metod_lab_el-magn
.pdf61
Наибольшее значение вращающий момент будет иметь в том случае,
если токи I1 и I2 сдвинуты по фазе на π2. Пусть ток I2 отстает по фазе от
I1 на π2 (рис.2). Магнитные потоки Ф1 и Ф2 , и как следствие, индукцион-
ные токи , порождаемые ими будут также сдвинуты по фазе на π2. Кроме
I I Ф |
Ф2 |
~ B2 |
|
||
|
I1 |
I 2 |
φ1=ωt1 ωt
|
|
Ф1 ~ B1 |
|
|||
|
|
Рис. 2 |
|
|
|
|
того, индукционные токи |
′ |
~ dФ1 dt и |
I |
′ |
~ dФ2 |
dt отстают по фазе на |
I1 |
2 |
π2 от соответствующих магнитных потоков Ф1 и Ф2 . На рис. 3 представ-
лена картина взаимодействия вихревых токов |
′ |
и |
I |
′ |
с магнитными полями |
I1 |
2 |
B2 и B1 для некоторого значения φ1 = ωt1 (рис.2).
Пусть магнитное поле B1 направлено вниз перпендикулярно диску и
|
|
′ |
убывает (для фазы φ1 ). Тогда по правилу Ленца вихревой ток I1 , создавае- |
||
|
|
|
мый в диске, направлен по часовой стрелке. В области поля B2 |
на этот ток |
|
|
|
|
действует сила F1 , направленная вправо. Аналогично определяется сила F2 , |
||
′ |
|
|
действующая на ток I2 со стороны поля B1 . Таким образом, |
суммарный |
вращающий момент сил F1 и F2 будет вращать диск по часовой стрелке.
Параметры катушек подбираются таким образом, чтобы моменты сил
F1 |
и |
F2 |
были одинаковы. |
Их |
|
значение |
можно представить |
как |
|
′ |
′ |
= k1I1I2 , так как поле B2 |
пропорционально току I2 , а ток |
′ |
|||
M1 = k1I1B2 |
I1 – |
|||||||
току |
I1 . |
Аналогично M 2 = k2 I1I |
′ |
, |
k1 , k2 – |
коэффициенты пропорцио- |
||
2 , k1 |
|
|
62 |
|
|
нальности. |
Тогда |
суммарный |
вращающий |
момент |
M = M |
1 |
+ M |
2 |
= (k |
+ k |
2 |
)I |
1 |
I |
2 |
= k * I |
1 |
I |
2 |
, где k |
* = k + k |
2 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
||||||||
Ускоренному движению диска препятствует тормозящий момент, соз- |
|||||||||||||||||||||||
даваемый постоянным магнитом 3. Пусть |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
вектор B индукции магнитного поля этого |
|
|
F2 |
|
F1 |
|
|||||||||||||||||
магнита |
|
направлен вниз |
перпендикулярно |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
плоскости рисунка 3. Тогда при движении |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
диска по часовой стрелке возникают индук- |
|
I ′ |
|
I |
′ |
I |
′ |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|||
ционные токи I |
′ |
|
|
|
|
|
|
где при дви- |
|
|
|
3 |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
3 . В области I, |
|
|
|
|
|
|
F3 |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
жении диска происходит возрастание маг- |
|
II |
|
|
|
|
I |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
′ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
нитного |
|
потока, ток |
направлен против |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
I3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
часовой стрелки, в области II |
– где поток |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
Рис. 3 |
|
|
|
||||||||||||||||||
уменьшается – |
по часовой |
|
стрелке. В ре- |
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
зультате индукционный ток, протекающий в центральной области диска между полюсами постоянного магнитного поля будет протекать от его центра
(сверху вниз). Сила Ампера F3 , действующая на этот ток будет направлена слева направо, т.е. против движения диска.
Очевидно, тормозящий момент этой силы пропорционален индукции
поля магнита B и скорости вращения диска: ω = |
dα |
, |
M торм |
= k3B |
dα |
, |
|
|
|||||
|
dt |
|
|
dt |
или M торм |
= k4 |
dn |
, где α и n – соответственно угол поворота и скорость |
|
|||
|
|
dt |
вращения диска ( число оборотов в сек), k3 , k4 – коэффициенты пропорцио-
нальности.
63
ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ
В изучаемом счетчике первая катушка с малым числом витков включена в сеть последовательно с нагрузкой. Следовательно, по ней протекает ток равный току нагрузки I1 = I (рис. 4). Вторая катушка с большим числом
U ~
I2
I
Рис. 4 витков и, как следствие, с большой индуктивностью, включена параллельно
нагрузке. Поэтому в ней ток I2 отстает от напряжения по фазе на π2. Вели-
чина этого тока пропорциональна напряжению I2 = k5U .
Если нагрузка чисто активная, то напряжение U и ток I совпадают по фазе и, следовательно, токи I1 = I и I2 отличаются по фазе на π2, что и
необходимо |
для |
создания |
максимального вращающего момента: |
|
M вр |
= k * I1I2 = k6 IU . При наличии сдвига фаз между током и напряжени- |
|||
ем |
средний |
по |
времени |
вращающий момент представить как |
M вр = К × IэфUэф cosφ , Iэф и Uэф – эффективные значения тока и напря-
жения. При сдвиге фаз между током и напряжением, равным π2, токи I1 и
I2 совпадают по фазе или отличаются на π. Можно убедиться, что в этом случае суммарный вращающий момент равен нулю.
При установившейся |
скорости вращения имеем M вр = M торм или |
||||
К × I U |
cosφ = k |
|
dn |
. |
Отсюда dn = kdA или n = kA. Таким образом, |
4 |
|
||||
эф эф |
|
dt |
|
число оборотов диска n пропорционально совершенной током работе A.
64
k – постоянная счетчика, величину которой необходимо знать для под-
счета затраченной электроэнергии: k = n A = n(t × I эф ×Uэф cosφ ). С дис-
ком сопряжено счетное устройство, обеспечивающее определение числа оборотов диска и подсчета затраченной работы в киловатт-часах.
ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА И ОБРАБОТКИ ЕГО РЕЗУЛЬТАТОВ
Упражнение 1. Определение постоянной индукционного счетчика для случая чисто активной нагрузки.
1.Собрать схему рис. 5.
2.Замкнуть ключ K , по секундомеру определить время t , за которое диск счетчика совершит 30, 40, 50 оборотов. Зафиксировать значения тока и
счетчик
1 |
2 |
3 |
4 |
А
~220 В
V
Рис. 5
напряжения по приборам.
3.Учитывая, что для чисто активных нагрузок сдвиг фаз между током
инапряжением φ = 0 , определить постоянную счетчика k . Измерения сле-
дует проделать несколько раз для различных нагрузок. Результаты занести в таблицу.
65
№ |
I эф |
Uэф |
n |
A |
t |
k, |
обор |
|
k, |
обор |
|
Дж |
кВт × ч |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Упражнение 2. Определение при помощи счетчика мощности, потребляемой
электроприборами.
1.Собрать схему рис. 5, где вместо лампового реостата включается исследуемый прибор. Амперметр и вольтметр не требуются.
2.Замкнув ключ, включают секундомер, отсчитывая обороты диска.
3.После того, как диск сделает 40-50 оборотов, выключить секундомер
иразомкнуть цепь.
4.Определить количество затраченной электрической энергии и мощ-
ность, потребляемую прибором по формулам: A = nk , N = At .
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ И ЗАДАНИЯ
1. Показать, что направление действия сил F1 и F2 остается неизменным для фазы
ωt1 < 90o , ωt2 > 180o , ωt3 > 270o .
2.Показать, что в случае сдвига фаз между токами I1 и I2 , равного нулю, или π,
вращающий момент равен нулю.
3.Показать ,что установившаяся скорость вращения диска счетчика пропорциональна мощности, потребляемой электроприбором.
4.Почему полюса катушек расположены не против друг друга, а сдвинуты на некоторое расстояние?
5.Какова роль постоянного магнита?
6.Как в домашних условиях с помощью индукционного счетчика определить мощность какого-либо электроприбора?
Литература: 2, § 75, 82, 84, 89-93; 4, § 39, 44-46; 7, § 49, 52, 64, 65.
66
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №11
ИССЛЕДОВАНИЕ РЕЗОНАНСА НАПРЯЖЕНИЙ
Цель работы: изучение явления резонанса напряжений при различных значениях активного сопротивления контура, определение резонансной частоты.
Приборы и принадлежности: катушка индуктивности, конденсатор, реостат, вольтметр, низкочастотный генератор, частотомер.
ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ
Пусть цепь, составленная из последовательно соединенных реостата с
активным |
сопротивлением R , |
катушки с |
индуктивным |
сопротивлением |
X L = ωL |
и конденсатора, |
обладающего |
емкостным |
сопротивлением |
X C = 1ωC (рис. 1), подключена к источнику переменного тока с круговой частотой ω = 2πf . В этих выражениях L – коэффициент самоиндукции, C
– емкость конденсатора.
Амплитудное значение силы переменного тока определяется законом Ома для цепи переменного тока:
Io = |
|
|
|
Uo |
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
R2 + (X L − X C )2 |
|
|
||||||
или Io = |
|
|
Uo |
|
(1) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||
R2 + |
(ωL − 1 ωC )2 |
|||||||||
|
|
|
|
|
Рис. 1 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
В общем случае ток оказывается сдвинутым |
||||||||||
по фазе относительно напряжения U = Uo sinωt на угол φ: |
I= Io sin(ωt − φ).
Спомощью метода векторных диаграмм можно показать, что значение
φопределяется выражением:
67
ωL − 1
|
tgφ = |
ωC |
. |
|
|
(2) |
|
|
|
|
|
||||
|
|
R |
|
|
|
||
Из выражения (1) следует, что если ωL = |
1 |
|
, то ток I , протекающий |
||||
ωC |
|||||||
|
|
|
|
|
|||
по цепи |
максимален. Это |
достигается |
на |
резонансной частоте |
ω = ω рез = |
1 |
|
, |
которая равна собственной частоте LC |
контура |
||||||
|
|
|
|
||||||||
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
LC |
|
|
||
ω0 |
= |
|
1 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
LC |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В этом случае, ток имеет то же значение, что и в цепи постоянного то-
ка, если подаваемое напряжение равно Uo , а емкостное X C и индуктивное
X L сопротивления отсутствуют
Io = |
Uo |
(3) |
|
R |
|||
|
|
На рис. 2 изображены зависимости тока от частоты подаваемого на-
I0
R3 < R2 < R1
R3
R2
R1
0 |
ω0 |
ω |
Рис. 2 пряжения при различных значениях активного сопротивления. Максималь-
ное значение тока соответствует резонансу напряжений.
68
Падение напряжения на омическом сопротивлении равно
|
|
|
|
U R = IR = RIo sin(ωt − φ ), |
(4) |
|||||||
на индуктивном сопротивлении |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
U L = L |
dI |
= IoωL cos(ωt − φ), |
(5) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
||
и на емкостном |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
UC = |
q |
= |
1 |
∫ Idt = − |
Io |
cos(ωt + φ) = |
Io |
cos[(ωt − φ) + π]. (6) |
||||
|
|
|
|
|||||||||
|
C C |
|
ωC |
|
ωC |
|
||||||
Из сопоставления выражений (5) и (6) вытекает, что UC сдвинуто на π |
||||||||||||
относительно U L , то есть напряжения на конденсаторе и катушке индуктив- |
||||||||||||
ности имеют противоположные фазы. |
Поэтому суммарное |
напряжение |
U L + UC равно разности их абсолютных величин, т. е. |
|
U L |
|
− |
|
UC |
|
. При этом |
||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||||
амплитудные значения напряжений на индуктивности L и емкости C равны, |
||||||||||||||||||||
соответственно: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U0L = ωLI0 , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(7) |
||||||||||
U |
|
= |
1 |
I |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
(8) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
0C |
|
ωC |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Из уравнений (7) и (8) следует, что при частоте ω = ω рез = |
|
1 |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
LC |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
U0L = U0C . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Теперь рассмотрим, как перераспределяются амплитуды напряжений |
||||||||||||||||||||
U0R , U0C и U0L в зависимости от частоты ω внешней ЭДС. Эта картина |
||||||||||||||||||||
изображена на рис. 3. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Резонансные частоты для U0R , U0C и U0L определяются следующими |
||||||||||||||||||||
формулами. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ωR рез |
= ω0 , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
ωС рез = ω0 |
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
1 − 2(β ω0 )2 |
|
|
|
|
|
|
|
(9) |
|
69 |
|
|
||
ωL рез = |
|
ω0 |
|
. |
|
|
|
|
|||
1 − 2(β ω0 )2 |
|||||
|
|
|
где β = R2L коэффициент затухания.
QU0
U |
U0L |
0C |
U0
U0R
0 |
ω0 |
ω |
Рис. 3
В случае резонанса Io = Uo уравнения (7) и (8) примут вид:
R
U0L |
= |
ωL |
U0 |
(10) |
|||||
|
|
||||||||
|
|
|
|
R |
|
||||
U0C |
= |
|
|
1 U0 |
(11) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
ωC R |
|||||||
|
|
|
|
|
|||||
Если кроме условия |
|
резонанса имеет |
место соотношение |
|
1 |
= ωL > R то, как следует из выражений (9) и (10), напряжение на емко- |
|||||||||||
|
|
||||||||||||
ωC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
сти и индуктивности будет превышать напряжение U0 , приложенное к цепи. |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
В радиотехнике величину |
L |
|
принято называть волновым сопротивлением |
||||||||||
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
||
|
1 |
|
|
|
|
|
|||||||
схемы, а величину |
|
|
L |
|
= Q добротностью контура (для случая слабого |
||||||||
|
R |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
C |
|||||||
затухания, то есть |
β 2 << ω 2 ). В общем случае добротностью называют фи- |
||||||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
70
зическую величину, численно равную отношению энергии, запасенной в системе, к энергии, рассеиваемой за период. Добротность контура связана с другой важной характеристикой кривой – ее шириной
Q = |
ω0 |
, |
(12) |
|
δω |
|
|
где δω – ширина резонансной кривой на “ высоте”, равной 2 от макси-
мальной. А так как δω = 2β , то
Q = |
ω0 |
(13) |
|
2β |
|||
|
|
В цепи, состоящей из индуктивности, емкости и сопротивления, усло-
вие резонанса ωL = 1 может быть достигнуто тремя способами:
ωC
1) Изменением частоты; 2) изменением емкости; 3) изменением индуктивности.
В данной работе индуктивность и емкость остаются постоянными, а изменяется частота.
ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА
ИОБРАБОТКИ ЕГО РЕЗУЛЬТАТОВ
1.Собрать схему согласно рис. 4. Для определения частоты в работе можно использовать частотомер. Его вход нужно подключить к выходу генератора
C |
L |
R1 |
|
|
R |
|
|||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
V V
Ч
~
ЗГ-3-34
Рис. 4