- •Басарыгин Ю.М., Булатов А.И., Проселков Ю.М.
- •Витание твердых частиц в потоках жидкости, газа и газожидкостной смеси
- •Перепад давления в местных сопротивлениях циркуляционной системы
- •Расчет потерь давления в элементах циркуляционной системы
- •Определение потерь давления в долоте.
- •Распределение давлений в нисходящем потоке газа в трубах
- •Расчет подачи и давления компрессоров при бурении с продувкой
- •1.4. УСТАНОВИВШЕЕСЯ ТЕЧЕНИЕ ГАЗОЖИДКОСТНОЙ СМЕСИ В СКВАЖИНЕ
- •Уравнения течения газожидкостных смесей
- •Перепад давлений в насадках долот при течении газожидкостной смеси
- •Перепад давления в турбобурах
- •1.6. РАСПОЗНАВАНИЕ ГАЗОВОГО ВЫБРОСА И ВЫБОР РЕЖИМОВ ЕГО ЛИКВИДАЦИИ
- •Расчет режима ликвидации газового выброса
- •2 ПОГЛОЩЕНИЙ ЖИДКОСТЕЙ
- •В СКВАЖИНАХ
- •2.2. МЕТОДЫ ИЗУЧЕНИЯ ПОГЛОЩАЮЩИХ ГОРИЗОНТОВ
- •2.3. ИЗУЧЕНИЕ ИЗМЕНЕНИЯ ГИДРОДИНАМИЧЕСКИХ ДАВЛЕНИЙ В НЕОБСАЖЕННЫХ СТВОЛАХ
- •2.5. КОЛЬМАТАЦИЯ ПРОНИЦАЕМЫХ ПОРОД
- •2.7. НАПОЛНИТЕЛИ ДЛЯ ИЗОЛЯЦИИ ЗОН ПОГЛОЩЕНИЯ
- •3 ТВЕРДЕЮЩИМИ РАСТВОРАМИ
- •3.1. ТАМПОНАЖНЫЕ РАСТВОРЫ И СМЕСИ ДЛЯ ИЗОЛЯЦИИ ЗОН ПОГЛОЩЕНИЯ
- •3.1.1. ТАМПОНАЖНЫЕ ЦЕМЕНТЫ И РАСТВОРЫ
- •3.2. ТАМПОНАЖНЫЕ СМЕСИ ДЛЯ ЛИКВИДАЦИИ ПОГЛОЩЕНИЙ ПРИ БУРЕНИИ СКВАЖИН
- •3.2.1. ТАМПОНАЖНЫЕ СМЕСИ НА ОСНОВЕ МИНЕРАЛЬНЫХ ВЯЖУЩИХ
- •3.2.3. ТАМПОНАЖНЫЕ ПАСТЫ
- •3.4.1. ПАКЕРЫ ИЗВЛЕКАЕМЫЕ
- •Глава ГАЗОНЕФТЕВОДОПРОЯВЛЕНИЯ
- •4.1. ПОСТУПЛЕНИЕ ГАЗА В СКВАЖИНУ ПРИ БУРЕНИИ
- •4.1.1. ПРИЗНАКИ ПРОЯВЛЕНИЙ
- •AVmin = eS,
- •4.1.4. О ПРИРОДЕ ГАЗИРОВАНИЯ БУРОВЫХ РАСТВОРОВ
- •Поступление газа (и других флюидов) в скважину вследствие диффузии
- •Фильтрация газа в скважину
- •Поступление флюида в скважину за счет капиллярного противотока
- •Контракционный эффект бурового (глинистого) раствора
- •4.2. ГАЗОПРОЯВЛЕНИЯ ПРИ КРЕПЛЕНИИ СКВАЖИН
- •4.2.5. ПРОНИЦАЕМОСТЬ ЦЕМЕНТНОГО РАСТВОРА
- •4.2.7. ПРОНИЦАЕМОСТЬ КАМНЯ ИЗ ТАМПОНАЖНОГО ЦЕМЕНТА
- •4.2.10. КОНТРАКЦИОННЫЙ ЭФФЕКТ
- •4.3. ТАМПОНАЖНЫЕ СОСТАВЫ ДЛЯ ЛИКВИДАЦИИ НЕФТЕГАЗОПРОЯВЛЕНИЙ
- •5 СТЕНОК СКВАЖИНЫ
- •6.1. РАСПРОСТРАНЕННОСТЬ И ХАРАКТЕРИСТИКА ММП
- •6.4. ТИП И КОМПОНЕНТНЫЙ СОСТАВ БУРОВОГО ПРОМЫВОЧНОГО АГЕНТА
- •6.5. ТЕМПЕРАТУРНЫЙ РЕЖИМ БУРЯЩЕЙСЯ СКВАЖИНЫ
- •7 И ПОСАДКИ КОЛОННЫ ТРУБ,
- •ЖЕЛОБООБРАЗОВАНИЕ
- •7.1. ПРИРОДА ПРИХВАТОВ КОЛОНН ТРУБ
- •7.3. ФАКТОРЫ, ВЛИЯЮЩИЕ НА ВОЗНИКНОВЕНИЕ ПРИХВАТОВ КОЛОННЫ ТРУБ
- •7.4. ПРЕДУПРЕЖДЕНИЕ ПРИХВАТОВ
- •7.4.1. ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЕ МЕРОПРИЯТИЯ
- •7.4.4. ПРИХВАТЫ ТРУБ В ЖЕЛОБНЫХ ВЫРАБОТКАХ
- •7.4.5. ПРИХВАТЫ ВСЛЕДСТВИЕ САЛЬНИКООБРАЗОВАНИЯ
- •7.4.10. УСТЮЙСТВА ДЛЯ ОЧИСТКИ СТВОЛА СКВАЖИНЫ
- •7.4.11. ПРЕДУПРЕЖДЕНИЕ ПРИХВАТОВ АЛМАЗНЫХ ДОЛОТ
- •7.5. ЛИКВИДАЦИЯ ПРИХВАТОВ
- •7.5.2. РАСХАЖИВАНИЕ ПРИХВАЧЕННОЙ КОЛОННЫ
- •7.5.3. УСТАНОВКА ЖИДКОСТНЫХ ВАНН
- •7.5.6. ПРИМЕНЕНИЕ УДАРНЫХ УСТРОЙСТВ
- •7.5.7. ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ УСТРОЙСТВА
- •7.5.9. ГИДРОВИБРИРОВАНИЕ КОЛОННЫ ТРУБ
- •8.2. ФАКТОРЫ, СПОСОБСТВУЮЩИЕ ВОЗНИКНОВЕНИЮ АВАРИЙ
- •8.3. АВАРИИ
- •8.4. РАЗРУШЕНИЯ ЭЛЕМЕНТОВ БУРИЛЬНОЙ КОЛОННЫ
- •8.5. ОТКРЫТЫЕ АВАРИЙНЫЕ ФОНТАНЫ
- •9 В БУРЯЩИХСЯ СКВАЖИНАХ
- •9.1. ОТСОЕДИНЕНИЕ НЕПРИХВАЧЕННОЙ ЧАСТИ КОЛОННЫ ТРУБ
- •9.2. ЗАХВАТЫВАЮЩИЕ ИНСТРУМЕНТЫ
- •9.3. ОТБИВАНИЕ ЯССАМИ ПРИХВАЧЕННЫХ ТРУБ И ИНСТРУМЕНТОВ
- •9.4. ОПЕРАЦИЯ ОБУРИВАНИЯ
- •9.5. ИЗВЛЕЧЕНИЕ МЕЛКИХ ПРЕДМЕТОВ
- •9.7. ИЗВЛЕЧЕНИЕ ИЗ СКВАЖИН ПРИХВАЧЕННЫХ ПАКЕРОВ
Коэффициент диффузии некоторых газов через воду* |
|
|
||
Температура, °С |
|
Коэффициенты диффузии, см3/сут |
|
|
|
С2н6 |
|
со2 |
|
|
СН4 |
С3Н5 |
||
20 |
2,2 |
1,6 |
1.3 |
1,2 |
40 |
3,6 |
2,6 |
2,2 |
1,9 |
60 |
5,4 |
3,9 |
3,2 |
2,8 |
80 |
7,3 |
5,3 |
4.4 |
3,8 |
* Царевич К.А, Шищенко РТ4, Бакланов Б.Д. Глинистые растворы в бурении. —Баку: Азнефтеиздат, 1935.
в случае содержания в пласте метана при температуре 60 °С (для 254-мм скважины без каверн) и 10-мм глинистой корки1 через 1 м2 поверхности за 1 сут продиффундирует 0,2 м3 газа. При этом количество продиффундировавшего в скважину газа должно быть обратно пропорционально тол щине корки. Конечно, для более точного расчета следует учитывать физико-химические особенности корки. Есть ос нования предполагать, что при толстых, но рыхлых глинис тых корках количество поступающего в скважину газа увели чивается.
Не проводя более подробного анализа, можно заключить, что общее количество газа, проникшего в буровой раствор скважины только за счет диффузии, мало. Поэтому объяс нить возможность внезапного выброса или интенсивного обогащения газом раствора нельзя2.
Количество диффундирующего в скважину газа возрастает, если в буровой раствор введена нефть, так как коэффициент растворимости газа в нефти выше. Отсутствие глинистой корки также должно способствовать повышению количества проникающего в скважину газа. Однако экспериментального подтверждения приведенных предположений пока нет.
Фильтрация газа в скважину
Имеется также предположение о фильтрации (эффузии) газа в скважину. Ее проявление возможно только при понижении давления в скважине до значений более низ-
1С уменьшением толщины глинистой корки при постоянных ее свойст вах диффузия газа возрастает.
2 Царевич К.А., Шищенко Р.И., Бакланов Б.Д. Глинистые растворы в бу рении. — Баку: Азнефтеиздат, 1935.
ких, чем в пласте. В таком случае движение газа должно под чиняться закону Дарси:
Q = kF Р\ ~ Р2 t. 2\ih
Здесь О — количество фильтрующегося в скважину газа в течение времени t через поверхность F; к — коэффициент газопроницаемости породы; р,, р2 — давление соответствен но в пласте и скважине; ц — вязкость газа; h — толщина слоя, через который диффундирует газ.
Некоторые исследователи полагают, что в процессе буре ния около вращающегося долота может возникнуть область некоторой относительной депрессии давления, в которой оно будет не только меньше статического напора столба раствора на забой, но и меньше пластового давления. При прекращ е нии вращения долота давление восстанавливается и поступле ние газа прекращается. Однако эти предположения не прове рялись экспериментально.
Поступление флюида в скважину за счет капиллярного противотока
М.Л. Сургучев в основу объяснения поступле ния газа и нефти из пласта положил капиллярные силы и процесс капиллярного замещения нефти (газа) в призабойной зоне скважины фильтратом бурового раствора или водой. Суть сводится к следующему.
При соприкосновении двух несмешивающихся жидкостей вследствие искривления поверхности менисков на границе раздела фаз возникает капиллярное давление, направленное в сторону менее смачивающейся жидкости. В связи с тем, что продуктивные песчаные пласты в большинстве своем гидро фильны, капиллярные давления в них направлены в сторону нефти. Вследствие микронеоднородности (различные диамет ры каналов) продуктивных пластов роль капиллярных сил в нефтепроявлениях в процессе бурения сильно возрастает.
Механизм притока нефти в скважину М.Л. Сургучев пред ставляет следующим образом (рис. 4.6). При соприкоснове нии бурового раствора с нефтенасыщенной пористой средой в неодинаковых по значению поровых каналах возникает различное капиллярное давление. В меньших поровых кана лах диаметром до 1 мкм капиллярное давление более высокое
иможет достигнуть 0,1—0,12 МПа. В более крупных
(диаметром 10—12 мкм) оно не будет превышать 0,01 —
Рис. 4.6. Схема капиллярного противотока нефти из пласта в скважину, а
фильтрата раствора (воды) - из скважины в пласт при РмЛ > Рал; Г, * Г2 * * Г3 * ГА...; Рк1 > рм; Ря3 > Рл2; рк > Др
0,02 МПа, |
в результате чего между различными |
поровыми |
|
каналами, т.е. между точками 1 и 4 через каналы |
2—3, 2'—3', |
||
2"—3” и т.д., появится перепад давления, |
который |
в зависи |
|
мости от |
степени микронеоднородности |
может |
достигать |
0,05 *“ 0,1 МПа. Для оттеснения нефти от ствола под избыточ ным гидростатическим давлением, создаваемым столбом бу рового растворе в скважине, градиент давления при внедре нии фильтрате в пласт будет незначительным (всего 0,0002МПа на \ см при перепаде давления 4,0 МПа); тогда как Для внедрения фильтрата раствора в пласт под действием разности капиллярных давлений достаточно преодолеть со противление пласта длиной от 1 см до 1 м. Поэтому градиент дардения между различными поровыми каналами при не большом значении перепада 0,05 —0,1 МПа превысит 0,005 — 0,01 МПа, т.е. в 20 —50 раз выше градиента вдоль напластова ния от гидростатического перепада давления (под действием капиллярных сил). Этим М.Л. Сургучев обосновывает воз можность внедрения фильтрата бурового раствора в каналы меньшего диаметра с вытеснением из них нефти в более крупные, а по ним — в сква^кину.
Явление притока нефти из пласта в скважину и внедрение фильтрата (вод^д) из нее в пласт за счет предполагаемой раз ности капиллярных давлений М.Л. Сургучев называет капил
лярным замещением нефти водой. Автор резюмирует: приток нефти из пласта, а воды из скважины в пласт при превыш е нии давления над пластовым обусловливается совместным проявлением капиллярных сил и гидростатического давления, причем приток нефти в скважину происходит непрерывно; процесс замедляется во времени.
Структурообразование в буровом растворе и механизм снижения давления на флюид пласта
Рассмотрим некоторые вопросы структурообразования в буровых растворах с целью выявления при чинной связи между их структурно-механическими характе ристиками и явлением газопроявления.
Следуя П.А. Ребиндеру, структуры дисперсных систем це лесообразно разделить на два типа: 1) структуры, возникаю щие в суспензиях и эмульсиях, и 2) структуры, возникающие
вколлоидных и малоконцентрированных системах. Первые обусловлены упругостью сольватных оболочек, которые пре пятствуют взаимодействию частиц. Структуры второго типа возникают лишь тогда, когда частицам дисперсной фазы свойственна большая анизодинамичность формы, как, на пример, в случае глинистых частиц. Частицы, имея на углах и ребрах утонченные гидратные пленки, легко взаимодействуют
вэтих незащищенных активных местах и образуют сетчатую структуру, пронизывающую весь объем системы.
По характеру связей между отдельными элементами все структуры делятся на: 1) обратимые коагуляционно-тиксо тропные и 2) необратимые конденсационно-кристаллиза ционные. Первые обладают низкой прочностью и восстанав ливаются во времени вследствие слабых ван-дер-ваальсовых связей между частицами, разделенными тонкими прослойка ми дисперсной среды, играющей роль гидродинамической смазки (глинистые и жидкие цементные растворы). Вторые обусловлены прочными химическими связями при непосред ственном сцеплении частиц и разрушаются при механичес ком воздействии необратимо (твердеющие цементные рас творы, цементный камень).
Спроцессами структурообразования неразрывно связана коагуляция растворов, которая проходит в два этапа — гид рофильная и гидрофобная.
При гидрофильной коагуляции, когда концентрация элект
ролита достаточна лишь для гидрофобизации незначительной части поверхности частиц, взаимодействие частиц дисперсной фазы происходит лишь в этих активных центрах, благодаря чему в растворе образуется пространственная структура. В результате гидрофильной коагуляции раствор приобретает свойства твердого тела (точнее, геля), а попавшая в ячейки структуры дисперсионная среда теряет свою подвижность. Однако перемешивание системы нарушает коагуляционно тиксотропную структуру и возвращает раствору свойства жидкости (золя).
Дальнейшее добавление электролита гидрофобизирует зна чительную часть поверхности глинистых частиц, давая им возможность слипаться по всей поверхности. Происходит гидрофобная коагуляция. Концентрированные системы при этом затвердевают, выпрессовывая воду (синерезис), а раз бавленные — разжижаются и обретают подвижность вследст вие выпадения осадка и потери структуры (коагуляционное разжижение).
Для промышленного использования буровых (глинистых) растворов большое значение имеет их способность вновь восстанавливать структуру в покое после механического раз рушения (явление тиксотропии). Перечислим факторы, кото рые при наличии теплового движения обусловливают тиксот ропию системы: 1) достаточно большое число частиц дис персной фазы в единице объема с вытянутой формой, облег чающей построение пространственной сетки; 2) наличие кол лоидной фракции, играющей роль склеивающего материала для грубодисперсных частиц; 3) не слишком высокая проч ность структуры и ее способность к остаточным деформа циям.
Характерной тенденцией современного бурения является уменьшение значения положительного перепада давления и поддержание его на уровне 2 —6 % от значения давления пла стовых флюидов.
Можно полагать, что существование предельного статиче ского и динамического напряжения сдвига в таких системах оказывает определенное влияние на значение положительного перепада давления.
Рассмотрим статическую задачу определения значения дав ления (назовем его “гидростатическим") столба бурового раствора на забой или стенки скважин на некоторой глуби не.
Для ньютоновской жидкости, не обладающей структурно механическими свойствами и заполнившей такую скважину,
давление |
р |
на глубине Л определяется по |
известной фор- |
муле: |
|
|
(4.17) |
Р = gph |
+ |
Ро. |
где р — плотность жидкости; р0 — давление на свободной поверхности жидкости (обычно атмосферное).
Если скважина заполняется буровым раствором плотностью р с определенными структурно-механическими свойствами, давление на глубине Л нельзя точно определить по формуле (4.17) . Для упрощения задачи предположим, что предельное статическое напряжение сдвига бурового раствора в началь ный момент времени равно нулю, а затем мгновенно возрас тает до 0 и в дальнейшем не изменяется во времени. Тогда залитый в скважину буровой раствор в начальный момент времени создает давление, равное давлению столба истинной жидкости с той же плотностью и определяемое по формуле (4.17) . Возникновение структуры в последующие моменты времени не будет влиять на значение этого давления, если непрерывно не происходит: 1) увеличение или уменьшение столба бурового раствора, например, при доливе или оттартовывании; 2) приток жидкости из пласта; 3) отфильтровывание дисперсионной среды бурового раствора в пласт.
Пусть столб бурового раствора плотностью р увеличивает-
ся на величину АЛ. Если при этом добавочная сила |
—гл2 |
-----ДЛдр |
|
|
4 |
не превысит силы nD(h + АЛ)0, необходимой для сдвига все го столба раствора в скважине диаметром D, то давление на забое останется прежним. И только тогда, когда избыточное давление превысит сопротивление сдвигу, давление на забое
г\2
скачком увеличивается на величину -----АЛдр, где АЛ больше
4
некоторой критической величины АЛкрит. Для условия равно весия имеем:
KD |
яD(h + |
АЛ„рит)0. |
(4.18) |
—-дрА Л кр1п. = |
|||
Точно так |
же при |
уменьшении высоты |
столба бурового |
раствора в скважине выброс раствора может произойти мгновенно, при достижении некоторого значения уровня при определенных значениях 0.
В случае притока высоконапорной жидкости или газа в скважину столб бурового раствора высотой Л до тех пор не придет в движение, пока избыточное давление не превысит
значение, необходимое для его сдвига. Давление, которому может препятствовать столб структурированной жидкости,
4кРШ |
4/I8 |
(4.19) |
Рс = |
D |
|
KD2 |
|
Т.е. давление в скважине, в частности на ее забое, без ви димого движения структурированного бурового раствора мо жет возрастать до максимального значения
Р = Ро + 9РЛ + — • |
(4.20) |
При отфильтровывании дисперсионной среды бурового раствора у забоя скважины в пласт давление на глубине h может также снизиться на значение рС1 в то время как верх ний уровень в скважине не изменит свое положение.
Давление в результате такого отфильтровывания может достичь минимального значения
. 4Л0 |
(4.21) |
Р = Ро + 9Ph - — |
При определенных условиях (отфильтровывание воды или уход бурового раствора в пласт) давление со стороны сква жины на пласт станет равным нулю, если столб бурового раствора “зависнет" на стенке скважины благодаря значи тельной прочности пространственной структуры.
Условие равновесия в результате “зависания" единицы длины столба бурового раствора имеет вид:
-п £ Ю = |
~ в = 0. |
(4.22) |
Чем меньше р и Д |
тем при меньших значениях |
0 может |
наступить указанное явление.
Рассмотренные выше закономерности в значительной сте пени усложняются, если учитывать изменение значения пре дельного статического напряжения сдвига во времени, т.е. тиксотропию растворов. Значение р0 при этом будет изме
няться плавно.
Следующий пример позволяет проиллюстрировать порядок изменения значения рс для цилиндрической вертикальной скважины глубиной 3000 м и диаметром 25,4 см, заполненной буровым раствором плотностью 1,35 г/см 3. Предельное стати ческое напряжение сдвига этого раствора равно 350 мгс/см2.
рс = — = 16 кгс/см2 = 1 , 6 МПа.
D
Гидростатическое давление без учета структурно-механи ческих свойств раствора для данного случая
Ро + hgp = 40,5 МПа. |
(4.23) |
Таким образом, отношение рс к сумме р0 + |
hgp составля |
ет примерно 4 %, т.е. равно по порядку тому |
значению и з |
быточного перепада давления, которое пытаются создать до бавочным утяжелением бурового раствора с целью предот вращения поступления пластовых флюидов в скважину. Воз растание 0 с течением времени еще больше увеличит рс. Ха рактерно, что еще большее увеличение р в данном случае не оправдано. Добавление утяжелителя обычно вызывает увели чение 0, а высокое избыточное давление может явиться при чиной поглощений особенно в процессе циркуляции бурово го раствора, когда ее пространственная структура в основном разрушена, а к гидравлическому давлению прибавляется гид родинамический напор.
Представляет интерес полученные выше закономерности применить к условию, когда буровой раствор занимает коль цевое пространство между коаксиальными цилиндрами диа метрами D и d(D > d) и высотой h , т.е. в затрубном прост ранстве. Тогда условие равновесия при доливе (первый слу чай) бурового раствора на некоторую критическую высоту АЛкрит выразится следующей формулой:
п[о2 - а 2) |
|
|
Л - |
>дРААкрит = n(D + d \h + длкрит)е. |
(4.24) |
|
4 |
|
Давление рс, которому может препятствовать (второй случай) столб структурированного раствора в кольцевом пространстве, если возникает приток на забой высоконапор ной жидкости или газа, может быть определено по ф ор муле
_ 4K(D +d)he ш
(4.25)
'n(D2-d2)*>-d
Наиболее интересен третий случай отфильтровывания дис персионной среды структурированного бурового раствора у забоя из кольцевого пространства. При этом, как следует из
сказанного выше, давление у забоя на пластовые флюиды может также уменьшиться на
4ле
Рс = D -d
Значение рс для приведенных выше условий и D — d = = 7,25 см равно около 5,6 МПа и составляет 13,8 % по отно шению к давлению, создаваемому весом столба бурового рас твора. Стремление уменьшить зазор, что характерно для со временного бурения, приведет, как следует из формулы, к резкому росту значения рс. Так, при уменьшении зазора до
5,08 см увеличивается рс от |
13,8 до 25,0 % (доля рс |
по отно |
шению к давлению столба |
бурового раствора). Однако как |
|
в том, так и в другом случае эти значения намного |
превосхо |
дят значение обычно поддерживаемого положительного пере пада давления, создаваемого избыточным утяжелением систе мы.
“Зависание" бурового раствора в кольцевом пространстве осуществляется, как это следует из сравнения формул (4.19) и (4.25), при значениях 0 значительно меньших, чем в трубе. Условие равновесия при “зависании" единицы длины столба бурового раствора в данных условиях имеет вид:
*(Р2 - d2)igp |
— +d)0=^D +cfjjj99— |
- 0 |
|
D - d |
A |
(4.26) |
|
|
K |
|
Для |
условий, рассматриваемых выше, буровой раствор |
||
может |
“зависать" |
при 0 |
«= 2550 мгс/см2 (зазор 7,25 см) или |
0 = 1400 мгс/см2 |
(зазор |
5,08 см). Следует отметить, что в |
процессе длительного “упрочнения" предельное статическое напряжение реальных буровых растворов вполне может до стичь подобных значений и при локальном снижении давле ния у пласта вполне возможно поступление флюида в сква жину. Вследствие того, что трубы, спущенные в скважину, и кольцевое пространство между ними и стенками скважины являются, цо существу, сообщающимися сосудами, рассмот рим в общем виде условия равновесия в них бурового рас твора. Для упрощения задачи примем, что сообщающиеся сосуды представляют собой U-образную трубку диаметром D; характеристики бурового раствора остались прежними. Пусть в начальный момент времени уровни бурового раство ра в каждом из колен U-образной трубки находятся на од ной горизонтальной плоскости. Если теперь в одно из колен, например правое, доливать буровой раствор, то уровень в
левом колене будет сохранять свое положение до тех пор, пока вес избыточного столба раствора высотой Д7 и диамет ром D не превысит силу, обусловленную предельным статиче ским напряжением сдвига, необходимую для сдвига бурового раствора в обоих коленах. Если принять, что общая длина столба бурового раствора в момент сдвига равна 1 + Д2, то условие равновесия может быть выражено равенством, ана логичным формуле (4.18),
(4.27)
Аналогично можно рассмотреть случай, когда сообщаю щиеся сосуды представляют собой центральное и кольцевое пространство двух вертикальных соосных цилиндров высо той 1 и диаметром D и d (D > d). Внешний цилиндр имеет дно. Если во внутренний цилиндр доливать буровой раствор на высоту Д1, то, учитывая изложенное выше, условие равно весия можно записать в следующем виде:
(4.28)
Следует отметить, что в формуле (4.28) не учитывается толщина стенок труб.
Изменение давления в результате притока пластовых флю идов или отфильтровывания дисперсионной среды из бурово го раствора, которые могут происходить на любой глубине из затрубного пространства, легко определить, если учиты вать приведенные выше формулы для сдвига структурирован
ной системы в различных условиях. Это изменение |
будет |
||
равно меньшему значению |
из двух величин |
р' и р". |
Здесь |
р ' — давление для раствора, |
находящегося в кольцевом |
про |
|
странстве над рассматриваемым горизонтом, а |
р" — давле |
ние, необходимое для одновременного сдвига столба структу рированной жидкости в колонне и кольцевом пространстве, расположенном ниже этого горизонта.
Трудности точного подсчета изменения давления в скважи не определяются следующими основными факторами: 1) не постоянством значения предельного статического напряжения сдвига по стволу скважины и 2) неопределенностью формы поверхности сдвига. Скважина не имеет форму цилиндра. В каждом конкретном случае сдвиг системы будет осуществ ляться по плоскости, для перемещения на которой требуется минимальная сила. Кроме того, скважина не является верти
кальной. В связи с этим только некоторая составляющая си лы тяжести, которая изменяется в зависимости от отклоне ния с глубиной направления скважины от вертикали, обус ловливает сдвиг системы, т.е. для наклонной скважины тре буется меньшее значение предельного статического напряже ния сдвига столба "зависшего" бурового раствора, чем для вертикальной. Однако с помощью приведенных выше ф ор мул можно ориентировочно, но с достаточной точностью производить необходимые подсчеты.
Р.И. Ш ищенко и Б.И. Есьман рассмотрели изменение дав ления столба газированного бурового раствора на забой и стенки скважины. Они считали процесс в первом приближе нии изотермическим и решали задачу как статическую, т.е. предполагали, что газ не может подниматься относительно жидкости (т.е. внутри бурового раствора) из-за наличия в ней пространственной структуры, характеризуемой предельным статическим напряжением сдвига.
Если полагать, что в единице объема газированного рас
твора на устье скважины по объему будет <р частей |
газа и |
1 — <р частей жидкости, то плотность смеси |
|
Ро* = ( 1~ ф ) р * +Р ог. |
(4-29) |
где рж — первоначальная плотность негазированного раство ра; р0г — плотность газа на устье при давлении р0.
Учитывая, что на глубине Л, где абсолютное давление р, при неизменном весе объем системы за счет сжатия газа
уменьшится на ф— , плотность газированного раствора в
Р
этих условиях
(1-?)Рж+ФР0г |
(4.30) |
|
|
1 - ф + ф — |
|
р |
|
Так как объемный вес с глубиной непрерывно меняется, то изменение давления для бесконечно тонкого слоя dh
dp = р9hdh. |
(4.31) |
После интегрирования имеем |
|
|
|
ФРРОг |
(4.32) |
Р - Ро + Ро |
9Рж + |
Л, |
|
1 - Ф Ро |
1 - ф |
|
где р — Ро — Рь ~ манометрическое давление на данной глу-
бине; Ро —— In — — уменьшение давления в столбе бурового
1 - Ф |
Ро |
|
раствора в результате газирования. |
|
|
Или |
Л |
|
/ |
|
|
Ри + ДР/, РРж |
Ф9Р()г |
(4.33) |
Л. |
||
|
1-Ф У |
|
По этому уравнению можно определить давление столба газированного раствора на стенки или забой скважины. Для его решения относительно р необходимо использовать метод подбора или последовательных приближений. Авторы рас считали изменение плотности и давления с глубиной для рас
твора с начальной плотностью |
р = 1,5 г/см 3 при различном |
газосодержании <р. В табл. 4.3 |
приведены значения рл, Арл и |
h — для раствора, газосодержание которого равно 0,8.
Как следует из табл. 4.3, даже такое большое газирование раствора значительно влияет на плотность и давление лишь до глубин порядка 2000 м. Подобные результаты были полу чены и при использовании формулы Стронга. Влияние гази рования на изменение давления в процентах к рабс также приведено в табл. 4.3.
В связи с увеличением давления с глубиной благодаря сжа тию газированного раствора значение Арл положительно. Од нако подобные рассуждения можно применить для подсчета уменьшения давления при расширении газа, приняв за на чальную плотность раствора на определенной глубине. В этом случае значение Арл останется тем же, но со знаком минус.
Расчет показывает, что давление вследствие газирования
раствора может |
уменьшиться |
на |
значение, |
превосходящее |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таб ли ца 4.3 |
||
Некоторые параметры раствора с газосодержанием, равным 0,8 |
|
|
|||||||||
|
Пара |
|
|
|
|
Р«вс МПа |
|
|
|
|
|
|
метр |
0 |
0,5 |
1,0 |
2,5 |
5,0 |
7,5 |
10,0 |
15,0 |
20,0 |
30,0 |
р, г/см3 |
0,3 |
0,83 |
1,08 |
1,29 |
1,39 |
1,42 |
1,44 |
1,46 |
1,47 |
1,48 |
|
|
лбе» МПа |
0 |
0,04 |
0,92 |
1,20 |
1,50 |
1,73 |
1,84 |
2,05 |
2,11 |
2,23 |
л, м |
69,4 |
121 |
245 |
436 |
610 |
782 |
ИЗО |
1690 |
2140 |
||
— h а6е100Д |
|
128 |
92,5 |
51,5 |
31,3 |
23 |
18,4 |
13,4 |
10,5 |
7,6 |
|
|
Рабе |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d0, ММ |
|
3,64 |
2,80 |
2,38 |
2,26 |
2,26 |
2,27 |
2,34 |
2,44 |
2,68 |
|
при 0 = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
0,03 г/см2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
К |
= 0,6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
перепад давления, который специально создается избыточ ным утяжелением раствора. И если благодаря структурно механическим свойствам раствора перепад может умень шиться до нуля, то вызванное этим более интенсивное гази рование системы будет причиной перемены знака у противо давления, что лавинообразно ускоряет процесс газирования.
О механизме поступления газа в скважину
Пусть в начальный момент времени перепад давления определяется превышением давления столба раство ра над пластовым. Предположим, что отфильтровывание происходит из некоторого объема бурового раствора, значе ние которого достаточно мало, а предельное статическое на пряжение сдвига обусловливает удержание вышерасположенного столба бурового раствора.
Изменение объема бурового раствора под действием дав ления невелико.
Коэффициент объемного сжатия для жидкостей определя ется известной формулой
(4.34)
Если для воды Зр равен 47,5-10-6 см2/кгс, для буровых гли нистых растворов из карачахурской и сураханской глин со ответственно 38,2-10-6 и 41,1-10-6см2/кгс.
При полном "зависании" столба раствора над рассматри ваемым объемом и вследствие малой сжимаемости незначи тельное отфильтровывание воды приведет к исчезновению первоначального напряженного состояния в этом объеме и уменьшит перепад давления, а следовательно, и водоотдачу до нуля. Так, согласно формуле (4.34) при перепаде давления в 2,5 МПа необходимо отфильтровать лишь около 0,1% от рассматриваемого объема жидкости для того, чтобы не про исходила фильтрация и, следовательно, не образовывалась корка на стенках скважины.
Для растворов, предельный статический сдвиг которых при данной конструкции скважины обеспечивает лишь час тичное зависание столба бурового раствора, перепад давления будет постепенно уменьшаться от максимального значения до рс. Столб бурового раствора сдвинется вниз и практически полностью восстановит первоначальный перепад давления,
так как потеря незначительной части отфильтровавшейся жидкости будет мало влиять на изменение высоты столба раствора. Следовательно, в описанных условиях водоотдача в пласт происходит под действием переменного перепада дав ления.
Механизм поступления газа из пласта в скважину вместо фильтрата бурового раствора при локальном снижении дав ления может быть представлен следующей схемой (рис. 4.7). Фильтрат бурового раствора, попав в пласт, стремится под действием сил гравитации переместиться к его подошве. Газ, находясь выше границ зон а, б (перемещающихся по мере поступления фильтрата), проникает в зону пониженного дав ления из верхней части пласта. Скорость поступления газа зависит от ряда факторов, влияющих на статическое напря жение сдвига, водоотдачу раствора, проницаемость пласта, его давление и т.д.
Следует отметить, что при изучении фильтрации буровых растворов необходимо учитывать: фильтрацию раствора че рез корку, предварительно сформированную из данной сис темы; фильтрацию раствора через корку, образованную из другого раствора.
Особый интерес представляет второй случай, который, в частности, может возникнуть при замене бурового раствора.
Как показали экспериментальные работы, изменение типа бурового раствора может существенно влиять на строение фильтрационной корки и кинетику водоотдачи.
Если под действием перепада давления вместо скоагулировавшейся корки при замене буровых растворов возникает новая, то при условии "зависания" раствора и, следовательно, быстрого прекращения фильтрации места разрыва первона чальной корки могут заполняться дисперсионной средой, вы делившейся в результате синерезиса, и служить каналом для проникновения газа в скважину и вышележащие пласты. Ес-
|
|
|
|
_? ° J |
_ |
d ° 0 |
|
• • х * |
Д |
о ° |
_ _ |
о _ |
|
|
— &________-DO |
|||||
|
*. *. •. у |
; |
______________ |
|||
\ |
- . „ V |
f V |
|
|
|
|
• |
v '* /* |
f* |
F |
|
|
|
^ |
•' • • |
|
• |
|
|
|
6 |
a |
|
|
|
|
|
\ *. Газовый# ^ ^ г о р и з о н т
*. \
г? а и
Рис. 4.7. Схема проникновения газа в скважи-
а, б - условная зона фильтрата; в — путь фильтрата; г - путь газа; д - скопления газа