- •IV часть курса физики Молекулярная физика и термодинамика Введение
- •Лекция 1,2. Молекулярно - кинетическая теория газов
- •1.1. Основные понятия. Уравнение состояния
- •1.2. Вывод основного уравнения мокулярно-кинетической теории
- •1. 3. Молекулярно-кинетическое толкование температуры
- •1.4. Статистические распределения
- •1.5. Барометрическая формула. Классическое распределение Максвелла-Больцмана
- •1.6. Явления переноса
- •Лекция 3. 4. Основы термодинамики
- •3.1. Основные понятия
- •3.2. Работа в термодинамике
- •3.4. Количество теплоты. Первое начало термодинамики
- •Для бесконечно малых процессов
- •3.5. Теплоёмкость
- •3.6. Внутренняя энергия и теплоёмкость идеального газа
- •3.7. Адиабатный процесс
- •3.8 Обратимые и необратимые процессы. Второе начало термодинамики
- •1) (Формулировка Клазиуса) Невозможен процесс, единственным результатом которого является передача теплоты от холодного тела к горячему.
- •3.9. Циклы. Тепловая и холодильная машины
- •3.10. Цикл Карно
- •Энтропия
- •Статистический смысл энтропии и второго начала термодинамики
- •Лекция 5. Фазовые равновесия и фазовые превращения
- •Взаимодействие молекул реальных газов
- •Уравнение состояния Ван-дер-Ваальса
- •Изотермы реальных газов. Фазы. Фазовые переходы.
- •1. Участок ее` соответствует газообразному состоянию вещества. По мере сжатия газа давление растет до точки е.
- •Фазовые диаграммы р - т. Тройная точка
- •Поверхностное натяжение жидкости
- •Элементы физики твердого тела Лекция 6. Элементы квантовой статистики
- •6.1. Особенности квантовых статистик
- •6.2. Фазовое пространство. Ячейка фазового объема.
- •6.3. Принцип неразличимости тождественных частиц. Фермионы и бозоны
- •6.4. Функции распределения Ферми –Дирака и Бозе –Энштейна
- •6.5. Понятие о вырождении.
- •6.6. Вырожденный Ферми-газ в металлах
- •Лекция 7,8. Тепловые свойства кристаллов
- •7.1. Строение кристаллов. Дефекты
- •7.2. Классическая теплоемкость кристаллов по Дюлонгу и Пти
- •7.3. Квантовая теория теплоемкости Дебая
- •7.4. Теплоемкость электронного газа в металлах
- •9.3. Недостатки классической теории Друде-Лоренца
- •9.4. Понятие о квантовой теории электропроводности металлов
- •Элементы зонной теории кристаллов
- •9.6. Собственная проводимость проводников. Электроны проводимости и дырки
- •9.7. Примесная проводимость п/п. Электронный и дырочный п/п.
- •9.8. Р / n переход.
- •9.10. Понятие о сверхпроводимости
- •Лекция 11. Атомное ядро
- •11.1. Строение атомных ядер
- •Свойства ядер
- •11.3 Ядерные силы.
- •Законы радиоактивного распада
- •Ядерные реакции
- •Лекция12. Элементарные частицы и современная физическая картина мира
- •Элементарные частицы
- •Элементарные частицы
- •Свойства элементарных частиц
- •Классы элементарных частиц.
- •Физическая картина мира
- •Основные формулы
- •Вопросы для подготовки к зачету
1.5. Барометрическая формула. Классическое распределение Максвелла-Больцмана
Рассмотрим газ в сосуде (см. рис.1.4). Как молекулы распределены по высоте
Слой dH создаёт дополнительное давление dP = -gdH , но плотность
, где m0 - масса молекулы
Тогда или.
Рис. 1.4.
Проводя интегрирование данного уравнения от Н=0 до Н, получим: ,где Р0 – давление газа на уровне Н=0, Р – давление на высоте Н.
Отсюда получаем формулу, которую называют барометрической:
Барометрическая формула (1.9)
Поскольку Р=nkТ, то при Т=const концентрация n пропорциональна давлению p и изменяется с высотой по аналогичному закону: n = n0 exp().
И
T2>T1 A
T1
(где Wп=m0gH – потенциальная энергия молекулы коэффициент А определяется из нормировки). Графики функции распределения молекул по высоте представлены на рис.1.5.
Ясно, что высоты Н достигают лишь быстрые молекулы (рис.1.6), у которых m0V2/2 m0.gH, поэтому можно ожидать, что распределение по кинетическим энергиям такое же, как и по потенциальным (так оно и есть).
Функция распределения по проекциям скоростей молекул на любую ось:
(1.11)
Можно показать, что распределение молекул по абсолютным скоростям имеет следующий вид:
(1.13)
Это называется распределением Максвелла по абсолютным скоростям (рис.1.7).
Распределения Максвелла и Больцмана можно объединить:
, (1.14)
где WпWk– потенциальная и кинетицеская энергия молекулы. Это распределение носит имя Максвелла- Больцмана.
При температуре абсолютного нуля Т=0 молекулы падают на дно сосуда и перестают двигаться.
1.6. Явления переноса
Мы рассмотрим три явления переноса: теплопроводность, внутреннее трение и диффузию. Диффузия заключается в возникновении в газах или жидкостях направленного переноса массы. Внутреннее трение- это перенос импульса, а теплопроводность заключается в направленном переносе внутренней энергии.
Рассмотрим длину свободного пробега частиц , т. е. расстояние, которое в среднем проходит молекула между столкновениями. За время t молекула пройдёт растояние <V> t. Спрямим ее путь (рис.1.8).
Рис.1.8. Молекула столкнется со всеми молекулами, центры которых окажутся на расстоянии меньше 2r
Введём радиус молекулы как радиус такого твёрдого шарика, которым можно заменить молекулу при рассмотрении ее столкновений. По пути молекула заденет все другие молекулы, центры которых находятся в цилиндре радиусом 2r и длиной <V>t(рис.1.8).
Число Z столкновений за время t равно числу молекул внутри цилиндра, а эта величина произведению объема цилиндра (2r)2<V>t на концентрацию молекул n0:
Z = (2r)2 <V> t n0 = 4r2 <V> t n0 , где n0 - концентрация молекул
Учитывая за счёт относительного движения молекул, получим число столкновений за единицу времени: Z =Z/t = 4 r2<V> n0 = 4 <V> n0 . Величина = r2 называется эффективным сечением молекулы.
Итак, мы получили длину свободного пробега : (1.15)
Длина свободного пробега обратно пропорциональна концентрации молекул n0 (давлению).
а) Диффузия это перенос массы из мест с большей плотностью к местам c меньшей плотностью (рис.1.9).
Перенос массыМ пропорционален:
М -/Z - градиенту плотности (его физический смысл - изменение плотности на 1 длины).
М S - площади переноса
М t – времени переноса
В результате получаем уравнение диффузии:
М = - D(d/dZ) St уравнение диффузии (Закон Фика) (1.16)
D - называют коэффициентом диффузии. Из классической молекулярно-кинетической теории можно показать, что D = (1/3) <V> , где <V> - средняя скорость движения молекул, - длина свободного пробела.
б) Теплопроводность перенос теплоты (внутренней энергии) от более нагретых частей к менее нагретым (рис.1.10).
Перенос тепла пропорционален:
Q -T/Z - градиенту температуры
Q S - площади переноса
Q t - времени переноса
В результате получаем уравнение теплопроводности: , (1.17)
где - называется коэффициентом теплопроводности. Из классической теории где - удельная теплоемкость при постоянном объеме, - плотность, - длина свободного пробега.
в) Внутреннее трение (вязкость) возникает между слоями жидкости или газа, движущимися с различными скоростями (рис.1.11).
Сила трения разгоняет медленный слой и тормозит быстрый.
Сила трения пропорциональна:
Fтр -U/Z - градиенту скорости потоков
Fтр S – площади соприкосновения слоев
В результате получаем уравнение для внутреннего трения:
(1.18)
где - коэффициент внутреннего трения (динамичная вязкость) .Из классической теории можно получить:
= (1/3)<V>,
где - плотность вещества,<V> - средняя скорость молекул,- длина сводного пробега молекул.
Из (1.16), (1.17) и (1.18) получаем связь между коэффициентами переноса:
= ; = D.