- •Предисловие
- •Глава 1. Основные понятия
- •1.1. Задачи и цель науки о сопротивлении материалов и ее значение для инженерного образования
- •1.2. Геометрическая классификация объектов
- •1.3. Классификация внешних сил
- •1.4. Расчетная схема
- •1.5. Допущения о свойствах материала
- •1.6. Внутренние усилия в поперечных сечениях бруса
- •1.6.1. Основные понятия
- •1.6.2. Метод сечений
- •1.6.3. Основные виды деформаций бруса
- •1.6.4. Определение внутренних усилий
- •1.6.5. Алгоритм построения эпюр
- •1.6.7. Интегральные зависимости между внутренними силовыми факторами и внешней нагрузкой
- •1.6.8. Примеры и правила построения эпюр
- •1.6.9. Методика построения эпюр в программном продукте MathCAD
- •1.7. Напряжения. Понятие о напряженном состоянии
- •1.8. Перемещения точки и линейного отрезка
- •1.9. Допущения о характере деформаций
- •Вопросы для самопроверки
- •Варианты вопросов в билетах ЕГЭ
- •Глава 2. Геометрические характеристики поперечных сечений брусьев
- •2.1. Моменты сечения
- •2.2. Центр тяжести сечения и свойство статического момента
- •2.3. Зависимости между моментами инерции относительно параллельных осей
- •2.4. Вычисление моментов инерции простых фигур
- •2.5. Изменение моментов инерции при повороте координатных осей
- •2.6. Главные оси и главные моменты инерции
- •2.7. Свойство моментов инерции относительно осей симметрии
- •2.8. Свойство моментов инерции правильных фигур относительно центральных осей
- •2.9. Вычисление моментов инерции сложных фигур
- •2.10. Примеры определения главных центральных осей и главных моментов инерции сечений
- •Вопросы для самопроверки
- •3.1. Основные понятия
- •3.2. Дифференциальные уравнения равновесия материальной частицы тела в случае плоской задачи
- •3.3. Исследование напряженного состояния в данной точке тела
- •3.4. Главные площадки и главные напряжения
- •3.5. Экстремальные касательные напряжения
- •3.6. Понятие об объёмном напряженном состоянии
- •3.6.1. Главные напряжения
- •3.6.2. Экстремальные касательные напряжения
- •3.6.3. Напряжения на произвольно наклонённых площадках
- •Вопросы для самопроверки
- •Варианты вопросов в билетах ЕГЭ
- •4.1. Соотношения Коши
- •4.2. Относительная деформация в произвольном направлении
- •4.3. Аналогия между зависимостями для напряженного и деформированного состояний в точке
- •4.4. Объёмная деформация
- •Вопросы для самопроверки
- •Варианты вопросов в билетах ЕГЭ
- •5.1. Закон Гука при растяжении и сжатии
- •5.2. Коэффициент Пуассона
- •5.3. Закон Гука при плоском и объёмном напряженных состояниях
- •5.4. Закон Гука при сдвиге
- •5.5. Потенциальная энергия упругих деформаций
- •5.6. Теорема Кастильяно
- •Вопросы для самопроверки
- •Варианты вопросов в билетах ЕГЭ
- •Глава 6. Механические характеристики материалов
- •6.1. Общие сведения о механических испытаниях материалов
- •6.2. Машины для испытания материалов
- •6.3. Образцы для испытания материалов на растяжение
- •6.6. Влияние температуры и других факторов на механические характеристики материалов
- •6.7.1. Особенности почвенной среды
- •6.7.2. Модели механического поведения почв
- •6.7.3. Образцы и схемы испытаний образцов почв
- •6.8. Расчетные, предельные, допускаемые напряжения
- •Вопросы для самопроверки
- •Варианты вопросов в билетах ЕГЭ
- •Глава 7. Теории предельного состояния материала
- •7.1. Основные понятия
- •7.2. Теория наибольших нормальных напряжений (первая теория прочности)
- •7.3. Теория наибольших относительных удлинений (вторая теория прочности)
- •7.4. Теория наибольших касательных напряжений (третья теория прочности)
- •7.5. Энергетическая теория (четвёртая теория прочности)
- •7.6. Теория Мора (феноменологическая теория)
- •7.8. Теории предельного состояния почв
- •7.9. Концентрация напряжений и её влияние на прочность при постоянных во времени напряжениях
- •7.10. Механика хрупкого разрушения
- •Вопросы для самопроверки
- •Глава 8. Растяжение и сжатие
- •8.1. Напряженное состояние в точках бруса
- •8.1.1. Напряжения в поперечных сечениях
- •8.1.2. Напряжения в наклонных сечениях
- •8.2. Перемещения при растяжении (сжатии)
- •8.2.1. Перемещение точек оси бруса
- •8.2.2. Перемещения узлов стержневых систем
- •8.3. Расчеты на прочность
- •8.4. Потенциальная энергия при растяжении и сжатии
- •8.5. Статически неопределимые системы
- •8.5.1. Основные понятия
- •8.5.2. Определение напряжений в поперечных сечениях бруса, заделанного двумя концами
- •8.5.5. Расчет статически неопределимых плоских стержневых систем, подверженных действию температуры
- •8.5.6. Монтажные напряжения в статически неопределимых плоских стержневых системах
- •Вопросы для самопроверки
- •Варианты вопросов в билетах ЕГЭ
- •Глава 9. Сдвиг и кручение
- •9.1. Практический расчет соединений, работающих на сдвиг
- •9.1.1. Расчет заклёпочных, штифтовых и болтовых соединений
- •9.1.2. Расчет сварных соединений на срез
- •9.2. Кручение
- •9.2.1. Основные понятия. Крутящие моменты и построение их эпюр
- •9.2.2. Напряжения и деформации при кручении прямого бруса круглого поперечного сечения
- •9.2.3. Анализ напряжённого состояния при кручении бруса с круглым поперечным сечением. Главные напряжения и главные площадки
- •9.2.4. Потенциальная энергия при кручении бруса с круглым поперечным сечением
- •9.2.5. Расчет бруса круглого поперечного сечения на прочность и жесткость при кручении
- •9.2.6. Расчет цилиндрических винтовых пружин малого шага
- •9.2.7. Кручение тонкостенного бруса замкнутого профиля
- •9.2.8. Кручение прямого бруса некруглого поперечного сечения
- •9.2.9. Кручение тонкостенного бруса открытого профиля
- •Вопросы для самопроверки
- •Варианты вопросов в билетах ЕГЭ
- •10.1. Общие понятия
- •10.2. Прямой чистый изгиб. Определение нормальных напряжений
- •10.3. Касательные напряжения при поперечном изгибе
- •10.4. Напряжения при изгибе тонкостенных брусьев
- •10.5. Понятие о центре изгиба
- •10.6. Анализ напряженного состояния при изгибе
- •10.7. Проверка прочности брусьев при изгибе
- •10.8. Рациональная форма поперечных сечений брусьев
- •10.10. Определение перемещений в балках постоянного сечения методом непосредственного интегрирования
- •10.11. Определение перемещений в балках постоянного сечения методом начальных параметров
- •Вопросы для самопроверки
- •Варианты вопросов в билетах ЕГЭ
- •Приложения
ГЛАВА2 Геометрические характеристики поперечных сечений брусьев |
|
||||
|
|
|
R3 |
|
|
|
Jy z2dF R3 sin2 d |
. |
(2.16) |
||
|
F |
0 |
2 |
|
|
|
|
|
|
Рис. 2.9
Момент инерции полукольца относительно оси сим-
метрии z равен моменту инерции относительно оси |
y . В |
|||
этом нетрудно убедиться, вычисляя интеграл |
y2dF , |
где |
||
y Rcos . |
F |
|
||
Осевой момент инерции кольца равен удвоенному мо- |
||||
менту инерции полукольца: |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
Jy R3 |
. |
(2.17) |
2.5.Изменение моментов инерции при повороте координатных осей
Пусть известны моменты инерции Jy , Jz и Jyz произвольной фигуры относительно координатных осей y и z. Повернем оси y и z на угол против часовой стрелки, считая такое направление поворота положительным, и определим моменты инерции той же фигуры относительно новых осей
координат y1 и z1 .
Предположим, что известны координаты y и z левого нижнего угла площадки dF (рис. 2.10). Определим координаты y1 и z1 этой точки в системе координат y1Oz1 , повернутой относительно системы координат yOz на угол :
95
В. А. Жилкин
y1 y cos z sin ;
z1 y sin z cos .
Рис. 2.10
По определению:
Jy1 |
z12dF Jy |
cos2 Jz sin2 |
Jyz |
sin2 ; |
|
|||||||||
|
|
|
F |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.18) |
|
|
|
|
|
|
2dF J |
|
sin2 J |
|
cos2 |
J |
|
|
|
J |
z1 |
|
y |
1 |
y |
z |
yz |
sin2 . |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
F |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Jy1 z1 y1 z1dF |
Jy Jz |
sin2 Jyz cos2 |
. |
(2.19) |
||
F |
|
2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Если сложить выражения (2.18), получим |
|
|||||
|
Jy1 Jz1 |
Jy Jz const . |
|
Сумма осевых моментов инерции относительно ортогональных осей есть величина постоянная.
Если относительно какой-либо оси момент инерции достигает максимума, то относительно перпендикулярной ей оси он имеет минимальное значение. Этот результат можно
96
ГЛАВА2 Геометрические характеристики поперечных сечений брусьев
было предвидеть, так как сумма моментов инерции относительно двух взаимно перпендикулярных осей равна полярному моменту инерции J , который не изменяется при повороте координатных осей.
Заменяя в формулах (2.18)
sin2 |
1 cos2 |
; cos2 |
1 cos2 |
, |
|
2 |
|
2 |
|
им можно придать вид:
Jy1 |
|
J |
y |
J |
z |
|
J |
y |
J |
z |
cos2 Jyz sin2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.20) |
||
|
|
|
Jy |
Jz |
|
|
Jy |
Jz |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Jz1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos2 Jyz sin2 . |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, зная моменты инерции относительно двух взаимно перпендикулярных осей и центробежный момент инерции относительно этих осей, можно найти момент инерции относительно любой оси, проходящей через ту же точку.
Перенесем первое слагаемое в правой части первой формулы (2.20) влево, возведем в квадрат левую и правую части полученной зависимости и присоединим к ней формулу (2.19), предварительно возведя в квадрат левую и правую части.
|
|
J |
y |
J |
z |
2 |
J |
y |
J |
z |
2 |
|||||
Jy1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos2 Jyz sin2 |
; |
||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
2 |
|
J |
y |
J |
z |
|
|
|
|
|
2 |
|
|||
Jy1 z1 |
|
|
|
|
|
cos2 |
Jyz sin2 . |
|
||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сложим левые и правые части этих уравнений.
|
|
J |
y |
J |
z |
2 |
|
|
J |
y |
J |
z |
2 |
2 |
Jy1 |
|
|
|
|
Jy1 z1 2 |
|
|
|
|
Jyz . |
||||
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
97
В. А. Жилкин |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Получим уравнение окружности с центром в точке |
|||||||||
|
Jy Jz |
|
J |
y |
J |
z |
2 |
Jyz |
2 |
||
|
|
|
и радиусом R |
|
|
|
|
(рис. 2.11). |
|||
2 |
|
|
|
||||||||
|
|
|
2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Эта окружность называется круговой диаграммой моментов инерции, или кругом Мора, и представляет собой геометри-
ческое место точек, координаты которых в осях построения определяют осевые и центробежные моменты заданной площади относительно всякой пары взаимно перпендикулярных осей y1 и z1 , проводимых через точку O . Из круга Мора следует, что существуют такие оси u и v (рис. 2.11), относительно которых осевые моменты принимают экстремальные значения:
Рис. 2.11
2.6. Главные оси и главные моменты инерции
Пусть в системе координат yOz известны моменты инерции Jy , Jz , Jxy . Найдем такие оси u и v (т.е. угол э), относительно которых осевые моменты инерции достигают экстремальных значений.
98
ГЛАВА2 Геометрические характеристики поперечных сечений брусьев
Возьмем производную по углу э от первого уравнения системы (1.18) и приравняем её нулю.
|
|
dJy 1 |
|
Jy Jz |
sin2 э Jyz cos2 э 0 . |
(2.21) |
||||
|
|
d э |
|
2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
tg2 э |
2Jyz |
|
|
. |
(2.22) |
||||
|
Jy Jz |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Сопоставляя выражения (2.19) и (2.21), можно заключить, что осевые моменты инерции Jy и Jz достигают экс-
тремальных значений, когда центробежный момент инерции
Jxy 0 .
Оси, относительно которых центробежный момент инер-
ции равен нулю, а осевые моменты инерции достигают экстремальных значений, называются главными осями сечения.
Главные оси обозначают цифрами 1 и 2. Моменты инерции относительно главных осей называются главными
и обозначаются J1 и J2 , причем J1 J2 . Главный момент инерции J1 есть наибольший из всех моментов инерции относительно осей, проходящих через данную точку, момент J2 – наименьший.
Углы 1 и 2 1 / 2 , определяющие соответственно положения первой и второй главных осей, вычисляются по формуле (2.22). Положительный угол 1 следует откладывать от оси y против хода часовой стрелки.
Из рис. 2.11 следует, что углы 1 и 2 можно определить графически, воспользовавшись кругом Мора. Если из точек
C и D провести прямые, параллельные координатным осям, то они пересекутся в точке E , которая называется исходной точкой. Угол 2 1гл определяется формулой (2.22). Тогда угол
GEC как опирающийся на ту же дугу GC будет равен 1гл , величина которого может быть найдена из треугольникаЕGB . Таким образом, для определения положения главных осей вместо формулы (2.22) можно применять формулы
99
В. А. Жилкин |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
tg 1 |
|
Jyz |
|
, |
tg 2 |
Jyz |
|
(2.23) |
||
J1 |
Jz |
Jz J2 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Главные моменты инерции можно вычислить по фор- |
|||||||||||
мулам (2.18), подставив в них углы 1 |
и 2 , но практически |
удобнее пользоваться формулами, не содержащими тригонометрических функций. Получим эти зависимости.
Из рис. 2.11 следует, что для определения |
Jmax J1 |
|||||||||||||
необходимо к отрезку OO1 прибавить отрезок O1G , равный |
||||||||||||||
радиусу круга Мора. В результате получим |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J |
y |
J |
z |
|
|
J |
y |
J |
z |
2 |
|
|
|
Jmax J1 |
|
|
|
|
|
|
J2yz |
. |
(2.24) |
||||
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для определения Jmin J2 необходимо из отрезка OO1 вычесть отрезок O1F , также равный радиусу круга Мора:
|
J |
J |
|
Jy Jz |
|
|
Jy Jz |
2 |
J2 |
. |
(2.25) |
|
|
|
|
||||||||
|
min |
1 |
|
2 |
|
2 |
yz |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Если оси y |
и |
z |
главные, то формулы (2.18), (2.19) |
и (2.20) принимают вид
Jy1 Jy cos2 Jz sin2 ; Jz1 Jy sin2 Jz cos2 . ;
Jy1 z1 |
|
Jy Jz |
sin2 ; |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J |
y |
J |
z |
|
|
|
J |
y |
J |
z |
|
|
Jy1 |
|
|
|
|
|
|
|
cos2 ; |
|||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
Jy |
Jz |
|
|
|
Jy Jz |
|
|
|||||
Jz1 |
|
|
|
|
cos2 . |
|
|||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2.26)
(2.27)
(2.28)
100