2. Неделимость внутренней и внешней силы субъективности

С учетом отбора альтернативных физических возможностей посредством умственного выбора необходимо учесть два значения последнего. Именно, (1) чисто умственный: сидя в своем кресле, я избираю Картера в качестве своего кандидата, т. е. "принимаю решение", не совершая на этот раз действия. (2) Я выбираю Картера в кабинке для голосования, дергая за рычаг, т. е. на основании своего принятого умственно решения я выполняю физическое действие. Явным местопребыванием психофизической проблемы является случай (2), а для физикалиста он же – и единственный, хотя в изначальной аргументации в настоящем Приложении (II 2 в) было показано, что уже случай (1), т. е. самоопределение ума в мысли, создает проблему ввиду его претензии на автономию перед лицом материального царства, так что в конечном итоге "сила" или же "бессилие" ума справедливы для обоих случаев либо ни для одного из них. Принимая во внимание то, что сама мысль обладает материальным органом, мозгом, или от него зависит, можно утверждать, что два этих случая различаются лишь как внутримозговая деятельность и моторная деятельность, выходящая за пределы мозга, хотя то и другое представляет собой в равной степени физический процесс, первый из которых происходит в микромасштабе, второй же – в макромасштабе. Однако в первом у нас нет уверенности, и лишь второй включает в себя видимые и волевые изменения во внешнем мире, и именно в нем, на переходе от воления к макроскопическому действию, принцип спускового крючка оказывается полезным для какого-то объяснения по крайней мере идущего наружу отрезка пути психофизической динамики. (Отрезок пути, направленный в противоположную сторону, как величайшая загадка, более не рассматривался.)

3. Аспекты квантовой теории

Переходя к квантовой механике, следует поставить особое ударение на следующий догмат теории: невозможно познать состояние физической системы до такой степени полноты, чтобы возможно было однозначно предсказать его будущие состояния. Высящееся здесь препятствие фундаментально по своему характеру, оно не является временной остановкой на пути совершенствования техники наблюдения. Это есть на самом деле неотъемлемая часть самой теории@5. Знакомые выражения, такие, как "описание состояния", "определенный", "предсказание" приобретают новые значения. Действительно, может существовать такое описание (называемое функцией Шрёдингера ) состояния системы, что если оно известно для определенного времени t₀, оно известно и для любого будущего t'  t₀, однако лишь в том случае, если не делалось новых измерений. И даже если новые измерения были сделаны, вероятности в отношении их результата определяются функцией Шрёдингера, полученной для первоначального измерения. Все это звучит, пока что, достаточно "классически". Однако полученная таким образом информация не является такой, которую классическая физика могла бы назвать полным описанием состояния системы для всех времен t'  t₀, при условии, что известно состояние при t₀. Информация эта просто позволяет нам рассчитать вероятности исхода определенных измерений (или определенных взаимодействий системы с другими системами) в будущем. Вот что означает "состояние системы при t₀" в контексте квантовой теории. В некоторых случаях возможные результаты измерений определяются очень точно, так что мы даже можем сказать, что они будут иметь, с очень большой точностью, лишь конкретные величины. Так, например, можно предсказать, что будущее энергетическое состояние атома будет иметь одну из величин A, B, C…, но никак не какое-нибудь промежуточное. Но среди самих предлагаемых на выбор величин вопрос о том, какая из них окажется победительницей, остается открытым и определяется лишь градиентами вероятности. Таким образом, полученное из  предсказание результата измерения t'  t₀ оказывается определенным неоднозначно. Если мы все еще желаем продолжать говорить здесь о каузальности, нам следует отметить, что теперь это понятие отличается от каузальности, бытовавшей в классической механике, в двух бросающихся в глаза отношениях. Во-первых, в принципе невозможно одновременно измерить значения всех величин, связанных с системой, таких как положение, скорость, энергия и пр., и никакой набор будущих измерений не в состоянии восстановить все величины прочих параметров в момент первого измерения@6. Во-вторых, вообще говоря, всякое точное измерение изменяет "состояние" (в определенном выше значении) системы. Что измерить возможно, причем с любой степенью точности, так это лишь один из определенных полных наборов совместных величин, о которых говорится, что они определяют "состояние" или функцию Шрёдингера системы в данный момент. ("Совместный" означает: измеримый одновременно без взаимного влияния.) Далее, определенное в этом узком смысле "состояние" действительно определимо в будущем, однако если, в какой-либо последующий момент времени, будет измерена одна из несовместных величин, состояние "обрушивается" и оказывается замененным новым описанием состояния. Кроме того, чем точнее измеряются величины из одного набора совместных величин, с тем меньшей точностью известны одновременные величины альтернативного набора: от среднего участка равной неточности для тех и других отношения одновременного знания несовместных величин простираются в сторону противолежащих крайностей, – к нулю там, где результат неопределенности постоянен (Гейзенберг). В общем, ни в какой момент состояние системы, а тем самым и результат будущих измерений, не бывает полностью известным; оно является, в этом смысле, "ультрафизической"@7 реальностью (Фридрихс).