- •Общая электротехника и электроника. Электрическая цепь. Электрический ток. Напряжение.
- •Идеализированные элементы электрической цепи.
- •Основные топологические понятия, используемые в теории электрических цепей.
- •Задача анализа электрических цепей. Законы Кирхгофа.
- •Линейные электрические цепи. Электрические цепи постоянного тока.
- •Применение законов Кирхгофа для анализа цепей постоянного тока.
- •Метод контурных токов.
- •Метод эквивалентного генератора.
- •Электрические цепи переменного синусоидального тока.
- •Действующее значение переменного тока.
- •Представление синусоидальных функций времени при помощи комплексных чисел и вращающихся векторов.
- •Сопротивление, индуктивность и емкость в синусоидальной цепи.
- •Последовательное соединение цепи синусоидального тока. Комплексное сопротивление.
- •Комплексная проводимость.
- •Мощность в цепи синусоидального тока
- •Частотные характеристики последовательного колебательного контура.
- •Резонанс токов
- •Частотные характеристики
- •Электрические цепи с индуктивно-связанными элементами
- •Расчет электрических цепей с индивидуально связанными элементами.
- •Расчет трехфазных цепей
- •Условия получения симметричного режима.
- •Мощность трехфазной цепи.
- •Линейные электрические цепи несинусоидального периодического тока.
- •Представление периодической несинусоидальной функции. Периодические несинусоидальные I, u, e.
- •Виды симметричных функций.
- •Действительные значения и активно мощные периоды несинусоидального тока.
- •Параметры, характеризующие периодические несинусоидальные электрические сигналы
- •Анализ линейных электрических цепей периодического несинусоидального тока.
- •Влияние индуктивности и емкости на форму u и I
- •Нелинейные электрические цепи.
- •Нелинейные резистивные цепи. Статичное и дифференциальное уравнение.
- •Методы расчета нелинейных резистивных цепей постоянного тока.
- •Метод эквивалентных преобразований схем
- •Параллельное соединение двух нелинейных нс
- •Графический метод анализа при последовательном соединении линейных и нелинейных резистивных элементов.
- •Расчет линейных резистивных цепей при анализе кусочно-линейных схем замещения.
- •Аналитические методы расчета нелинейных резистивных цепей.
- •Аналогия между магнитными и электрическими цепями постоянного тока.
- •Основные свойства ферромагнитных материалов
- •Анализ магнитных цепей при постоянно намагничиваемых силах Неразветвленные цепи.
- •Особенности электромагнитных процессов в магнитных цепях переменного тока
- •Катушка с ферромагнитным сердечником в цепи переменного тока
- •Четырехполюсники
- •Классификация четырехполюсников
- •Система уравнений четырехполюсника
- •Схемы замещения четырехполюсников
- •Характеристические параметры 4-х полюсников.
- •Уравнение 4-х полюсника, записанное через гиперболические функции.
Частотные характеристики последовательного колебательного контура.
Индуктивное и ёмкостное сопротивления зависят от частоты, следовательно от частоты будут зависеть:
реактивное и полное сопротивления
ток и напряжение на отдельных элементах контура
Зависимости сопротивлений, тока и напряжений от частоты, принято называть частотными характеристиками цепи, при этом зависимости I и U, от частоты называют амплитудно-частотными характеристиками, сдвига фаз от частоты – фазо-частотной характеристикой.
- полное сопротивление
Зависимости тока, напряжений от частоты – амплитудно-частотные характеристики, иногда называют резонансными кривыми.
величина тока в колебательном контуре, при резонансе.
После простых преобразований получаем,
UL – напряжение на индуктивности:
U – напряжение приложение к цепи
UC – напряжение на ёмкости (действующее значение)
Резонанс токов
Резонанс токов может наблюдаться в Эл.цепи с параллельным соединением индуктивных и ёмкостных электродов.
Рассмотрим простую Эл.цепь, состоящую из 3х параллельно соединённых элементов: R, L, C.
Такая цепь в радиотехнике называется параллельным колебательным контуром.
Y - комплексная проводимость = g-j*b
- активная проводимость
b=bL-bC – реактивная проводимость
По определению режим резонанса: φ=0, следовательно b=0 (реактивная проводимость на входе цепи), следовательно bL=bC. Из последнего условия можно найти резонансную частоту:
Особенности режима резонанса токов:
при резонансе токов реактивная проводимость =0, полная проводимость (модуль) минимальна, следовательно полное сопротивление цепи – максимально, поэтому при заданном напряжении питания потребляемый ток минимален.
найдём токи, протекающие через индуктивность и ёмкость в режиме резонанса.
В режиме резонанса токи через индуктивность и ёмкость равны по величине, но сдвинуты по фазе на π.
Частотные характеристики
Электрические цепи с индуктивно-связанными элементами
В электрических цепях с индуктивно связанными элементами проявляется явление взаимной индукции.
Явление взаимной индукции заключается в возникновении ЭДС индукции в 1м контуре, при изменении тока в другом контуре. Это явление – частный случай электро-магнитной индукции. ЭДС которые возникают называют ЭДС взаимоиндукции.
Если между 2мяэлементами электрической цепи возникает явление взаимной индукции, то говорят, что эти элементы имеют индуктивную связь (магн. Связь). В качестве элементов, которые имеют индуктивную связь, чаще всего выступают катушки индуктивности.
Аналогично:
i1 = f(t) – это не постоянный Эл.ток.
Ψ21 – потокосцепление, через витки 2й катушки, которое обуславливается через 1ю катушуку.
Ψ21 = М21*i1, где
М21 – взаимная индуктивность =
Ψ21 ; Ψ12 – потокосцепление взаимной индукции
М21 ; М12 – взаимная индуктивность
М21= М12=М
При изменении Ψ21 или Ψ12, получим
ЭДС взаимоиндукции
Если цепь минимальна: M=const, следовательно
Элементы, которые имеют индуктивную связь, обозначаются
Степень, индуктивной связи характеризует коэффициент индуктивной связи.
М – взаимоиндуктивность
L1, L2 – собственная индуктивность катушки.
Коэффициент индуктивной связи:
(как правило K<1)
Он зависит от взаимного расположения катушек
При изменении расположения катушек будет изменяться коэффициент индуктивной связи, в свою очередь будет изменяться ЭДС взаимных индукций. Это широко используется в различных устройствах автоматики.
При расчёте электрических цепей с индукционными связями элементов, необходимо знать, как относительно других ориентированы потоки самоиндукции и взаимоиндукции. Для этого прибегают к разметке выводов (зажимов, полюсов)
2 вывода (зажима, полюса) принадлежащие 2м различным катушкам, называются одноимёнными (однополярными), если при одинаковом ориентировании тока относительно этих зажимов магнитные потоки самоиндукции и взаимоиндукции имеют одинаковые напряжения.
Разметку можно произвести, если известно напряжение намотки катушки (правое, левое)
Одноимённые зажимы на схемах отличаются (*)
Последовательное соединение 2х катушек с индукционной связью
При последовательном соединении 2х катушек с индукционной связью возможно согласное и встречное включений.
При согласном включении ток, протекающий через катушки, ориентирован одинаково относительно одноименных зажимов.
При встречном включении - неодинаково.
По 2 закону Кирхгофа:
При согласном включении напряжение самоиндукции и взаимоиндукции имеют одинаковые знаки, при встречном включении знаки разные.
Перейдя к комплексам, эти уравнения можно записать в виде:
(*) реакт. сопротивления при согласном и встречном включениях
Используются амперметр, вольтметр, ваттметр; определив эксп-но реактивное сопротивления катушек при согласном и встречном включениях можно из соотношения (*) найти взаимн. индуктивность