![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Преснухин, Л. Н. Цифровые вычислительные машины учебное пособие
.pdfслучае определяется энергией образования зародышей перемагничи-
вания. |
г |
|
|
|
|
|
||
Практически феррит является поликристаллическим веществом, |
||||||||
причем |
оси |
анизотропии его |
отдельных |
кристаллов расположены |
||||
|
|
|
|
хаотически. Измерения показывают, что реаль |
||||
|
|
|
|
ные ферритовые |
материалы являются изотроп |
|||
|
|
|
|
ными. |
гистерезиса |
ферритового сердечника |
||
|
|
|
|
Петля |
||||
|
|
|
|
в идеальном' случае имеет вид, показанный на |
||||
|
|
|
|
рис. 4.3. В отсутствии внешнего поля вектора |
||||
|
|
|
|
намагниченности |
доменов располагаются вдоль |
|||
|
|
|
|
ближайших направлений осей анизотропии. |
||||
|
|
|
|
Если исходное магнитное состояние сердеч |
||||
|
|
|
|
ника определяется точкой А, то при приложении |
||||
Рис. |
4.2. |
Зависимость |
магнитного поля |
в перемагничивающем направ |
||||
лении вектора намагниченности домены получают |
||||||||
магнитной индукции В |
||||||||
от |
величины |
прило |
энергию, |
позволяющую им отклониться от на |
||||
женного поля Н |
правления оси анизотропии. При увеличении |
|||||||
|
|
|
|
магнитного поля до величины Н0в магнитном ма |
териале внутреннего слоя сердечника начинается процесс образования и роста зародышей обратной намагниченности. По мере дальнейшего увеличения магнитного поля будут перемагничиваться более даль ние слои магнитного материала до тех пор, пока намагниченность всего материала сердечника не изменит свой знак. Магнитное поле
начала перемагничивания, создаваемое током |
/ 0 |
в проводнике, про |
||
ходящем через внутреннее отверстие сердечника, |
|
|
|
|
H0= I 0/(nd), |
|
|
|
|
где d — диаметр внутреннего отверстия сердеч |
|
|
|
|
ника. |
|
|
|
|
Для создания магнитного поля величиной Н0 |
|
|
|
|
во внешнем бесконечно тонком слое материала |
|
|
|
|
с наружным диаметром D требуется ток 1г > |
/ 0, |
|
|
|
поскольку D > d. |
|
|
|
|
Следовательно, наклон участка петли гисте |
|
|
|
|
резиса ВС в значительной мере даже для |
|
|
|
|
идеального материала определяется соотноше |
Рис. |
4.3. |
Идеальная |
|
нием диаметров магнитного сердечника. Пере- |
петля гистерезиса |
|||
магничиваниемагнитного материала заканчи |
|
|
|
|
вается в точке С при величине перемагнйчивающего |
поля |
= Н0, |
||
создаваемого током Д: |
|
|
|
|
1Х= nDH0.
При дальнейшем увеличении магнитного поля обратимый поворот векторов намагниченности будет обеспечивать небольшие увеличения индукции до тех пор, пока все вектора не будут ориентированы парал лельно магнитному полю и не наступит состояние насыщения. Если магнитное поле начнет уменьшаться, то магнитное состояние будет изменяться по участку DE петли гистерезиса за счет обратимого пово
170
рота вектором намагниченности доменов от направления магнитного поля к направлению ближайшей оси анизотропии.
У реальной петли гистерезиса магнитного ферритового сердечника (рис. 4.4) углы сглажены. Вследствие поликристаллической природы ферритов, наличия примесей, включений и дефектов кристаллической решетки для различных областей магнитного материала, величина поля зародышеобразования различна, поэтому перемагничивание от дельных областей начинается в полях, меньших пороговых.
При циклическом изменении магнитного поля с изменяющейся амплитудой можно получить семейство частых петель гистерезиса
(рис. 4.4).
В Случае, когда внешнее магнитное поле имеет величину, доста точную для перемагничивания всего материала магнитного сердечника, получают предельную петлю гистерезиса. Предельная петля гистере-
Рис. 4.4. Реальная петля |
Рис. 4.5. Предельная петля |
гистерезиса |
гистерезиса |
зиса может быть использована для определения статических характе ристик магнитных сердечников (рис. 4.5).
Коэффициентом, прямоугольности а называют отношение остаточ ной индукции Вг к максимальной величине индукции Вт при дей ствии на сердечник магнитного поля Нт\
а = Вг/Вт. |
(4.9) |
Если магнитное поле величиной Нт действует на сердечник, находящийся в состоянии + В Г, то отношение изменения индукции
АДд _ В т B r _ |
1 В г/ В т _ |
1 cl |
(4.10) |
|
А 5С ВтЦ-Вг |
1 -\-Вг/Вт |
1 + а |
||
|
Статический коэффициент квадратности петли гистерезиса ха рактеризует отношение изменения магнитной индукции при половин ной величине магнитного поля к изменению индукции при действии полной амплитуды магнитного поля противоположной полярности:
о АВ ( - H J 2) |
(4.11) |
РАВ ( + Н т) ■
Кстатическим характеристикам также относят величины оста точной индукции Вг и коэрцитивной силы Нс.
171
§ 4.5. ОЗУ С СОВПАДЕНИЕМ ТОКОВ НА МАГНИТНЫХ СЕРДЕЧНИКАХ
Принцип работы ОЗУ с совпадением токов на магнитных сердеч никах. Для выбора запоминающего сердечника из матрицы сердеч ников можно использовать его вентильные свойства, обусловленные прямоугольностью петли гистерезиса. Действительно, если k токов величиной 1т создают в сердечнике напряженность поля больше, чем Нс, то эти токи можно использовать для выборки. Шины системы управления в устройстве можно провести так, что каждый сердечник матрицы, кроме выбранного, получит возбуждение не более чем 1т или (k — 1) 1т (во втором случае к прямоугольности петли гистере зиса сердечника предъявляют очень жесткие требования). Несмотря
на |
то, что |
многокоординатные системы |
выборки |
позволяют создать |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ОЗУ при использовании ферритовых сердеч |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
ников с умеренной прямоугольностью, прак |
||||||
|
if |
(<■>) |
\ 9 |
У |
|
тическое же воплощение |
систем |
выборки с |
|||||
|
|
k > 2 вызывает ряд существенных трудностей. |
|||||||||||
|
/ |
Is |
^ |
^ |
А - |
Рассмотрим принцип работы системы двух |
|||||||
|
VW |
ч 9 |
|
|
|
координатной выборки или выборку по |
сов |
||||||
|
Г(* |
t |
|
|
|
|
|||||||
У, |
ч >) |
ш |
— |
падению токов |
(k — 2). |
Предположим, |
что |
||||||
V |
\ 9 |
||||||||||||
|
|
|
|
|
*4 |
имеется некоторая |
совокупность |
ферритовых |
|||||
|
|
|
|
|
сердечников, расположенных в виде прямо |
||||||||
Рис. |
4.6. |
Принцип |
по |
угольной матрицы (рис. 4.6). Эти сердечники |
|||||||||
строения |
матриц для ЗУ |
по строкам и столбцам прошиты координат |
|||||||||||
с совпадением токов |
ными обмотками |
X |
и Y |
и имеют считываю |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
щую обмотку, проходящую через все сердеч |
||||||
ники. В |
координатные |
шины подаются |
импульсы тока |
амплитудой |
|||||||||
1т, |
которые создают поле Нт: |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
(Нт/ 2 ) < Н с < Н п |
|
(4.12) |
Пусть петля гистерезиса магнитных сердечников идеальна, им пульсы тока + 1т, создающие поле -\-Нт, устанавливают сердечники в состоянии «1» (—Вг, на рис. 4.6 светлые кольцевые сердечники), а импульсы тока —/ т , создающие поле —Нт, устанавливают сердеч ники в состояние «О» (-f Вг, на рис. 4.6 темные кольцевые сердечники).
Если подать импульсы тока I J 2 по шинам Х2 и одновременно, то в сердечнике А эти импульсы создадут магнитное поле, превышаю щее величину Нс, тогда как в других сердечниках действующее маг нитное поле будет меньше этой величины. Под действием приложенных полей магнитное состояние сердечника изменится и в общей считы вающей обмотке наведется сигнал. Если же импульсы тока будут поданы в шины Х 3 и Уд, то магнитное поле подтвердит магнитное состояние сердечника "и в считывающей обмотке сигнал не возникнет, поскольку петля гистерезиса идеальна.
Выбирая соответствующую пару координатных шин X и Y, можно определить магнитное состояние каждого сердечника и считать запи санную в сердечниках информацию, анализируя наличие или отсут ствие выходного индуцированного сигнала на считывающей обмотке.
172
После считывания информации все сердечники находятся в состоя нии + В Г, т. е. считывание происходит, с разрушением записанной информации. Чтобы вновь записать информацию в сердечники, до статочно изменить полярность токов возбуждения координатных шин и подать импульсы тока в соответствующие их пары. При совпадении двух импульсов полей —H J 2 произойдет переключение магнитных сердечников из состояния + В Г в состояние —Вг, т. е. будет записана «1». Те же сердечники, которые не подвергнутся действию полей
—Нт, останутся в «О» состоянии. Изменение магнитной индукции в сердечниках при считывании «1» и «О», а также при действии полей полувозбуждения показано на рис. 4.7.
Рассмотрим другой метод записи информации, при котором коор динатные токи подаются как при записи «О», так и при записи «1», при этом все сердечники-матрицы будет прони зывать четвертая обмотка (обмотка записи).
Тогда для записи «О» необходимо одновре менно с подачей координатных токов —/ ш/2 подать импульс тока -г1т/2 в обмотку запи си. В этом случае сердечник, находящийся на пересечении выбранных координат, полу чит суммарное возбуждение:
( - H J 2 ) + (—H J 2 ) + (+ H J 2 ) = - H J 2 .
Но при этом его состояние не изменится, т. е. сердечник останется в состоянии «О» (~гВг)-, все остальные сердечники матрицы будут подвержены действию магнитных по лей H J 2, а сердечники полувыбранных ко ординат не получат возбуждение.
Таким образом, принцип работы ОЗУ с совпадением токов предполагает прошивку
каждого сердечника матрицы четырьмя проводами; два провода — для координатной выборки, один — для обмотки считывания и один для обмотки записи. Характерным при этом является целостность проводов прошивки при прохождении через большое количество магнитных сердечников. Количество сердечников, прошитых прово дом, зависит лишь от технологии прошивки. Провода прошивки при соединяют к контактам на рамке обрамления матрицы. Соотношение
количества информации на одно соединение (обычно паяное) |
состав |
ляет от десяти до 30—40 бит. Эта особенность матриц ОЗУ |
вместе |
с большой собственной надежностью магнитных сердечников |
и про |
водов прошивки определяют надежность работы накопителей |
инфор |
мации на магнитных кольцевых сердечниках. |
|
При считывании и записи «1» по определенному адресу все сер дечники выбранных координатных линий подвергаются действию
последовательностей |
импульсов магнитных полей + # т/2; —H J2\ |
-}-Нт/2] — H J2 ... . |
Все остальные сердечники полувыбранных коор |
динат не подвергаются действию последовательностей полувозбуждений. При считывании и записи «0» возбуждение выбранных сердеч-
173
ников равно + Я Ш/2, + Н т/2, -\-HJ2... , а всех оставшихся сердечни
ков —Я т/2; —Я т/2; —H J 2 ... . |
^ |
Последовательность возбуждений выбранного сердечника следую |
|
щая: Нт, Н т, ... —Я,„/2, —Я т/2 ... . |
|
Каждый сердечник матрицы |
может находиться в «1» или «О» со |
стоянии, быть выбранным, невыбранным, или полувыбранным, при работе ОЗУ с большой частотой подвергаться воздействию последо вательности’ положительных и отрицательных магнитных полей. Полярность воздействий может нарушать или подтверждать магнитное состояние сердечника и зависит от обрабатываемой ЦВМ информации. Постоянное импульсное воздействие магнитных полей на сердечники налагает жесткие условия на устойчивость сохранения магнитного состояния последних и является одной из важнейших особенностей. ОЗУ. Широкое использование ферритовых сердечников в ОЗУ стало возможным только вследствие разработки таких магнитных материа лов, которые способны устойчиво сохранять магнитное состояние при действии последовательностей импульсных магнитных воздействий.
У ферритов с достаточно прямоугольной петлей гистерезиса потеря информации не происходит, вследствие стабилизации частных петель гистерезиса при действии различных возбуждающих последователь ностей импульсов полей полувыборки и записи.
Значение хранимой в сердечнике информации определяется ана лизом напряжения на считывающей обмотке: при считывании «1» имеет место изменение намагниченности и индуцируется большой выходной сигнал за счет необратимого движения стенок доменов; при считывании «О» так же индуцируется сигнал за счет наклона горизонтального участка петли гистерезиса. На этом участке измене ние намагниченности возникает вследствие обратимого вращения и имеет меньшую длительность, чем сигнал «1». Таким образом, сигналы «1» и «О» отличаются количественно по амплитуде и длительности. Нежелательным при этом является тот факт, что уменьшение фронта импульсов возбуждения приводит к укорачиванию импульса «1» и возрастанию его амплитуды, то же самое происходит и с импульсом «О».
Вследствие неидеальности петли гистерезиса в сердечнике возни кают различные изменения индукции и магнитного потока при дей ствии токов полувозбуждения на сердечник в состояниях «1» и «О» (см. рис. 4.7). Изменение магнитных потоков, обусловленное различ ными изменениями индукции АВп «О» и Аб„ «1», ведет к появлению при использовании метода компенсации помех некомпенсируемой помехи считывания и носит название дельта-потока.
Выделение информационного сигнала в матрицах ОЗУ с совпа дением токов. Поскольку реальные магнитные сердечники имеют петлю гистерезиса со значениями коэффициентов прямоугольное™, не равными единице, и-коэффициенты квадратности, не равными нулю, то при действии импульсных полей любой амплитуды в сердечнике происходит некоторое изменение магнитного потока вне зависимости от того, находится ли он в состоянии «1» или «О».
При считывании «О» в выходной обмотке будет наводиться сигнал за счет обратимого поворота векторов намагниченности доменов как
174
в выбранном сердечнике, так и в полувыбранных сердечниках, на которые действует поле H J 2. Отношение сигналов «1» и «О» с выбран ного сердечника в этом случае определяется величиной импульсного коэффициента прямоугольности, а величина отношения сигнала по мехи с полувыбранного сердечника к сигналу «1» выбранного сердеч ника — импульсным коэффициентом квадратности (3.
Поскольку сигналы помех с полувыбранных сердечников скла дываются с информационными сигналами выбранного сердечника, то возникает проблема маскирования полезного сигнала помехами.
Следовательно, неидеальность петли гистерезиса реальных сер дечников определяет различие информационных сигналов «1» и «О» по количественному принципу (амплитуде) и ведет к необходимости разработки специальных методов выделения полезного сигнала с вы ходной обмотки при наличии помех.
Можно использовать следующие методы подавления сигналов помех и выделения считанного сигнала в матрицах магнитных сер дечников.
В р е м е н н о е с т р о б и р о в а н и е в ы х о д н о г о с и г
н а л а . При считывании с магнитного сердечника выходной |
сигнал |
«1» индуцируется вследствие переключения магнитного |
потока |
в сердечнике. Процесс переключения магнитного потока в сердечнике вызывается последовательным движением стенок доменов и происходит
с конечной скоростью. |
Выходной сигнал |
помехи при |
считывании |
«О» и сигналы помехи, |
с полувыбранных |
сердечников |
образуются |
из-за изменения магнитного потока в сердечниках при повороте век торов намагниченности. Поскольку процессы параллельного поворота векторов намагниченности протекают значительно быстрее, чем про цесс переключения магнитного потока в сердечнике при последова тельном смещении стенок доменов, то длительность выходных сигналов «1» и сигналов помех существенно различна. В этом случае метод временного стробирования, выходного сигнала позволяет получить значительно лучшее отношение сигнал—помеха, чем использования амплитудного различия для выделения сигнала. Но при увеличении скорости работы ЗУ, когда наряду с уменьшением времени переклю чения сердечников используют токи выборки с крутыми фронтами, аппаратурная реализация метода стробирования значительно услож няется.
К о м п е н с а ц и я п о м е х с п о м о щ ь ю ш а х м а т н о й и с е к ц и о н н о й п р о ш и в о к о б м о т к и с ч и т ы в а н и я . Обмотку считывания проводят так, чтобы сигналы с двух соседних сердечников или сигналы с двух групп сердечников компенсировали друг друга.
В первом случае обмотка считывания проходит через все сердеч ники в шахматном порядке (рис. 4.8). Предположим, что выбран сердечник 2 при возбуждении шин Х3 и Ка. При этом на обмотке счи тывания будут наведены, кроме полезного сигнала, сигналы частичного
возбуждения |
еще |
шести сердечников. |
Сигналы с пар |
сердечников |
3 и 4, 5 и 6 компенсируют друг друга, |
а сигналы с сердечников / и 7 |
|||
складываются |
и |
их суммарное значение вычитается |
из полезного |
175
сигнала. Таким ..образом, на выходной обмотке сердечника'за счет шахматного проведения обмотки считывания достигается взаимная компенсация сигналов помех с большинства сердечников полувыбранных линий.
На рис. 4,9 показан способ прямоугольной секционной прошивки обмотки считывания, позволяющий компенсировать сигналы помех. При выборе сердечника 3 при возбуждении координатных шин Х3 и Y x сигналы помех с сердечников 5 -г- 8 компенсируются сигналом помехи с сердечников 1, 2,4, образуя один некомпенсированный сигнал помехи. Сигнал помехи с сердечников 10 и 11 компенсируется, а с сердечника 9 — не компенсируется. В этом слу чае также имеет место суммирование и вычитание сигнала помехи с двух сердечников из полезного сигнала.
Рис. 4.8. Способ шахматной |
Рис.-4.9. Способ прямоуголь |
|
прошивки считывающей обмотки |
ной прошивки обмотки счи |
|
матрицы ЗУ |
тывания |
|
Р а с щ е п л е н и е в ы х о д н о й |
о б м о т к и . |
Выходной сиг |
нал матрицы из N сердечников, при четном значении величины У N |
||
в худшем случае имеет величину: |
|
|
е = ± [ е1 —е2- е 3+ ( ] / ¥ —2) es], |
(4.13) |
где е* — сигнал переключения выбранного сердечника; е2, е3 — сиг налы помехи двух сердечников, не компенсирующих друг друга ввиду отсутствия соответствующего парного сердечника; eSi— ре зультирующий сигнал пары сердечников, хранящих единичное и нулевое значения информации, обусловленный дельта-потоком и носящий название дельта-помехи или некомпенсируемой помехи счи тывания. Вследствие конечной величины помехи при конечном зна чении N величина сигнала помехи может сравниться с величиной полезного сигнала. Для уменьшения сигнала помехи в этом случае используют метод расщепления выходной обмотки на N' частей. В каждой части обмотки считывания при этом снимают сигнал
е' = ± к |
- е2 - е3 + |
(УХ/ЛГ - |
2) е21. |
(4.13а) |
Метод расщепления |
обмотки считывания |
широко |
используется |
|
в ОЗУ на ферритовых сердечниках. |
Выходные сигналы с отдельных |
176
секций собираются либо на входе усилителей считывания, либо на выходе предварительных усилителей.
В р е м е н н а я д и с к р и м и н а ц и я п о м е х . Если возбуж дение при считывании по координатам осуществлять с временным сдвигом, то в момент образования выходного сигнала помеха будет, по крайней мере, в два раза меньше. Если использовать прямоуголь ные матрицы сердечников, то возбуждение координатной шины вначале вдоль длинной стороны матрицы, а затем вдоль короткой позволит уменьшить помеху еще больше.
О п т и м и з а ц и я ' к о о р д и н а т н ы х т о к о в . Отношение сигнал-помеха в ОЗУ на ферритовых сердечниках с совпадением токов зависит от величины поля возбуждения Нт, поскольку при увеличе нии Нт увеличивается сигнал «1». Увеличение поля полувозбуждения влечет за собой увеличение сигналов помехи, а с уменьшением поля возбуждения Нт уменьшаются сигналы полезный и помехи. Экспе риментально найдено, что оптимальное значение отношения сигналпомеха достигается при соотношении Нт ~ 1,5 Нс. Настройка на это оптимальное значение и стабилизация рабочих токов с большой точ ностью позволяют получить надежную работу ОЗУ с совпадением токов. Практически необходимо стабилизировать амплитуды коорди натных токов с точностью не хуже ± 5 % .
Структурная схема ОЗУ с совпадением токов на магнитных сер дечниках. Схема выборки по совпадению токов конструктивно проста, однако она не допускает форсирования переключения магнитных сердечников для повышения быстродействия и требует применения сердечников с хорошей квадратностыо петли гистерезиса и малым разбросом по Нс для исключения разброса по длительности выходных сигналов. В реальных устройствах в этих схемах для получения хоро шего отношения сигнал-помеха необходимо стабилизировать величину токов выборки с высокой точностью.
Рассмотрим структурную схему ОЗУ на ферритовых сердечниках с совпадением токов (рис. 4.10). Объем хранимой ОЗУ информации равен Np, где N — число слов, а р — число разрядов. Для кодиро вания адресов необходимо иметь п двоичных разрядов адресного кода, где п = log2iV.
Накопитель информации образуется из р матриц, каждая из кото рых содержит N сердечников, соединением координатных шин после довательно по X и К координатам. Концы координатных шин присое динены к формирователям адресного тока ФА, число которых равно
2У"М. Каждый из этих формирователей должен выдавать двух полярный ток — одну полярность для считывания и вторую — для записи.
Код адреса числа в накопителе информации подается с кодовых шин адреса КША на регистры адреса РА для временного хранения. Этот код расшифровывается дешифратором адреса ДША. Выходы ДША соединены с ФА, на другой вход которых подается сигнал считывания Сч или записи Зп.
Каждая разрядная матрица накопителя информации имеет вы ходную обмотку, сигнал с которой подается на вход усилителя счи
177
тывания УСч и обмотку запрета записи ЗЗп, возбуждаемую разряд ным формирователем тока запрета ФТЗ.
Считанный код по сигналу Строб заносится в триггеры Тъ Т2, ..., Тр, образующие выходной информационный регистр ВИР, в который при записи информации код записываемого числа заносится КШЧ машины. По сигналу формирования токов запрета каждый ФТЗ выдает или не выдает ток запрета в обмотку ЗЗп в зависимости от двоичного
|
состояния |
триггера регистра |
|
КША |
ВИР данного разряда. |
||
|
|||
|
Поскольку после считывания |
||
|
информации |
все |
сердечники по |
|
данному адресу |
устанавливают |
|
|
ся в «О» состояния, то для со |
||
|
хранения информации в накопи |
||
|
шь |
|
|
Рис. 4.10. Структурная схема ОЗУ на ферритовых сердечниках с совпа дением токов
Рис. 4.11. Временная диаграмма работы ОЗУ на ферритовых сер дечниках с совпадением токов
теле необходимо регенерировать, т. е. перезаписать по данному адре су, считанную информацию.
На рис. 4.11 приведена общая временная диаграмма работы рас сматриваемого ОЗУ. Цикл работы ОЗУ начинается подачей кода адреса в .устройство и заданием одновременно характера команды: считывание — регенерация или считывание без вывода информации в выходной информационный регистр путем блокировки сигнала Строб и записи информации, занесенной в ВИР с кодовых шин чисел машины КШЧ. За время tx устанавливается код адреса в регистре адреса РА и срабатыв'ает дешифратор. После установления уровня в дешифраторе по сигналу Сч формируются адресные токи по обеим координатам. В момент максимального отношения сигнал-помеха подается сигнал Строб. Суммарное время t, образованное временем считывания t2 и временем задержки в усилителе считывания и в вы ходном информационном регистре ta, называют временем выборка
178
числа. |
Промежуток |
времени |
ts |
называют временем задержки ■цепи |
|
регенерации. После |
установки |
кода в ВИР формируется ток |
записи |
||
/ зп и |
вырабатываются, где это |
необходимо, разрядные токи |
запрета |
записи / з.зп. Полный цикл работы ЗУ называют временем обращения. Время переключения магнитного сердечника составляет значи тельную часть времени обращения к ОЗУ, определяющее быстродей
ствие устройства. Длительность адрес ных токов I ах и /д,, должна несколь ко превышать время перемагничивания сердечника.
Таким образом, быстродействие ОЗУ с совпадением токов опреде ляется двойной длительностью вре мени переключения магнитного сер дечника и задержками сигналов в адресной и разрядных цепях элек тронных схем управления.
Развитие технологии изготовления ОЗУ на ферритовых сердечниках ма
лого размера |
привело |
к изменению |
|
|||
их конструкции устройств. Вместо |
|
|||||
традиционных трехразмерных матриц |
|
|||||
накопителей ЦВМ второго поколения |
|
|||||
в ЦВМ третьего поколения |
все чаще |
|
||||
используют |
двухразмерные |
плоские |
|
|||
конструкции, |
дающие |
возможность |
|
|||
резко сократить количество соедине |
|
|||||
ний за счет исключения их между |
|
|||||
матрицами (рис. 4.12). |
Кроме’ того, |
|
||||
плоская |
. |
конструкция |
позволяет |
|
||
уменьшить вес и объем накопителя |
|
|||||
информации, а также облегчить конт |
Рис. 4.12. Принцип прошивки плос |
|||||
роль и |
сборку |
ЗУ. В |
такой конст |
ких накопителей информации ЗУ |
||
рукции удается минимизировать дли |
на магнитных сердечниках |
|||||
ну координатных шин, |
что влечет за |
|
собой уменьшение индуктивности и активного сопротивления шин на один бит информации.
Магнитные сердечники матрицы закрепляют непосредственно на металлической плате, тем самым улучшая теплоотвод энергии сер дечников, уменьшая индуктивность обмоток управления и взаимо действие между управляющими обмотками.
§ 4.6. ОЗУ С ПРЯМОЙ ВЫБОРКОЙ НА МАГНИТНЫХ СЕРДЕЧНИКАХ
Принцип построения ОЗУ с прямой выборкой на магнитных сер дечниках. Схема выборки с совпадением токов имеет два основных недостатка: невозможность форсирования скорости переключения магнитных сердечников и наличие значительного числа частично
179