книги из ГПНТБ / Мишин Д.Д. Процессы намагничивания и перемагничивания в магнетиках конспект лекций

а Вг * I Еt - Ес(а^)

I,

(5-25)

где

-

магнитоупругая

энергия

при однородной

намагниченнос­

ти.

+

rt (6£

<Рц (оо) * 33

fa)

JafSj

--

-~J[i& (e,-Cj)7lJDa

Ccsyt(o9)

* $

•

(g_26)

•/з Сi XTJJ

bin2jU(<^)

+

(SA

£Jj„

c3

gin Aju. (<*>)+

Рассмотрим случаи дислокационных петель, наиболее характер­

ные для кремнистого железа.

С л у ч а й

A - I , А-3. Дислокационная

петля

с

вектором

Бюргерса

I / 2 a <1П> лежит в плоскости

типа

^П0^(рис.5^2, 5-3').

В атом

случае

Лъ

в 0.

Дислонации,

образующие

петлю, совпадают

о направ­

лением

< Ш > .

Еер--J[i

& (Crd

)А юс Cob*juM+i

6*с3Л

ш&пЛ/и(*)]с15л,

так как

Sa>

то

М' dSx-

n3JdAiiSL-it)i

luEhi/пл/&fa-CJ.)[£)S1yU/x.i

- JJAJOO

*

(5-27)

i63C3A

ш

bin Ар (x) Ux • Z*)

I '

= £

jnx

Jёл

(Ct - cx) Sotju

(я)Я *oa

+

'Гак как для кремнистого

железа -^доо"^

I I I ' 1 0

п

р и

с м е щ е н и и

ыаждоыенной границы максимальное

изменение

магнитоупругой энергии

4 £ /пах

будет

иметь

место,

когда

-21

-

£

•

максимально

( р и с . 5 - 4 ) .

-

50 -

/лЕплх l-ihi

J&ihi

- cx;

SinytfaA jo0#a/xj=

- S

f t

(5-28)

= -jfhtSj./(Ci-Ct.)AjBo

8g .

С л у ч а й

A - 2 . Дислокационная

петля с

вектором

Бюргерса

1/2

< I I I >

лежит

в

другой

плоскости / п о /

(рис.5-»5),

В этой

случае

выполняются следующие

равенства: либо

Лх--л3

4»^ либо

лх

= пл

и

Si

= - A3 •

знак берется в зависимости от ориентации вектора Бюргерса а

со

-

ставляющей

нормали

П i

= iA1J(I'&J>/6Ьlltct-сл;iЯЛОо

Cosyifr,-

, - &UI*U(XJ

(stz

-zj (У* = ±ллл£/Ь/

(С, -СЛ)Яi0o

•

у

fay*'*$dx

r

•5ln*Hci

- Ь 1Я*°° J# /&/•

(5_29)

С л у ч а й

A - 4 . Дислокационная

петля лежит в

плоскости

{ и о | ,

но

вектор Бюргерса

типа

1/2а / I I I / л е ж и т

в другой

плоскости

(рис. б-Я) • В этом

случае

либо

Пх=

Р3

и

^л-^з

,

либо

-- - 1пл

itiStl

f<%3 lstx - 2<

Idx

+ Cons4.

(5-зо)

l&£*AYhlii&lbilA**i ci [

SinXjU/xidx-

С л у ч а й

Б-I. Дислокационная

петля лежит в плоскости /ЮО] ,

вектор

Бюргерса

j 100}

,

дислокации

лежат в

направлении

/ ю о ]

(рис . 5 - 7) .

В этом случае

либо

-^i'Si=0

,

либо

пл

= п^^О

или

4 = 4 = , J 7

/

=

,

тогда

согласно

(5-24)

к дислокационной петли случая

А - 4

- 54

-

С л у ч а й

Б-2. Дислокационная петля лежит

в плоскости { Юо) ,

но вектор Бюргерса и нормаль лежат в других направлениях

<Ю0,> и

присутствует винтовая

составляющая

(рис.5-8) . Дислокации

совпадают

с направлениями

<100-> . В этом

случае

^ - &ж.~0}.

oi-ni=0

l& £ тл* 1~6э$СзЛш

£j&in2jU(y)

dx^S^

^fei

• (5-ЗЕ)

С л у ч а й

Б-3. Этот случай

отличается тем, что дислокация

чисто краевая (рис . 5 - 8) . Либо здесь

£*

'^'°>

п,=лх.о%

либо

упругой

энергии при смещении границ

не дает.

С л у ч а й B - I . Дислокационная

петля, являющаяся частью дис­

локационной сетки, состоит

из двух винтовых дислокаций с вектором

Бюргерса

а <100> и четырех

винтовых

дислокаций с

вектором Бюргер­

са 1/2а <111>{рий5-:9)»

Плоскость петли совпадает

с

плоскостью

{ п о | . Сделаем оценку

вклада

такой

дислокационной

петли в иаг-

нитоупругую энергию. Для оценки

этой

энергии дислокационную петлю

разложим -на две петли с

сохранением

суммарного вектора Бюргерса

вим по<010>

в бесконечность,

то они дадут

на (001) петлю с б е с ­

конечными

образующими по <010>

и суммарным

вектором Бюргерса

6 = 0, а проекция на (100) вклада в дБ не даст. Таким

образом,

только первое слагаемое петли даст вклад в

л Е , причем

величина

вклада может

быть вычислена,как

и в случае Б-2.

в )

Сила взаимодействия

меядоменной

границы с дислокациями

вектором Бюргерса б и вектором

касательной Т действует на до -

- 66

-