![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Пак, В. В. Шахтные вентиляционные установки местного проветривания
.pdfвания Q п ее полное давление Н определяются выражениями соот ветственно
Q = P qQo\ |
(58} |
Я = ( 4 арЛ^ - + | - ) ( - | | ) '. |
(59) |
Значительно сложнее расчет в случае нескольких вентиляторов (бустеров), установленных вразбежку. Следует заметить, что такая установка вентиляторов для газовых шахт запрещена ПБ, а для негазовых шахт применение бустеров иа трубопроводах большой протяженности не только возможно, но иногда и целесообразно.
Рис. 13. К расчету вентпляцпонпоп системы с нулевым подпором на входе бустеров
Как |
известно, режим работы вентиляционной установки опре |
|
деляется точкой пересечения аэродинамической |
характеристики вен |
|
тилятора и характеристики трубопровода. Так |
как характеристика |
|
вентилятора Н = Н (Q), как правило, задается графически, то |
||
рассчитывать установку удобнее всего графоаналитически. |
||
При этом следует различать три возможных случая. |
||
1. |
Р а с ч е т в е н т и л я т о р о в с н у л е в ы м п о д п о |
|
р о м |
( A — 0). Картина распределения давления в трубопроводе |
показана на рис. 13. На основании формулы (57) давление в трубо проводе за г-тым бустером равно
К = i S p - —C?-i) = А (Ql -Q t-i)- |
(60) |
При этом характеристика вентилятора считается известной, величина Qt _ г известна из расчета на предыдущем шаге. Искомой величиной является расстояние между бустерами. По формуле
h = AQ\ |
(61) |
где
32 а /
d%$L ’ .
задавая различные значения Q, строят параболу в тех же масштабах по производительности и давлению, в каких построена характери стика вентилятора Н = Н (Q). Затем эту параболу (характеристику сети) вычерчивают на кальке, которую накладывают на характери стику вентилятора так, чтобы вершина параболы отсекала от оси
30
ординат отрезок —AQj_ г (рис. 14). Находят точку пересечения характеристик вентилятора и сети, откуда получают искомые вели чины hi и Qi- Длину участка lLтрубопровода между двумя бустерами определяют из формулы
<62>
которая является несколько иной записью выражения (32).
Величина утечек на рассматриваемом i-том участке трубопровода, очевидно, равна
= Q,-Qi-v |
(63) |
2.Р а с ч е т в е н т и л я т о р о в
с п о л о ж и т е л ь н ы м п о д п о р о м |
Рпс. |
14. |
Определение рабо |
||
(Ahr >> 0). Этот случай имеет некоторые |
|||||
чего |
режима бустера |
при |
|||
преимущества по сравнению с предыду |
нулевом |
подпоре на |
его |
||
щим. Во-первых, потому, что здесь, на |
|
|
входе |
|
ряду с жестким, может быть использован и гибкий трубопровод, и, во-вторых, при этом исключается воз
можность подсоса в трубопровод каких-либо вредных элементов (взрывных газов и др.) из выработки.
Распределение давления в трубопроводе для рассматриваемого случая приведено на рис. 15. Здесь также искомыми являются рас-
Рпс. 15. К расчету вентиляционной системы с поло жительным подпором на входе бустеров
стояния lt между бустерами, характеристики которых заданы. Вели чины Aht также задаются заранее, исходя из каких-либо сообра жений.
Как и ранее, по формуле (61) строят характеристику каждого i-того участка трубопровода, которую затем накладывают на харак теристику вентилятора (рис. 16) так, чтобы вершина параболы отсекала от оси ординат отрезок AQf_ 1 -(- Ah[ _ г
Находят точку пересечения характеристик вентилятора и сети, откуда определяют величины ht и Qr Длину рассматриваемого участка 1С определяют по формуле (62), а величину утечек на этом участке — по формуле (63).
31
На первом участке |
трубопровода (отсчет идет, как |
это обычно |
принято, от его конца), |
очевидно, Q{_ х — Q0и Л/г(-_ х = |
Qi |
8р |
Рнс. 16. Определение рабо |
Рнс. 17. К расчету вентиляционной системы |
||||||||||||
чего |
режима |
бустера |
при |
с отрицательным подпором |
на входе |
бус |
|||||||
положительном |
подпоре |
|
|
|
теров |
|
|
|
|||||
|
иа его |
входе |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
3. |
Р а с ч е т в е н т и л я т о р о в с о т р и ц а т е л ь н ы |
||||||||||||
п о д п о р о м |
(Ahi < 0 ) . |
Отрицательный подпор на i-том вентиля |
|||||||||||
торе |
может |
получиться, |
например, |
вследствие выхода |
из |
строя |
|||||||
|
|
|
|
|
|
i — 1 вентилятора. |
При |
этом, |
очевидно, |
||||
|
|
|
|
|
|
система будет работоспособной лишь в слу |
|||||||
|
|
|
|
|
|
чае жесткого |
воздуховода. |
проектировать |
|||||
|
|
|
|
|
|
Иногда |
имеет |
смысл |
|||||
|
|
|
|
|
|
систему с заданными притечками AQ*, |
|||||||
|
|
|
|
|
|
чтобы получить несколько больший расход |
|||||||
|
|
|
|
|
|
на выходе из |
трубопровода. На рис. 17 |
||||||
|
|
|
|
|
|
показано |
распределение |
давления |
при |
||||
|
|
|
|
|
|
этом: на участке Alt за счет разрежения |
|||||||
|
|
|
|
|
|
в трубопровод поступают притечки |
AQ*, |
||||||
|
|
|
|
|
|
а на участке 1{ — AZ,. происходят утечки AQr |
|||||||
|
|
|
|
|
|
Длину участка AZ, можно определить, |
|||||||
Рпс. |
18. |
Определение рабо |
используя формулу (62), которая в данном |
||||||||||
случае запишется следующим образом: |
|||||||||||||
чего |
режима |
бустера |
при |
||||||||||
отрицательном |
подпоре |
на |
|
|
|
|
Л<?* |
|
(64) |
||||
|
|
его входе |
|
|
|
|
|
|
|
||||
где * обозначает, что соответствующие |
значения а* |
и к*, |
входящие |
||||||||||
в коэффициент р*, должны быть приняты с учетом работы участка AZ; |
|||||||||||||
на всасывание. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Величину отрицательного подпора Aht _ х найдем из выражения |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
= |
|
+ |
|
|
|
|
(65). |
Полагаем далее, что Ahi — Aht _ lt ц накладываем характери стику сети на характеристику вентилятора (рис. 18) так, чтобы
32
вершина параболы отсекала от оси ординат отрезок AQ\_1 — Ahr Определив точку пересечения характеристик вентилятора и воздухо
вода, |
определяем величины hi и Q.. Длину участка трубопровода 1{ |
||||
определяем по формуле |
|
|
|||
|
|
|
h |
M i+ р. In Qi_ ^ |
(66) |
Величина утечек воздуха из рассматриваемого участка трубопро |
|||||
вода составит |
|
&Qi —Qi— Q i-i— Д(?Г- |
(67) |
||
|
|
|
|||
П р п и е р . |
Рассчитать |
параметры вентиляционной |
системы, подающей |
||
I на расстояние I = |
3000 м расход Q0 = 3 мэ/сек. Трубопровод жесткий с dT = |
||||
= 0,8 |
м; а — 2,5-10~4 а |
к = 2,5-10- 4. |
одним вентилятором. |
||
1. |
Рассмотрим |
первый вариант— систему с |
|||
' формулам (32) и (35) подсчитываем коэффициенты p’q и |
р/,: |
Ра =“> IrTnr
3,982—1 = 5,36, Ph~ 2-1,38
а по формулам (58) и (59) определяем расход и давление вентилятора
|
|
<? = 3,98-3,0 = 11,94 мз/сек; |
|
||
Я = |
4-2,5-10-4 |
-5,36 3000 , |
0,1223 |
|
кг°/м2- |
ч |
|
0,8 |
) { ir w Y =m |
||
Этот режим может быть обеспечен с помощью двустороннего проходческого |
|||||
вентилятора |
ВЦПД-8 |
при угле установки |
направляющего аппарата 0 = 30е |
||
(см. рис. 102). К. п. д. |
вентилятора |
в этой |
точке равен т) = |
0,83. |
Величина утечек воздуха из трубопровода составляет в этом случае AQ = = 11,94 — 3 = 8,94 м3/сек. Потребляемая вентилятором мощность равна N =
=101 кВт.
2.Рассмотрим второй вариант — систему с бустерами, имеющими на вх
нулевой подпор. В качестве бустеров принимаются вентиляторы ВМ-бм, аэро динамическая характеристика которых приведена на рис. 19.
По формуле (60) для первого участка трубопровода имеем
h |
32 •2,5 •10-4 |
(<?2-<?8) = 5.4<?2_48,6. |
яа -0,85.4_б. Ю-4 |
Задавая различные значения Q, с помощью последнего соотношения строим аэродинамическую характеристику первого участка сети. Затем находим рабо чую точку 1 первого бустера, которая характеризуется следующими парамет рами: = 7,2 мэ/сек; Я х = 222 кгс/м2; = 0,63; Nx = 24,9 кВт.
По формуле (62) определяем длину первого участка трубопровода
7,2
ii = 4,6-10-4 In =1900 м.
Далее рассчитываем второй участок трубопровода, для которого на осно вании предыдущего
h= 5,4 (<?2_ (?2) = 5,4 (£2 —7,22) = 5,4(22—280,
3 Заказ 902 |
33 |
С помощью этого соотношения стропи характерпстпку второго участка и находим рабочую точку 2 второго бустера, которая характеризуется следу
ющими параметрами: Q2 = |
8,55 мэ/сек; |
Н = |
117 кгс/м2; т)2 = 0,23; N 2 = |
|
= 43,1 кВт. Длина второго участка сети составит |
||||
U |
1 |
In |
8,55 |
=376 м. |
|
4,6-10-4 |
|
7,2 |
|
Общая длина обоих участков равна 2276 м, т. е. до полной длины трубо провода необходимо еще 724 м, а возможности вентилятора ВМ-бм исчерпаны.
Рис . 19. К расчету вентиляционной |
Рис. 20. К расчету вентиляционной си- |
||
спстемы с бустерами ВМ-6м. |
Харак- |
стемы со сдвоенными бустерами ВМ-бм. |
|
теристика участка сети бустера: |
Характеристика участка |
сети бустера: |
|
------------------- первого;-------------- |
второго |
----------------второго;--------------- |
третьего |
3. Рассмотрим третий вариаит установки с использованием тех же вен ляторов ВМ-бм. Для первого бустера примем рабочий режим в точке 1 (см.
рис. 19) с параметрами: (Д = 6,65 м9/сек; Н1 = 190 кгс/м2; % = 0,7; N1 = = 17,7 кВт. Этому режиму соответствует длина первого участка трубопровода
W k T - B ‘ '
В качестве второго бустера используем агрегат из двух параллельно вклю ченных вентиляторов ВМ-бм, совместная аэродинамическая характеристика которых показана на рис. 20.
Для второго участка трубопровода имеем
h= 5,4 (<?2 —6,652) = 5,4@2—239.
Рабочий режим, отмеченный точкой 2, характеризуется следующими пара метрами: Q2 = 10 м3/сек; Н2 = 308 кгс/м2; т)2 = 0,75; N 2 = 40,2 кВт. Длина второго участка
7 |
1 |
. 10 |
_ |
|
4,6-10-4 InW |
^ 895 М‘ |
34
Третпй бустер — также агрегат из двух параллельно включенных венти ляторов ВМ-бм. Для третьего участка трубопровода имеем
h= 5,4 (<?а —102) = 5,4(32—540.
Рабочий режим третьего бустера показан точкой 3 и характеризуется пара-
метрами: <33 = 11,94 мэ/сек; # 3 = 228 кгс/м2; г|3 = 0,75; N3 = 35,6 кВт.
Сравнение третьего и первого вариантов установки показывает, что при тех же утечках из трубопровода вариант с тремя бустерами, состоящими из пяти
вентиляторов ВМ-бм, обеспечивает меньшие энергетические затраты. Действи-
з
тельно, суммарная потребляемая мощность трех бустеров составляет N j=
i=i
= 17,7 + 40,2 + 35,6 = 93,5 кВт, что на 8% меньше, чем в случае вентилятора ВЦПД-8, несмотря на то, что последний имеет существенно более высокий к. и. д.
Если в первом варианте установки применить не вентилятор ВЦПД-8, трудно размещаемый под землей, а агрегат из шести вентиляторов ВМ-бм (две параллельные секции, содержащие по три последовательно включенные машины), то по сравнению с ним третий вариант установки будет иметь на один вентилятор меньше и потреблять электроэнергии на 20% меньше.
§ 6. Определение необходимого расхода воздуха у забоя
Необходимый расход воздуха у забоя Q0 определим для наиболее часто встречающегося случая прохождения подготовительных выра боток с помощью буровзрывных работ и проветривания их нагнета нием свежего воздуха по вентиляционным трубам в призабойное
пространство. При этом будем исходить из следующих допущений, впервые принятых в работе проф. В. Н. Воронина [9]:
а) из-за ограниченности объема зоны смешения F 0 = l 0S, рас положенной между забоем и концом трубопровода (рис. 21), и интен сивности перемешивания воздуха концентрация взрывных газов распределена равномерно по всей зоне смешения;
б) турбулентный режим движения воздуха на всем протяжении выработки является установившимся;
в) молекулярная диффузия газа (ввиду ее малости по сравнению с продольными деформационными скоростями потока в выработке) отсутствует;
3* |
35 |
г) поперечное сечение выработки в свету заменяем равновеликим круглым;
д) длина зоны смешения 10 равна расстоянию от конца трубо
провода до забоя. |
|
выходе |
Согласно работе [9], средняя концентрация газа при |
||
из зоны смешения в момент времени |
равна |
|
сх = ктс0е |
у° , |
(68) |
где с0 — начальная концентрация газа в зоне смешения; кт— коэф фициент турбулентной диффузии.
Скорость воздуха переменна по сечению и длине выработки
|
w = и>ср |
(69) |
где wcр = |
е3* — средняя скорость воздуха в сечении |
х — х; |
|
— радиус выработки; а и b — коэффициенты, зависящие |
от шероховатости стенок выработки и определяемые, согласно
работе [9], следующим образом: |
|
а = 1 - 1 , 3 5 ] / ^ . ; |
(70) |
Ь = 2,02 jA g - , |
(71) |
где а в — коэффициент аэродинамического сопротивления выработки; а г — статистическая постоянная, равная 0,0032—0,0038.
Вследствие этого элементарное сечение газовой волны при ее движении по выработке из цилиндрического деформируется в вытя-
нутое тело вращения. Так к а к ш '= dx |
то, используя выражение (69) |
||||
и интегрируя его в пределах от 0 до х, получим |
|
||||
х |
= - т |
!п |
■ h ) |
У ‘ - ( т |
(72) |
|
|
|
|
|
|
— выражение |
для |
пути, |
пройденного |
газовой волной, вышедшей |
из зоны смешения в момент времени tv
Рассмотрим влияние утечек воздуха из трубопровода на процесс разжижения взрывных газов при их движении по выработке. Для этого на расстоянии х от зоны смешения выделим элементарный объем Sdx, в который за единицу времени входит количество взрыв
ных газов, |
равное 4x — Qc, а выходит q2 = (с + dc) (Q + |
dQ). |
Так как ?i = |
q2, то — Qdc — cdQ, откуда, интегрируя от сечения I — I |
|
до сечения х — х, с учетом формул (32) и (34), получим |
|
|
|
Cx = C i| j = Cie-p3C. |
(73) |
36
Подставляя в выражение (73) значение clt определяемое форму лой (68), с учетом величины t1, найденной из соотношения (72), получаем выражение для концентрации взрывных газов в сечении х — х в момент времени t в зависимости от радиуса г
сх —/стс0 ехр |
— fkc |
krQpt _____kr (l —e Рж)_____’ |
(74) |
|
Vo |
||||
|
|
|
||
Тогда средняя концентрация взрывных газов в данном |
сечении |
составит
[Ei (z2) — Ei (zx)j |
(75) |
_ kiQot .
2з“ Т Г ’
Рис. 22. Распределение концентрации газа по длине газовой волны
где |
_ Ат (1— е Р*) |
|
|
Zl~ рг0(«-Н ) * |
|
Г |
J L T -L |
(1 |
о |
L р<?0« |
|
m. = ktcQexp ( — z2— px); |
n = z1(a-\- b). |
На рис. 22 показано распределение величины сср по длине выра ботки в момент времени t, подсчитанное по формуле (75).
Заменяя интегральную показательную функцию Ei (z) ее асимп тотическим рядом
Е Ц * )-т (1+ -г + |г + -г г + ---)
и ограничиваясь тремя первыми членами разложения, получим
у
с тФ |
ег* / . |
а \ |
(76) |
ср ' |
zf” V1 ~~п Zz) ’ |
||
|
|
37
Из анализа выражения (76) следует, что при длине выработки х = = 100 м отбрасывание последнего члена в скобках приводит к за вышению величины Q0 не более чем на 4%, а при х = 1000 м — не более 1,5%, поэтому с достаточной для практики точностью можно написать
_ |
0 тп$ |
е*2 |
СсР ~ |
Z |
ijT • |
Полагая в последнем равенстве среднюю концентрацию сср, равной допустимой, и решая равенство относительно величины Q0, получаем
<?0 = 0,7884 е-Р“ ] / - ^ . ^ [ 1 ( е Р - - '- 1 ) ] 2. |
(77) |
|
Можно показать, что выражение |
|
|
1 |
Pq ~ И !/ |
|
У1 = е -е * [-^ (е Р * -1 )]!/,= Pq |
In pq Г |
|
при pq <; 4 с достаточной для практики точностью можно заменить на
Уг — >/. • pq
В табл. 5 приведено сравнение величин у 1и у 2 и величина ошибки Д(?0 % при замене г/х на у а.
|
|
|
|
Т а б л и ц а 5 |
|
Pq ............................................. |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
V l ............................................. |
1 |
0,638 |
0,497 |
0,420 |
0,367 |
V i ............................................. |
1 |
0,630 |
0,480 |
0,398 |
0,343 |
А(?0, % ................................. |
0 |
-1.2 |
-3,5 |
—5,2 |
-6,6 |
Заметим, что если в случае упрощения выражения (76) при х ^ ^ 100 м мы получали завышение величины Q0 до 4% , то при замене у г на у 2 (pq < 4 ) величина Q0 занижается не более чем£на 5% , т. е. ошибка расчета в какой-то степени компенсируется.
Если еще также |
положить, что ^ |
2 (при |
этом а = 0,045; |
Ъ= 1,428; а + Ъ= |
1,473), то с учетом предыдущего можно оконча |
||
тельно написать |
|
|
|
|
^ |
10° |
(78) |
Формула (78) практически совпадает с известной формулой |
|||
проф. В. Н. Воронина [9]. При p 'q > |
4 следует пользоваться более ■ |
||
точным соотношением (77). |
|
|
П р и м е р . Выработка сечением S = 10 м2 п длиной х = 1000 м провет ривается с помощью трубопровода диаметром dr = 0,6 м и коэффициентами а = 3-10-4 и к — 2-10"4. Начальная концентрация взрывных газов с0 = 1%,
38
допустимая сд = 0,008% . Расстояние от конца трубопровода до забоя 1а = 10 м. Время проветривания t = 1800 сек. Найти величину QB.
Для |
определения величины Qa по формулам (32) и (34) находим |
|||||
|
^ =ехр |
2 •1000 |
3 Г~к |
3- 10-4 •22 •10~8= 1'76’ |
||
|
|
|
У |
ж |
||
после чего по формуле (78) |
вычисляем |
|
||||
|
<?о |
10 |
3/ |
1-10 |
10002 = 4,1 м3/сек. |
|
|
|
1800 |
V |
0,008 |
1,762 |
|
Как |
показывает |
практика |
[23], полученное значение Q0 = |
= 4,1 м3/сек для рассмотренных условий завышено примерно в 1,5— 2 раза. Это объясняется тем, что вывод формулы (78) основан на предположении постоянства суммарного количества взрывных газов в течение всего процесса проветривания. На самом деле это не так, поскольку при движении газовой волны по выработке происходит довольно интенсивное поглощение некоторых компонентов (в основ ном окислов азота) взрывных газов водой, окружающими породами, углем.
Известно, что скорость поглощения какого-либо вещества про-
порциональна его концентрации Зс = —Ас, где А — коэффициент
пропорциональности, величина которого применительно к рассма триваемым условиям составляет. 2-10“ 4—10“ 3, причем меньшее его значение соответствует сухим выработкам, а большее — выработкам
с большой обводненностью. |
|
|
ct = с0 е~и , |
где |
по |
Интегрируя последнее уравнение, получим |
|||||
стоянная интегрирования найдена из условия |
ct — с 0 при |
t = |
0. |
||
Введем поправку на уменьшение концентрации взрывных газов, |
|||||
вследствие их поглощения, в виде: |
|
|
|
|
|
М- |
i t |
е-«, |
|
(79) |
|
|
«о |
|
|
|
|
с учетом которой формула (78) запишется следующим образом:
<?о =
Если кроме естественной адсорбции взрывных газов применяются еще специальные меры по снижению их концентрации непосред ственно в зоне смешения, то необходимо в последнее соотношение ввести коэффициент кп < 1, после чего окончательно будем иметь
Q° =t V |
■ |
(8°) |
Рекомендации по выбору коэффициента кп будут даны в следузощем параграфе.
39