- •Тема 3. Переходные процессы в электроприводе.
- •Тема 3.
- •Тема 3. (ап )
- •3. Переходные процессы в электроприводе. Лекция 3.1. (5) (05.08.11)
- •3.1.6.1. Переходные процессы коммутации индуктивности.
- •1. Электромагнитные переходные процессы.
- •2. Электромеханические переходные процессы.
- •3. Тепловые переходные процессы.
- •Классический метод.
- •Операторный метод.
- •Частотный метод,
- •3.1.2. Классический метод анализа переходных процессов
- •3.1.2.1. Переходные процессы коммутации индуктивности.
- •1. Включение индуктивности в цепь постоянного тока.
- •3.1.2.2. Переходные процессы при коммутации емкости.
- •1. Включение емкости в цепь постоянного тока.
- •3.1.3. Операторный метод расчета переходных процессов.
- •3.1.3.1.Свойства преобразования Лапласа:
- •3.1.3.2. Законы Кирхгофа в операторной форме. [Сергеев в.В.]
- •3.1.3.3. Закон Ома в операторной форме.
- •Передаточная функция.
- •3.1.3.5. Теорема разложения.
- •3.1.4. Основные виды воздействующего сигнала.
- •3.1.5. Основные характеристики передаточного звена.
- •3.1.5.1. Переходная функция
- •3.1.5.2 Импульсная переходная функция. Функция веса.
- •3.1.6. Операторный метод анализа переходных процессов.
- •3.1.6.1. Переходные процессы коммутации индуктивности.
- •1. Включение индуктивности в цепь постоянного тока.
- •3.1.6.2. Колебательное звено второго порядка.
- •3.1.7. Частотный метод расчета переходного процесса. [Новгородцев 30 лекций по тоэ]
- •3.1.8. Уравнения типовых звеньев.
- •1. Идеальное интегрирующее звено.
- •2. Идеальное дифференцирующее звено.
- •3.1.9. Способы соединения звеньев.
- •Тема 3 (а-эр. Ок-эр)
- •3 . Переходные процессы в электроприводе. Лекция 3.2. (а-эр. Ок-эр)
- •3.2. Электромеханические переходные процессы в линейной системе привода без учета электромагнитной инерции двигателя.
- •3.2.1. Общие положения.
- •3.2.2. Электромеханические переходные процессы в линейной системе привода.
- •1. Анализ переходного процесса пуска.
- •3.2.3. Передаточная функция линейной системы привода без учета электромагнитной инерции двигателя.
- •3.2.4. Передаточная функция механической системы.
- •3.2.5. Электромеханические переходные процессы в нелинейной системе привода.
- •1. Анализ переходного процесса пуска.
- •2. Кривая разгона двигателя.
- •3.2.6. Cинтез переходного процесса.
- •4.5. Двухмассовая механическая система.
- •2.1 Общие сведения
- •3.2.7. Двух массовая механическая система.
2. Кривая разгона двигателя.
Рисунок 3.2.4.
3.2.6. Cинтез переходного процесса.
Заданы тахограмма процесса, n=f(t) и механическая характеристика машины и момент инерции привода.
Требуется определить требуемый момент электродвигателя для реализации заданного процесса.
АЭП. 3.2.7. 18.09.05.
Рассмотрим синтез переходного процесса на примере.
n
t
M
t
Рисунок 3.16.
Момент двигателя при пуске:
М = Мдин+ Мс = J * dω/dt + Мс
так как dω/dt = const то:
Мдин = J / * ωн / tп = J /9.55 * nн /tп
т.к. ω = 2 * π * n /60 = n /9.55
2. Момент при установившейся скорости:
М = Мс
т.к. dω/dt = 0 и Мдин = 0
3. Момент при торможении:
М = Мдин - Мс
где: Мдин = J / * ωн / tп = J /9.55 * nн /tп
АЭП. 3.2.8. 18.09.05.
4.5. Двухмассовая механическая система.
2.1 Общие сведения
Состояние реальной динамической системы редко может быть описано только одной переменной, поскольку реальная система, как правило, представлена несколькими компонентами, состояние каждого из которых описывается своей переменной. Подобные системы называются динамическими системами n-го порядка. Их поведение, соответственно, описывается системой из n дифференциальных уравнений или одним уравнением n-го порядка. Моделирование таких систем в значительной мере облегчается, если воспользоваться матричной формой записи уравнений состояния, применив по отношению к ней известные численные методы решения.
Ниже на примере анализа двухмассовой ЭМС рассматривается случай идентификации и моделирования динамической системы 3-го порядка.
Поведение двухмассовой ЭМС описывается следующими математическими соотношениями.
Наличие механической связи, характеризуемой небесконечной жесткостью, между двумя массами системы обуславливает появление сил упругого взаимодействия между ними. После дифференцирования исходного уравнения, составляемого по закону Гука, получим:
(2.1)
где 1, 2 – частоты вращения первой и второй масс;
с12 – коэффициент жесткости упругой механической связи между массами;
М12 – момент упругости.
Для каждой массы, входящей в систему, справедливо уравнение равновесия сил, которое при отсутствии внешних воздействий на промежуточные массы системы имеет вид.
(2.2)
где J1, J2 – моменты инерции первой и второй масс;
М – момент, развиваемый двигателем, входящим в состав первой массы;
Мс=Мс(t,φ2,ω2) – статический момент сопротивления, воздействующий на вторую массу системы.
Электромеханическую связь между механическими координатами первой массы, в состав которой входит электромеханический преобразователь (двигатель), в первом приближении (если не учитывать инерционность электромагнитных процессов в двигателе) описывается соотношением:
(2.3)
где β – жесткость механической характеристики двигателя;
0 – частота вращения холостого хода.
АЭП. 3.2.9. 18.09.05.
Влияние механической нагрузки учитывается зависимостью Мс(t,φ2,ω2) статического момента сопротивления, воздействующего на вторую массу, от времени, частоты вращения или угла поворота (табл.1.1).
Таким образом, полное математическое описание двухмассовой ЭМС будет представлено тремя дифференциальными (2.1) – (2.2) и двумя алгебраическими уравнениями.
Матричное представление уравнений состояния позволяет существенно упростить решение. В данном случае матричная форма записи уравнений состояния и уравнений связи динамической системы имеет вид:
(2.4)
где - вектор переменных состояния исследуемой ЭМС,
- вектор внешних воздействий на ЭМС,
- вектор наблюдаемых величин,
A, B, C, D - матричные коэффициенты:
, , ,
В случае численного решения уравнения (2.4) для получения результата, характеризуемого приемлемой точностью, следует правильно выбрать шаг интегрирования tи, величина которого определяется наименьшей постоянной времени Тmin. Целесообразно при выборе шага интегрирования руководствоваться соотношением (2.5):
tи=(0.01…0.05)Тmin. (2.5)
Тmin определяется как минимальная величина из трех постоянных времени Т1, Т2, Т3. Последние могут быть определены в результате решения характеристического уравнения (2.6), соответствующего дифференциальному уравнению состояния (2.4):
(2.6)
где I – диагональная единичная матрица с размерностью, соответствующей размерности матричного коэффициента А (3*3);
k – корень (корни) характеристического уравнения.
Зная корни ki (в общем случае, комплексные) характеристического уравнения, можно определить i-ую постоянную Тi, воспользовавшись соотношением:
(2.7)
АЭП. 3.2.10. 18.09.05.