамическое подобие
- •Гидродинамическое подобие
- •Критерии гидродинамического подобия
- •Критерий Фруда
Равновесие газа. Естественная тяга Равновесие газа
При малой высоте столба газа его плотность можно считать одинаковой по высоте и давление, создаваемое этим столбом определять по основному уравнению гидростатики р = pо + ρgh.
Рассматривая воздух аналогично капельной жидкости в поле действия силы тяжести. В уравнение Эйлера в форме полного дифференциала давления подставим значения, получим для этой точки
Заменив ρ его значением из уравнения состояния газа (Менделеева-Клайперона) , получим
.
Чтобы проинтегрировать это уравнение, необходимо знать закон изменения температуры воздуха по высоте. Для отдельных слоев атмосферы с достаточной точностью можно принять, что изменение температуры с высотой (для шахт с глубиной) происходит по линейному закону
где Т и Т0 – абсолютные температуры воздуха соответственно на высоте (глубине) z и на поверхности земли; α – температурный градиент, характеризующий изменение температуры воздуха в градусах при увеличении высоты ( - ) или глубины ( + ) на 1 м.
Значение температурного градиента зависит от высоты или глубины, от метеорологических условий, времени года и других факторов. При определении температуры в пределах тропосферы (т.е. до 11000 м) ; для глубоких шахт среднее значение может приниматься: для мокрых стволов 0,004 – 0,006 К·м-1, для сухих стволов 0,01 К·м-1.
После соответствующих преобразований получим так называемую барометрическую формулу, которая выражает зависимость высоты от давления и температуры воздуха
Давление воздуха в шахте по известной глубине определяется по формуле
.
Естественная тяга
Представим вентиляционную сеть в виде простейшей схемы.
За счет подогрева воздуха от стенок выработок плотность воздуха в воздухоподающем стволе будет выше, чем в вентиляционном.
Непрерывный процесс движения воздуха из атмосферы через воздухоподающий ствол, сеть подземных выработок и вентиляционный ствол в атмосферу за счет подогрева в горных выработках носит название естественной тяги воздуха.
Разность давлений, возникающая вследствие различия плотностей воздуха в подающем и вентиляционном стволах шахты (депрессия естественной тяги) вычисляется
,
где р1 и р2 – давления в нижних точках воздухоподающего и вентиляционного стволов.
Закон Паскаля
Поместим на свободную поверхность жидкости, находящейся в равновесии в резервуаре, поршень и приложим к нему силу Р0, в результате чего со стороны поршня на жидкость возникает давлениер0. В соответствии с основным уравнением гидростатики абсолютные давления в произвольно выбранных точках жидкости А, В, С будут соответственно равны:
Из анализа полученных уравнений видно, что абсолютные давления в точках жидкости, находящихся на разной глубине, будут различные, однако внешнее давление на жидкость, заключенную в замкнутом сосуде, передается всем ее частицам без изменения. В этом суть закона Паскаля.
Практически закон Паскаля используется в ряде гидравлических машин: гидравлических прессах и подъемниках, объемных насосах и гидродвигателях.
На рисунке приведена принципиальная схема гидравлического пресса. Прикладывая к меньшему поршню силу Р1 создаем в жидкости давление , которое в соответствии с законом Паскаля передается большему поршню, вызывая силу. Если пренебречь сопротивлениями, то
Лекция №4