metod_lab_el-magn
.pdf91
ЛАБОРАТОРНАЯРАБОТА№15
ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА МЕТОДОМ МАГНЕТРОНА
Цель работы: ознакомиться с одним из методов определения удельного заряда частиц, изучить законы движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях.
Приборы и принадлежности: электровакуумный диод, солено-
ид, комбинированный источник питания, амперметр, миллиамперметр,
вольтметр
ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ
Движениезаряженнойчастицывэлектрическомимагнитномполях
Удельным зарядом электрона называется отношение заряда e электро-
|
|
|
|
|
на к его массе m . Один из экспериментальных методов определения |
e |
ос- |
||
|
|
|
||
|
m |
нован на действии электрического и магнитного полей на электроны, дви-
жущиеся в этих полях. Как известно, электрическое поле с напряженностью
|
|
E |
действует на заряд q с силой F : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
F |
= qE . |
|
|
(1) |
||
На заряд q , движущийся со скоростью υ в магнитном поле с индукци- |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ей B действует сила Лоренца, перпендикулярная векторам B и υ и равная: |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Fл |
= q[υ , B] |
|
|
|
(2) |
||
Величина силы Лоренца зависит от угла между направлением скорости |
|||||||
движения и вектором индукции магнитного поля: |
|
||||||
Fл = qυ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
||
B × sin υ |
|
(3) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
92
Поскольку сила Лоренца всегда перпендикулярна к скорости частицы,
то работу над частицей она не совершает, а сообщает движущемуся заряду нормальное ускорение, не изменяя величины скорости, а следовательно и энергии заряда. Соответствующее уравнение движения будет иметь вид:
|
mυ 2 = qυ B , |
(4) |
||||||
|
R |
|
|
|
|
|
||
где υ – |
перпендикулярная магнитному полю составляющая скорости час- |
|||||||
тицы, R – |
радиус окружности. |
|
|
|
|
|
||
|
|
R = |
mυ |
. |
|
(5) |
||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
qB |
|
|||
Время, за которое частица совершает один полный оборот – |
период |
|||||||
вращения, не зависит от радиуса R и определяется выражением: |
|
|||||||
|
T = |
2π R |
= |
2πm |
. |
(6) |
||
|
|
|
||||||
|
|
υ |
|
qB |
|
e
В настоящей работе для определения удельного заряда электрона
m
используется цилиндрический магнетрон. Он представляет собой двухэлек-
тродную электронную лампу (электровакуумный диод), в которой электро-
ны, летящие от катода к аноду, наряду с электрическим полем, одновременно действует магнитное поле, создаваемое соленоидом и направленное вдоль оси лампы. Соленоид состоит из большого числа витков изолированной мед-
ной проволоки, намотанной на цилиндрический каркас. При пропускании че-
рез соленоид электрического тока I c возникает магнитное поле, которое в средней части соленоида близко к однородному. Пользуясь теоремой о цир-
куляции для вектора B :
|
K |
|
|
= μ0 ∑ Ii |
|
∫ Bdl |
(7) |
|
L |
i =1 |
|
можно показать, что поле внутри достаточно длинного соленоида является однородным и равным:
93 |
|
B = μ0 NI c = μ0nI c . |
(8) |
l |
|
где μ0 (μ0 = 4π ×10−7 Гн м) – магнитная постоянная, N – |
полное число |
витков соленоида, l – длина намотки соленоида, n – число витков на едини-
цу длины соленоида.
Диод представляет собой высоковакуумный баллон, в котором расположены два коаксиальных электрода – анод и катод. Анод имеет форму цилиндра радиуса ra . Катод также представляет собою полый ци-
линдр меньшего радиуса rk , по оси которого расположена вольфрамовая нить накала.
Раскаленный катод испускает термоэлектроны, образующие вокруг ка-
тода электронное облако. При создании между анодом и катодом разности потенциалов U a (анодное напряжение), электроны начинают перемещаться от катода к аноду вдоль радиусов, и во внешней цепи лампы возникает анод-
ный ток I a , величина которого зависит от приложенного анодного напряже-
ния. Чем больше анодное напряжение, тем больше электронов в единицу времени достигают анода, следовательно, тем больше анодный ток. При не-
котором значении анодного напряжения все электроны, вырванные с поверх-
ности металла в результате термоэлектронной эмиссии, достигают анода и при дальнейшем увеличении U a ток I a не увеличивается, т.е. достигает на-
сыщения.
Как уже было отмечено выше, на электрон в электрическом поле, соз-
даваемым между катодом и анодом, действует сила e E . Здесь E - напря-
женность электрического поля между катодом и анодом (поле цилиндриче-
ского конденсатора). Как легко показать, пользуясь теоремой Остроградского
- Гаусса, эта напряженность обратно пропорциональна расстоянию от оси магнетрона:
94
|
|
|
|
E = |
C |
. |
|
|
|
|
|
(9) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|||
Разность потенциалов между катодом радиуса rk |
и анодом радиуса ra |
|||||||||||||||
равна: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
ra |
|
ra C |
|
|
r |
|
|
||||||
|
|
∫ |
|
∫ |
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
U |
|
= |
|
Edr = |
|
|
|
dr |
= C ×ln |
|
. |
(10) |
||||
|
|
|
rk |
|
rk |
r |
|
|
rk |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Отсюда находим постоянную C : |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
C = |
|
U a |
|
|
. |
|
|
(11) |
||||
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
ln |
a |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
rk |
|
|
|
Для определения удельного заряда электрона диод помещают в поле соленоида так, что лампа находится в центре соленоида в области наиболь-
шей однородности магнитного поля. Магнитное поле соленоида параллельно оси катода и анода, и перпендикулярно плоскости, в которой движутся элек-
троны, вырванные с катода.
В магнетроне на каждый электрон, движущийся в радиальном направ-
лении от катода к аноду, со стороны магнитного поля соленоида действует сила Лоренца, определяемая по формуле (2). При этом, угол между вектора-
ми υ и B равен 900 и
Fл = |
|
υB . |
(12) |
e |
Под действием силы Лоренца электроны движутся по криволинейным
траекториям, форма которых близка к дуге окружности. С увеличением ин-
дукции магнитного поля соленоида (силы тока в соленоиде) радиус траекто-
рии уменьшается (см. формулу (5)). На рис. 1 показаны траектории движения электронов при различных значениях индукции магнитного поля. При неко-
тором поле уже не все электроны будут попадать на анод и поэтому анодный ток уменьшается (см. рис 2). Когда ни один электрон не попадает на анод,
ток в анодной цепи прекращается.
95
Рис. 1
Рассмотрим идеальный случай, когда скорости всех вылетевших с по-
верхности катода электронов равны нулю. При некотором значении индук-
ции магнитного поля B = Bкр в соленоиде радиус окружности электронов R
становится равным половине расстояния между катодом и анодом, которое
при rк << ra можно принять равным ra . Такой режим работы лампы назы-
2
вается критическим. При этом по соленоиду течет так называемый критиче-
ский ток Iкр , соответствующий критическому полю Bкр .
В этом случае уравнение движения электрона будет иметь вид:
υ 2 |
|
|
|
||||
m = − |
|
E + |
|
υB |
|
. |
(13) |
e |
e |
кр |
|||||
R |
|
|
|||||
|
|
|
Скорость электрона можно выразить из равенства кинетической энергии и работы электрического поля при перемещении электрона от катода к аноду:
|
mυ 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
U |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
= |
|
U a |
|
υ = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
. |
|
(14) |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Подставив в (13) R = |
ra |
, E = |
|
|
|
U a |
|
|
|
|
= |
|
U a |
|
|
|
|
|
, получим для B |
|
: |
|||||||||||||||
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
кр |
|||||||||||||||||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln |
|
a |
|
r |
|
ln |
a |
|
r |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rk |
|
|
|
|
|
|
rk |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mUa |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
B |
= |
|
|
|
|
|
|
4 |
− ln |
−1 |
rk |
|
. |
|
|
|
|
(15) |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
кр |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
ra |
|
|
|
2e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ra |
|
|
|
|
|
96
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Отсюда легко получить величину удельного заряда |
|
e |
: |
|
|||||||||||||
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
rk |
|
2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
4 |
− ln−1 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
Ua |
|
|
|
|
|
|||||||
|
e |
|
|
||||||||||||||
|
= |
ra |
(16) |
||||||||||||||
|
m |
|
2 |
|
|
B r |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
кр a |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, измерив, значение Bкр , с помощью (15) можно рассчи-
e
тать удельный заряд . m
При B > Bкр электроны перестают попадать на анод и анодный ток уменьшается скачком (кривая 1 на рис. 3).
Рис. 2
При выполнении условия B = Bкр время пролета электрона от катода к аноду равно полупериоду вращения электрона по окружности.
В реальном магнетроне, вследствие теплового разброса скоростей вы-
лета электронов из катода, возможного отклонения от соосности катода и анода, неоднородности магнитного поля, зависимость анодного тока от тока соленоида будет отличаться от скачкообразной (кривая 2 на рис. 2). В каче-
стве критического тока I кр принимается значение силы тока соленоида в точке перегиба кривой 2. Для нахождения I кр нужно построить график зави-
|
|
|
97 |
|
симости производной |
dI a |
(точнее |
I a ) от тока в соленоиде I c и по поло- |
|
dI c |
||||
|
|
I c |
жению максимума определить критический ток соленоида (рис. 3).
Рис. 3
ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ
Электрическая схема установки представлена на рис.4. Она состоит из двух цепей: а) - цепь диода, б) - цепь соленоида.
Для создания в цепи диода напряжения накала Uн и анодного напря-
а) |
б) |
К1 |
|
R1 |
V |
100 В
mA |
A |
Анод |
Соленоид |
|
|
Катод |
|
3 В |
35 В |
R2
К2
Рис. 4
жения U a , а также для питания соленоида используются два встроенных ис-
точника питания. Анодное напряжение U a регулируется потенциометром
R1 и измеряется вольтметром V . Анодный ток I a измеряется с помощью
98
миллиамперметра mA. Для изменения силы тока I c , протекающего через соленоид L , служит реостат R2 . Сила тока I c измеряется с помощью ам-
перметра A. В настоящей лабораторной работе используется вакуумный ди-
од ЗЦ18П ( rк = 0.45 мм, ra = 5.5 мм) помещенный в центр соленоида дли-
ной l = 65 мм с числом витков N = 945.
ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА
ИОБРАБОТКИ ЕГО РЕЗУЛЬТАТОВ
1.Собрать цепь, указанную на рисунке 4.
2.Получить у преподавателя несколько значений анодного напряжения
Ua в интервале: 50 B < Ua < 90 B .
3.С помощью R1 установить необходимое анодное напряжение.
4.Снять зависимости анодного тока I a от тока соленоида Ic для задан-
ных значений анодного напряжения. При проведении измерений выбранное
значение Ua должно поддерживаться |
постоянным. Построить соответст- |
|
вующие зависимости I a = f (I c ) |
|
|
5. Построить зависимости f (I c ) = |
I a |
и для каждого значения Ua гра- |
|
I c |
|
фически определить значения критического тока I кр .
6. По полученным значениям I кр с помощью формулы (8) рассчитать
значения Bкр .
|
|
|
|
|
7. По формуле (16) рассчитать величину |
e |
для заданных значений анод- |
||
|
|
|
||
|
m |
ного напряжения Ua , и полученных критического значений магнитного поля
Bкр . Найти среднее значение удельного заряда.
8. Рассчитать среднеквадратичную погрешность.
99
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ И ЗАДАНИЯ
1.Как направлены электрическое и магнитное поля в электровакуумном диоде, по-
мещенном внутрь соленоида?
2.Какова траектория движения заряженной частицы в однородном магнитное поле?
3.От чего зависит радиус кривизны ее траектории? Покажите, что период вращения заряженной частицы в магнитном поле не зависит от радиуса.
4.Докажите, что работа силы Лоренца равна нулю.
5.Получите выражение для Bкр .
6.Почему зависимость анодного тока диода от индукции магнитного поля не являет-
ся скачкообразной?
7.Какие факторы приводят к погрешности в определения значения удельного заряда
e
на данной установке?
m
Литература: 2, § 157; 4, § 48-49; 7, § 131.
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №16
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЧИСЛА ФАРАДЕЯ И ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА
Цель работы: изучить законы электролиза, научиться определять заряд электрона и число Фарадея.
Приборы и принадлежности: электролитическая ванна с рас-
твором медного купороса, источник постоянного тока, амперметр, реостат,
секундомер, весы.
ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ
Вещества, молекулы которых в растворе или в расплаве распадаются на ионы, называются электролитами. Такой процесс распада называется электрической диссоциацией. К электролитам относятся водные растворы солей, кислот, щелочей, а также расплавленные соли. Электрический ток в электролитах обусловлен движением ионов под действием внешнего элек-
100
трического поля. Поэтому проводимость электролитов, в отличие от элек-
тронной проводимости в металлах, принято называть ионной. Прохождение постоянного тока через электролиты сопровождается выделением составных
частей этих веществ на электродах. Это явление называется электролизом.
Если ввести в электролит два электрода (металлических или угольных),
соединенных с полюсами источника постоянного напряжения, и создать по-
стоянное внешнее поле, то под действием электрических сил ионы в растворе придут в направленной движение. К аноду будут двигаться отрицательные
ионы (анионы), к катоду – положительные ионы (катионы).
Достигнув электродов, ионы нейтрализуются: анионы отдают аноду свои избыточные электроны, катионы восстанавливаются на катоде. Напри-
мер, молекулы медного купороса CuSO4 диссоциируют при растворении на
положительные ионы Cu++ и отрицательные ионы SO4−− . Кроме ионов
Cu++ и ионов SO4−− раствор содержит также водородные ( H + ) и гидро-
ксильные (OH − ) ионы воды.
При прохождении тока на катоде будет происходить выделение меди
Cu++ + 2e = Cu
У анода выделяется кислород:
2OH − − 2e = H2O + O , 2O → O2
Ионы SO4−− с ионами H + образуют у анода раствор серной кислоты
SO4−− + 2H + ←→ H2SO4
Иначе протекает процесс, если анод изготовлен из меди. В этом случае разряд ионов происходит только у катода; у анода же, наоборот, ионы метал-
ла переходят в раствор.
Объяснить это можно тем, что атомы меди Cu теряют электроны лег-
че, чем ионы OH − , в этом случае вместо выделения кислорода будет проис-
ходить переход с анода в раствор иона Cu++