- •Уравнение непрерывности. Закон сохранения заряда
- •Теорема Гаусса.
- •Дивергенция. Теорема Остроградского-Гаусса.
- •Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме.
- •Применение теоремы Гаусса к расчёту поля.
- •Дивергенция и ротор электростатического поля.
- •Расчёт напряжённости с помощью теории Гаусса.
- •Поле однородно заряженного бесконечного цилиндра.
- •Ротор. Теорема Стокса.
- •Уравнение непрерывности. Закон сохранения заряда
- •Потенциал электростатического поля.
- •Напряжённость как градиент потенциала. Эквивалент потенциальной поверхности.
- •Связь между напряжённостью и потенциалом.
- •Дивергенция и ротор электростатического поля.
- •Градиент.
- •Энергия взаимодействия системы зарядов.
- •Типы диэлектриков. Поляризация диэлектриков.
- •2.1. Полярные и неполярные молекулы
- •2.2. Диполь во внешнем электрическом поле
- •2.3. Поляризация диэлектриков
- •2.4. Теорема Гаусса для поляризованности
- •2.5. Электрическая индукция
- •2.7. Уравнения электростатики для диэлектриков
- •2.9. Условия на границе раздела двух диэлектриков
- •3 . Проводники в постоянном электрическом поле
- •3.1. Распределение зарядов в проводниках
- •Проводники в электростатическом поле.
- •Жидкие кристаллы.
- •3.2. Электрическая емкость заряженного проводника
- •3.4. Конденсаторы
- •3.5. Плоский конденсатор
- •3.6. Энергия заряженного проводника
- •Энергия электростатического поля.
- •Энергия заряженного проводника.
- •3.7.Энергия заряженного конденсатора
- •3.8. Энергия электрического поля
- •3.9. Соединения конденсаторов
- •Глава 4 электрический ток
- •4.2. Закон Ома для участка цепи
- •Постоянный электрический ток.
- •Электрический ток.
- •Сторонние силы. Эдс и напряжение.
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •Правила Кирхгофа.
- •Правила знаков.
- •Закон Джоуля-Ленца.
- •Электрический ток в газах.
- •4.4. Электродвижущая сила
- •4.5. Закон Ома для полной цепи
- •6. Правила Кирхгофа
- •4.7. Закон Джоуля - Ленца
- •Глава 4
- •4.8. Сила тока — поток плотности тока
- •4.10. Закон Джоуля — Ленца в дифференциальной форме
- •3.10. Плоский конденсатор, заполненный неоднородным диэлектриком
Градиент.
Скорость изменения некоторой величины во времени можно описать, задавая её производную по времени t. Если же мы хотим узнать скорость изменения некоторой величины в пространстве, то, очевидно, мы должны взять её производную по координатам x, y, z.
(Рисунок)
В трёхмерном случае:
или , где - оператор набла.
- векторный дифференциальный оператор.
grad =
grad f =
сила консервативна, если выполняется условие
, где U - потенциальная энергия
Покажем !!!, что для потенциальной энергии выполняется условие консервативности. определим градиент потенциальной энергии. Возьмем производную по х и т.д.
С учетом этих соотношений получим равенство
rot grad f=0 f-произвольное скалярное поле
U=q
rot grad f=0 f-произвольное скалярное поле
rot grad =0
Работа при перемещении заряда в постоянном электрическом поле
По определению
На точечный заряд, движущийся в постоянном электрическом поле, действует сила
При этом формула для работы преобразуется к виду
=
Бесконечно малое приращение потенциала, равное разности значений в двух близких точках определяется известной формулой дифференциала функции нескольких переменных
=
Вектор бесконечно малого перемещения
Скалярное произведение вектора градиента и перемещения
=
Из сравнения следует
Формулу для работы можно записать
Работа по перемещению заряда из точки 1 в точку 2 вдоль некоторой кривой будет выражаться криволинейным интегралом
= =-q
Силовые линии и эквипотенциальные поверхности
- параллельны
-условие коллинеарности
Матричная форма
=0
Следствие из равенства нулю векторного произведения - каждый компонент результирующего вектора равен нулю
Аналогично для потенциала
Поверхностью уровня – называется геометрическое место точек, в которых скалярная величина имеет одно и тоже значение.
В двумерном случае поверхность уровня называется линией уровня.
Градиент устанавливает связь между скалярными и векторными характеристиками поля.
rot = =
rot =0
div = -/0
2 = div grad = = -оператор Лапласа
Основные уравнения электростатики
(служат для определения полей)
- следует из закона Кулона
- следует из принципа суперпозиции
- из закона Кулона
-из принципа суперпозиции
-незамкнутость силовых линий
rot =0
div = -/0 –из теоремы Гаусса(дифференциальная форма)
2 = -/0 – уравнение Пуассона
2 =0 – уравнение Лапласа
Интегральная форма уравнений электростатики
- незамкнутость линий напряженности
- теорема Гаусса(интегральная форма)
Энергия системы зарядов
Rij - расстояние между зарядами; i, j =1,2,….., N;
Очевидно, что =
+
= -потенциал, создаваемый суммой зарядов, кроме одного в точке, где находится последний.
=
Энергия взаимодействия системы зарядов.
Потенциальная энергия взаимодействия двух точечных зарядов определяется по формуле:
(30)
Для системы из N зарядов можно записать:
(31)
или
Здесь , так как заряд сам с собой не взаимодействует. Множитель учитывает тот факт, что .
Представим последнее выражение в виде:
Учитывая, что представляет собой потенциал, создаваемый всеми зарядами, кроме в той точке, где помещается заряд , получим энергию взаимодействия системы зарядов:
(32)
Лек.4. Диполь в электрическом поле. Электростатика в веществе. Электрическое поле в диэлектриках. Поляризованность. Диэлектрическая проницаемость. Вектор электрического смещения
ЭЛЕКТРИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ДИЭЛЕКТРИКАХ
кратко