4.2. Элементы теоретического описания.
1. (НТ1). (З). Диафрагма открывает три зоны Френеля. Интенсивность колебаний в точке наблюдения, если изменить фазу колебаний во второй зоне Френеля на π:
А) останется без изменений;
В) увеличится в три раза;
*С) увеличится в девять раз;
D) окажется близкой к нулю.
2. (НT2). (З). Точечный источник света с длиной волны λ расположен на большом расстоянии от непрозрачной преграды с отверстием радиуса R. Число открытых зон Френеля на отверстии для точки наблюдения, находящейся на расстоянии L от преграды, равно:
A. λL / R2
*B. R2 / λL
C. RL / λ2
D. L2 / Rλ
3. (НТ2). (З). В методе зон Френеля утверждается, что в точке наблюдения амплитуда волн от каждой последующей зоны меньше, чем от предыдущей. Главной физической причиной этого является:
А) Увеличение угла наблюдения с ростом ее номера.
В) Изменение площади зоны с ростом ее номера.
*С) Рост расстояния от выбранной точки наблюдения до зоны.
D) Уменьшение площади зоны и увеличение расстояния до точки наблюдения.
4. (НТ1). (З). Различают два вида дифракции – Фраунгофера и Френеля. Если - масштаб резкой неоднородности для волн, - длина волны, - расстояние от неоднородности до точки наблюдения, то дифракция Фраунгофера наблюдается при:
5. (НТ1). (З). Различают два вида дифракции – Фраунгофера и Френеля. Если - масштаб резкой неоднородности для волн, - длина волны, - расстояние от неоднородности до точки наблюдения, то дифракция Френеля наблюдается при:
6 . (НТ1). (З). Различают два вида дифракции – Фраунгофера и Френеля. Если - масштаб резкой неоднородности для волн, - длина волны, - расстояние от неоднородности до точки наблюдения, то дифракцией обычно можно пренебречь при:
7.
(НТ1). (З). Дифракция Фраунгофера
имеет место при
,
где
- масштаб неоднородности среды для
волн,
- длина волны,
- расстояние от неоднородности до точки
наблюдения. Условие вытекает из
требования, чтобы
А) приходящие элементарные волны от различных участков неоднородности можно было считать сферическими;
В) приходящие элементарные волны от различных участков неоднородности можно было считать плоскими;
С)
оптическая разность лучей от разных
участков неоднородностей была
;
*D) лучи от разных участков неоднородности можно было считать практически параллельными.
8. (НТ1). (З). На рис приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. А0 – амплитуда волнового поля в точке при свободном распространении волны, - интенсивность. Отрезок СО равен:
9
.
(НТ1). (З). На рис. приведена векторная
диаграмма изменения амплитуды колебаний
в точке наблюдения волны при постепенном
открытии зон Френеля. А0 – амплитуда
волнового поля,
- интенсивность. Открыта треть первой
зоны Френеля. Отношение интенсивности
в точке наблюдения к интенсивности
волны ,падающей на экран
,
равно:
А ) 0.5; *В) 1; С) 2; D) 3.
10. (НТ2). (З). На рис. приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. А0 – амплитуда волнового поля, - интенсивность. Открыта половина первой зоны Френеля. Отношение интенсивности в точке наблюдения к интенсивности волны ,падающей на экран , равно:
А) 0.5; В) 1; *С) 2; D) 3.
1
1.
(НТ1). (З). На рис. приведена векторная
диаграмма изменения амплитуды колебаний
в точке наблюдения волны при постепенном
открытии зон Френеля. А0 – амплитуда
волнового поля,
- интенсивность. Отношение амплитуды
в точке наблюдения к амплитуде плоской
волны, падающей на экран
,
с диафрагмой, открывающей
зоны Френеля приблизительно равно:
12.
(НТ2). (З). При дифракции Фраунгофера
на щели размером «а» условия максимумов
и минимумов интенсивности имеют вид (
- угол между нормалью к плоскости щели
и направлением лучей,
):
*А)
,
кроме максимума нулевого порядка при
;
В)
,
кроме максимума нулевого порядка при
;
С)
D)
13.
(НТ2). (З). При дифракции Фраунгофера
на щели шириной «а»
максимальное число максимумов, которые
могут наблюдаться на приемном экране
определяется из условий:
