- •2.Затухающие колебания
- •2.1 Общие представления и понятия
- •2.2 Элементы теории.
- •2.3 Задачи
- •3 Вынужденные колебания
- •3.1 Общие представления
- •3.2 Элементы теории
- •1Нт1(з) На рисунке приведена векторная диаграмма вынужденных колебаний в электрическом контуре
- •3.3 Задачи
- •Раздел 1. Общие представления о волнах.
- •1.1 Основные определения и понятия.
- •1.2.Элементы теоретического описания
- •1.3 Задачи
- •Раздел 2. Электромагнитные и упругие волны.
- •2.1. Основные определения и понятия.
- •2.2. Элементы теоретического описания.
- •2.3. Задачи.
- •Раздел 3. Сложение волн и интерференция.
- •3.1. Основные определения и понятия
- •3.2 . Элементы теоретического описания.
- •3.3. Задачи
- •Л 4. Элементы волновой оптики (дифракция света).
- •4.1. Основные определения и понятия.
- •4.2. Элементы теоретического описания.
- •14. (Нт1). (з). Интенсивность на экране в центре дифракционной картины от диафрагмы, на которой укладываются 3 зоны Френеля, равна l1, а при отсутствии диафрагмы равна l0. При этом:
- •15. (Нт2). (з). Амплитуда волны в точке наблюдения, если на ее пути установить экран, открывающий 3,5 зоны Френеля,
- •31. (Нt1). (з). Угловые дисперсии спектров 2-го порядка (d2) и 4--го порядка (d4) связаны отношением:
- •35. (Нt1). (з). Если увеличить период дифракционной решётки в 2 раза, то угловая дисперсия в спектре 2-го порядка:
- •36. (Нt1). (з). Плоская монохроматическая световая волна нормально падает на узкую щель. При увеличении ширины щели в два раза угловая ширина центрального максимума:
- •3 8. (Нt2). (з). На рис. Приведены спектры одного порядка для 2-х дифракционных решёток (d- период, n – число штрихов на всей решётке).
- •39. (Нт2). (з). Максимальный порядок спектра дифракционной решетки с периодом d при освещении светом с длиной волны λ определяется соотношением
- •40.(Нт1). (з). Положение главных максимумов после прохождения дифракционной решетки светом с длиной волны определяется параметром (см. Рисунок) :
- •4.3. Задачи.
14. (Нт1). (з). Интенсивность на экране в центре дифракционной картины от диафрагмы, на которой укладываются 3 зоны Френеля, равна l1, а при отсутствии диафрагмы равна l0. При этом:
А) l0/l1=3; *В) l0/l1=1/4; С) l0/l1=1/2; D) l0/l1=2
15. (Нт2). (з). Амплитуда волны в точке наблюдения, если на ее пути установить экран, открывающий 3,5 зоны Френеля,
А) Увеличится в 2 раза; В)Останется без изменения;
С)*Увеличится в 1,4 раза; D)Уменьшится в 1, 4 раза
16. (НТ3). (З). Плоская волна падает на плоский экран с круглым отверстием (см. рисунок) радиуса . В точке наблюдения в отверстии укладывается две зоны Френеля. В точках О и О1, смещенной на расстояние , будут наблюдаться:
А) В т. О – минимум интенсивности, в т. О1 – минимум.
В) В т. О – максимум интенсивности, в т. О1 – минимум
*С) В т. О – минимум интенсивности, в т. О1 – максимум
D) В т. О – максимум интенсивности, в т.О1 – максимум.
1 7. (НТ3). (З). Плоская волна падает на плоский экран с круглым отверстием (см. рисунок) радиуса . Из точки наблюдения в отверстии видна одна зона Френеля. В т.О и точках О1 и О2, смещенных относительно начала на расстояние , соотношение интенсивностей:
18. (НТ1). (З). На рис приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. - интенсивность волны. Для точки наблюдения открыто три зоны Френеля. Амплитуда поля равна:
19. (НТ1). (З). На рис приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. - интенсивность волны. Для точки наблюдения открыто четыре зоны Френеля. Амплитуда поля равна :
20. (НТ1). (З). Распределение интенсивности излучения на приемном экране после прохождения плоской волны сквозь дифракционную решетку описывают формулой
. - это:
А) максимальное значение интенсивности излучения в центре одной щели;
В) максимальное значение интенсивности излучения в центре экрана ( ) от одной щели;
С) максимальное значение интенсивности излучения в центре экрана ( ) от всех щелей;
*D) интенсивность падающей на дифракционную решетку волны.
21. (НТ1). (З). Распределение интенсивности излучения на приемном экране после прохождения плоской волны сквозь дифракционную решетку описывают формулой
. а и d - это:
А) а- расстояние между щелями решетки, d – ширина непрозрачных для волны участков в решетке;
В) а - постоянная решетки, d - ширина щелей;
*С) а - ширина щелей, d - постоянная решетки;
D) а - ширина непрозрачных участков между щелями решетки, d - постоянная решетки.
22. (НТ2). (З). Распределение интенсивности излучения на приемном экране после прохождения плоской волны сквозь дифракционную решетку описывают формулой
. Первый дробный сомножитель в формуле описывает:
А) распределение амплитуды поля в результате дифракции волны на одной щели в зависимости от угла , под которым видна решетка из рассматриваемой точки точки наблюдения на экране;
*В) распределение квадрата амплитуды поля в результате дифракции волны на одной щели в зависимости от угла , под которым видна решетка из рассматриваемой точки наблюдения на экране;
С) зависимость интенсивности излучения, попадающего на экран, от угла φ и а отдельных щелей решетки, находящихся на расстоянии а от ее центра, излучение от которых падает на центр экрана под углом φ;
D) зависимость интенсивности излучения в центре экрана от угла φ и а отдельных щелей решетки, находящихся на расстоянии а от ее центра, излучение от которых падает на центр экрана под углом φ.
23. (НТ1). (З). Распределение интенсивности излучения на приемном экране после прохождения плоской волны сквозь дифракционную решетку описывают формулой
. Второй дробный сомножитель в формуле учитывает, что:
*А) амплитуда поля на каждом элементе приемного экрана равна суперпозиции амплитуд от каждой из N щелей;
В) интенсивность поля на каждом элементе приемного экрана равна суперпозиции амплитуд от каждой из N щелей ( );
С) амплитуда поля на каждом элементе экрана равна произведению амплитуд от каждой из N щелей, что приводит к увеличению интенсивности в N2 раз;
D) интенсивность поля на каждом элементе экрана равна произведению интенсивностей от каждой из N щелей, что приводит к росту интенсивности .
24. (НТ2). (З). Распределение интенсивности излучения на приемном экране после прохождения плоской волны сквозь дифракционную решетку описывают формулой
. Углы, вдоль которых направлены лучи с максимальной интенсивностью (главные максимумы), определяются из соотношений:
25. (НТ2). (З). Распределение интенсивности излучения на приемном экране после прохождения плоской волны сквозь дифракционную решетку описывают формулой
. Основные главные максимумы
излучения лежат в интервале углов:
26.(НТ1).(З). Угловая дисперсия спектрального прибора (дифракционной решетки и т.п.):
А) величина, определяющая угловое «расстояние» между ближайшими главными максимумами;
*В) коэффициент пропорциональности между угловым смещением дифракционного максимума при изменении длины волны излучения ( );
С) ) коэффициент пропорциональности между угловым смещением дифракционного максимума при изменении частоты излучения ( );
D) угловая ширина главных дифракционных максимумов с заданной длиной волны λ.
27. (НТ1). (З). Известно, что условие главных максимумов для дифракционной решетки определяется соотношением . Угловая дисперсия равна:
28. (НТ1). (З). Критерий Релея для разрешения двух спектральных линий в дифракционной решетке соответствует условию, при котором
*А) главные максимумы одного порядка близких линий сдвинуты так, что максимум одной линии совпадает с ближайшим минимумом другой линии;
В) главный максимум линии первого порядка одной расположен посередине между максимумами 1-го и 2-го порядка другой;
С) главные максимумы нулевого порядка линий сдвинуты относительно друг друга на угол ;
D) главные максимумы нулевого порядка линий сдвинуты относительно друг друга на угол .
29. (НТ2). (З). Разрешающая способность (R) спектрального прибора (разрешающая сила) определяется соотношением:
А) - разность длин волн двух линий, удовлетворяющих критерию Релея;
В) - разность длин волн двух линий, удовлетворяющих критерию Релея;
*С) - разность длин волн двух линий, удовлетворяющих критерию Релея;
D) - разность длин волн, при которых минимум линии одного порядка совпадает с максимумом другой линии следующего порядка.
30. (НТ1). (З). Для двух спектральных линий в дифракционной решетке главный максимум m-го порядка, угол для которого определяется соотношением , совпадает с ближайшим минимумом для второй линии, для которого . Разрешающая способность (R) дифракционной решетки равна: