- •1 Челябинский государственный университет
- •2 Рнц «Курчатовский Институт»
- •3 Институт астрономии ран о тепловой природе космологических сил отталкивания
- •Аннотация
- •Содержание
- •§1 Введение
- •§2 О центробежной природе космологических сил отталкивания
- •2.1. Космологические уравнения а.А. Фридмана
- •2.2. Космологическое гравитационное ускорение
- •2.3. Эйнштейновские силы отталкивания (λ–член)
- •2.4. Обобщенные уравнения а.А. Фридмана
- •2.5. Нерелятивистская Вселенная
- •2.6. Релятивистская Вселенная
- •2.7. Центробежные силы отталкивания
- •§3 Динамика идеализированной нерелятивистской Вселенной
- •§4 Динамика идеализированной релятивистской Вселенной
- •§5. Модель Вселенной с учетом центробежных сил (с-модель)
- •5.1. Уравнения, описывающие с-модель
- •5.2. Уравнения, описывающие λcdm - модель
- •5.3. О выборе параметров λcdm - и с - моделей
- •Постоянная Хаббла , критическая плотность
- •Параметры и
- •Параметры и
- •§6. О решениях уравнений, описывающих λcdm- и с – модели
- •6.1. О соотношении космологических сил притяжения и отталкивания в с- и λcdm- моделях
- •6.2. Сценарий эволюции Вселенной в λcdm- модели
- •6.3. Возможные варианты эволюции Вселенной в с- модели
- •§7 Интерпретация зависимости видимая звездная величина – красное смещение для сверхновых типа Ia
- •7.1. Зависимость видимая звездная величина – красное смещение
- •7.2. Зависимость в λcdm- модели
- •7.3. Зависимость в с- модели
- •§8 О равномерном расширении Вселенной
- •8.1. Постоянная Хаббла и время жизни Вселенной
- •8.2. Анизотропия реликтового излучения
- •8.3. Угловые размеры удаленных объектов
- •§9 Заключение
- •Приложения Приложение 1. Космологические уравнения а. А. Фридмана
- •Приложение 2. Обобщенные уравнения а.А. Фридмана и законы сохранения
- •Приложение 3. Динамика двухмерного однородного изотропного мира
- •Описание модели
- •Общие замечания
- •Системы координат
- •Динамика d – мира в сферической системе
- •Динамика d–мира в сопутствующей системе координат
- •О характере движения d–частиц
- •Космология d-мира
- •О ньютоновском приближении в космологии
- •Уравнение, описывающее радиальное движение d- мира
- •Список литературы
5.1. Уравнения, описывающие с-модель
С учетом (5.20), обобщенные уравнения А.А. Фридмана (5.2), (5.3), описывающие С- модель, запишем в виде:
, |
(5.24) |
. |
(5.25) |
Безразмерное расстояние , безразмерное время . За единицу измерения расстояния взята величина , за единицу времени . (При , лет).
При записи уравнений (5.24), (5.25) использованы стандартные обозначения [7]:
, , , |
(5.26) |
где определяют современные значения плотностей нерелятивистской и релятивистской компонент, соответственно. Величины:
, |
(5.27) |
по определению.
Важное значение в С- модели играет параметр:
. |
(5.28) |
Его значение, вычисленное для любых моментов времени является одним и тем же. В самом деле, учитывая (5.8) находим: . В С- модели параметр является универсальной постоянной. Как видно из (5.25), параметр определяет соотношение сил притяжения и отталкивания при .
Параметры и связаны с параметрами , и соотношениями:
, . |
(5.29) |
Эти соотношения являются следствием формул (5.18), (5.28), а также определений (5.26), (5.27).
Учитывая (5.29), из (5.24), (5.25) заключаем, что параметрами, определяющими С – модель являются:
, , . |
(5.30) |
5.2. Уравнения, описывающие λcdm - модель
Учитывая (5.12), уравнения (5.2), (5.3), описывающие ΛCDM- модель запишем в виде:
, |
(5.31) |
, |
(5.32) |
где.
, . |
(5.33) |
Решения уравнений (5.25), (5.32) должны удовлетворять начальным условиям:
|
(5.34) |
Из (5.31), (5.32) видно, что ΛCDM – модель содержит на один параметр больше, чем С- модель. Кроме параметров (5.30), она включает параметр .
Сложность использования ΛCDM- и С- моделей для расчетов заключается, прежде всего, в отсутствии достоверных данных о значениях параметров, входящих в эти модели. Значения параметров, используемых в моделях, могут сильно отличаться от реальных. Приведем данные об этих параметрах.
5.3. О выборе параметров λcdm - и с - моделей
Параметры ΛCDM - и С - моделей выбираются так, чтобы получить правильное объяснение наблюдательных данных. Поскольку ΛCDM - и С - модели принципиально отличаются друг от друга, то и значения аналогичных параметров этих моделей могут существенно отличаться. Приведем данные о вероятных значениях параметров рассматриваемых моделей.
Постоянная Хаббла , критическая плотность
Обработка обширных наблюдательных данных дает [28- 30]:
. |
(5.35) |
Постоянную Хаббла записывают в виде: . В расчетах обычно полагают .
Величина критической плотности определяется формулой:
. |
(5.36) |
Параметры и
Считают, что современная плотность релятивистской компоненты космической среды содержит вклады двух составляющих: реликтового излучения и трех типов нейтрино (см. гл.4 [7]):
. |
(5.37) |
Учитывают, что реликтовое излучение в настоящее время имеет температуру [7]. В соответствии с законом Стефана- Больцмана:
, |
(5.38) |
где - постоянная Больцмана, фактор 2 связан с наличием двух поляризаций фотонов.
Вклад трех типов нейтрино ( ), в современную плотность релятивистской компоненты, оценивается, как 0.68 от плотности (подробности см. в гл.4 [7]).
Учитывая, что , а так же формулы (5.36), (5.38) и полагая , находят:
, |
(5.39) |
. |
(5.40) |
Эти значения параметров и предполагаются в ΛCDM – модели.
Учет в С- модели релятивистской составляющей в «темной материи» приводит к изменению формул (5.39), (5.40). Они приобретают вид:
, |
(5.41) |
. |
(5.42) |
Коэффициент связан с долей релятивистской составляющей в полной массе «темной материи». В С – модели предполагается, что основной вклад в формулах (5.41), (5.42) дают первые слагаемые. В дальнейших расчетах используем приближение:
, . |
(5.43) |
Видно, что в этом приближении параметр определяет отношение релятивистской и нерелятивистской плотностей космической среды в современной Вселенной. Применимость приближения (5.43): » .