книги из ГПНТБ / Пак, В. В. Шахтные вентиляционные установки местного проветривания
.pdfВ первом приближении примем:
“ 1 |
бОлг(,-2_,§)Ры0 • |
|
60ngrgpUo |
||
|
|
Pun«j _ |
|
<?2 |
|
jP ct 1 — /ч/О |
■? |
— /Г uO |
2[60gn(r«-»8)]*Pl,o ’ |
||
|
|
2 |
— Г Ю |
||
Pi = Puo> |
Pm = |
^aP«o> ^ = |
^з^1> |
^к. |
|
где Aa и /с3 — постоянные |
величины. |
|
Дифференцируя выражение (283) по Q и приравнивая результат к нулю, найдем значение расхода Qa, при котором достигается мак
симальный к. п. д. |
|
<?„ = |
[бО^ягоРыо^х —Я ( h ~ 3)] ± |
± у [60gnf°^;r4-i i /; r 3) g)a - |
з (^ г т г [ - g8+ e o g w W M i ■ (285) |
где |
= (1 — Q fc2/c|. |
14* |
211 |
При выводе этого соотношения была использована также про дифференцированная по Q формула (271).
Подставляя зависимости (271), (284), (285) в формулу (283), окончательно получим
шах |
4-Ач |
|
(4 -/г4)2 |
2 |
(е2 —2) |
||
14 3 (Л-4 — 1) |
|
9 |
( / . Ч - 1)2 |
3 |
(*4—1) |
||
|
|
in |
. |
п- (А'4—1) |
|
(286) |
|
|
|
е4 |
"т" |
е4 |
|
|
|
Кроме того, |
учитывая приведенные выше |
соотношения для их |
|||||
и vlt можно геометрический параметр эжектора |
е представить как |
||||||
|
е = |
£к |
|
|
|
|
(287) |
|
|
'■о |
|
|
|
|
|
При фиксированных значениях |
p v0 и |
ри0 |
и |
при постоянном |
коэффициенте эжекции п скорости потоков на входе в камеру сме шения v1 и и1 практически не изменяются, следовательно, величина в в соответствии с последним соотношением в этом случае также будет постоянной. Тогда из формулы (286) вытекает, что постоянной оказывается и величина максимального к. п. д. эжектора.
Таким образом, при указанных выше условиях максимальный к. п. д. эжектора не зависит от величин q, Q, гк и г0. Покажем, что он является одной лишь функцией давления, развиваемого эжекто
ром. Для |
этого, |
вводя безразмерную |
величину |
давления Н = |
^ст2—Рст! и используя формулу (271), получим |
|
|||
pi«1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2п |
|
Н |
Q |
|
е2 |
|
60gjtrj( |
е2 |
' |
|
|
|
|||
откуда п = |
g2 |
— |
|
|
—^ (1 — е2Я). |
|
|
Учитывая замечание о постоянстве величины е и подставляя най денное соотношение для п в формулу (286), легко видеть, что t]max
действительно зависит только от величины Л .
Предлагаемая методика расчета эжектора позволяет решать задачи:
определения значений Q и Н при максимально возможном к. п. д.; построения аэродинамической характеристики эжектора по задан
ным значениям q и гк;
нахождения геометрических размеров эжектора, обеспечива ющего необходимые значения Q и Н при заданном расходе сжатого воздуха q и максимально возможном значении к. п. д.
На конкретном числовом примере проследим последовательность расчета эжектора при решении указанных задач. Пусть известны
212
температура, давление торможения активного и пассивного потоков, а также параметры номинального режима работы эжектора: p v0 =
= |
5 кгс/см2; Q = |
95 кгс/мин; |
Н = 220 кгс/м2; к = 1,38; |
ри0 = |
||||||
= |
10 319 |
кгс/м2; |
рц0 = 0,122 |
кгс-сек2/м4; |
Tv0 = |
Ти0 = |
293° К. |
|||
|
Воспользовавшись номограммой (см. рис. 115), соответствующей |
|||||||||
давлению |
торможения активного |
потока ри0 = |
5 кгс/см2, |
в точке |
||||||
пересечения |
рабочих параметров |
эжектора |
Q = |
95 |
кгс/мин и Н = |
|||||
= |
220 кгс/м2 находим соответствующие им значения |
расхода |
актив |
|||||||
ного потока |
11 кгс/мин, радиуса камеры смешения гк = |
0,09 м |
||||||||
и адиабатического |
к. п. д. эжектора т] = 0,16. |
|
|
|
||||||
|
Если давление |
торможения |
активного потока имеет промежу |
точное значение между давлениями, для которых построены но мограммы, задача решается с помощью интерполирования.
Для построения аэродинамической характеристики, которую будет иметь эжектор с выбранными параметрами (вторая задача), произведем расчет в следующем порядке.
С помощью формул (265), (266), (255), (256*) и (264) последова
тельно находим величины |
vlt pvl, г0, и0 и р ст1: |
|
|
|||||
// з з - г 9,81 •29,3 •293 |
|
1 , 3 8 - 1 |
|
|
||||
|
1,38 |
= 464'3 м/сек; |
||||||
Pul |
|
50 000 |
Гл _ |
(1,38-1)464,32 |
~]Т7за=х~_ |
|
||
9,81-29,3-293 |
L |
2 •1,38 •9,81-29,3-293 J |
|
|||||
= 0,18922 |
кгс-се^/м 4 |
(pu0= p (,0/gJt?rt;0 = |
50 000/9,81-29,3-293); |
|||||
|
го |
|
|
и |
|
0,00823 м; |
|
|
|
|
60-9,81я0,18922-464,3 |
|
|||||
|
|
|
|
95 |
|
52,4 м/сек; |
|
|
U0 — 60 •9,81л (0,092—0,008232) 0,122 |
|
|||||||
|
|
|
||||||
|
|
|
(1,38-1) 52,42 |
1 , 3 8 |
|
|
||
рст1 = 10 319 [ l - |
|
10 163 кгс/м2. |
||||||
2 •1,38 •9,81 •29,3 •293■] ll38_1 = |
||||||||
Подставляя |
полученные значения начальных |
параметров |
газа |
|||||
в уравнение (262) и решая его, |
находим р Ст2 = 10 429 кгс/м2. |
Ско |
рость смешанного потока в конце камеры смешения определяется из уравнения (261)
95 - 52,4+ 11 •464,3—60 •9,81л (0,092 - 0,008232)
55,7 м/сек,
95+11
213
а из выражений (270) и (269) находим
т |
95 •293+ 11 *293 |
|
ооо отр. |
||
2w ~ |
95+ 11 |
— ^9^ К, |
|||
|
10 429 |
|
|
=0,124 кгс*сек2/м4. |
|
9,81-29,3-293^1- |
(1,38—1) 55,72 |
-1 |
|||
|
|||||
2-1,38 •9,81 -29,3 -293 J |
|
||||
|
|
С помощью формулы (268) находим полное давление газа на выходе из эжектора
р = 10 4 2 9 + (1 -0 ,4 4 ) 0,124-55,72 =10 537 кгс/м2.
Всоответствии с выражением (283) полный адиабатический к. п.д.
вданной точке характеристики
л |
(95+11) (10 537-НО 163,6) 0)15Sj |
11 -464,32
Аналогичным образом рассчитываются и другие точки характе ристики эжектора. Результаты этих расчетов приведены в табл. 31.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т абл и ц а 31 |
|
Q |
Ui |
7*0 |
'«I |
р ст1 |
Р СТ2 |
|
тW |
|
Р |
ч |
22 |
464,4 |
0,00823 |
11,8 |
10310 |
10627 |
17 |
293 |
0,1255 |
10637 |
0,0723 |
40 |
464,6 |
0,00823 |
21,7 |
10290 |
10595 |
26,6 |
293 |
0,1255 |
10620 |
0,106 |
58 |
465,0 |
0,00824 |
31,6 |
10258 |
10551 |
36,2 |
293 |
0,1255 |
10597 |
0,133 |
76 |
465,5 |
0,00824 |
41,6 |
10214 |
10496 |
45,9 |
293 |
0,1250 |
10570 |
0,151 |
95 |
466,2 |
0,00825 |
51,7 |
10156 |
10429 |
55,7 |
293 |
0,1240 |
10537 |
0,158 |
113 |
467,0 |
0,00827 |
61,9 |
10086 |
10349 |
65,6 |
293 |
0,1240 |
10499 |
0,152 |
131 |
468,0 |
0,00828 |
72,4 |
10002 |
10256 |
75,7 |
293 |
0,1235 |
10256 |
0,130 |
Как видно из таблицы, |
максимальное значение к. п. д. i]max = |
|||
= 0,158 при заданных q = |
11 кгс/мин и гк = |
0,09 м достигается при |
||
Q = |
95 кгс/мин |
и Н = 10 537—10 319 = 218 |
кгс/м2, что соответст |
|
вует |
условию |
задачи. |
|
|
При необходимости определения геометрических параметров эжектора (третья задача) для заданного расхода сжатого воздуха поступаем следующим образом. Пользуясь номограммами (см.
рис. 114—117), в точке пересечения кривых равных расходов актив ного потока q и заданного давления эжектора Н находим предвари тельно значение радиуса камеры смешения г'к. После этого, зада ваясь рядом значений гк <+,], рассчитываем и строим характери стики, соответствующие выбранным значениям гк, и выбираем наи более подходящий вариант.
Определив величину гк, по формулам] (278)—(280) и (282) опре деляем расстояние I от сопла до камеры смешения и длину камеры L.
214
\ |
Г л а в а XIII |
РАЗРАБОТКА ЭЖЕКТОРОВ ДЛЯ МЕСТНОГО ПРОВЕТРИВАНИЯ И МЕТАНООТСОСА
Безопасность, высокая надежность, простота конструкции и из готовления, удобство в эксплуатации делают эжекторы весьма при влекательными для местного проветривания угольных шахт.
В работе проф. И. М. Печука [98] приведены, технические дан ные и описана конструкция эжекторов, рекомендуемых для этой цели. Из-за несовершенства конструкции такие эжекторы имели
весьма низкие аэродинамические качества. Так, работая на трубо провод диаметром 500 мм, они подавали 100 м3/мин на расстояние до 100 м. Низкая эффективность этих эжекторов не позволила при менить их в угольной промышленности. В последнее время иссле дованиями ДонУГИ установлено, что при обеспечении требуемых параметров эжекторы можно эффективно использовать для изоли рованного отвода метано-воздушной смеси из выработанного про странства и проветривания тупиковых выработок наряду с пневма тическими вентиляторами местного проветривания. Для этого в Донгипроуглемаше были разработаны и испытаны эжекторные установки для этих целей. На рис. 118 показан общий вид опытного образца эжектора ЭДД-5, который состоит изприемной камеры 1 с размещенной в ней сопловой камерой с соплами камеры смешения 2 и диффузора 3. Диаметр камеры смешения d = = 150 мм, а длина L — 900 мм. Оптимальное расстояние от сопла до камеры смешения I = 120 мм. Эжектор подключается к трубо проводу патрубком 4.
Сверхзвуковая струя активного потока подается через кольцевое сопло, образованное двумя концентрично расположенными деталями
215
5 и 6, зазор между которыми |
имеет вначале сужающееся, а за |
||||||||
тем расширяющееся сечение, подобное |
сечению |
сопла |
Лаваля. |
||||||
Эта конструкция сопла позволяет регулировать площадь |
|
сечения |
|||||||
кольцевого |
зазора |
и, следовательно, |
изменять |
расход |
сжатого |
||||
|
|
|
воздуха. Однако эжекторы чув |
||||||
|
|
|
ствительны к отклонению |
режима |
|||||
|
|
|
работы |
|
от оптимального |
и |
при |
||
|
|
|
таком способе регулирования не |
||||||
|
|
|
сколько снижается его адиабати |
||||||
|
|
|
ческий к. и. д. |
характеристика |
|||||
|
|
|
Техническая |
||||||
|
|
|
эжектора ЭДД-5 с разными соп |
||||||
|
|
7ад |
лами приведена |
в табл. 32. |
|
||||
|
|
|
На рис. 119 приведены аэроди |
||||||
|
|
|
намические характеристики, полу |
||||||
|
|
|
ченные при стендовых испытаниях |
||||||
|
|
0,2 |
опытного образца эжектора. В |
ре |
|||||
|
|
|
зультате |
тщательной |
отработки |
||||
|
|
|
его аэродинамической схемы, |
со |
|||||
|
|
О |
стоявшей из многочисленных рас |
||||||
|
|
четов по выбору основных геомет |
|||||||
|
|
им |
|||||||
|
|
|
рических |
соотношений |
исходного |
||||
Рис. 119. Аэродинамические харак |
варианта и большого объема |
экс |
|||||||
теристики эжектора |
ЭДД-5 при: |
периментальных |
исследований по |
||||||
— ро0= |
5 кгс/см!; |
---------- ри0 = |
установлению влияния конфигура |
||||||
|
= 4 кгс/смг |
|
ции и взаимного |
размещения |
ос |
новных элементов эжектора на его характеристики, удалось построить весьма эффективный эжектор, который по своим аэродинамическим качествам не уступает совре менным пневматическим вентиляторам местного проветривания (см.
табл. 1). Его |
оптимальная производительность составляет Q = |
= 110 м3/мин |
при давлении Н = 500 кгс/м2, максимальном адиаба |
тическом полном к. п. |
д. г]тах = 0,25 -f- 0,3 и расходе сжатого воз |
|||||
духа |
q = 16 м3/мин. |
При этом |
адиабатический |
полный |
к. п. д. |
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
32 |
|
|
Показатели |
|
Диаметр сопла, мм |
|||
|
|
36,5 |
38,0 |
|
||
|
|
|
|
|
||
Диаметр присоединительных патрубков, м м ..................... |
500 |
500 |
|
|||
Производительность, мЗ/мин............................................. |
|
70—160 |
70-150 |
|||
Полное давление, кгс/м з |
.................................................... |
|
680—140 |
650—120 |
||
Максимальный адиабатический полный к. п. д................. |
0,28 |
0,27 |
|
|||
Избыточное давление сжатого воздуха, |
кгс/см2.............. |
4 |
3 |
|
||
Расход сжатого воздуха, |
мЗ/мин...................................... |
|
16 |
16 |
|
|
Основные размеры (без глушителей шума), мм; |
585 |
585 |
|
|||
вы сота............................................................................ |
|
|
|
|||
ширина ......................................................................... |
|
|
585 |
585 |
, |
|
длина ............................................................................ |
|
|
3700 |
3700 |
||
Масса, |
к г ............................................................................ |
|
|
93 |
93 |
|
216
эжектора определялся как отношение гидравлической мощности потока в трубопроводе, замеряемой на расстоянии пяти калибров от эжектора, к мощности активного потока, которую он может отдать при адиабатическом расширении до атмосферного давления,
Т]
к |
RTV |
Gv |
к—1 |
где Q — производительность эжектора, м3/мин; Н = (рст2 — рст1) — давление, развиваемое эжектором, кгс/м2; R — газовая постоянная,
Рис. 120. Поля скоростей в камере смешения при оптималь ной работе эжектора ЭДД-5 при pv0 = 4 кгс/см2
кгс-м/моль-град; Tvo — абсолютная температура активного потока; ра0— давление пассивного потока на входе в камеру смешения, кгс/м2; p v0 — давление сжатого воздуха, кгс/м2; Gv — весовой рас ход сжатого воздуха, кгс/сек.
На рис. 120 показаны поля скоростей в исследованном эжекторе при р = 4 кгс/см2. Результаты стендовых испытаний позволили реко мендовать разработанный эжектор для транспортирования метано воздушной смеси по трубам диаметром 0,5 м на расстояние до 1 км.
Промышленные испытания опытных образцов эжектора ЭДД-5 были проведены на шахте им. В. М. Бажанова в Донбассе. Эжек торы работали на металлические трубопроводы диаметром 0,5 м. Длина всасывающей части трубопровода .в одном случае изменя лась от 700 до 400 м (западная лава панели № 11), а в другом — от 500 до 400 м (западная лава панели № 12). Нагнетательная часть трубопровода составляла соответственно 30 и 100 м.
Применение этих эжекторов позволило снизить газовыделение на 62—95 % и полностью ликвидировать местные скопления метана в сопряжении лавы с вентиляционной выработкой. Благодаря сниже нию содержания метана в исходящей струе на двух участках удалось увеличить нагрузку на очистной забой и значительно улучшить тех нико-экономические показатели работы этих участков. Двухлетний опыт эксплуатации эжекторов ЭДД-5 показал их полную безаварий ность и стабильность аэродинамических характеристик. Годовой эко номический эффект одной эжекторной установки, определенный по фактическим затратам на шахте им. В. М. Бажанова, составил около 40 тыс. руб.
Р А З Д Е Л П Я Т Ы Й
ИСПЫТАНИЯ И ЭКСПЛУАТАЦИЯ ВЕНТИЛЯТОРОВ МЕСТНОГО ПРОВЕТРИВАНИЯ
Г л а в а XIV
СТЕНДОВЫЕ ИСПЫТАНИЯ ВЕНТИЛЯТОРОВ
§1. Аэродинамические испытания электрических вентиляторов
Аэродинамические испытания вентиляторов следует проводить в соответствии с ГОСТ 10921—64 «Вентиляторы центробежные (ради альные) и осевые. Методы аэродинамических испытаний». Испыта ния подразделяются на типовые и контрольные. Типовые испытания проводят при освоении первой опытно-промышленной партии и вне сении изменений в конструкцию, материалы или технологический процесс, если эти изменения могут оказать влияние на аэродинами ческие характеристики, основные параметры и размеры вентиля тора, гарантируемые заводом-изготовителем. Аэродинамические контрольные испытания необходимы для каждого изготовленного на заводе вентилятора.
Вентилятор, допущенный к испытаниям, должен быть полностью готов к работе. Перед испытаниями необходимо проверить соответ ствие размеров и форм проточной части вентилятора рабочим черте жам, а также качество сборки вентилятора. Способы проверки долж ны соответствовать требованиям технических условий на вентилятор.
Приборы, применяемые при испытаниях, должны быть проверены в соответствии с действующими инструкциями Государственного комитета стандартов Совета Министров СССР.
Все отсчеты по приборам во время испытаний следует произво дить одновременно при установившемся режиме работы, а все изме ренные величины — заносить в протокол испытаний. Нулевые пока зания приборов необходимо фиксировать перед началом и после испытаний.
При типовых испытаниях измеряют величины, определяющие точки аэродинамических характеристик, которые находятся в диа пазоне производительности от нулевой до максимальной, ограничи вающей рабочую область справа. Рабочая характеристика вентиля торов местного проветривания ограничивается к. п. д. вентилятор ного агрегата т]а ^ 0,4. Число точек на каждой регулировочной характеристике должно быть не менее 10, а сами точки должны быть равномерно распределены на характеристике, причем одна половина
218
из них должна быть получена при изменении сопротивления стенда вверх, а другая — вниз.
Для каждого измеряемого режима работы следует определять производительность вентилятора Q, полное давление Н, развиваемое вентилятором с учетом трубопровода за вентилятором длиной пять диаметров трубопровода, мощность на валу N, угловую скорость колеса п, полный к. п. д. вентилятора rjBи агрегата т]а.
Рис. 121. Схемы аэродинамического стенда (а) и расходомера (б):
1 — вентилятор; 2 — нагнетательпый тру бопровод; з — труба Вентури с трубкой полного давления; 4 — переходный конус; s — трубопровод; 6 — дроссель; 7 — мик романометр для замера полного давления; 8 — микроманометр для замера скорост-
ного давления
Контрольные испытания вентиляторов необходимо проводить в соответствии с требованиями утвержденных технических условий на эти вентиляторы.
Аэродинамические испытания проводят при работе вентилятора на нагнетание на аэродинамическом стенде, схема которого показана на рис. 121. Производительность вентилятора определяют с помощью трубы Вентури со встроенным приемником полного давления и рас
считывают по формуле |
|
|
|
(288) |
|
где |
ар — коэффициент расходомера, определяемый тарировкой |
его |
по |
измерительному коллектору; dB — диаметр трубы Вентури, |
м; |
Лв — измеренный перепад между полным и статическим давлением
в замерном сечении трубы |
Вентури, кгс/м2; |
|
|
Л |
760(273+0 |
(289) |
|
^ |
В •293 |
||
|
219
t — температура воздуха, измеренная перед вентилятором, °С; В — барометрическое давление атмосферы, мм рт. ст.; п0 — угловая скорость, принятая при испытаниях за постоянную, об/мин; п — измеренная угловая скорость, об/мин.
Для определения коэффициента ар к основному стенду на входе вентилятора присоединяется патрубок с измерительным кол лектором (рис. 122), размеры которого должны соответствовать ГОСТ 10921-64.
Изменяя с помощью дросселя режим работы вентилятора, берут 15—20 точек с равными интервалами по производительности. Одно временно при установившемся режиме делают отсчет показаний по
Рпс. 122. Схема стенда для тарпровкп трубы Вентури по коллектору:
1 — микроманометр для |
замера расхода по |
коллектору; 2 — измерительный коллектор; |
3 — переходный конус; |
4 — трубопровод; |
5 — вентилятор; 6 — нагнетательный трубо |
провод; 7 — труба Вентури; S — микроманометр для замера расхода в трубе Вентури; 0 — микроманометр для замера полного давления; Ю — трубка полного давления; и — пере ходной конус; 12 — нагнетательный трубопровод; 13 — регулируемый дроссель
микроманометрам измерительного коллектора и трубы Вентури и строят графическую зависимость hB = f (hK), где hK— разрежение воздуха в коллекторе, кгс/м2. Эта зависимость представляет собой
прямую |
линию, проходящую через начало координат под углом |
|
р =^-arctg (hJhB). |
Вследствие равенства расходов через коллектор |
|
и трубу |
Вентури |
имеем |
|
|
(290) |
где ак = |
0,985 ± |
0,005 — коэффициент коллектора. |
Полное давление, развиваемое вентилятором, измеряют прием ником полного давления, встроенным в трубу Вентури, и подсчиты вают по формуле
(291)
где k — давление, измеренное приемником полного давления, кгс/ма. Потребляемая вентилятором мощность измеряется электрическим
способом и вычисляется по формуле
(292)
220