книги / Нанотехнология
..pdf7.4. Кластеры переходных металлов |
281 |
19.Chesnovskii О., Taylor К. J., Conceicao J., Smalley R. Е. / / Phys. Rev. Lett. 1990. \Ы. 64. P.1785.
20.Kietzmann H., Morenzin J., Bectuhold P. S., Gantefor G., Eberhardt W. I I J. Chem. Phys. 1998. Vol. 109. P.2275.
21. Billas I.M ., Becker J. A., Chatelain A., Heer W. A. de / / Phys. Rev. Lett. 1993. Vbl.71. P.4067.
22.CoxA.J., Lounderback, Apsel S.E., Bloomfield / / Phys. Rev. B. Condens. Metter. 1994. Vol. 49. P. 12295.
23.Heer W. A. de, Milani P„ Chatelain A. / / Phys. Rev. Lett. 1989. Vol. 63. P. 2834.
24. Douglass D.C., Cox A.J., Bucher J. P, Bloomfield L.A. / / Phys. Rev. 1993. Vol.
B.47. P. 12874.
25.Brechignac C., Cahuzac Ph., Cartier F., Frutos M. de, Leygnier J., Roux J. Ph. / / J.Chem. Phys. 1995. Vol. 102. P.763.
Глава 8
Углеродные кластеры
Мы расплющили банку, мы превратили ее в куб, мы придавали ей возможные очертания, встреча ющиеся в геометрии, но не смогли пробить в ней дыру. Наконец, за банку взялся Джорж, под его ударами она приняла такую дикую, нелепую, чудо вищно уродливую формуу что Джорж испугался...
Джером К. Джером. Трое в одной лодке, не считая собаки
Кластеры углерода относятся у категории кластеров с сильной атом ной связью. Атомы углерода формируют кластеры легче, чем какой-либо элемент периодической системы, что подтверждается, например, повсе местным образованием сажи. Кроме широкого применения в процессах горения, углерод один из наиболее распространенных во вселенной эле ментов после водорода, гелия и кислорода. Кроме того, это первый ста бильный элемент, который возникает в процессе термоядерного синтеза, вовлекающего водород и гелий после «большого взрыва», положивше го начало Вселенной. Известно, что звезды красные гиганты испускают в межзвездное пространство огромное количество углерода и, вероятно, звездная пыль состоит из углеродных кластеров. Однако кроме технологи ческих аспектов и звездных аспектов углеродные кластеры представляют собой широкое поле деятельности в области физики и химии. Кластеры уг лерода в лабораторных условиях получаются лазерным или дуговым испа рением и разделяются по массам с помощью масс-спектрометра. Получа ющий при этом масс-спектр носит бимодальный характер с числом атомов п <24 — малые углеродные кластеры и п > 24 — фуллерены. Эта глава также включает два раздела: малые углеродные кластеры и фуллерены.
8.1. Малые углеродные кластеры
Первые углеродные кластеры были получены в начале 40-х гг. про шлого столетия с помощью разряда между угольными электродами [1].
На рис. 8.1 д представлены относительные интенсивности положи тельно заряженных ионов в эксперименте [2].
8.1. Малые углеродные кластеры |
283 |
Спектр проявляет отчетливую периодичность |
в 4 атома углеро |
да с четно-нечетным колебанием интенсивности синтезированных ато мов. Такая же периодичность наблюдается и для кластеров, полу
ченных путем лазерного ис |
|
|
|
|
||||
парения (рис. 8.15). Более со |
|
|
|
|
||||
вершенная |
техника с приме |
|
10 |
|
|
|||
нением лазерного |
испарения |
|
|
|
|
|||
и инертного газа в качестве |
|
10 |
|
|
||||
охлаждающего носителя дает |
|
|
|
|
||||
уже более четкое распределе |
|
10 |
|
|
||||
ние по массам, где отчетли |
g |
10 |
|
|
||||
во определяются |
магические |
|
|
|||||
числа для малых кластеров уг |
и |
|
|
|
||||
х |
|
|
|
|||||
лерода |
Сп: п = |
7 ,1 1 ,1 5 ,1 9 |
5 |
8 12 16 |
20 |
24 |
||
X |
||||||||
и 23 |
(рис. 8.1 в). |
Подобные |
X |
Размер кластера, п |
|
|||
tn |
|
|||||||
масс-спектры получаются по |
се |
|
|
|
||||
X |
|
|
|
|||||
сле ионизации в ультрафиоле |
Ё 10 |
|
|
|||||
товом излучении нейтральных |
|
|
||||||
кластеров, полученных лазер |
8 |
|
|
|
||||
ным |
испарением. |
Изучение |
X |
10 |
|
|
||
6 |
|
|
||||||
процесса |
фотофрагментации |
|
10' |
|
|
|||
показало, что основным фраг |
|
|
|
|||||
ментом являются нейтральные |
|
10 к |
|
|
||||
кластеры Сз, а для более круп |
|
|
|
|||||
ных кластеров возможна фраг |
|
Размер кластера, п |
|
|||||
ментация и на Сs кластеры. |
|
|
||||||
|
11 |
|
|
|||||
Это характеризует особую ста |
|
|
|
|||||
бильность Сз фрагментов. |
|
|
|
|
||||
|
Квантовохимические рас |
|
|
|
|
|||
четы для нейтральных класте |
|
|
|
|
||||
ров |
углерода предсказывают, |
|
|
|
|
|||
что форма |
кластеров должна |
|
|
|
|
|||
быть в виде цепочки вплоть |
|
|
|
|
||||
до 9 атомов в кластере, а за |
|
|
|
|
||||
тем превращаться в кольцевую |
|
|
|
|
||||
форму. Это можно себе пред |
|
|
|
|
||||
ставить на основании того, что |
|
|
|
|
||||
кластер, образованный за счет |
|
|
|
|
||||
ковалентных связей, стремит |
|
150 |
200 |
250 |
||||
ся к сокращению |
свободных |
|
Размер кластера, а. е. м. |
|||||
связей. В этой связи форма |
|
Рис. 8.1. Интенсивности положительно |
||||||
кластера будет определяться |
заряженных кластеров углерода, полученных: |
|||||||
оптимизацией между увеличе |
а) в дуговом разряде [2 ]; б) после лазерного ис |
|||||||
нием числа связей атомов уг |
парения углеродной пластины, без применения |
|||||||
лерода в кластере, хотя каж |
газа носителя [3]; в) после лазерного испарения |
|||||||
дая последующая связь слабее, |
|
графита с применением газа носителя [4] |
284 Глава 8. Углеродные кластеры
чем предыдущая, и возникновением свободных связей. Для кластера Сз принимается линейная форма [5]. Образование из атомов углерода кольца приводит к исчезновению свободных углеродных связей, но зато создает дополнительные напряжения в кластере.
В результате кольцевая форма характерна для более крупных класте ров. Такой переход от цепочки к кольцу должен происходить для п = 10, хотя кластеры с четным числом атомов имеют тенденцию образовы вать кольца при низких температурах. Простое рассмотрение на основе атомных связей и молекулярных орбиталей позволяет дать оценочные выражения для числа атомов углерода, образующих стабильные кластеры в цепочечной и кольцевой структуре [6].
Стабильность, а следовательно, и большая интенсивность в массспектрах для цепочечных кластеров с нечетным числом атомов связана с числом (п - 1) (7-связей и (2п - 2) электронами и 2(п - 1) электро нами на тг-связях; тг-орбитали дважды вырождены и могут быть заняты 4 электронами и, следовательно, кластеры с полностью заполненными высшими молекулярными орбиталями будут наиболее стабильны. Этому соответствуют кластеры с нечетным числом атомов углерода.
Для кольцеобразных структур имеется 2п (7-электронов 2п тг-элек- тронов, что дает полностью заполненные высшие молекулярные орбитали для п = 4AJ + 2, где к — целое число.
Предсказанные расчетные стабильности отдельных форм углерод ных кластеров и их переходы из цепочечной к кольцевой структу ре наблюдались в опытах с использованием фотоэлектронных спек тров для отрицательно заряженных кластеров. Это позволяет определять сродство к электрону для соответ
|
ствующих нейтральных |
кластеров. |
|
|
На рис. 8.2 представлены энергии |
||
|
сродства к электрону, |
полученные |
|
|
для Сп с п = 2 -г 29 [7]. |
|
|
|
Здесь цепочечные |
кластеры с |
|
|
п = 3,5,7,9 обладают замкнутой |
||
|
электронной оболочкой, что соот |
||
|
ветствует минимальному сродству к |
||
|
электрону, а кластеры с четным чис |
||
|
лом атомов и незаполненной элек |
||
|
тронной оболочкой имеют большие |
||
|
энергии сродства к электрону. Для |
||
|
кластеров с кольцевой формой и с |
||
Рис. 8.2. Энергии сродства к электро |
четным числом атомов п = 4к + 2 |
||
наблюдаются низкие значения энер |
|||
ну для нейтральных кластеров углеро |
|||
да, полученных после фотоионизации |
гии сродства к электрону при со |
||
отрицательно заряженных кластерных |
хранении чередования максимумов |
||
ионов [7] |
и минимумов. |
|
8.1. Малые углеродные кластеры |
285 |
||
Энергии ионизации кластеров также оп |
|
|
|
ределяются построением электронной |
обо |
|
|
лочки и находятся в соответствии с появ |
|
|
|
лением магических чисел для положительно |
|
|
|
заряженных кластеров с кольцевой структу |
|
|
|
рой (рис. 8.1). Прежде всего, энергия иони |
|
|
|
зации нейтральных кластеров с п = Ак + 3 |
|
|
|
(п = И, 15,19, 23) будет меньше, чем энер |
|
|
|
гия ионизации, соответствующая нейтраль |
|
|
|
ным магическим числам с п = 10,14 и т.д. |
|
|
|
с заполненной электронной оболочкой, по |
|
|
|
скольку лишняя пара тг-электронов, соот |
|
|
|
ветствующая нечетным числам атомов, за |
|
|
|
нимает разрыхляющую орбиталь. Далее фо |
|
|
|
тофрагментация кластеров с четным числом |
|
|
|
атомов углерода за счет испускания класте |
|
В |
|
ров Сз приводит к возникновению кластеров |
|
||
|
|
||
с нечетным числом атомов п = 4к + 3. Оба |
|
|
|
эффекта приводят к возникновению маги |
|
|
|
ческих чисел для положительно заряженных |
|
|
|
кластеров углерода с кольцевой структурой |
|
|
|
(рис. 8.1). |
|
|
|
Кластеры Сз находят в спектрах комет, |
|
|
|
кластеры Сз и С5 в околозвездном про |
Рис. 8.3. Изображение кольце |
||
странстве углеродных звезд, причем данные |
вого (R), чашеобразного (В) и |
||
колебательной спектроскопии подтверждают |
фуллереноподобного (F) |
изо |
|
цепочечную форму таких кластеров. |
|
меров С20 |
|
Форма более крупных углеродных |
|
|
|
кластеров рассчитывается на основе |
|
|
|
той или иной квантово-механической |
|
|
|
модели, например модели Хартри—- |
|
|
|
Фока или модели плотности состоя |
|
|
|
ний [8]. |
|
|
|
Для кластера С20 расчеты поз |
|
|
|
воляют существовать трем изомерам: |
|
|
|
кольцевому, чашеобразному и фулле- |
|
|
|
реноподобному (см. рис. 8.3). |
|
|
|
В принципе додекаэдр, включаю |
|
|
|
щий 12 пентагонов и 20 атомов углеро |
|
|
|
да, представляет собой самый малый |
|
|
|
возможный фуллерен. Однако в опы |
|
|
|
тах с лазерной абляцией получают |
Рис. 8.4. Проекция тетраэдрической |
||
ся только кластеры кольцевой фор |
|
структуры C2g |
|
мы. Кроме того, кластер, образующий |
|
|
|
чашеобразную форму, который минимизирует число свободных связей в графитоподобной структуре, также энергетически возможен.
286 |
Глава 8. Углеродные кластеры |
Еще одна стабильная структура для кластера Сгв представлена на рис. 8.4.
Это тетраэдрическая структура, включающая 28 идентичных атомов. Расчеты показывают, что С28 выглядит как суператом с валентностью равной 4 и высокой реакционной способностью как для вхождения атома металла внутрь кластера, так и присоединения по периферии. Экспери ментально обнаружено, что во внутреннюю полость этого кластера может быть помещен атом урана, что обозначается в виде U@C28 [8]. Кроме того, такие металлы, как скандий, титан, цирконий, гафний также могут быть заключены в полость С28Предсказываются также и эксоэдральные полимеры типа С28Н4 [9].
8.2. Фуллерены
Первые большие углеродные кластеры-фуллерены были обнаружены в 1985 г. Крото, Смолли и Керлом. Инициатором поиска был Кро то, который вначале занимался изучением лазерного испарения и массспектроскопией малых углерод
|
ных кластеров, однако затем об |
|||||||
|
ратил внимание на одиночный |
|||||||
|
пик в спектре при определенных |
|||||||
|
условиях получения углеродных |
|||||||
|
кластеров. |
На |
рис. 8.5 |
показа |
||||
|
ны масс-спектры кластеров уг |
|||||||
|
лерода. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Отчетливо заметно, как при |
||||||
|
определенных условиях синтеза |
|||||||
|
в масс-спектре наблюдается ин |
|||||||
|
тенсивная линия, соответствую |
|||||||
|
щая стабильным кластерам Сбо, |
|||||||
|
название |
которых |
пошло |
от |
||||
|
имени |
архитектора |
Бакминсте |
|||||
|
ра Фуллера [11]. |
|
|
|
||||
|
|
Структура |
фуллерена |
Сбо |
||||
|
показана на рис. 8.6. |
|
|
|||||
|
|
В |
структуре Сбо осущест |
|||||
|
вляется |
внедрение |
пентагонов |
|||||
|
в |
гексагональные |
графитовые |
|||||
|
плоскости, |
допускающие |
зр2- |
|||||
|
гибридизацию. В результате об |
|||||||
Рис. 8.5. Масс-спектры углеродных кластеров |
разуется структура |
с полостью |
||||||
в сверхзвуковом пучке после лазерного испа |
без |
свободных |
связей, |
стаби |
||||
рения в присутствии газа носителя при усло |
лизированная тг-связями. Уни |
|||||||
виях увеличения степени кластерообразования |
кальность структуры СбО можно |
|||||||
(а-в) (10] |
себе представить на основании |
8.2. Фумерены |
287 |
того, что 5/6 кольцевая структура, где |
|
все атомы эквивалентны и напряже |
|
ния отсутствуют, образует минималь |
|
ную структуру, для которой все пен |
|
тагоны могут быть изолированы. Сле |
|
дующий возможный подобный фул- |
|
лерен — С70 — также неоднократно |
|
наблюдался. |
|
8.2.1. Формирование фуллеренов |
|
Первый вопрос, который может |
|
возникнуть у читателя, как это при вы |
|
соких температурах лазерного испаре |
|
ния и возникающей при этом хаотиче |
Рис. 8.6. Структура усеченного |
ской плазмы возникают столь упоря- |
|
доченные стабильные структуры. Это |
икосаэдра кластера 60 |
могут быть кусочки графита, удаляемые с помощью лазера, которые затем формируют полые структуры. Однако варьирование исходного материала, в том числе полиимидов, не приводит к изменению спектра фуллере нов. Другое направление трактовки образования фуллерена соответствует механизму образования сажи. Изучение рис. 8.1 [10] приводит к выводу о том, что количество Сбо не увеличивается в потоке сверхзвукового пучка кластеров, а просто количество других кластеров уменьшается. Получа ется, что Сбо выживает в течение процессов, происходящих в кластер-
288 Глава 8. Углеродные кластеры
ном источнике. Были разработаны кинетические модели роста кластеров из углеродных атомов и кластерных радикалов, присутствующих в плазме, например, см. [12].
Наиболее выгодной энергетической формой для малых кластерных радикалов служит линейная цепочка (см. п. 8.1). Эти цепочки взаимодей ствуют друг с другом, растут в плазме и достигаю длины 20 Ч- 30 ато мов, после чего они спонтанно формируют
|
полициклические ароматические кольца или |
||
|
графитовые листы. Эти структуры дают пре |
||
|
имущества в увеличении среднего координа |
||
|
ционного числа, однако оставляют большое |
||
|
число свободных связей на углах промежу |
||
|
точных структур. Рост таких структур энер |
||
|
гетически выгоден именно из-за уменьшения |
||
|
числа свободных связей. Если плотность уг |
||
|
леродных атомов высока, кластеры будут со |
||
|
здавать реакционно активные окончания, со |
||
|
ответствующие по кривизне наиболее энерге |
||
|
тически выгодному расположению (рис. 8.7). |
||
|
Как только образовался зародыш, начи |
||
|
нается спонтанное прохождение различных |
||
|
промежуточных состояний, в том числе при |
||
|
совпадении закрученных листов и образо |
||
|
вании фуллерена (рис. 8.7 в), до макроско |
||
|
пических частиц сажи. В таком плазменно |
||
|
статистическом процессе возможно создание |
||
|
и более массивных |
фуллеренов, например |
|
|
С iso, С24о или С54о, |
которые теоретически |
|
|
могут быть стабильны. На рис. 8.8 показаны |
||
|
структуры таких гигантских фуллеренов. |
||
|
Для таких кластеров обсуждается вопрос |
||
Рис. 8 .8 . Расчетные виды ико- |
о том, какова форма кластера — сферическая |
||
или полиэдрическая (фасеточная). Расчет да |
|||
саэдрического кластера С540 |
ет фасеточную форму для двух углов наблю |
||
вдоль С2 , Сз и С5 осей сим |
|||
дения, в то же время вид вдоль оси С5 близок |
|||
метрии |
к сферической форме.
Эффективное изучение структуры и свойств Сбо и более тяжелых фуллеренов оказалось возможным после открытия, а затем совершен ствования способа получения фуллеренов в достаточных количествах, разработанного в 1990 г. Кретчмером с сотрудниками [13]. В дуговом разряде с применением графитовых электродов в атмосфере гелия фор мируется сажа, которая затем растворяется в бензоле или толуоле. После кристаллизации раствора образовывалось граммовое количество С60/С 70 в соотношении 3 : 1 и 2% более тяжелых фуллеренов [14].
8.2. Фумерены |
289 |
8.2.2. Фрагментация фуллеренов
В п. 8.1. отмечалось, что фрагментация малых углеродных кластеров осуществляется по пути выделения кластера Сз. Для фуллеренов фраг ментация идет по механизму выделения фрагментов С2, что является следствием стабильности кластеров с четным числом атомов углерода. На рис. 8.9 представлены данные по константам скорости фрагментации на С2 для двух исходных продуктов —*графита и полиимида.
Рис. 8.9. Константы скоростей реакции С2 фрагментации для графита [15] и полиимида [16]
Несмотря на подобие в характере изменения скоростей фрагмента ции их абсолютные величины для полиимида в 5 раз меньше. Это связано с тем, что фуллерены, полученные путем лазерной абляции из полиимидного источника, холоднее, чем полученные из графитового источника. Это может быть связано с тем, что лазерная абляция полиимида приводит к возникновению большого числа малых нейтральных молекул при сверх звуковом расширении от поверхности полиимида, которые выполняют роль газа носителя и охлаждают кластеры углерода.
Оценки энергии связи С2 с С ^ , C J и С +, исходя из кинетической энергии продуктов, дают 4,6 эВ для С ^, и только 3 эВ для С ^ . Модель фрагментации С2 из фуллерена показана на рис. 8.10.
290 Глава 8. Углеродные кластеры
С
С
Рис. 8.10. Предполагаемый механизм отделения С2, сохраняющий число пентагонов в фуллерене [17)
Оболочка Сп , включающая пятичленные кольца, теряет С2 и пере страивается в Сп_2 оболочку. Слившиеся пятиугольники становятся ше стиугольниками, а два шестиугольника выше и ниже этих пятиугольников превращаются в пятиугольники. Так что число пятиугольных колец сохра няется, что требуется для за
|
|
мкнутой оболочки при потере |
||
|
|
шестичленного кольца. Такой |
||
|
|
механизм предполагает |
быст |
|
|
|
рую поверхностную реоргани |
||
|
|
зацию, |
позволяющую |
соеди |
|
|
нить два пятиугольника. Кар |
||
|
|
тина фрагментации фуллерена |
||
|
|
после воздействия мощно |
||
|
|
го лазера 15 мДж/см2 представ |
||
|
|
лена на рис. 8.11. |
|
|
|
|
Фрагментация происходит |
||
|
|
начиная |
и заканчивается |
|
|
|
С2 2 - Далее происходит распад |
||
|
|
не на С2, а на другие фраг |
||
|
|
менты вплоть до С2оНачало |
||
Рис. 8.11. |
и его фрагменты под действием |
фрагментации составляют на |
||
лазера ArF (193nm) 15 мДж/см2 [17] |
носекунды, затем она |
может |
||
|
|
длиться микросекунды. |
|
8.2.3. Энергии ионизации и энергия сродства к электрону
Энергии ионизации и энергия сродства к электрону для фуллеренов, начиная с Сбо, не подвержена в основном таким колебаниям, как у кластеров металлов, рассмотренных в предыдущей главе. Это, вероят но, связано с достаточно крупными размерами (п = 60) по сравнению с металлическими кластерами. Если рассмотреть модель металлической капли, согласно которой энергия ионизации Е\ уменьшается с увели чением размера кластера (сферы), а энергия сродства к электрону ЕА увеличивается, то
= Woo - § |
(8.1) |