- •Оглавление
- •Введение
- •1. Классические распределения
- •1.1. Некоторые общие теоретические сведения
- •1.2. Распределение Максвелла. Теоретические сведения
- •1.3. Распределение Максвелла. Задачи для самостоятельного решения
- •1.4. Распределение Больцмана. Теоретические сведения
- •1.5. Распределение Больцмана. Задачи3 для самостоятельного решения
- •2. Квантовые распределения
- •2.1. Некоторые общие теоретические сведения
- •2.2. Распределение Ферми-Дирака. Применение распределения Ферми-Дирака к электронному газу в металлах. Теоретические сведения
- •2.3. Распределение Ферми-Дирака. Применение распределения Ферми-Дирака к электронному газу в металлах. Задачи для самостоятельного решения
- •2.4. Распределение Бозе-Эйнштейна. Теоретические сведения
- •2.5. Тепловое излучение. Применение распределения Бозе-Эйнштейна к тепловому излучению. Теоретические сведения.
- •2.6. Тепловое излучение. Применение распределения Бозе-Эйнштейна к тепловому излучению. Задачи для самостоятельного решения
- •3. Справочные данные
- •Лицензия ид № 01094.
Лицензия ид № 01094.
Подписано в печать . . 2006. Формат 6084 1/16.
Бумага газетная. Плоская печать. Усл. печ. л.. Уч.-изд. л..
Тираж 300 экз. Заказ .
**
Редакционно-издательский отдел ОмГУПСа
Типография ОмГУПСа
*
644046, г. Омск, пр. Маркса, 35
И. И. ГОНЧАР, С. Н. КРОХИН, Г. Б. ТОДЕР
Э Л Е М Е Н Т Ы С Т А Т И С Т И Ч Е С К О Й Ф И З И К И :
К ЛА С СИ Ч Е С К И Е И К В А Н Т О В Ы Е Р А С П Р Е Д Е Л Е Н И Я
З а д а ч и
ОМСК
2007
Рис.1
1 Заметим, что интегрирование в правой части выражения (1.14) по всему диапазону значений модуля скорости от 0 до дает полное число частиц .
2 Имеется в виду зависимость потенциальной энергии от координат центра инерции частицы.
3Во всех задачах этого раздела считается, что температура одинакова во всех точках ИГ и не зависит от высоты.
4 Индекс представляет собой набор квантовых чисел, определяющих состояние частицы.
5 Если число возможных состояний (статистический вес) при заданной температуре много больше числа частиц: , то газ называетсяневырожденным. Для него применима классическая статистика Максвелла-Больцмана. Газ называется вырожденным, если число частиц в нем имеет тот же порядок, что и число возможных состояний: . К вырожденному газу классическая статистика неприменима. Он описывается квантовой статистикой.
6 Так как в обычных условиях могут быть обобществлены только электроны, принадлежащие внешним оболочкам атомов, среднее число свободных электронов, приходящихся на один атом образца, примерно равно валентности атомов данного металла. Значение валентности приведено в табл. 1 на стр. 35.
7 Полное число фотонов в замкнутой системе не сохраняется: они рождаются и погибают при взаимодействии с веществом системы.
8 Состояние в рассматриваемом случае – это ЭМВ, из которых состоит ЭМИ. Концентрация состояний – это концентрация ЭМВ в полости. Чем больше энергия ЭМВ, тем большее число фотонов соответствующей частоты излучается.