 
        
        книги из ГПНТБ / Мишин Д.Д. Процессы намагничивания и перемагничивания в магнетиках конспект лекций
.pdf 
КАЛИНИНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ'
Д.Д.МИШИН
ПРОЦЕССЫ НАМАГНИЧИВАНИЯ И ПЕРЕМАГНИЧИВАНИЯ В МАГНЕТИКАХ
КОНСПЕКТ ЛЕКЦИЙ
КАЛИНИН 1973
научно-токн;;-:еская
Г С Р СКЗЕМПЛЯР
АННОТАЦИЯ
В конопекте лекций "Пропеосн намагничивания и леремагничивания в магнетиках" приведена физическая систематизация основных резуль татов научно-исследовательских работ по изучению процеооов намаг - ничивания и перемагничивания магнетиков с учётом их реальной, т . е . содержащей дефекты криотал-лческой решётки. При этом используются новые достижения в облаоти физики реальных кристаллов. При состав лении конспекта лекций был использован многолетний опыт автора,чи тающего курс для отудентов физиков-магнитчиков.
Конспект лекций может быть иопользован студентами и аспиранта ми университетов, втузов , где изучаются магнитные материалы.
Ответственный редактор:
кандидат физико-математических наук А.И.ЦЖЕЛЕВ
ВВЕДЕНИЕ
Роль иагнетиков в современной технике систематически возрас тает. Их применение во многих случаях существенно влияет на разви - тие таких важнейших областей техники, как электромашиностроение,ра диотехника, электронная техника, приборостроение^ вычислительная техника, автоматические устройства и системы управления. В связи с возрастающим применением магнетиков прогрессивно увеличивается произ водство магнитных материалов, разрабатываются и находят все большее использование новые виды магнетиков.
Свойства магнитных материалов чрезвычайно структурно-чувстви тельны. Так, магнитная проницаемость и коэрцитивная сила многих маг нетиков в зависимости от структурного состояния могут изменяться в десятки тысяч раз. В связи с необходимостью выяснения физической при роды специфической структурной чувствительности и огромного практи - ческого значения магнитных свойств магнетиков возникла и в последние годы развилась физика магнитных материалов.
Развитие физики магнитных материалов имеет большое значение и для современной физики реального твердого тела в целом. Магнитные ма териалы обладают структурой твердых тел, но в то ке время обладают и специфическими магнитными свойствами, изучение которых во многих слу чаях дает возможность получить такие сведения о микроструктуре реаль
| ного твердого тела, которые не могут | быть получены другими путями. | 
| - 3 | - | 
Несмотря на большое техническое и научное значение, многие вопросы физики магнитных материалов изучены еще недостаточно. Повы шение свойств магнитных материалов соотавляет важнейшую и актуальней шую проблему физики магнитных материалов .Основными задачами этой проб лемы являются установление механизмов процессов намагничивания и перемзгкичивания, обусловленных реальной (дефектной) структурой кристал лической решетки, развитие количественной теории и на этой основе разработка способов повышения свойств магнитных материалов.
Глава первая ОСНОВНЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ .ЭЛЕКТРОНОВ В МАГНЕТИКАХ
§ Магнитные моменты, обусловленные собственным (спиновым) и переносным (орбитальным) движением электрона.' Магнитный момент атома
Элементарными носителями магнитных моментов в веществах
являются электроны. Магнитные моменты электронов обусловлены как собственным (спиновым), так и переносным (орбитальным) движением. Спиновый иагнитный ыоиент электронаJts вычисляется по формуле '
| где | в | = | 4 . 8 . I 0 " 1 0 | СГСЭ - | заряд | электрона, | 
 | 
 | 
 | ||
| 
 | /Л | « | 9 , 1 . Ю - 2 0 | г | - | масса | покоя | электрона, | 
 | 
 | |
| 
 | С | = | 3.10*° с м . с е к - ! | - скорость света в | вакууме, | 
 | |||||
| 
 | 
 | = | 6 , 6 . Ю - ^ 7 э р г . с е к | постоянная | Пленка. | 
 | 
 | 
 | |||
| 
 | Jig | = 0 , 9 . Ю - 2 0 | эрг.сек- -1 - магнетон Бора. | 
 | 
 | ||||||
| (Иагнитный момент электрона | ^^обусловленный | его | движением | по | |||||||
| замкнутой | орбите вокруг ядра в атоме, | зависит | от | квантового | с о с  | ||||||
| тояния и может быть вычислен по формуле | 
 | 
 | 
 | ||||||||
| 
 | 
 | 
 | ®e--jfc\m^ti*m77)juu, | 
 | 
 | ( i - з ) | 
 | ||||
| где | -С | — орбитальное | квантовое число, | определяющее абсолютную ве | |||||||
| личину | механического орбитального момента электрона. | При данном | ||
| главном | квантовом числе | орбитальное квантовое | число | принимает | 
| Л воамо.тних значений | С - 0 , 1 , 2 . . . | 
 | (fl-I) | |
Атомы всех магнетиков являются иногоэлектрснными. Магнитный мо - мент многоялектронны/. атомок яекторкэ складывается из спиновых я
-ri -
| орбитальных | моментов отдельных электронов по формуле | 
 | |||||
| 
 | 
 | 
 | Д = Д | COS (О) tД | COS(fi) | i | (1-3) | 
| где | fl/j | - | проекция | магнитного | момента | атома на направление век | |
| 
 | 
 | 
 | тора полного механического момента атома; | 
 | |||
| 
 | j^l | - | проекция | суммарного | магнитного момента всех | магнитно- | |
| 
 | 
 | 
 | нескомпенсированных электронов на направление вектора | ||||
| 
 | 
 | 
 | механического орбитального движения; | 
 | |||
| 
 | Jit, - | проекция суммарного опинового магнитного момента всех | |||||
| 
 | 
 | 
 | магнитно-нескомпенсированных | электронов. . | 
 | ||
\ 1-2. Обменное взаимодействие электронов. Самопроизвольная намагниченность магнетиков
Основной особенностью магнетиков является наличие у них са мопроизвольной (спонтанной) намагниченности, существующей независи мо от действия внешних магнитных полей.
Самопроизвольная намагниченность магнетиков обусловлена спе цифическим квантово-механическиы обменным взаимодействием электро - нов. Энергия системы электронов зависит от величины их результи рующего спинового магнитного момента. Эту энергию (обменную) для двух электронов записывают в таком виде
| где А - параметр (имеющий | размеры | энергии), зависящий от | взаимного | |||
| располоаения | электронов, | а | ^,^1 | - | единичные вектора | спинов. | 
| Если Л •=* 0, | то минимуму | обменной энергии | £ ^ r t соответствует парал | |||
лельная ориентация спинов. При.А -= 0 минимум '.реализуется при анти параллельной ориентации спинов.
Параллельная ориентация спиновых магнитных моментов либо антипараллельная ориентация различных по величине суммарных спино вых магнитных моментов обусловливает самопроизвольную намагничен - ность магнетиков.
Если самопроизвольная намагниченность нарушается и возни кает некоторая неоднородность намагниченности, то увеличение обмен
| ной энергии может быть вычислено | по | формуле | 
| - | 6 | - | 
| AEriffillMxf* | < VvLy)** ( VUi ) * J t | (1-5) | 
| где 7 c^i ({'Х/У/?) | - градиенты направляющих косинусов вектора | |
самопроизвольной намагниченности относительно координатных осей,о- паранетр кристаллической решетки.
Энергию обменного взаимодействия можно определить по величи не температуры Кюри каждого магнетика. При нагревании магнетиков из-ва увеличения хаотического теплового движения атомов параллель ная ориентация опиновых магнитных моментов электронов нарушается^ самопроизвольная намагниченность уменьшаетоя (рис; i - i ) .
При достижении температуры Кюри (в случае ферромагнетиков) или температуры Нееля (в случае ферримагнетик'ов) самопроизвольная намагниченность исчезает, т . е . энергия хаотического теплового дви жения атомов достигает величины обменной энергии
| 
 | 
 | К в-А | , | (1-6) | 
| где К - | постоянная | Больцмана, | 
 | 
 | 
| в - | температура | Кюри (Нееля). | 
 | |
| 
 | § 1-3, Магнитокристаллическое взаимодействие | |||
| 
 | электронов. Константы | магнитокристалллческой | ||
| 
 | 
 | анизотропии магнетиков | ||
| 
 | Экспериментально было обнаружено, что при измерении магнит | |||
| ных свойств (кривых намагничивания) | в рааличвых кристаллографичес | |||
| ких направлениях наблюдается | аниаотропия. На рис. 1-2 представлены | |||
кривые намагничивания монокристаллов железа, никеля и кобальта, из
| меренные при намагничивании в различных кристаллографических | на - | ||
| правлениях. Кристаллографические | направления для железа, никеля | и | |
| кобальта соответственно -<100>, «-ИЬ», >«0001» являются осями | легко | ||
| го намагничивания. | 
 | 
 | 
 | 
| Разность в энергиях при намагничивании в направлении | трудно | ||
| го и легкого намагничивания характеризует энергию магнитной кри | - | ||
| оталлографической анизотропии EatiUi. | • | 
 | 
 | 
- 7 . -
Рис.1-1. Экспериментальные кривые, характеризующие температурную зависимость намагниченности насыщения железа, никеля и кобальта
